《电荷量Q均匀分布在半径为R的球体内》由会员分享，可在线阅读，更多相关《电荷量Q均匀分布在半径为R的球体内（14页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录108-108-108-108-11 1 电荷量电荷量Q均匀分布在半径为均匀分布在半径为R的球体内，试求：离的球体内，试求：离球心球心r处处( (rR时时rR时时以无穷远处为参考点，球内以无穷远处为参考点，球内P点的电势点的电势 前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录208-108-108-108-1完前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录308-208-208-208-22 2 如如图图所所示示，半半径径为为R=8cm的的薄薄圆圆盘盘，均均匀匀带带电电，面电荷密度为面电荷密度为 =2 10- -5C/m2，求：求
2、：(1)(1)垂垂直直于于盘盘面面的的中中心心对对称称轴轴线线上上任任一一点点P的的电电势势（用用P与盘心与盘心o的距离的距离x来表示）来表示）；(2)(2)从场强与电势的关系求该点的场强；从场强与电势的关系求该点的场强；(3)(3)计算计算x=6cm处处的电势和场强。的电势和场强。 解：解：(1)(1)在盘面上取半径为在盘面上取半径为r宽度宽度为为dr的同心圆环作为电荷元的同心圆环作为电荷元前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录408-208-208-208-2(2)(2)(3)(3)x=6cm前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录508-208-208-208-
3、2完前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录608-308-308-308-33 3 在在一一个个无无限限大大接接地地导导体体平平板板附附近近有有一一点点电电荷荷Q，它它离离板板面面的的距距离离为为d。求求导导体表面上各点的感应电荷面密度体表面上各点的感应电荷面密度 。解：建立如图所示坐标系，在解：建立如图所示坐标系，在表面表面P点的导体内侧场强为零点的导体内侧场强为零 在表面在表面P点的导体外侧的场强点的导体外侧的场强前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录708-308-308-308-3由以上两式得由以上两式得完前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录
4、808-408-408-408-44 4 半半径径为为r1、r2的的两两个个同同心心导导体体球球壳壳互互相相绝绝缘缘，现现把把的的+q电荷量给予内球，求：电荷量给予内球，求：(1)(1)外球的电荷量及电势；外球的电荷量及电势；(2)(2)把外球接地后再重新绝缘，外球的电荷量及电势；把外球接地后再重新绝缘，外球的电荷量及电势；(3)(3)然然后后把把内内球球接接地地，内内球球的的电电荷荷量量及及外外球球的的电电势势的的改变。改变。解：（解：（1 1）由静电感应和电荷守恒定）由静电感应和电荷守恒定律，外导体球的内表面带电律，外导体球的内表面带电- -q外表外表面带电面带电+q，总电量为零。由电势叠
5、，总电量为零。由电势叠加原理得外球电势加原理得外球电势 前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录908-408-408-408-4（2 2）外球接地时，外球电势为零，球外场强为零，）外球接地时，外球电势为零，球外场强为零，外表面不带电，内表面带电外表面不带电，内表面带电Q2。由电势叠加原理。由电势叠加原理 前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录1008-408-408-408-4（3 3）内球接地时，内球电势为零，内球带电）内球接地时，内球电势为零，内球带电Q1。由。由电势叠加原理电势叠加原理 外球电势外球电势前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录110
6、8-408-408-408-4外球电势变化外球电势变化完前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录1208-508-508-508-55 5 三块平行金属板三块平行金属板A、B、C面积均为面积均为200cm2，A、B间相距间相距4mm，A、C间相距间相距2mm，B和和C两板都接地。两板都接地。如果使如果使A板带正电板带正电3.0 10- -7C，求：，求：(1)(1)B、C板上的感应电荷；板上的感应电荷；(2)(2) A板的电势。板的电势。解：设解：设AC和和AB间场强分别为间场强分别为E1和和E2。(1)(1)由高斯定理得由高斯定理得由于由于UAB=UAC得得前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录1308-508-508-508-5由由式得式得前页前页前页前页 后页后页后页后页 目录目录目录目录1408-508-508-508-5(2)(2)完
