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1、问题： 二维电子气的散射机构有哪些? 二维电子气的郎道能级 sdH振荡 量子霍尔效应,5.3.3 二维电子气的散射机构 5.4 强磁场中的二维电子气(2DEG) 5.4.1 磁场中二维电子气的本征值 5.4.2 二维电子气朗道能级 5.4.3 量子霍尔效应 5.5 AlGaN/GaN异质结中二维电子气的磁电阻振荡,5.3.3 二维电子气的散射机构,影响A1GaN/GaN异质结构中载流子迁移率的散射机制主要包括: 电离杂质散射， 晶格振动散射. 界面粗糙度散射， 合金无序散射.,(a) 电离杂质散射,(b)晶格振动散射,晶格振动扰乱了晶体势场的周期性，产生了附加势。附加场和电子的相互作用使电子由
2、某一个本征态跃迁到另一个本征态而形成了散射。晶格振动散射就是电子和声子的相互作用。 如果构成异质结的两种材料的介电常数、态密度和晶格常数相近，声子不受层状结构的影响，仍可看成是三维的。,interface roughness interface imperfections and roughness represents deviation from the perfect crystal and can therefore create scattering. Due to crystal matching, in GaAs=AlGaAs heterostructures this type
3、 of scattering is usually very small, unlike the case of the Si MOSFET.,异质结面几何上的不平整也相当于有一个起伏的势场使界面二维电子气发生散射。界面粗糙度可用两个参数来表征：一个是界面上起伏的高度差，另一个是沿界面方向起伏的平均周期。,(c)界面粗糙度散射,(d) 合金无序散射,虽然理想情况下 2DEG 波函数在界面处消失了，但是由于半导体异质结构垒层并不是无限高，所以电子波函数可透入到 AlxGa1-xAs势垒层，由于 Al 和 GaAs 在三元合金中的无序分布，AlxGa1-xAs 势垒层的周期性势场将受到干扰，它对电
4、子的散射成为合金无序散射。,面电子密度增加，电子波函数更靠 近界面，渗透到 AlxGa1-xN 势垒层中的部分也就增加，散射加强。同理，Al 组分的减少将导致势垒高度降低，也将引起散射增加。,5.4 强磁场中的二维电子气(2DEG),B,电场 磁场,二维电子气在磁场中的有效质量方程为：,5.4.1 磁场中二维电子气的本征值,在磁场中的二维电子气系统，在垂直表面和平行表面的方向都是量子化的。,Ay,态密度,当改变磁场测量磁阻时，,朗道能级态密度 B EF 不随磁场变化,5.4.3 量子霍尔效应,（一）经典霍尔效应,The Hall effect was discovered by Edwin H
5、all in 1879 when he was a graduate student in the Johns Hopkins University under the advisory of Professor Henry A. Rowland.,1 范德堡方法(van der Pauw),样品制备：,电极制作：,测量电路,The van der Pauw configuration is shown for a sample with arbitrary shape. The configurations are for Resistivity (b) Hall-effect measur
6、ements.,2 标准的霍尔桥样品,(5.48),(5.47),（5.49),（5.50）,1978年 Klaus von Klitzing 和Th. Englert 发现霍尔平台, 但直到1980年, 才注意到霍尔平台的量子化单位 1985年, Klaus von Klitzing 获诺贝尔物理奖.,（二）量子霍尔效应,观测量子霍尔效应示意图(与经典Hall效应相同)：固定B，改变栅电压以改变载流子数目，观察霍尔电压VH和栅电压VL的变化 * 霍尔电压呈现平台的地 方，纵向电压VL为零 纵向电阻为零！ 几种样品都有同样的 结果（外型尺寸、载 流子类型、能带结 构，），这是一个 普适现象,应
7、用:,1. 1990年起, 国际电阻标准为: 精度 2. 精细结构常数,精度,5.5 二维电子气低温磁输运测量研究,实验,3. 磁电阻测量用范德堡和标准法进行，测量温度在1.4 K到25 K之间，磁场从0 T到13 T。,1. 用MOCVD方法制备了AlGaN/GaN异质结。,2. 欧姆接触：Au/Ni/Al/Ti，电子束蒸发，在高纯N2气氛下快速热退火。,二维电子气的磁电阻振荡（SdH）:,子带占据情况：,上式中的余弦项反映子带底穿越费米能级引起的周期变化,是温度相关项，,其中，R0是零场电阻，,电子有效质量：,式中，A=xsinhx即每一子带SdH振荡在某一磁感应强度B 下的振幅，m 是该
8、子带电子的有效质量,由此得到第一子带电子的有效质量 m1*=0.052m。 对第二子带做相同的处理，得 m2*=0.049m。,双子带占据的In0.52AlGa0.48AsIn0.53Ga0.47As单量子阱中磁电阻的Shubnikov-de Haas(SdH)振荡效应,APPLIED PHYSICS LETTERS 88: 172115, 2006,Effective mass m* (B = 0) plotted as a function of the 2DEG density n in AlxGa1-xN/GaN heterostructures. The line is a line
9、ar fit.,Dependence of measured effective mass m* in three AlxGa1-xN/GaN heterostructures on magnetic field B.,利用 SdH 振荡曲线可以求得电子的量子散射时间tq,APPLIED PHYSICS LETTERS 84: 1425-1426, 2004,明显有两种频率的振荡,JOURNAL OF APPLIED PHYSICS 94: 5420, 2003,2DEG的MIS效应,25K： 只有一种频率的振荡,14K： 振荡有明显的调制现象,Rxx随磁场B的振荡的高频部分,1.5K：以一种
10、频率的振荡为主，振幅有微弱的调制 14K：振幅调制最为明显 25K：振幅调制消失 1.5K和25K是两种不同频率的振荡 分析：高频部分有两个频率接近的振荡，两者的振幅对温度的依赖关系不同，14K时振幅相当，调制最强。,T,T,T,MIS效应引起的磁电阻振荡的幅度随温度上升略有减小 2. SdH效应引起的磁电阻振荡的幅度随温度上升快速减小,MIS Effect,Fermi level,Staircase of Landau levels of the first subband,Staircase of Landau levels of the second subband,SdH,SdH,MI
11、S,Periodic alignment,零场自旋分裂,APPLIED PHYSICS LETTERS 88: 172112, 2006,Rxx of the 2DEG in an Al0.11Ga0.89N/GaN heterostructure as a function of B at 2 K,The fast Fourier transform spectra of the SdH oscillations,Two SdH frequencies 114 T and 109 T are obtained.,We obtain the zero-field spin splitting
12、energy to be 2.5 meV, and they are almost constant in the measured temperature range.,2DEG塞曼分裂,JOURNAL OF APPLIED PHYSICS 100: 073704, 2006,Spin splitting energy of the 2DEG as a function of magnetic field.,Rxx of the 2DEG in two AlxGa1-xN/GaN heterostructures as a function of B,Magnetophonon,Origin
13、ation of beating patterns,Two oscillations with close amplitudes and frequencies. Two oscillations: SdH+SdH SdH+MIS SdH: initial phase MIS: initial phase 0,coscos2cos()/2cos()/2,coscos2sin()/2sin()/2,= 1, 2, 3, ,= 1/2, 3/2, 5/2, ,The zero-field spin splitting energy obtained by Lo et al. is 9.0 meV,光照对异质界面子能带结构的影响,Thank you!,
