《气体放电基本物理过程二》由会员分享，可在线阅读，更多相关《气体放电基本物理过程二（36页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、,Company Logo,毕业论文答辩,张 宁 福州大学电力系 13400558745,1.5 气体放电的流注理论,2,流注气体放电理论,说明工程上感兴趣的压力较高和气隙间距较长气体的击穿，如大气压力下空气的击穿 特点：认为电子碰控电离及空间光电离是维持自持放电的主要因素，并强调了空间电荷畸变电场的作用 流注理论的放电原理,3,流注理论的发展阶段,电子崩阶段 空间电荷畸变外电场 流注阶段 光电离形成二次电子崩，等离子体,4,1. 电子崩阶段,电子崩外形：好似球头的锥体，空间电荷分布极不均匀 例如，正常大气条件下，若E30kVcm，则 11cm-1，计算得随着电子崩向阳极推进，崩头中的电子数,
2、5,空间电荷畸变外电场 大大加强了崩头及崩尾的电场，削弱了崩头内正、负电荷区域之间的电场,电子崩头部：电场明显增强，有利于发生分子和离子的激励现象，当它们回复到正常状态时，放射出光子,崩头内部正、负电荷区域：电场大大削弱，有助于发生复合过程，发射出光子,6,2. 流注阶段,当电子崩走完整个间隙后，大密度的头部空间电荷大大加强了后部的电场，并向周围放射出大量光子 光子引起空间光电离，在受到畸变而加强了的电场中，造成了新的电子崩，称为二次电子崩,光电离、二次电子崩,1主电子崩 2二次电子崩 3流注,7,正流注的形成,二次电子崩中的电子进入主电子崩头部的正空间电荷区（电场强度较小），大多形成负离子。
3、大量的正、负带电质点构成了等离子体，这就是正流注 流注通道导电性良好，其头部又是二次电子崩形成的正电荷，因此流注头部前方出现了很强的电场,1主电子崩 2二次电子崩 3流注,8,正流注向阴极推进,流注头部的电离放射出大量光子，继续引起空间光电离。流注前方出现新的二次电子崩，它们被吸引向流注头部，延长了流注通道 流注不断向阴极报进，且随着流注接近阴极，其头部电场越来越强，因而其发展也越来越快 流注发展到阴极，间隙被导电良好的等离子通道所贯通，间隙的击穿完成，这个电压就是击穿电压,9,自持放电条件,一旦形成流注，放电就进入了新的阶段，放电可以由本身产生的空间光电离而自行维持，即转入自持放电了。如果电
4、场均匀，间隙就将被击穿。所以流注形成的条件就是自持放电条件，在均匀电场中也就是导致击穿的条件,自持放电的条件：,10,流注理论对pd很大时放电现象的解释,1放电外形 Pd很大时，放电具有通道形式 当某个流注由于偶然原因发展更快时，将抑制其它流注的形成和发展，并且随着流注向前推进而越来越强烈 二次电子崩在空间的形成和发展带有统计性，所以火花通道常是曲折的，并带有分枝 2放电时间 光子以光速传播，所以流注发展速度极快，这就可以说明pd很大时放电时间特别短的现象 3阴极材料的影响 根据流注理论，维持放电自持的是空间光电离，而不是阴极表面的电离过程，这可说明为何很大Pd下击穿电压和阴极材料基本无关了,
5、11,在电离室中得到的阳极流注发展过段的照片 正流注的发展速度约为11082108cm/s,复习,巴申定律 气压和温度对于起始电压的影响 流注理论 间距较大 电子崩过程中产生的带电粒子畸变外电场 电子崩头尾场强增大，内部减弱 头部附近发生激励，内部发生复合 向外界发出光子 发生空间光电离,Company Logo,毕业论文答辩,张 宁 福州大学电力系 13400558745,1.6 不均匀电场中的放电过程,14,电场不均匀系数,引入电场不均匀系数 f 表示各种结构的电场的均匀程度 f4后，极不均匀电场,15,不同电场均匀程度下的气体击穿特点,电场比较均匀的情况 放电达到自持时，在整个间隙中部巳
6、达到相当数值。这时和均匀电场中情况类似 电场不均匀程度增加但仍比较均匀的情况 当大曲率电极附近达到足够数值时，间隙中很大一部分区域也都已达相当数值，流注一经产生，随即发展至贯通整个间隙，导致间隙完全击穿 电场极不均匀的情况 当曲率半径较小电极附近已达相当数值时，间隙中大部分区域值都仍然很小，放电达到自持放电后，间隙没有击穿。电场越不均匀，击穿电压和电晕起始电压间的差别也越大,16,电晕起始电压和电晕起始场强 是一种自持放电形式，起始电压在原理上可由自持放电条件求得,皮克公式：,m导线表面粗糙系数 空气相对密度 r导线半径,对工程实践有重要意义 不利影响：能量损失；放电脉冲引起的高频电磁波干扰；
7、化学反应引起的腐蚀作用等 有利方面：电晕可削弱输电线上雷电冲击电压波的幅值及陡度；利用电晕放电改善电场分布， 提高击穿电压；利用电晕放电除尘等,18,极不均匀电场中的放电过程,1. 非自持放电阶段 当棒具有正极性时 在棒极附近，积聚起正空间电荷，减少了紧贴棒极附近的电场，而略微加强了外部空间的电场，棒极附近难以造成流注，使得自持放电、即电晕放电难以形成,Eex外电场 Esp空间电荷的电场,19,当棒具有负极性时 电子崩中电子离开强电场区后，不再引起电离，正离子逐渐向棒极运动，在棒极附近出现了比较集中的正空间电荷，使电场畸变 棒极附近的电场得到增强，因而自待放电条件就易于得到满足、易于转入流注而
8、形成电晕放电,Eex外电场 Esp空间电荷的电场,20,极性效应,结论: 棒为正极性时电晕起始电压比负极性时高,21,当棒具有正极性时 流注等离子体头部的正电荷减少等离子体中的电场，而加强其头部电场 电场加强的流注头部前方产生新电子崩，其电子吸引入流注头部正电荷区内，加强并延长流注通道，其尾部的正离子构成流注头部的正电荷 流注及其头部的正电荷使强电场区更向前移，促进流注通道进一步发展，逐渐向阴极推进,22,当棒具有负极性时 棒极的强电场区产生大量的电子崩，汇入围绕棒极的正空间电荷，等离子体层呈扩散状分布，削弱前方电场 在相当一段电压升高的范围内，电离只在棒极和等离子体层外沿之间的空间内发展 等
9、离子体层前方电场足够强后，发展新电子崩，其正电荷加强等离子体层前沿的电场，形成了大量二次电子崩，汇集起来后使得等离子体层向阳极推进,23,极性效应,结论： 棒为负极性时击穿电压比正极性时高,24,外电压较低时，流注通道深入间隙一段距离后，就停止不前了，形成电晕放电或刷状放电 外电压足够高时，流注通道将一直达到另一电极，从而导致间隙完全击穿,Company Logo,毕业论文答辩,张 宁 福州大学电力系 13400558745,1.7 放电时间和冲击电压下的击穿,26,影响空气间隙放电电压的因素主要： 电场情况：均匀、稍不均匀、极不均匀 电压形式：直流电压、交流电压、雷电冲击电压、 操作冲击电压
10、 大气条件：气压、温度、湿度 电压形式对空气间隙放电电压的影响,27,气隙的击穿时间,最低静态击穿电压U0 击穿时间tb 升压时间t1 、统计时延ts 、放电发展时间tf 、放电时延 tl 短间隙(1厘米以下) tfts ，平均统计时延 较长的间隙中 tlog主要决定于tf 间隙上外施电压增加，放电发展时间也会减小,冲击电压波性的标准化,标准雷电冲击电压波,标准雷电截波,31,持续作用电压 直流电压、工频电压 与电压的变化速度相比，放电发展所需时间可以忽略不计 。当气体状态不变时，一定距离的间隙的击穿电压具有确定的数值，当间隙上的电压升高达到击穿电压时，间隙击穿 非持续作用电压 操作过电压、雷
11、电过电压 持续时间极短（以微秒计），放电发展速度不能忽略不计，间隙的击穿特性具有新的特点,32,2. 操作冲击50击穿电压,均匀电场和稍不均匀电场中的击穿电压 气体间隙的操作冲击50击穿电压和雷电冲击50击穿电压以及工频击穿电压（幅值）相同 击穿电压的分散性也较小，击穿同样发生在幅值,33,伏秒特性的制订方法 工程上用间隙上出现的电压最大值和放电时间的关系来表征间隙在冲击电压下的击穿特性 伏秒特性用实验方法求取 放电时间具有分散性，实际上伏秒特性是以上、下包线为界的一个带状区域,小结,放电时间的组成 冲击电压波形的标准化 标准雷电冲击电压波 标准雷电截波 标准操作冲击电压波 冲击电压下气隙的击穿特性 采用击穿特性为50%时的电压来表征气隙的击穿特性 伏秒特性表征气隙的冲击电压与放电时间的关系,本章重点内容,带电粒子的产生 平均自由行程长度（内部因素、外界因素） 碰撞电离（主导因素） 负离子的消失和复合 汤逊放电理论 电子碰撞电离系数（影响因素）和巴申定律 电子崩过程的特点（产生的带电粒子数及其分布） 自持放电条件 放电过程的一般描述,流注放电理论 为何气隙间距较大时，会发生流注放电理论 不均匀电场的放电特征 均匀电场与不均匀电场击穿电压的区别 极性效应（电晕起始电压和击穿电压）,
