单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,光电效应及普朗克常数的测定,南京信息职业技术学院,溯 源,1887年,，,赫兹,在进行证明电磁波存在的实验时发现，当接收电磁波的电极之一受到紫外光照射时，两极之间就容易出现电火花他改用了各种材料放在两极之间，证明这种作用不是电磁的作用他在1887年发表的论紫外光的放电效应一文中首先描述了这些现象1888年,，德国物理学家,霍尔瓦克斯,、,意大利的,里奇,和俄国的,斯托列托,夫几乎同时作出了新的研究1889年，,爱耳斯特,和,盖特乐,也作了进一步研究，指出对钾、钠、铝、锌等金属，不仅存在着赫兹指出的紫光放电现象，而且对普通太阳光也有同样的现象但另一些金属（如锡、铜、铁）则没有NCIT,用锌板作光阴极，阳极与之平行，相距约1厘米，将整个装置放在磁场中，用紫外光照射锌板，进行测光电流荷质比的实验他根据电压、磁场和极间距离计算得出光电流和阴极射线实质相同的结论，,从而认识到赫兹的紫外放电现象就是由于光、特别是紫外光照射到金属表面，使金属内部,自由电子获得更大动能而从金属表面逃逸到空间,的一种现象1899年,，,j.j,汤姆逊,，应用下左图所示的实验装置,NCIT,1902年,，,勒纳德,发表了对光电效应的第一批定量研究结果，他通过实验，测出了紫外光照射下铝板发出的电子的荷质比。
确定赫兹看到的火花是,金属表面发射电子的结果他发现了无法用经典理论解释的,三个现象,：,第一，,出射光电子的初动能只与入射频率有关，而与光强,无关；,第二，,每一个金属表面都存在着载止频率；,第三，,只要入射光频率大于载止频率，无论它多么微弱，都,会立刻引起光电子发射勒纳德,还用不同材料做阴极，用不同光源照射阴极，发现了电子逸出金属表面的最大速度与光强无关，光强对遏止电压没有影响,NCIT,为了从理论上推导出这一公式，他采用了玻尔兹曼的统计方法，假定黑体内的能量是由不连续的能量子构成，能量子的能量为,h,能量子的假说具有划时代的意义爱因斯坦,提出了光子假说并由此假说得出了著名的光电效应方程，解释了光电效应的实验结果美国物理学家密立根,从1904年开始光电效应实验，1916年，他以出色的实验得到了较好的单色光并从实验曲线求出了普朗克常数值,1900年，,普朗克,在研究黑体辐射问题时，先提出了一个符合实验结果的经验公式NCIT,NCIT,这是第一次直接从光电效应测定普朗克常数,h，,与普朗克1900年从黑体辐射求得之值相符很好，获得了爱因斯坦方程在很小的实验误差范围内精确有效的第一次直接实验证据。
这就从实验现象到量子理论上承认了光电效应的规律，有力地证明了爱因斯坦对光电效应提出的假设，从而形成了今日大家熟知的光电效应理论NCIT,一、实验目的,3.,利用光电效应法测定普朗克常数，加,深理解光的量子性1.,了解光电效应及其规律2.,了解验证爱因斯坦光电效应方程的基,本方法NCIT,光电子运动形成,光电流,(,photocurrent),二、实验原理,逸出的电子叫,光电子,(,photoelectron,),光电效应：,光照射到金属表面时，有电子从金属表面逸出的现象称为,光电效应,(photoelectric effect),NCIT,按照爱因斯坦的光量子理论，光能并不像电磁波理论所想象的那样，分布在波阵面上，而是集中在被称之为光子的微粒上，但这种微粒仍然保持着频率（或波长）的概念，,频率为,的光子具有能量,E=h,，,h,为普朗克常数当光子照射到金属表面上时，一次为金属中的电子全部吸收，而无需积累能量的时间电子把这能量的一部分用来克服金属表面对它的吸引力，这部分能量称为,逸出功,A,；,余下的就变为电子离开金属表面后的初动能,NCIT,按照能量守恒原理，爱因斯坦提出了著名的光电效应方程：,式中，,A,为金属的逸出功，,为光电子获得的初始动能。
NCIT,光电效应的实验装置,右图,中,S,是一个抽成真空的玻璃管，,K,为发出电子的阴极，,A,为阳极,石英玻璃窗对紫外线吸收很小(光电效应的入射光一般为可见到紫外),当用单色光照射,K,时，金属释放出光电子,KA,之间加上一定的电势差(由电压表,V,读出)，光电子由,K,飞向,A,回路中形成电流(由电流计,G,读出)称为光电流,.,NCIT,入射光照射到光电管阴极,K,上，产生的光电子在电场的作用下向阳极,A,迁移构成光电流，改变外加电压,U,AK,，,测量出光电流,I,的大小，即可得出光电管的伏安特性曲线光电效应的实验原理如图1所示A,K,A,V,U,A,K,图,1,实验原理图,NCIT,光电效应的基本实验规律如下：,（1）,光电效应是瞬时效应即使入射光的强度非,常微弱，只要频率大于,0,，在开始照射后立,即有光电子产生，经过的时间至多为10,9,秒,的数量级2）,以频率为,的光束照射光电管,、,光强改,变,P,1,P,2,P,3,时的伏一安曲线如,图2,所,示，光电流随正向电压的增加而增大NCIT,当正向电压,U,增大到一定值时，光电流达到饱和,I,H,I,H,随光强,P,增大而增大,，当,U0,时，光电流不为零，说明从,K,发射的光电子初动能不为零。
当,U,Ua,时，对同频率、不同光强,P,照射的光电子都截止，即,I=0,，,Ua,称为遏止,电压,图,2,同一频率，不同光强时,光电管的,伏安特性曲线,NCIT,（4）,作截止电压,U,0,与频率,的关系图如,图,4,所示,U,0,与,成正比关系3）,对于不同频率的光，其截止电压的值,不同，如,图3,所示I,U,A,K,n,1,n,2,U,01,U,02,图,3,不同频率时光电,管的,伏安特性曲线,n,0,n,U,0,斜率,h/e,图,4,截止电压,U,0,与入射光,频率,的关系图,当入射光频率低于某,极限值,0,（,0,随不同金属而异）时，不论光的强度如何，照射时间多长，都没有光电,流产生当电子一次性地吸收了一个光子后，便获得了,h,的能量而立刻从金属表面逸出，没有明显的时间滞后，这也正是光的“粒子性”表现光电效应的瞬时效应,解 释：,按照爱因斯坦光子理论：,光照射到金属,k,极，实际上是单个光子能量为,h,的光子束入射到,k,极，光子与,k,极内的电子发生碰撞NCIT,入射到金属表面的光频率越高，逸出的电子动能越大，所以即使阳极电位比阴极电位低时也会有电子落入阳极形成光电流，直至阳极电位低于,遏止电压,，光电流才为零,根据爱因斯坦的光电效应方程：,NCIT,此时有：,阳极电位高于,遏,止电压后，随着阳极电位的升高，阳极对阴极发射的电子的收集作用越强，光电流随之上升；,式中,U,a,为遏止电压,。
当阳极电压高到一定程度，已把阴极发射的光电子几乎全收集到阳极，再增加,U,AK,时,I,不再变化，光电流出现饱和，,饱和光电流,I,M,的大小与入射光的强度,P,成正比NCIT,光子,的能量,h,0,A,时，电子不能脱离金属，因而没有光电流产生产生光电效应的最低频率（,截止频率,）是,0,=,A/h可得：,eU,0,=h,A,此式表明止电压,U,0,是频率,的,线性函数（如图），直线斜率,只要用实验方法得出,不同的频率对应的,遏止电压,，求出直线斜率，就可算出普朗克常数,hNCIT,三、实验仪器,普朗克常数测定仪,仪器由汞灯及电源、滤光片、光阑、光电管、测试仪（含光电管电源和微电流放大器）构成，仪器结构如图5所示,滤色片：5片,透射波长365.0,nm，404.7nm，435.8nm，546.1nm，,577.0nm,光 阑：3片，直径2,mm，4mm，8mm,NCIT,四、实验内容,接通汞灯电源和微电流测量放大器电源，预热20分钟1,、,接上光电管与微电流测量放大器各对应电极,的连接线，用遮光罩盖住光电管暗盒窗口，光电管与光源的距离取40,cm,2,、,将放大倍率置于10,12,档，在无光照的情况,下，调整微电流放大器的零点。
3,、,测量光电管伏安特性曲线,通光孔径取,2mm,取下遮光罩，选取所需单色滤光片，使单色光照射光电管，缓缓调节电压记录相应的光电流,INCIT,电压的调节范围内为,-2.0V,30.0V,分三段读数：,电压在,-2.0V,0.0V,范围内时，每隔,0.1V,读一个电流值,电压在,0.0V,20.0V,范围内时，间隔均匀的选取,5,个,电压值，读出对应的电流值电压在,20.0V,30.0V,范围内时，间隔均匀的选取,5,个,电压值，读出对应的电流值NCIT,4、,改变滤光片,，,按,内容,3,测出不同波长,(,取,435.8nm,和,546.1nm,),下的,V-I,对应值7,、,由实验数据作出,U,a,-,图，并由这条直线的斜,率,k,求出普朗克常数,h=ek,的实验值5,、,电压调至,30.0V,，,改变通,光孔径大小，测,出不同孔径时,饱和光电流,的大小，观察饱和,光电流随孔径变化而改变的规律6,、,由实验数据,作出两条,V-I,特性曲线，由拐点,法分别得出相应单色光的遏止电压,UaNCIT,9,、,计算材料的逸出功,截止频率,8,、,比较普朗克常数的理论值,h,0,和实验值,h，,求出,相对误差,E,h,=,h-h,0,/,h,0,NCIT,实验内容及步骤,仪器调整,测出两个波长的,V-I,对应值,测出两个波长在不同通光孔径下的饱和光电流值,画出两个波长的,V-I,曲线,读出两个波长的截至电压,U,a1,，,U,a2,画出两个,Ua,图,计算材料的逸出功,W,和截止频率,0,NCIT,计算普朗克常数的实验值,h,及相对误差,E,h,谢谢,请开始操作,。