单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,(1),点电荷的场强,库仑定律,电场强度,(2),场强叠加原理,电场强度的计算,复 习,(3),电荷连续分布的,带电体的电场,电荷分布,7.3 高斯定理,高斯,（CarlFriedrichGauss，17771855）,德国数学家、天文学家、物理学家,高斯在数学上的建树颇丰，有“,数学王子,”美称因家境贫寒，父亲靠短工为生，在一位贵族资助下与17951798年入格丁根大学学习1777年,4月30日生于布伦瑞克童年时就聪颖非凡，,10岁,发现等差数列公式而令教师惊叹大学一年级（,19岁,）时就解决了几何难题：用直尺与圆规作正十七边形图1799年,以论文,所有单变数的有理函数都可以解成一次或二次的因式这一定理的新证明获得博土学位1807年,起任格丁根大学数学教授和天文台台长，一直到逝世1838年,因提出地球表面任一点磁势均可以表示为一个无穷级数，并进行了计算，从而获得英国皇家学会颁发的科普利奖章1855年,2月23日在格丁根逝世1),物理学和地磁学：,关于静电学、温差电和摩擦电的研究、利用绝对单位（长度、质量和时间）法则量度非力学量以及地磁分布的理论研究。
2),光学：,利用几何学知识研究光学系统近轴光线行为和成像，建立高斯光学3),天文学和大地测量学中：,如小行星轨道的计算，地球大小和形状的理论研究等4),试验数据处理：,结合试验数据的测算，发展了概率统计理论和误差理论，发明了最小二乘法，引入高斯误差曲线5),高斯还创立了电磁量的绝对单位制高斯,长期从事于数学并将数学应用于物理学、天文学和大地测量学等领域的研究，,主要成就：,规定,：,1、电场线,(Electric Field Line),（电场的几何描述）,2）,通过垂直于电场方向单位面积的电场线条数等,于该点电场强度的,大小,1）,曲线上每一点的切线方向表示该点场强的,方向,；,dS,电,场,线密集的地方场强大电,场,线稀疏的地方场强小，,一、电通量,电场线的特性,1）,电场线起始于正电荷(或无穷远处)，,终止于负电荷，,不会,在没有电荷处,中断,；,2）,电场线不相交3）,静电场电场线不闭合电场线的这些性质是由,静电场的基本性质,和,场的单值性,决定的可用静电场的基本性质方程加以证明点电荷的电场线,正 点 电 荷,+,负 点 电 荷,一对等量异号点电荷的电场线,+,一对等量正点电荷的电场线,+,+,一对不等量异号点电荷的电场线,带电平行板电容器的电场线,+,2、电场强度通量,（Electric Flux）,定义：,通过电场中某一曲面的电场线数，叫做通过这个面的,电通量,。
均匀电场,，垂直平面,S,均匀电场,，与平面夹角,，,非均匀电场,，,S,为任意曲面,（不闭合的）,为面元矢量,dS,有两个法线方向，,d,可正可负为通过 S 面的电通量通过闭合曲面的电通量为：,为,封闭曲面,规定：,闭合面上各面元的,外法线方向为正向,表示穿出与穿入闭合曲面的电场线的条数之差，也就是净穿出闭合曲面的电场线的总条数电场线穿,出,闭合面为,正,通量，,电场线穿,入,闭合面为,负,通量解：,例：,一个三棱柱体处在电场强度 的匀强电场中求：,通过此三棱柱体表面的电通量二、静电场中的高斯定理,（,Gauss Law）,在真空中,的静电场内，,通过任一,闭合,曲面的电场强度通量，等于,该曲面所包围的,所有电荷的代数和除以 与,面外,电荷无关，,闭合曲面,称为,高斯面,）,请思考：1）,高斯面上的 与那些电荷有关？,2）,哪些电荷对闭合曲面 的 有贡献？,高斯定理可用,库仑定律,和,场强叠加原理,导出1、高斯定理,高斯定理的导出,结果与球面半径无关，,即以点电荷,q,为中心的任一球面，不论半径大小如何，通过球面的电通量都相等1）,点电荷位于球面 中心,r,+,q,2）,点电荷在任意闭合曲面 内,和 包围同一个点电荷。
由于电场线的连续性，通过两个闭合曲面的电场线的数目是相等的，所以,通过 的电通量：,即：,通过任一个包围点电荷的闭合曲面的电通量与曲面无关，结果都等于,3）,点电荷在闭合曲面之外,4）,在点电荷系的电场中，,通过任意闭合曲面的电通量,面内电荷产生,面外电荷产生,是指面内电荷代数和对连续带电体，高斯定理为：,表明：,电力线从正电荷发出，穿出闭合曲面，,所以,正电荷是静电场的源头,表明：,有电力线穿入闭合曲面而终止于负电荷，,所以,负电荷是静电场的尾,高斯定理,静电场是有源场说明：,高斯定理,总 结,1）,高斯面上的电场强度,为,所有,内外电荷的总电场强度2）,仅高斯面,内,的电荷对高斯面的电场强度,通量,有贡献4）,反映了静电场的基本性质,静电场是,有源场3）,穿进,高斯面的电场强度通量,为负,，,穿出为正,正电荷是发出电场线的源头，负电荷是吸收电场线的闾尾问题：,如果高斯面上,E,处处为零，则该面内必无,净,电荷2）,如果高斯面内无电荷，则高斯面上,E,处处为零如果高斯面内无电荷，则高斯面上,E,不一定为零,3）,如果高斯面上,E,处处不为零，则该面内必有电荷如果高斯面上,E,处处不为零，则该面内不一定有电荷。
4）,高斯面内的电荷代数和为零时，则高斯面上各点的,场强一定为零高斯面内的电荷代数和为零时，则高斯面上各点的,场强不一定处处为零1）,如果高斯面上,E,处处为零，则该面内必无电荷,在点电荷 和 的静电场中，做如下的三个闭合面,求,通过各闭合面的电通量讨论,将 从,移到,点 电场强度是否变化,？,穿过高斯面 的 有否变化,？,*,例：,一点电荷位于边长为,a,的立方体的顶角上，,求：,通过该立方体表面总的电通量解：,顶角所在的三个面上的通量为零其余三个面上直接计算困难,考虑用 8 个这样的立方体将点电荷拥在中心其外表面上的电通量为：,由对称性：,2、高斯定理的应用,球对称：,如均匀带电的球体、球面、球壳轴对称：,如均匀带电的长直柱体、柱面平面对称：,如均匀带电的无限大平面、平板高斯定理的一个重要应用是：,计算带电体周围电场的电场强度常见的具有对称性分布的源电荷有：,求解的关键是选取适当的高斯面只有在场强分布具有一定的,对称性,时，才能比较方便应用高斯定理求出场强1）,分析场强分布的对称性,，找出场强的方向和场强大小的分布2）,选择适当的高斯面,，并写出通过该高斯面的电通量3）,求出高斯面所包围的电量,。
4）,按高斯定理,求出场强,用高斯定理计算场强的步骤：,如何选取高斯面：,2）,高斯面必须通过所求的场点；,3）,高斯面的形状必须简单规则，以便于计算,穿过该面的电通量4）,使高斯面上各点的场强大小相等，,方向与高斯面法线方向一致或,高斯面上某一部分各点的场强方向与高斯面法线方向垂直，该部分的通量为零而另一部分各点的场强大小相等，方向与高斯面法线方向一致1）,高斯面必须是,闭合曲面；,注意,高斯定理在任何电荷分布情况下都成立，但只有少数几种高度对称电荷分布的系统，其场强才能用高斯定理简单地计算出来这是因为：,已知电荷分布，利用高斯定理求场强，意味着要解上面的,积分方程,！,但如果电荷分布具有的对称性，能使场强这个物理量从积分号下提出来，左面只剩下面积积分，问题就简单地解决了例：均匀带电球面的电场强度,一半径为 ,均匀带电 的薄球壳（面）求：,球面内外任意点的电场强度解：,均匀带电球面的电场分布具有球对称性由高斯定理：,球对称时的高斯定理可写为：,取半径,r,的同心球面为高斯面，,高斯面上场强大小相等，方向与面元,外法向,一致1）,（2）,例：,均匀带电球体，已知,q,、,R,求：,任意点的电场强度,。
解：,R,q,r,R,时：,电量,由高斯定理,场强,电通量,R,q,R,均匀带电球体,场强大小分布曲线,o,r,E,例：,两同心均匀带电球面，半径为,R,1,和,R,2,，分别带电,q,1,和,q,2,求：,空间电场分布解：,由对称性可知，电场方向是沿径向向外的q,1,q,1,+,q,2,R,R,1,:,由球对称时的高斯定理：,0,=0;,R,1,R,2,o,q,1,q,2,解：,作,闭合圆柱面,为高斯面例：,无限大均匀带电平面,，面电荷密度为,，,求：,平面附近某点的电场强度具有,面对称性，,无限大均匀带电平面的场强,讨 论,无限大带电平面,的电场叠加问题,解：,场具有,轴对称性,，,选同轴闭合圆柱形高斯面例：,无限长均匀带电直线,，单位长度上的电荷，即电荷线密度为 ，,求：,距直线为,r,处的电场强度R,解：,场具有轴对称高斯面：同轴圆柱面例：,均匀带电圆柱面的电场沿轴线方向单位长度带电量为,1),r R,令,l,r,R,课堂练习：,求均匀带电圆柱体的场强分布，已知,R,，,。