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1、第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波第一章第一章 矢量分析矢量分析第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 本章重点介绍与矢量场分析有关的数学基本章重点介绍与矢量场分析有关的数学基础内容。础内容。 矢量代数矢量代数 常用正交坐标系常用正交坐标系 标量场的标量场的梯度梯度 矢量场的矢量场的散度散度 矢量场的矢量场的旋度旋度 拉普拉斯运算拉普拉斯运算 亥姆霍兹定理亥姆霍兹定理本章内容本章内容第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 矢量的几何表示：用一条有方向的线段来表示矢量的几何表示：用一条有方向的线段来表示 矢量的几何表示矢量的几
2、何表示矢量可表示为：矢量可表示为： 其中其中 为为模值模值，表征矢量的，表征矢量的大小大小； 为为单位矢量单位矢量，表征矢量的，表征矢量的方向方向； 说明：矢量书写时，说明：矢量书写时，印刷体印刷体为场量符号加粗，如为场量符号加粗，如 。教材。教材上的矢量符号即采用印刷体。上的矢量符号即采用印刷体。1.1 矢量代数矢量代数1.1.1 标量和矢量标量和矢量 标量与矢量标量与矢量 标量：标量：只有大小，没有方向只有大小，没有方向的物理量的物理量( (电压电压U U、电荷量、电荷量Q Q、能量、能量W W等）等） 矢量：矢量：既有大小，又有方向既有大小，又有方向的物理量（作用力，电、磁场强度）的物理
3、量（作用力，电、磁场强度） 矢量的代数表示矢量的代数表示第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 矢量用坐标分量表示矢量用坐标分量表示zxy第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.1.2 矢量的运算矢量的运算 矢量的加法和减法矢量的加法和减法说明：说明：1 1、矢量的加法符合、矢量的加法符合交换律交换律和和结合律结合律： 2 2、矢量相加和相减可用、矢量相加和相减可用平行四边形法则平行四边形法则求解：求解： 第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 矢量的乘法矢量的乘法 矢量与标量相乘矢量与标量相乘标量与矢量相乘只改变矢量大小，不
4、改变方向。标量与矢量相乘只改变矢量大小，不改变方向。 矢量的标积（点积）矢量的标积（点积）说明：说明：1 1、矢量的点积符合交换律和分配律：、矢量的点积符合交换律和分配律： 2 2、两个矢量的点积为标量两个矢量的点积为标量 第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 矢量的矢积（叉积）矢量的矢积（叉积）说明：说明：1 1、矢量的叉积、矢量的叉积不符合不符合交换律，但交换律，但符合符合分配律：分配律： 2 2、两个矢量的叉积为矢量两个矢量的叉积为矢量 3 3、矢量运算恒等式、矢量运算恒等式qsinABq第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 三维空间任意一
5、点的位置可通过三维空间任意一点的位置可通过三条相互正交线的交点三条相互正交线的交点来来确定。确定。 在电磁场与波理论中，三种常用的正交坐标系为：在电磁场与波理论中，三种常用的正交坐标系为：直角坐直角坐标系标系、圆柱坐标系圆柱坐标系和和球坐标系球坐标系。 三条正交线组成的确定三维空间任意点位置的体系，称为三条正交线组成的确定三维空间任意点位置的体系，称为正交坐标系正交坐标系；三条正交线称为；三条正交线称为坐标轴坐标轴；描述坐标轴的量称为；描述坐标轴的量称为坐坐标变量标变量。1.2 三种常用的正交坐标系三种常用的正交坐标系第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.2.1 直角
6、坐标系直角坐标系位置矢量位置矢量面元矢量面元矢量线元矢量线元矢量体积元体积元坐标变量坐标变量坐标单位矢量坐标单位矢量点点P(x0,y0,z0)0yy=（平面）（平面） o x y z0xx=（平面）（平面）0zz=（平面（平面）P 直角坐标系直角坐标系 x yz直角坐标系的长度元、面积元、体积元直角坐标系的长度元、面积元、体积元 odzd ydx第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.2.2 圆柱坐标系圆柱坐标系坐标变量坐标变量坐标单位矢量坐标单位矢量位置矢量位置矢量线元矢量线元矢量体积元体积元面元矢量面元矢量圆柱坐标系中的线元、面元和体积元圆柱坐标系中的线元、面元和体
7、积元圆柱坐标系圆柱坐标系第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波说明：说明：圆柱坐标系下矢量运算方法：圆柱坐标系下矢量运算方法：加减：加减：标积：标积：矢积：矢积：第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.2.3 球面坐标系球面坐标系球坐标系球坐标系球坐标系中的线元、面元和体积元球坐标系中的线元、面元和体积元坐标变量坐标变量坐标单位矢量坐标单位矢量位置矢量位置矢量线元矢量线元矢量体积元体积元面元矢量面元矢量第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波说明：球面坐标系下矢量运算：说明：球面坐标系下矢量运算： 加减：加减：标积：标积：矢积：
8、矢积：第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.2.4 坐标单位矢量之间的关系坐标单位矢量之间的关系 直角坐标直角坐标与与圆柱坐标系圆柱坐标系圆柱坐标圆柱坐标与与球坐标系球坐标系直角坐标直角坐标与与球坐标系球坐标系oxy单位圆单位圆 直角坐标系与柱坐标系之间直角坐标系与柱坐标系之间坐标单位矢量的关系坐标单位矢量的关系orz单位圆单位圆 柱坐标系与球坐标系之间柱坐标系与球坐标系之间坐标单位矢量的关系坐标单位矢量的关系第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波三种坐标系有不同适用范围：三种坐标系有不同适用范围：1 1、直角坐标系适用于场呈、直角坐标系适用于场
9、呈面对称分布面对称分布的问题求解，如无限大的问题求解，如无限大面电荷分布产生电场分布。面电荷分布产生电场分布。2 2、柱面坐标系适用于场呈、柱面坐标系适用于场呈轴对称分布轴对称分布的问题求解，如无限长的问题求解，如无限长线电流产生磁场分布。线电流产生磁场分布。3 3、球面坐标系适用于场呈、球面坐标系适用于场呈点对称分布点对称分布的问题求解，如点电荷的问题求解，如点电荷产生电场分布。产生电场分布。第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.3 标量场的梯度标量场的梯度q如果说在全部空间或部分空间里的每一点都对应某个物理量的如果说在全部空间或部分空间里的每一点都对应某个物理量的
10、一个确定值，就说在这个空间里确定了该物理量的一个场一个确定值，就说在这个空间里确定了该物理量的一个场 物理场与数学场物理场与数学场什么是场什么是场? ?第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.3 标量场的梯度标量场的梯度q如果物理量是标量，称该场为如果物理量是标量，称该场为标量场标量场。 例如例如：温度场、电位场、高度场等。：温度场、电位场、高度场等。q如果物理量是矢量，称该场为如果物理量是矢量，称该场为矢量场矢量场。 例如例如：流速场：流速场、重力场重力场、电场、磁场等。、电场、磁场等。q如果场与时间无关，称为如果场与时间无关，称为静态场静态场，反之为，反之为时变场时
11、变场。时变标量场和矢量场可分别表示为：时变标量场和矢量场可分别表示为： 确定空间区域上的每一点都有确定物理量与之对应，称在该区确定空间区域上的每一点都有确定物理量与之对应，称在该区域上定义了一个域上定义了一个场场。从数学上看，场是定义在空间区域上的函数：从数学上看，场是定义在空间区域上的函数： 标量场和矢量场标量场和矢量场静态标量场和矢量场可分别表示为：静态标量场和矢量场可分别表示为：第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.3.1 标量场的等值面标量场的等值面 标量场空间中，由所有场值相等的点所构成的面，即为等值面。标量场空间中，由所有场值相等的点所构成的面，即为等值面
12、。即若标量函数为即若标量函数为 ，则等值面方程为：，则等值面方程为：1.3.2 方向导数方向导数方向导数表征标量场空间中，方向导数表征标量场空间中，某点处某点处场值沿场值沿特定方向特定方向变化的规律。变化的规律。 方向导数定义：方向导数定义：方向导数与选取的方向导数与选取的某点和考察方向某点和考察方向有关。有关。第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 方向导数物理意义：方向导数物理意义：，标量场，标量场 在在 处沿处沿 方向增加率；方向增加率；，标量场，标量场 在在 处沿处沿 方向减小率；方向减小率；，标量场，标量场 在在 处沿处沿 方向为等值面方向（无改变）方向为等值面
13、方向（无改变） 方向导数的计算方向导数的计算 的方向余弦。的方向余弦。 式中式中： 分别为分别为 与与x,y,zx,y,z坐标轴的夹角。坐标轴的夹角。 第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 梯度的定义梯度的定义式中：式中： 为场量为场量 最大变化率最大变化率的方向上的单位矢量。的方向上的单位矢量。 梯度的性质梯度的性质 标量场的梯度为标量场的梯度为矢量矢量，且是坐标位置的函数，且是坐标位置的函数 标量场梯度的幅度表示标量场的标量场梯度的幅度表示标量场的最大增加率最大增加率 标量场梯度的方向标量场梯度的方向垂直于垂直于等值面，为标量场等值面，为标量场增加最快增加最快的方向
14、的方向 标量场在给定点沿任意方向的标量场在给定点沿任意方向的方向导数方向导数等于等于梯度在该方向投影梯度在该方向投影1.3.3 标量场的梯度标量场的梯度第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 梯度的运算梯度的运算 直角坐标系：直角坐标系：哈密顿算符 球面坐标系：球面坐标系： 柱面坐标系：柱面坐标系：第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 梯度运算相关公式梯度运算相关公式式中：式中： 为常数；为常数； 为坐标变量函数；为坐标变量函数； 第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波求数量场在求数量场在 点点M（1，1，2）处沿）处沿 方向
15、的方向导数和梯度。方向的方向导数和梯度。解：1 根据方向导数计算公式代入M点坐标值第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波2 由梯度计算方向导数根据梯度计算公式M点L方向的单位矢量第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.4 矢量场的通量与散度矢量场的通量与散度矢量场是什么？矢量场是什么？如果研究的物理量是一个矢量，则该物理量所确定的场称为矢量如果研究的物理量是一个矢量，则该物理量所确定的场称为矢量场场如：力场、速度场、电场如：力场、速度场、电场特点特点：在矢量场中，各点的场量是随空间位置变化在矢量场中，各点的场量是随空间位置变化第第1 1章章 矢量分
16、析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.4 矢量场的通量与散度矢量场的通量与散度1.4.1 1.4.1 矢量线（力线）矢量线（力线）矢量场的通量矢量场的通量 矢量线的矢量线的疏密疏密表征矢量场的表征矢量场的大小大小 矢量线上每点的切向代表该处矢量场的方向矢量线上每点的切向代表该处矢量场的方向 若若矢量场矢量场 分布于空间中，在空分布于空间中，在空间中存在任意曲面间中存在任意曲面S S，则定义：，则定义：为为矢量矢量 沿沿有向曲面有向曲面 S S 的通量的通量。1.4.2 1.4.2 矢量场的通量矢量场的通量矢量线矢量线OM 问题问题：如何定量描述矢量场的大小？如何定量描述矢量场的大小？ 引入
17、引入通量通量的概念。的概念。 第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 1) 1) 面元矢量面元矢量 定义：面积很小的定义：面积很小的有向有向曲面。曲面。：面元面积，为微分量，：面元面积，为微分量，无限小无限小：面元法线方向，：面元法线方向，垂直于垂直于面元平面。面元平面。说明：说明：2) 2) 面元法向面元法向 的确定方法：的确定方法： 对非闭合曲面：由曲面边线绕向按对非闭合曲面：由曲面边线绕向按右手右手螺旋法则螺旋法则确定；确定； 对闭合曲面：闭合面对闭合曲面：闭合面外法线方向外法线方向 若若S 为闭合曲面为闭合曲面 物理意义：表示穿入和穿出闭合面物理意义：表示穿入和穿
18、出闭合面S S的通量的的通量的代数和代数和。 第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 若若 ，通过闭合曲面有净的矢量线穿出，闭合面内有发，通过闭合曲面有净的矢量线穿出，闭合面内有发出矢量线的出矢量线的正源正源； 若若 ，有净的矢量线进入，闭合面内有汇集矢量线的，有净的矢量线进入，闭合面内有汇集矢量线的负负源源； 若若 ，进入与穿出闭合曲面的矢量线相等，闭合面内，进入与穿出闭合曲面的矢量线相等，闭合面内无无源源，或或正源负源代数和为正源负源代数和为0 0。 通过通过闭合面闭合面S S的通量的通量的物理意义：的物理意义：第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电
19、磁波、矢量场的散度、矢量场的散度 散度的定义散度的定义 在场空间在场空间 中任意点中任意点M M 处作一个闭合曲面，所围的体积为处作一个闭合曲面，所围的体积为 ，则定义场矢量，则定义场矢量 在在M M 点处的散度为：点处的散度为： 即即流出单位体积元封闭面的通量。流出单位体积元封闭面的通量。第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 散度的物理意义散度的物理意义 矢量场的散度表征了矢量场的矢量场的散度表征了矢量场的通量源的分布特性通量源的分布特性( (体密度体密度) )； 矢量场的矢量场的散度是标量散度是标量； 矢量场的散度是空间坐标的函数；矢量场的散度是空间坐标的函数； 矢
20、量场的散度值表征空间中某点处矢量场的散度值表征空间中某点处通量源的密度通量源的密度。( ( 正源正源) ) 负负源源) ) ( ( 无源无源） 若若 处处成立，则该矢量场称为处处成立，则该矢量场称为无散场无散场 若若 ，则该矢量场称为，则该矢量场称为有散场有散场， 为源密度为源密度 讨论：在矢量场中，讨论：在矢量场中，第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 在直角坐标系下：在直角坐标系下： 在圆柱坐标系下：在圆柱坐标系下： 在球面坐标系下：在球面坐标系下： 散度的计算散度的计算第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.4.4 散度定理（矢量场的高斯定
21、理）散度定理（矢量场的高斯定理） 该公式表明了矢量场该公式表明了矢量场 的散度在体积的散度在体积V内的积分等于矢量场穿内的积分等于矢量场穿过包围该体积的过包围该体积的边界面边界面S S的通量。的通量。 散度运算相关公式散度运算相关公式第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波例: 原点处点电荷q产生的电位移为求:和电位移矢量通过以原心为球心,r为半径的球面的通量第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波例例:计算矢量计算矢量r 对一个球心在原点、半径为对一个球心在原点、半径为a的球表面积分，的球表面
22、积分，并求并求.r对球体积的积分。对球体积的积分。解：在球坐标系中，矢量解：在球坐标系中，矢量r的表达式的表达式对球心在原点的球表面的面积分对球心在原点的球表面的面积分第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波所以.r对球体积的积分为：第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.5 矢量场的矢量场的环流环流 旋度旋度磁感应线要磁感应线要么穿过曲面么穿过曲面磁感应线要么同时磁感应线要么同时穿入和穿出曲面穿入和穿出曲面磁感应线磁感应线磁场的环流：磁场的环流：第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.5.1 1.5.1 矢量的环流矢量的环流
23、在场矢量在场矢量 空间中，取一有向闭合空间中，取一有向闭合路径路径 ，则称，则称 沿沿 积分的结果称积分的结果称为矢量为矢量 沿沿 的环流。即：的环流。即： 线元线元矢量矢量 ：长度趋近于：长度趋近于0 0，方向沿路径切线方向。，方向沿路径切线方向。 环流意义：若矢量场环流不为零，则矢量场中存在产环流意义：若矢量场环流不为零，则矢量场中存在产生矢量场的漩涡源。生矢量场的漩涡源。反映矢量场漩涡源分布情况反映矢量场漩涡源分布情况讨论：讨论： 环量的定义第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.5.2 1.5.2 矢量的旋度矢量的旋度 环流面密度环流面密度称为矢量场称为矢量场
24、在在M M点处沿点处沿 方向的漩涡源密度方向的漩涡源密度。定义：定义：空间某点空间某点M M处单位面元边界闭合曲线的环流：处单位面元边界闭合曲线的环流：1)1)环流面密度大小与所选取的单位面元方向环流面密度大小与所选取的单位面元方向 有关。有关。2) 任意取向面元的环流面密度与最大环流面密度的关系：任意取向面元的环流面密度与最大环流面密度的关系：第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 矢量场的矢量场的旋度旋度 矢量场在矢量场在M M点的旋度为该点处点的旋度为该点处环流面密度最大时环流面密度最大时对应的矢量，对应的矢量，模值等于模值等于M M点处最大环流面密度点处最大环流面
25、密度，方向为，方向为环流密度最大的方向环流密度最大的方向，表，表示为示为 ，即：，即：式中：式中： 表示矢量场旋度的方向；表示矢量场旋度的方向； 旋度的物理意义旋度的物理意义 矢量的旋度为矢量的旋度为矢量矢量，是空间坐标的函数，是空间坐标的函数 矢量在空间某点处的旋度表征矢量场在该点处的矢量在空间某点处的旋度表征矢量场在该点处的漩涡源密度漩涡源密度第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 旋度的计算旋度的计算 直角坐标系：直角坐标系：第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 柱面坐标系：柱面坐标系： 球面坐标系：球面坐标系：矢量场的旋度矢量场的旋度的散度
26、恒为零的散度恒为零标量场的梯度标量场的梯度的旋度恒为零的旋度恒为零 旋度计算相关公式：旋度计算相关公式：证明证明证明证明第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波讨论：散度和旋度比较讨论：散度和旋度比较 第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.5.3 1.5.3 斯托克斯定理斯托克斯定理由旋度的定义 对于有限大面积s，可将其按如图方式进行分割，对每一小面积元有斯托克斯定理的证明：得证！ 意义：矢量场的旋度在曲面上的积分等于意义：矢量场的旋度在曲面上的积分等于该矢量场在限定该曲面的闭合曲线上的环流。该矢量场在限定该曲面的闭合曲线上的环流。曲面的曲面的剖分
27、剖分方向相反大方向相反大小相等抵消小相等抵消第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 若矢量场若矢量场 在某区域在某区域V V内，处处内，处处 ，但在某些位置，但在某些位置或整个空间内，有或整个空间内，有 ，则称在该区域，则称在该区域V V内，场内，场 为为无旋场。无旋场。 1.6 无旋场与无散场无旋场与无散场1.6.1 1.6.1 无旋场无旋场结论：结论：无旋场场矢量沿任何闭合路径的环流等于零无旋场场矢量沿任何闭合路径的环流等于零( (无漩涡源无漩涡源) )。 重要性质重要性质：无旋场的旋度始终为无旋场的旋度始终为0，可引入标量辅助函数可引入标量辅助函数表征矢量场，即表征
28、矢量场，即例如：静电场例如：静电场第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.6.2 1.6.2 无散场无散场 若矢量场若矢量场 在某区域在某区域V V内，处处内，处处 ，但在某些位置，但在某些位置或整个空间内，有或整个空间内，有 ，则称在该区域，则称在该区域V V内，场内，场 为为无源有旋场。无源有旋场。 结论：结论：无散场通过任意闭合曲面的通量等于零（无散度源）无散场通过任意闭合曲面的通量等于零（无散度源）。 重要性质：重要性质：无散场的散度始终为无散场的散度始终为0，可引入矢量函数的旋度表示无散场，可引入矢量函数的旋度表示无散场例如，恒定磁场例如，恒定磁场第第1 1章
29、章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波（3 3）无旋、无散场）无旋、无散场 （源在所讨论的区域之外）（源在所讨论的区域之外）（4 4）有散、有旋场）有散、有旋场这样的场可分解为两部分：无旋场部分和无散场部分这样的场可分解为两部分：无旋场部分和无散场部分无旋场部分无旋场部分无散场部分无散场部分第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.7 拉普拉斯运算拉普拉斯运算 标量场的拉普拉斯运算标量场的拉普拉斯运算对标量场的梯度求散度的运算称为拉普拉斯运算。记作：对标量场的梯度求散度的运算称为拉普拉斯运算。记作：式中：式中：称为拉普拉斯算符。称为拉普拉斯算符。 在直角坐标系中
30、：在直角坐标系中： 在圆柱坐标系中：在圆柱坐标系中： 在球面坐标系中：在球面坐标系中：(1.7.3)(1.7.3)第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波 矢量场的拉普拉斯运算矢量场的拉普拉斯运算在直角坐标系中：在直角坐标系中：第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波1.8 亥姆霍兹定理亥姆霍兹定理亥姆霍兹定理亥姆霍兹定理 在有限区域内，任意矢量场由矢量场的在有限区域内，任意矢量场由矢量场的散度散度、旋度旋度和和边界条件边界条件（即矢量场在有限区域边界上的分布）（即矢量场在有限区域边界上的分布）唯一确定唯一确定，且任意矢量场可，且任意矢量场可表示为：表示
31、为：说明：说明： 矢量场可分解一个矢量场可分解一个有源无旋场有源无旋场和和无源有旋场无源有旋场之和，即：之和，即：第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波已知已知矢量矢量F的通量源密度的通量源密度矢量矢量F的旋度源密度的旋度源密度场域边界条件场域边界条件在电磁场中在电磁场中电、磁场散度电、磁场散度电、磁场旋度电、磁场旋度场域边界条件场域边界条件亥姆霍兹定理在电磁理论中的意义：亥姆霍兹定理在电磁理论中的意义：研究电磁场的一条主线研究电磁场的一条主线。 若矢量场若矢量场 在某区域在某区域V V内，处处有：内，处处有： 和和 则则 由其在边界面上的场分布确定。由其在边界面上的场分
32、布确定。 注意：注意：不存在在整个空间内散度和旋度处处均为零的矢量场。不存在在整个空间内散度和旋度处处均为零的矢量场。第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波散度定理的证明：散度定理的证明：从散度定义，可以得到：从散度定义，可以得到：则在一定体积则在一定体积V V内的总的通量为：内的总的通量为：体积的剖分体积的剖分VS1S2en2en1S第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波重要的矢量恒等式的证明：重要的矢量恒等式的证明：返回返回第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波重要的矢量恒等式的证明：重要的矢量恒等式的证明：返回返回第第1 1章章 矢量分析矢量分析电磁场与电磁波电磁场与电磁波习习 题题一、关于矢量代数一、关于矢量代数1.3; 1.5; 1.9二、关于矢量分析二、关于矢量分析 1.12; 1.16; 1.20; 1.23;1.27
