《哨子的设计.doc》由会员分享，可在线阅读，更多相关《哨子的设计.doc（15页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、题 目 多个共鸣腔无核哨子的设计 摘要 本文基于伯努利方程以及动态优化模型的因为什么原因 运用什么方法 运用什么模型 得出什么结果先通过对单音频哨子 进行研究 得出哨子响度声强与各个因素之间的关系，分析声波之间的影响关系 接下来分析多音频哨子本文从内腔的声波出发，通过研究声音的与材料的反射系数和吸声系数，动态优化模型混响时间本文从单音频哨开始研究，通过研究单频哨的声压，混响半径，按照质量守恒定律，建立方程，得出单频哨的在气流确定的条件下，发出的最大声响在但音频哨子的基础上，设计多音频哨子，可以使气流更好的利用。考虑到多个声源的之间的互相作用，建立模型，求出多音频哨子在气流确定的条件下，最大响度
2、关键词：一、问题重述1.1背景分析哨子的种类有许多种，而这些哨子发出的声响也是各有不同，用途也很广泛，有的用于音乐，有的用于信号、生活和玩具。而哨子的发声与气流的流动有着密切的关系，气流按照哨子的轨迹、轮廓一定的流动，从而使空气振动，从而促使声音的产生。1.2问题重述口哨是一个小装置，它们在发出声响的时候，挤压空气，使其在开口通过。口哨可以发出很大的声响，这些声响可以引人注意，使人察觉，这在警察官员调查案件和体育裁判员进行比赛的时候，都是必不可少的，这些都能很容易的使人们觉察。它们也可以用在救生员拯救生命，失联的露营者向外求救，或受害者向外界救命，这些都需要一个高强度的口哨，建立相应的数学模型
3、，制作出一个世界上最响亮的口哨？二、问题分析2.1对于哨子发声原理的分析哨子的发声原理为气流高速地从一个比较窄的缝隙中流过造成气流紊乱而发声。哨子嘴主要是让气流对着哨子的开口缝隙冲击，引起哨子内空气的振动。哨子的发声频率受多种因素影响，其中最主要的因素是哨子的形状，而哨子的形状中，哨子内腔设计的最大尺寸是哨子声强的主要影响因素。吹哨子时流过哨子口的气流速度也会影响哨子的发声频率，气流速度大时比气流速度小时发声频率高。对于形状固定了的哨子，用小的气量吹哨子，能降低音量，就不那么刺耳了。改变出气口尺寸也可以改变哨子的发生频率。第一就是改变哨子腔体尺寸即改变腔体共振频率，二就是改变哨子里小滚珠大小即
4、改变紊流所导致的激励频率。当气流流经哨子是经过栏隔发生气流的对撞，部分气流流入哨子的腔体之中，由于任何材质都具有一定的吸声效果，所以在腔体中由于碰撞产生的声音必有部分会被制作哨子的材质吸收，那么究竟会有多少声强会被吸收，除去这部分声强，还能发出多大的声音呢，下面我们将对此问题作出讨论。哨子的设计构造多种多样，不同的划分标准其种类也不相同：按哨子有无核分为有核哨、无核哨；按哨音所包含的单音数目分为单音哨、双音哨和三音哨；按哨子的制做材料分为金属哨、塑料哨和焦木哨；还可以按哨子的样式等分类。要说无核哨好还是有核哨好，主要看用途，相比于有核哨子无核哨音频更高。2.2对于哨子的最优设计分析影响哨子发声
5、大小的因素包括哨子的制作材质、哨孔的大小及位置、哨腔内径等多方面，对于材质的选择考虑使用质密耐用的哨子，对于哨孔的设计要考虑到设计的合理性以及发出最响声音对应哨孔的大小最优设计。由于哨子发声受到多方面因素影响，单一控制某一变量对整体的影响没法研究，因此只能运用全局三、模型假设结合本题的实际，为了确保模型求解的准确性和合理性，我们排除了一些未知因素的干扰，提出以下几点假设：1、假设每次吹入哨子的气流大小和方向时相同的，且只有气体的吹入；2、假设在一个标准大气压下，室温20。的环境下进行实验；3、假设吹入哨子的气流在相同的位置发生的变化是相同的；4、假设理想流体在重力的作用下作定常流动 ，不考虑气
6、流的重力作用。四、符号说明为了便于问题的求解，我们给出以下符号说明：吸声系数反射系数声压声压级吸声量围蔽结构的面积混响时间哨子的内腔体积临界速度无视入射时的吸声系数正入射时的吸声系数气流密度五、模型的建立与求解经过以上的分析和准备，本文将逐步建立伯努利方程以及伊林公式模型，进一步阐述模型的实际建立过程。声音作为波的一种，频率和振幅就成了描述波的重要属性，频率的大小与我们通常所说的音高对应，而振幅影响声音的大小。由于振幅取决去吹入哨子气体的力度大小，具有主观性，因此本文不对振幅进行研究，声音可以被分解为不同频率不同强度正弦波的叠加。这种变换（或分解）的过程，称为傅立叶变换(Fourier Tra
7、nsform)。5.1内腔中声波的变化5.1.1声波碰撞到腔体内壁，由于材质不同，其反射系数和吸声系数也不尽相同，一般情况下，用以表征材料和结构吸声能力的基本参量通常采用吸声系数，以表示，定义式：当，入射角能全部被反射，；如果，入射角能全部被吸收，；理论上讲，值是在0和1之间，越大，吸声能力就越强。值对应的吸声或者放射的效果见下表：表1 值对应的吸声或者放射的效果界面全反射，声能在声音停止后，无限时间存在。界面部分反射，声能在声音停止后，经过多次反射吸收，能量逐渐下降。界面全吸收，声能在声音停止后，完全没有任何反射吸收，在接触界面后，声能立即消失。反射系数可表示为：此外，几个声源同时作用时，某
8、点的声能是各个声源贡献的能量的代数和。其声压为：声压级为：而两个数值相等的声压级叠加后，总声压级只比原来增加3dB，而不是增加一倍，这个结论对于声强级和声功率级同样适用。此外，两个声压级分别为不同的值时，其总的声压级为 ：若声压级分别为和（设），则总的声压级为：此外，吸声特性还与声波入射角度有关，声波垂直入射到材料和结构表面的吸声系数，成为“垂直入射（正入射）吸声系数”。用来表示这种入射条件可在驻波管中实现。其吸声系数的大小可通过驻波管法来测定。 图1 层流与紊流流速分布当声波斜向入射时，入射角度为，这是的吸声系数称为斜入射吸声系数，用来表示 。一般情况下，在哨子的内腔中，出现垂直入射和斜入射
9、的情况较少，而普遍情况是声波从各个方向同时入射到材料和结构表面，如果入射声波在半空间中均匀分布，即入射角在到之间均匀分布，则称这种入射情况为“无规则入射”或“扩散入射”，这时材料和结构的吸声系数称为“无规则吸声系数”或“扩散吸声系数”， 用来表示这种入射条件是一种理想的假设条件。5.1.2吸声量或吸声系数的测量吸声量是用以表征某个具体吸声构件的实际吸声效果的量，它和构件的尺寸大小有关，对于哨子内腔结构，吸声量 ，其中表示围蔽结构的面积，表示材料的吸声系数。如果一个构件由n面包围，各自的面积分别为；各自的吸声系数分别为：，则此房间的总的吸声量为：哨声在发出后，其声音是不断在衰减的，此过程我们称之
10、为混响时间，哨子的内腔总的吸声量如果越大，那么声音衰减的也会越快，内腔的容积越大，哨音衰减便会减缓。哨子内腔声场达到稳态后，声源突然停止发声，内腔声压级将按线性规律衰减。混响时间的计算混响时间可由赛宾公式计算得出，通过混响时间近似与哨子内腔体积成正比，与内腔总吸声量成反比，其计算公式为：其中：表示每种材料的吸声系数，表示每种材料的表面积，表示腔体内难于确定表面积的物体单个吸声量。由于赛宾公式只适用吸声系数小于0.2，所以当在内腔总吸声量较小（吸声系数小于0.2)、混响时间较长的情况下，用赛宾的混响时间计算公式求出的数值与实际测量值相当一致，而在内腔总吸声量较大、混响时间较短的情况下，计算值与实
11、测值相差很大， 这时，只能用伊林公式来计算室内的混响时间：其中：表示哨子内腔的体积，表示哨子内腔的总的表面积，表示内腔表面的平均吸声系数；在利用伊林公式计算混响时间时，在吸声量的计算上也应考虑两部分（1）哨子表面的吸声量（2）哨腔内的吸声量是按内腔面积乘以吸声系数。混响时间计算的不确定性：哨子内腔条件与原公式假设条件：声场是一个完整的空间和声场是完全扩散的，并不完全一致。1、哨子内腔吸声分布不均匀；2、哨子内腔形状，高宽比例过大 ，造成声场分布不均匀，扩散不完全计算用材料的吸声系数与实际情况有误差，一般误差在10%15%。 气流的稳定性或脉动，指动压或速度随时间面脉动的情况。这种脉动是低频的脉
12、动，可用机械传感器(如普通液体压力计，毕托管等)，周期大约为秒的量级。这说明我们确定气流不稳定性的实验手段和方法是可行的，结果也是可靠的。造成稳定性差的原因上式己作了讨论，另外，稳流和整流段设计不好，哨子的发声情况也将不稳定。速度的确定是基于测量动压后得到的。由于测量系统的惯性，利用这一方法不稳定气流的测量就有很大限制，测量介质与被测介质要达到平衡需要一定时间，这与气流的脉动变化要产生一定的时间迟滞，在高频脉动气流中，造成测量结果小于实际值。在我们的实验中，观察到，探针在实验段中受气流脉动影响面产生的高频振动，但振幅并不大。实验测出的气流紊流度要小于实际上值，准确的测量还需要其它时间响应更小的
13、测量元件和设备。但作为定性的分析，紊流度的测量结果也还是说明了气流脉动的分布规律。5.2基于单音频哨子的分析：本文先对单音频哨子进行研究，即常规型只有一个开口的哨型。完整哨子的组成部分包括哨口、拦格、哨孔，气流流经拦格时，水平方向上的部分气流方向改变，另一部分不受阻碍的气流在右侧腔体内形成内部回旋气流，在哨子出口处的空气发生振动，从而产生声音。图2 单音频哨子的发声示意图5.2.1单频哨内腔声压级计算当哨子内腔声源声功率一定时，稳态时，在哨子内腔距离为r的某点声压级可以计算，哨子内腔稳态声压级的计算公式为：式中是声源的声功率，是声源的声功率级，是离声源的距离，是哨子内腔的常数，是哨子内腔的吸声
14、系数，是哨子内腔的总表面积，是指向因数，取值为1、2、4、8。 公式中必须是点声源、连续发声、声场均匀分布。5.2.2混响半径计算根据哨子内腔稳态声压级的计算公式，哨子内腔的声能密度有两部分组成：第一部分是直达声，相当于表述的部分；第二部分是扩散声（包括第一次及以后的反射声），即 表述的部分。在离声源较近处，直达声大于扩散声；在离声源较远处，直达声小于扩散声。 扩散声大于直达声在直达声的声能密度与扩散声的声能密度相等处，距声源的距离称为“混响半径”，或“临界半径。5.2.3混响半径计算混响室法 其中是哨子混合内腔体积，是材料表面积，是吸声体个数，是空腔混响腔混响时间，是放入材料后混响时间。 5
15、.2.4混响半径计算利用在管中平面波入射波和反射波形成极大声压和极小声压推导出 其中和的值有一定差别，是无规入射时的吸声系数，是正入射时的吸声系数，工程上主要使用。首先我们研究只有一个共鸣腔的哨子的发声设计，哨子的设计来都是由出吹气口、喷口、内腔体三部分组成，设、分别代表吹入哨子内腔的气体压强、密度以及气流速度。哨子内腔的截面积记为，、代表哨子开口内侧气流对应的压强、密度、声速以及流速的大小。设哨子的开口面积记为，、分别表示哨子开口外侧对应的压强、密度、声速以及气体流度。根据气体动力学基本公式求得如下：喷口处气流满足能量守恒方程：式中为哨子腔体内气体的比热容，这里取为常数1.4。当哨子腔体内压力增大时，随之增大，最后达到极限与局部声速相等，可得：成为临界速度，带入可得：与此相应的临界压力临界密度值满足以下两式：这些是声速喷口的情况根据能量守恒定律喇叭喉处的气流满足方程：按质量守恒定律：5.2.
