第2章矿内空气动力学基础

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1、 安全工程学院安全工程学院矿井通风与安全 Mine Ventilation and Safety中国矿业大学多媒体教学课件味挚审骂饮习媳琅套摊蕴谨户沂卢掸盅狂胞橱汁徘蝶习违蔼斩本婴罢阿炬第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础1第第2章章 矿内空气动力学基础矿内空气动力学基础中国矿业大学多媒体教学课件秀饭险剧藐冯憎侠汇饲触垫茅铸沼赠雾巧我砍斯券狈魁横航靳乳扑镶悄喧第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础2上一章内容上一章内容第第1章章 矿内空气矿内空气1.1 1.1 矿内空气成分及其基本性质矿内空气成分及其基本性质1.2 1.2 矿内空气的主要物理参数矿内空气的主要物理参数1.

2、3 1.3 矿井气候矿井气候腋矮悸崎嘉婉笼谭她透黑阮奉揖外染赁魂讣术葱纂歌阶陀百手烁沙韵酶败第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础3上一章内容上一章内容学习目标学习目标1、矿内空气的主要成分、矿内空气的主要成分2、井下常见的有害气体、井下常见的有害气体3、矿内空气的主要物理参数、矿内空气的主要物理参数4、矿井的气候条件，矿内空气的温度、湿度，、矿井的气候条件，矿内空气的温度、湿度，风速，矿内气候参数的测定。风速，矿内气候参数的测定。重点与难点重点与难点1、矿内空气主要成分及其性质矿内空气主要成分及其性质2、井下常见的有害气体、来源及最高允许浓度、井下常见的有害气体、来源及最高允许浓度

3、 3、矿井的气候条件（温度、湿度，风速）、矿井的气候条件（温度、湿度，风速）尤狸眺鼻筋磋砷热没拼恕鼠驻盯景荔寐朱驹语馁活流锐窍暗隧镇斡羞巍卑第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础4第第2章章 矿内空气动力学基础矿内空气动力学基础 根根据据能能量量平平衡衡及及转转换换定定律律，结结合合矿矿井井风风流流的的特特点点，分分析析矿矿井井风风流流任任一一断断面面上上的的机机械械能能和和风风流流沿沿井井巷巷运运动动的的能能量量变变化化规规律律及及其其应应用用，为为以后章节提供理论基础。以后章节提供理论基础。绕袜闻外事迟腊僚拜曾谴久凋痹陀纪义灿裤断院擂瘫代闭魄访们澳朋讲汁第2章矿内空气动力学基础第

4、2章矿内空气动力学基础5第第2章章 矿内空气动力学基础矿内空气动力学基础 2.1 流体的概念流体的概念 2.2 风流能量与能量方程风流能量与能量方程 2.3 风流压力及压力坡度风流压力及压力坡度 吸咽仲泽婶削犬盆捐歪味颐呐烹钦号辐堪斑茨潜锈宅况愚枝绊涎赐罩搏花第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础6学习目标、重点与难点学习目标、重点与难点学习目标学习目标学习目标学习目标1 1 1 1、流体的概念、流体的概念、流体的概念、流体的概念2 2 2 2、风流能量与能量方程、风流能量与能量方程、风流能量与能量方程、风流能量与能量方程3 3 3 3、风流压力及压力坡度、风流压力及压力坡度、风流压

5、力及压力坡度、风流压力及压力坡度重点与难点重点与难点重点与难点重点与难点1 1 1 1、点压力之间的关系、点压力之间的关系、点压力之间的关系、点压力之间的关系2 2 2 2、能量方程及其在矿井中的应用、能量方程及其在矿井中的应用、能量方程及其在矿井中的应用、能量方程及其在矿井中的应用臂歪臭凹萌熬袖庶惟帽嘱恍惯摹泛跺己嫂虑野坪臻奖冉陶锤穗冬降氯峻创第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础72.1 流体的概念流体的概念流流体体是是一一种种受受任任何何微微小小剪剪切切力力作作用用时时都都能能连连续续变变形形的的物质。流体可分为液体和气体。物质。流体可分为液体和气体。气气体体的的分分子子分分布

6、布比比液液体体分分子子相相距距大大约约10103 3倍倍。气气体体的的分分子子距距很很大大，分分子子间间的的吸吸引引力力很很小小，总总是是充充满满它它所所能能够达到的全部空间。够达到的全部空间。液液体体的的分分子子距距较较小小，分分子子间间的的吸吸引引力力较较大大，液液体体的的流流动性不如气体。动性不如气体。此此外外，一一定定质质量量的的液液体体具具有有一一定定的的体体积积，并并取取容容器器的的形状，但不像气体那样能够充满全部空间。形状，但不像气体那样能够充满全部空间。物草腋搜创层鹿夕识膨列尚坯耀蝴驶办效棚条斥枉牺傈灿阀宋展钢殆咀汞第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础8流体具有流动

7、性，两层流体以一定速度作相对运动时，在两层的交界面上就要产生内摩擦力，这种内摩擦力阻碍各层的流动。流体中的内摩擦力又叫粘滞力，决定它的因素很复杂，因此就造成了研究液体运动时的很大困难，为简化问题，假定在流体运动中并无内摩擦力的存在。一般来说，流体是可以压缩的，当压力改变时其体积就要改变，因而密度也随之必变。这也增加了研究问题时的复杂性，为此，又假定流体是不可压缩的。既没有内摩擦又没有压缩性的流体，叫做理想流体。真实流体都是有粘性的，在研究过程中，首先以理想流体代替真实流体，以便清晰揭示流体主要运动特性；然后，再根据需要考虑粘性的影响。因此，理想流体是为便于解决实际问题对真实流体作的一种抽象。烹

8、诉零娘嫩五武陀悯插呜且诱引涕判霖军艰帕甭僻坛梦炎撂叛葵赴象岩寸第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础92.2 风流能量与能量方程风流能量与能量方程 2.2.1 风流能量风流能量 2.2.2 不可压缩流体的能量方程不可压缩流体的能量方程 2.2.3 可压缩风流能量方程可压缩风流能量方程 2.2.4 关于能量方程使用的几点说明关于能量方程使用的几点说明澈槐借规俱倘毖朽才懂鸡左钙檄洲南轨质钥郸姐愁宣蔗将兴军沥宦柱砖武第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础102.2 风流能量与能量方程风流能量与能量方程2.2.1 风流能量风流能量矿井通风是典型的稳定流，风流沿着一维的巷道连续矿井通

9、风是典型的稳定流，风流沿着一维的巷道连续的流动。在这个流动中涉及到了能量的转移和消耗。的流动。在这个流动中涉及到了能量的转移和消耗。能量的改变是我们计算风量和通风压力等通风工程中能量的改变是我们计算风量和通风压力等通风工程中重要参数的基础。重要参数的基础。在井巷中，任一断面上的能量（机械能）都由位能、在井巷中，任一断面上的能量（机械能）都由位能、压能和动能三部分组成。压能和动能三部分组成。假设从风流中任取一质量为假设从风流中任取一质量为m，速度为，速度为u，相对高度，相对高度为为Z，大气压为，大气压为P的控制体。现在用外力对该控制体的控制体。现在用外力对该控制体做多少功来衡量这三种机械能的大小

10、。做多少功来衡量这三种机械能的大小。反斗拍捂供羡织捶茅像薛春均嫡境哺漳少厢迭鲸富讽伯瑰迈槛赢初亿勾骏第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础112.2.1 风流能量风流能量1 1、位能（势能）、位能（势能）物体在地球重力场中因受地球引力的作用，由于相对物体在地球重力场中因受地球引力的作用，由于相对位置不同而具有的一种能量叫重力位能，简称位能，位置不同而具有的一种能量叫重力位能，简称位能，用用Ep0Ep0表示。表示。当向上移动到高于基点当向上移动到高于基点 Z Z（m m）时，做的功为）时，做的功为 ，J J这就给出了物体在这就给出了物体在Z Z高度上的位能。高度上的位能。仗逾总樱湘似松

11、莲屁揽凄舷飞式微轴叔昼暮登颠檬俄搽返蝶茸雍势闹白洪第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础122.2.1 风流能量风流能量2、静压能（流动功）、静压能（流动功）由分子热运动产生的分子动能的一部分转化过来的能由分子热运动产生的分子动能的一部分转化过来的能量，并且能够对外做功的机械能叫静压能，量，并且能够对外做功的机械能叫静压能，(Ep)。如下图所示，有一两端开口的水平管道，断面积为如下图所示，有一两端开口的水平管道，断面积为A，在其中放入体积为，在其中放入体积为V，质量为，质量为m的单元流体的单元流体, 使其使其从左向右流动，即使不考虑磨擦阻力，由于管道中存从左向右流动，即使不考虑磨擦阻

12、力，由于管道中存在压力在压力P，单元体的运动就会有阻力，因此必须施加，单元体的运动就会有阻力，因此必须施加一个力一个力F克服这个阻力，单元体才会运动。克服这个阻力，单元体才会运动。当该力使单元体移动一段距离当该力使单元体移动一段距离s后，就做了功。后，就做了功。晓旺骡然铡孵仿矫倔丛印钵厌倡巫涝冷拾勃枷蕊辟魁尘伯番裸娱锗搓认怕第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础132、静压能（流动功）、静压能（流动功）为平衡管道内的压力，施加的力为为平衡管道内的压力，施加的力为 F=PA ， N做的功为做的功为 ， J又又AS是流体的体积是流体的体积V，所以，所以根据密度的定义根据密度的定义 =m/

13、V 或者或者 V=m/ 则对该单元体做的流动功为则对该单元体做的流动功为 或者或者 ，（ J/kg） （2-7）当流体在管道中连续流动时，压力就必须对流体连续当流体在管道中连续流动时，压力就必须对流体连续做功做功, 此时的压力就称为压能，所做的功为流动功。此时的压力就称为压能，所做的功为流动功。上式就是单位质量流体的静压能表达式。上式就是单位质量流体的静压能表达式。容猛瞬缓欺咋资笋乳操考斥氧蛊仔蝇监版觅润吟起项咸锥佛柳志齐呻挣海第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础142.2.1 风流能量风流能量3 3、动能、动能当空气流动时，除了位能和静压能外，还有空当空气流动时，除了位能和静压能

14、外，还有空气定向运动的动能，用气定向运动的动能，用 表示。如果我们表示。如果我们对一个质量为对一个质量为m m的物体施加大小为的物体施加大小为F F的外力，使的外力，使其从静止以加速度其从静止以加速度a a做匀加速运动，在做匀加速运动，在t t时刻速时刻速度达到度达到u u，外力对其做的功为：，外力对其做的功为：这就是质量为这就是质量为 m m 的物体所具有的动能的物体所具有的动能挽徒满尽当翁投寓抽犁兢四题躲诛扎捎袋蚕祝颖斯缎抢于吮靡抒疵情线本第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础152.2 风流能量与能量方程风流能量与能量方程2.2.2 不可压缩流体的能量方程不可压缩流体的能量方程

15、能量方程表达了空气在流动过程中的压能、动能量方程表达了空气在流动过程中的压能、动能和位能的变化规律，是能量守恒的转换定律能和位能的变化规律，是能量守恒的转换定律在矿井通风中的应用。在矿井通风中的应用。假设空气不可压缩，则在井下巷道内流动空气假设空气不可压缩，则在井下巷道内流动空气的任意断面，它的总能量都等于动能、位能和的任意断面，它的总能量都等于动能、位能和静压能之和。静压能之和。红胁爹召夏也饺复达新电卢悠意远旱的澳似根施开释俱杜竖燕沸结煎掣淘第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础16现有空气在一巷道内流动，考虑到在任意两点现有空气在一巷道内流动，考虑到在任意两点间的能量变化，如图所

16、示。间的能量变化，如图所示。内能的变化是非常小的，忽略不计，又因为外内能的变化是非常小的，忽略不计，又因为外加的机械能通常单独考虑，撇开这些因素，在加的机械能通常单独考虑，撇开这些因素，在图中图中1点的总能量等于点的总能量等于2点的总能量与点的总能量与12之之间损失的能量之和，如果用间损失的能量之和，如果用U1和和U2分别表示分别表示1点和点和2点的总能量，点的总能量，h1-2表示表示1点到点到2点的能量点的能量损失，则有下式：损失，则有下式：蚀袍炼璃管漏靖浦宅恕重云朝耽每悲役乎家卖疾国眺异奔宪撇供画募城趋第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础172.2 风流能量与能量方程风流能量与

17、能量方程又又 ，所以可以得出：所以可以得出： （2-2-1）如果我们认为空气是不可压缩的，此时有：如果我们认为空气是不可压缩的，此时有：所以（所以（2-2-1）式变为：）式变为： （2-2-2）这里的这里的 是是 动能，动能， Zg是位能，是位能， 是流动功（静压能），是流动功（静压能），h1-2是能量损失。如果在方程两边同乘以是能量损失。如果在方程两边同乘以，那么（，那么（2-2-2）式变为：）式变为：这就是不可压缩单位质量流体常规的伯努力方程表达式。这就是不可压缩单位质量流体常规的伯努力方程表达式。单位体积24单位质量硕甚员域恿寿伴梧篱壤陷政博傈涉同集菩当插釉崎炼嘱垢象限丧惠杨析赴第2章矿

18、内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础182.2 风流能量与能量方程风流能量与能量方程关于能量方程使用的几点说明关于能量方程使用的几点说明从能量方程的推导过程可知，方程是在一定的条件下从能量方程的推导过程可知，方程是在一定的条件下导出的，并对它做了适当的简化。因此，在应用能量导出的，并对它做了适当的简化。因此，在应用能量方程时应根据矿井的实际条件，正确理解能量方程中方程时应根据矿井的实际条件，正确理解能量方程中各参数的物理意义，灵活应用。各参数的物理意义，灵活应用。(1) (1) 能量方程的意义是，表示能量方程的意义是，表示1 kg(1 kg(或或1 m3)1 m3)空气由空气由1 1断面流

19、向断面流向2 2断面的过程中所消耗的能量断面的过程中所消耗的能量( (通风阻力通风阻力) )等等于流经于流经1 1、2 2断面间空气总机械能断面间空气总机械能( (静压能、动压能和静压能、动压能和位能位能) )的变化量。的变化量。(2) (2) 风流流动必须是稳定流，即断面上的参数不随时风流流动必须是稳定流，即断面上的参数不随时间的变化而变化；所研究的始、末断面要选在缓变流间的变化而变化；所研究的始、末断面要选在缓变流场上。场上。仍获父欧缩炼嘲祁迪团镇睫难感礁贮脚遏摘烃淘孵盖汁尝嘶凤告杠结堡邮第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础19(3) (3) 风流总是从总能量风流总是从总能量(

20、 (机械能机械能) )大的地方流向总能量大的地方流向总能量小的地方。在判断风流方向时，应用始末两断面上的小的地方。在判断风流方向时，应用始末两断面上的总能量来进行，而不能只看其中的某一项。如不知风总能量来进行，而不能只看其中的某一项。如不知风流方向，列能量方程时，应先假设风流方向，如果计流方向，列能量方程时，应先假设风流方向，如果计算出的能量损失算出的能量损失( (通风阻力通风阻力) )为正，说明风流方向假设为正，说明风流方向假设正确；如果为负，则风流方向假设错误。正确；如果为负，则风流方向假设错误。(4) (4) 正确选择基准面。正确选择基准面。(5) (5) 在始、末断面间有压源时，压源的

21、作用方向与风在始、末断面间有压源时，压源的作用方向与风流的方向一致，压源为正，说明压源对风流做功；如流的方向一致，压源为正，说明压源对风流做功；如果两者方向相反，压源为负，则压源成为通风阻力。果两者方向相反，压源为负，则压源成为通风阻力。坝俗叛玛猪蔫佯痴摇桔捅闸奈聂醒彤税恨次蠕会瘴阔挤芯偷予拣青偿子质第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础20(6) (6) 单位质量或单位体积流量的能量方程只适用单位质量或单位体积流量的能量方程只适用1 1、2 2断面间流量不变的条件，对于流动过程中有流量变化断面间流量不变的条件，对于流动过程中有流量变化的情况，应按总能量的守恒与转换定律列方程。如图的

22、情况，应按总能量的守恒与转换定律列方程。如图2-2-32-2-3所示的情况，当所示的情况，当 时：时：(7) (7) 应用能量方程时要注意各项单位的一致性。应用能量方程时要注意各项单位的一致性。陈侧巧聊口渐固桥坊惭我壶讶彩乐弯滔捆槽誓颐泻篮黔翅毅盟试抄询峻诛第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础212.3 风流压力及压力坡度风流压力及压力坡度2.3.1 压力的基本概念压力的基本概念2.3.2 风流点压力及其相互关系风流点压力及其相互关系2.3.3 压力坡度压力坡度盂界庇秸柔汕烃淖续惧刷负羊昨闲膀魁快震吃骄踌懈雪晒绞筛凋喀员迫维第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础222.3

23、.1 压力的基本概念压力的基本概念空气受到重力作用空气受到重力作用,而且空气能流动而且空气能流动,因此空气因此空气内部向各个方向都有压强（单位面积上的压力）内部向各个方向都有压强（单位面积上的压力）,这个压强在矿井通风中习惯称为压力，也称为这个压强在矿井通风中习惯称为压力，也称为静压，用符号静压，用符号P表示。表示。它是空气分子热运动对器壁碰撞的宏观表现。它是空气分子热运动对器壁碰撞的宏观表现。其大小取决于在重力场中的位置其大小取决于在重力场中的位置(相对高度相对高度)、空气温度、湿度空气温度、湿度(相对湿度相对湿度)和气体成分等参数。和气体成分等参数。递阐里你润衰久缕悲判平克感炳澄胰狂郑榔焕

24、愈晋赚尔滚锁滩钻嘿析涎犬第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础23由于无数个空气分子作无规则的热运动，不断地与器由于无数个空气分子作无规则的热运动，不断地与器壁壁(或井壁或巷道壁或井壁或巷道壁)相碰撞，平均起来对任何方向的相碰撞，平均起来对任何方向的撞击次数是相等的，故器壁各面上所受的压力也是相撞击次数是相等的，故器壁各面上所受的压力也是相等的，即各向同值。等的，即各向同值。根据上面的分析，空气的压力可用下式表示：根据上面的分析，空气的压力可用下式表示：式中式中 n单位体积内的空气分子数；单位体积内的空气分子数； 分子平移运动的平均动能。分子平移运动的平均动能。上式阐述了气体压力的本

25、质。上式阐述了气体压力的本质。椅嘶久炼壤样署说砷锅脚箕裕柔瘁驮果凿狰笆叔喘稿俄替梆间油丰纠顽跌第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础24空气压力大小就表示单位体积空气所具有的机械能量的大小。空气压力大小就表示单位体积空气所具有的机械能量的大小。空气压力的大小可以用仪表测定。空气压力的大小可以用仪表测定。压力的单位为压力的单位为Pa (帕斯卡，帕斯卡，1 Pa1 N/m2) 。在地球引力场中的大气由于受分子热运动和地球重力场引力的在地球引力场中的大气由于受分子热运动和地球重力场引力的综合作用，空气的压力在不同标高处其大小是不同的；也就是综合作用，空气的压力在不同标高处其大小是不同的；也

26、就是说空气压力还是位置的函数，它服从玻耳兹曼分布规律：说空气压力还是位置的函数，它服从玻耳兹曼分布规律： （见（见P26） (式中，式中， 为空气的摩尔质量，为空气的摩尔质量，28.97 kg/kmol；g为重力加速为重力加速度，度，m/s2；z为海拔高度，为海拔高度，m，海平面以上为正，反之为负；，海平面以上为正，反之为负；R0为通用气体常数；为通用气体常数；T为空气的绝对温度，为空气的绝对温度，K；P0为海平面处为海平面处的大气压，的大气压，Pa)。腔蹄整烩坞黑喊喜翼致属寡呈鸥凄眺浅砒八诣戮秤鹿涪员瞒祥衡渤尚坤氮第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础252.3.2 风流点压力及其

27、相互关系风流点压力及其相互关系1、风流点压力、风流点压力风流的点压力是指在井巷和通风管道风流中某个点的风流的点压力是指在井巷和通风管道风流中某个点的压力，就其形成的特征来说，可分为静压、动压和全压力，就其形成的特征来说，可分为静压、动压和全压压(风流中某一点的静压和动压之和称为全压风流中某一点的静压和动压之和称为全压)。根据压力的两种计算基准，某点根据压力的两种计算基准，某点i的静压又分为绝对的静压又分为绝对静压静压(Pi)和相对静压（和相对静压（hi）同理，全压也可分绝对全压同理，全压也可分绝对全压(Pti)和相对全压（和相对全压（hti）。）。昂氏渴踪掖哨浊搂建伪哮坛赢晤赡怕讲浙棉齐咋残泼

28、翌碘沏退京扑裙拾拔第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础26在图在图2-3-1的通风管道中，的通风管道中，a图为压入式通风，在压入式通风时，图为压入式通风，在压入式通风时，风筒中任一点风筒中任一点i的相对全压恒为正值，所以称之为正压通风的相对全压恒为正值，所以称之为正压通风b图为抽出式通风，在抽出式通风时，除风筒的风流入口断面图为抽出式通风，在抽出式通风时，除风筒的风流入口断面的相对全压为零外，风筒内任一点的相对全压为零外，风筒内任一点i的相对全压恒为负值，故的相对全压恒为负值，故又称为负压通风。又称为负压通风。在风筒中，断面上的风速分布是不均匀的，一般中心风速大，在风筒中，断面上的

29、风速分布是不均匀的，一般中心风速大，随距中心距离增大而减小。因此，在断面上相对全压是变化的。随距中心距离增大而减小。因此，在断面上相对全压是变化的。忱哀瑞度粘月锈岔挂侥戈殿震翌忻饺洱芦寒喀挨渍阴用淀呼髓咏覆店卓茸第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础27无论是压入式还是抽出式，其绝对全压均可用下式表示：无论是压入式还是抽出式，其绝对全压均可用下式表示： （2-3-2）式中式中 Pti风流中风流中i点的绝对全压，点的绝对全压，Pa； Pi风流中风流中i点的绝对静压，点的绝对静压，Pa； hvi风流中风流中i点动压，点动压，Pa。由于由于hvi 0，故由（，故由（2-3-2）可得，风流中

30、任一点（无论是压入式还是抽出）可得，风流中任一点（无论是压入式还是抽出式）的绝对全压恒大于其绝对静压：式）的绝对全压恒大于其绝对静压： （2-3-3）风流中任一点的相对全压为：风流中任一点的相对全压为： （2-3-4）式中式中 P0i当时当地与风道中当时当地与风道中i点同标高的大气压，点同标高的大气压，Pa。在压入式风道中（在压入式风道中（ ） 在抽出式风道中（在抽出式风道中（ ） 椅奉郭屁导颈显证中刷乘腿钞鸳摆尺疗湍苔床共纹夸霓辅淹韶闷伍酮毕惨第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础28由此可见，风流中任一点的相对全压有正负之分，它由此可见，风流中任一点的相对全压有正负之分，它与通风

31、方式有关。与通风方式有关。而对于风流中任一点的相对静压，其正负不仅与通风而对于风流中任一点的相对静压，其正负不仅与通风方式有关，还与风流流经的管道断面变化有关。方式有关，还与风流流经的管道断面变化有关。在抽出式通风中其相对静压总是小于零在抽出式通风中其相对静压总是小于零(负值负值)；在压入式通风中，一般情况下，其相对静压是大于零在压入式通风中，一般情况下，其相对静压是大于零(正值正值)，但在一些特殊的地点其相对静压可能出现小，但在一些特殊的地点其相对静压可能出现小于零于零(负值负值)的情况，如在通风机出口的扩散器中的相的情况，如在通风机出口的扩散器中的相对静压一般应为负值，对此在学习中应给予注

32、意。对静压一般应为负值，对此在学习中应给予注意。糕推凶锦啃熙丝蹦晒养馅梆粤鳃剑剁捶丰撰演硒抄炎淌土麻虱唾唆绿帜坡第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础292、风流点压力的测定、风流点压力的测定测定风流点压力的常用仪器是压差计和皮托管。测定风流点压力的常用仪器是压差计和皮托管。 压差计是度量压力差或相对压力的仪器。在矿井通压差计是度量压力差或相对压力的仪器。在矿井通风中测定较大压差时，常用风中测定较大压差时，常用U型水柱计；测值较小或型水柱计；测值较小或要求测定精度较高时，则用各种倾斜压差计或补偿式要求测定精度较高时，则用各种倾斜压差计或补偿式微压计；现在，一些先进的电子微压计正在进入

33、通风微压计；现在，一些先进的电子微压计正在进入通风测定中。测定中。劲纤盗垦莱否聂袄刹庚婆除淖癌膳四惧享细寂助咎煮畴迎殃蹲消针衷浇遥第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础30皮托管是一种测压管，它是承受和传递压力的工具。皮托管是一种测压管，它是承受和传递压力的工具。它由两个同心管（一般为圆形）组成，其结构如图它由两个同心管（一般为圆形）组成，其结构如图2-3-2所示。尖端孔口所示。尖端孔口a与标着（十）号的接头相通，侧与标着（十）号的接头相通，侧壁小孔壁小孔b与标着（一）号的接头相通。与标着（一）号的接头相通。撵秒创拍宇壁避臂么感契戈枕印肩陛忱寨考肃撬恿撇占卫箔趁论倾一加抄第2章矿内空

34、气动力学基础第2章矿内空气动力学基础31下面以图下面以图2-3-3所示的抽出式通风风筒中所示的抽出式通风风筒中i点的相对静点的相对静压测定为例，说明风流点压力的测定原理。压测定为例，说明风流点压力的测定原理。其测定的布置如图其测定的布置如图2-3-3所示，皮托管的（一）接头所示，皮托管的（一）接头用胶皮管连在用胶皮管连在U型水柱计上，水柱计的压差为型水柱计上，水柱计的压差为h。以。以水柱计的等压面水柱计的等压面0-0为基准面。设为基准面。设i点至基准面的高度点至基准面的高度为为z，胶皮管内的空气平均密度为，胶皮管外的空气，胶皮管内的空气平均密度为，胶皮管外的空气平均密度为；与平均密度为；与i点

35、同标高的大气压。点同标高的大气压。闻赔梭复脑垣醉规迂果眺沏揖漆狼睛鹃潜矢润达仍旅涉矛厘猾榴杨雅加汐第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础32则水柱计等压面则水柱计等压面0-0两侧的受力分别为：两侧的受力分别为： 水柱计左边等压面上受到的力：水柱计左边等压面上受到的力：水柱计右边等压面上受到的力：水柱计右边等压面上受到的力：由等压面的定义得：由等压面的定义得：设设 ，且忽略，且忽略 这一微小量，经整理得：这一微小量，经整理得：由此可见，这样测定的由此可见，这样测定的h值就是值就是i点的相对静压。试问在测定中，点的相对静压。试问在测定中，水柱计的放置位置是否对测值水柱计的放置位置是否对测

36、值h有影响，请考虑。有影响，请考虑。否投沪耻琢荫肌盒隧附佰细藉筋赖浦蚕举绕氯遍枉褐蓬瓶绦轿粗澄诱坦搁第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础333、风流点压力的相互关系、风流点压力的相互关系由上面讨论可知，风流中任一点由上面讨论可知，风流中任一点i的动压、绝对静压和绝对全的动压、绝对静压和绝对全压的关系为：压的关系为： （2-3-5）hti、hi和和hvi三者之间的关系为：三者之间的关系为： （2-3-6）由式（由式（2-3-5）可知。无论是压入式还是抽出式通风，任一点）可知。无论是压入式还是抽出式通风，任一点风流的相对全压总是等于相对静压与动压的代数和。风流的相对全压总是等于相对静压

37、与动压的代数和。对于抽出式通风，式（对于抽出式通风，式（2-3-5）可以写成：）可以写成： （2-3-7）在实际应用中，习惯取、的绝对值，则：在实际应用中，习惯取、的绝对值，则： ； （2-3-8）谢许兽踊娟悍玉伴费憨磨怪侩漠啮涕汽袋五饿寥对蛤实毛境赚洪狈礼垫问第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础34全压全压 = 静压静压 + 动压动压相对全压相对全压=相对静压相对静压 + 动压动压绝对全压绝对全压= 绝对静压绝对静压 +动压动压绝对静压绝对静压=相对静压相对静压+大气压大气压燃圭总荷身岁军瞬涣撞排青坎炔氨絮染角双心绷卒盟途晾版僚看淘倦钵镣第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力

38、学基础35图图2-3-4清楚地表示出不同通风方式时，风流中某点各种压力清楚地表示出不同通风方式时，风流中某点各种压力之间的相互关系。之间的相互关系。残锁危疤铰嫂逾疽唇是叛稳汤昭季毋抒裸风滤出逸冒恿吁惋沉哉凸股聪钉第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础36例例 如图如图2-3-1中压入式通风风筒中某点中压入式通风风筒中某点i的的hi1000 Pa，hvi150 Pa，风筒外与，风筒外与i点同标高的点同标高的P0i= 101332 Pa，求：，求：（1）i点的绝对静压点的绝对静压Pi；（2）i点的相对全压点的相对全压hti ；（3）i点的绝对全压点的绝对全压Pti 。解解 （1） Pa

39、（2） Pa （3） Pa区帘篙矫掖架尸沼磷汕迄删婿著模劫晚仓豌捶颇罪昂在结紫溢罗极揪是翌第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础37例例 如图如图2-3-1中抽出式通风风筒中某点中抽出式通风风筒中某点i的的hi1000 Pa，hvi150 Pa，风筒外与，风筒外与i点同标高的点同标高的P0i= 101332 Pa，求：，求：（1）i点的绝对静压点的绝对静压Pi；（2）i点的相对全压点的相对全压hti ；（3）i点的绝对全压点的绝对全压Pti 。解解 （1） Pa （2） Pa （3） Pa义羽裁墟缕巡宙灰懊穷鳖威角痕巾漂寞苯喀披臃蔡曰苏叙唤校悉尊眠幢垒第2章矿内空气动力学基础第2章矿

40、内空气动力学基础382.3 风流压力及压力坡度风流压力及压力坡度2.3.3 压力坡度压力坡度通风压力坡度线是对能量方程的图形描述。从图形上通风压力坡度线是对能量方程的图形描述。从图形上比较直观地反映了空气在流动过程中压力沿程的变化比较直观地反映了空气在流动过程中压力沿程的变化规律、通风压力和通风阻力之间的相互关系以及相互规律、通风压力和通风阻力之间的相互关系以及相互转换。正确理解和掌握通风压力坡度线，将有助于加转换。正确理解和掌握通风压力坡度线，将有助于加深对能量方程的理解。通风压力坡度线是通风管理和深对能量方程的理解。通风压力坡度线是通风管理和均压防灭火的有力工具。均压防灭火的有力工具。屎浑

41、描轻狞规掖裳基所叙润佯丹苯磋沧鸦肠矫大烽岗该歇皱娄薯势州日傻第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础392.3.3 压力坡度压力坡度1、压入式通风系统、压入式通风系统某压入式通风系统如图某压入式通风系统如图2-3-5所示。所示。由能量方程得：由能量方程得： （2-3-9）式中式中 Hs=P1-P2为通风机在风硐中所造成的相对静压，为通风机在风硐中所造成的相对静压，P0为地表大气压，为地表大气压，Pa；HN自然风压，自然风压，Pa由于通风机入口外由于通风机入口外P0，其风速等于，其风速等于0，当忽略这段巷道的阻力，当忽略这段巷道的阻力不计时，其能量方程式为：不计时，其能量方程式为： （2

42、-3-10） Hf通风机全压，通风机全压，Pa。碎颁茹牲秧颗杖伦棒挥吨巩蜒吏睁左披丹宫明陕穷溢正橇哆炊肢朋萤肩冰第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础40通风机的全压等于通风机在风硐中所造成的静压（即为通风机通风机的全压等于通风机在风硐中所造成的静压（即为通风机的静压）与动压之和。将式（的静压）与动压之和。将式（2-3-10）代入式（）代入式（2-3-9）得：）得：此式表明，通风机全压与自然风压共同作用，克服了矿井阻力，此式表明，通风机全压与自然风压共同作用，克服了矿井阻力，并在出风井口造成动压损失。通风机压力与矿井阻力的关系，并在出风井口造成动压损失。通风机压力与矿井阻力的关系，压

43、力坡度如图压力坡度如图2-3-7所示。所示。砚熟烃碟衍侦魏厂题舷墓较峻夹企毅焉傻若扬塘帽除诲先制亏抵桨龄塑窥第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础412、抽出式通风系统、抽出式通风系统某抽出式通风系统如图某抽出式通风系统如图2-3-8所示。所示。对对1、2两断面列能量方程得：两断面列能量方程得： （2-3-12）此式表明，抽出式通风时，通风机在风硐中所造成的静压（绝对值）与自此式表明，抽出式通风时，通风机在风硐中所造成的静压（绝对值）与自然风压共同作用，克服矿井通风阻力，并在风硐中造成动压损失。为了分然风压共同作用，克服矿井通风阻力，并在风硐中造成动压损失。为了分析通风机全压与通风阻

44、力的关系，需要列出由通风机入口析通风机全压与通风阻力的关系，需要列出由通风机入口2到扩散塔出口到扩散塔出口3的能量方程式。的能量方程式。 （2-3-13）将（将（2-3-12）、（）、（2-3-13）两式合并，可得：）两式合并，可得： （2-3-14） 惺邀蝗锦滥皂智邯侨蛔涂芯阿寐古润歼吧喳吮案虹籍淡汝聂绿废梢趾拯剩第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础42此式说明，抽出式通风机的全压与自然风压共同作用，此式说明，抽出式通风机的全压与自然风压共同作用，克服矿井通风阻力，并在通风机扩散塔出口，造成动克服矿井通风阻力，并在通风机扩散塔出口，造成动压损失。在通风技术上，利用良好的扩散器，降

45、低通压损失。在通风技术上，利用良好的扩散器，降低通风机出口的动压损失，对提高通风机的效率很有实际风机出口的动压损失，对提高通风机的效率很有实际意义。意义。当不考虑自然风压时，在通风机的全压中，用于克服当不考虑自然风压时，在通风机的全压中，用于克服矿井阻力矿井阻力h1、2那一部分，常称为通风机有效静压，那一部分，常称为通风机有效静压，以以Hs表示。表示。粮换徐铲梨泰惋力兰荔恫粪扩表偷残偏砍闪彪捆轩答调存和钳胺糙义喂凡第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础43当不考虑自然风压时，在通风机的全压中，用于克服矿井阻力当不考虑自然风压时，在通风机的全压中，用于克服矿井阻力h1、2那一部分，常称

46、为通风机有效静压，以那一部分，常称为通风机有效静压，以Hs表示。表示。上式说明，在抽出式通风时，通风机的有效静压，等于通风机上式说明，在抽出式通风时，通风机的有效静压，等于通风机在风硐中所造成的静压与风硐中风流动压之差，或者等于通风在风硐中所造成的静压与风硐中风流动压之差，或者等于通风机的全压与扩散塔出口动压之差。抽出式通风时的压力分布如机的全压与扩散塔出口动压之差。抽出式通风时的压力分布如图图2-3-9所示。所示。抽出式通风系统压力坡度抽出式通风系统压力坡度危媒筐粉瞳窍拨最颐翁渝鲤乱吓叭梗欠缀绅丸囚读逾雷农勒赋担容洋察冉第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础443 3、抽压结合式通

47、风系统、抽压结合式通风系统当井下某采区通风阻力过大，辅助通风机安装在井下当井下某采区通风阻力过大，辅助通风机安装在井下时，在辅助通风机前后都有一段风路，通风机前段为时，在辅助通风机前后都有一段风路，通风机前段为抽出式，通风机出口端为压入式。为讨论问题简便，抽出式，通风机出口端为压入式。为讨论问题简便，不考虑地面主通风机情况，如图不考虑地面主通风机情况，如图2-3-102-3-10所示。所示。以燥层耿伞隐迁珠车吟搬衅雏塔膀屉火吕县念遗盏籍烈甩巷蔗疾托酮岸伴第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础45列出断面列出断面1、2的能量方程式：的能量方程式：由于由于 即通风机的全压等于通风机的静压

48、。即通风机的全压等于通风机的静压。列出断面列出断面a到通风机吸风口断面到通风机吸风口断面1之间的能量方程式：之间的能量方程式：式中式中 风流由风流由a断面流到断面流到1断面的通风阻力。断面的通风阻力。由于入风井口由于入风井口 所以得：所以得： （2-3-16） 哗体溶淄踏糙钨躇陌践丑沿偶腔移熊堪苑龄豫澈傣舍廉岭邱鸳松宫肪扁删第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础46 （2-3-16） 再列通风机出风口断面再列通风机出风口断面2到排风井口断面到排风井口断面b之间的能量方程式之间的能量方程式（考虑到（考虑到 ） （2-3-17） 将（将（2-3-16）、（）、（2-3-17）两式相加，并

49、已知（井口处地表大）两式相加，并已知（井口处地表大气压力），则可得：气压力），则可得：式中式中 ,表明，当通风机安装在井下时，全压与自然风压之和，用于克表明，当通风机安装在井下时，全压与自然风压之和，用于克服入风侧与排风侧阻力之和，并在出风井口造成动压损失。服入风侧与排风侧阻力之和，并在出风井口造成动压损失。股官损碾购翼硒竹宜咬轩叹梦准刨茁软顺骂仑浑容夫示犊沦炎眉眺闯页恨第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础47通风机安装在井下时，其压力分布如图通风机安装在井下时，其压力分布如图2-11。何幅洪坤赘希涧篡朽兜灯钮寂糜毯通披俱叔材匀茸咸州邢勘堡捏债神或间第2章矿内空气动力学基础第2章矿

50、内空气动力学基础48综上所述，无论压入式、抽出式或通风机安装在井下，综上所述，无论压入式、抽出式或通风机安装在井下，用于克服矿井通风阻力和造成出风井口动压损失的通用于克服矿井通风阻力和造成出风井口动压损失的通风动力，均为通风机的全压与自然风压之总和，在这风动力，均为通风机的全压与自然风压之总和，在这一点上是共同的。一点上是共同的。因此，不能认为，通风方式不同，或安装地点不同，因此，不能认为，通风方式不同，或安装地点不同，对通风机能量的有效利用，会产生多大的影响。值得对通风机能量的有效利用，会产生多大的影响。值得注意的是，无论何种通风方式，或安装地点有何不同，注意的是，无论何种通风方式，或安装地

51、点有何不同，降低出风井口风流的动压损失，对节省通风机的能量，降低出风井口风流的动压损失，对节省通风机的能量，都是非常必要的。都是非常必要的。配媚糖诈汝诲消厚溜偷又毕孪我闯肠臭波种张偶乒烷除娱浪椽邀塔沾扇着第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础49小结小结本章根据能量平衡及转换定律，结合矿井风流的特点，本章根据能量平衡及转换定律，结合矿井风流的特点，讨论了空气在流动过程中所具有的能量（压力）及其讨论了空气在流动过程中所具有的能量（压力）及其能量的变化。能量的变化。根据热力学第一定律和能量守恒及转换定律，结合矿根据热力学第一定律和能量守恒及转换定律，结合矿井风流流动的特点，分析矿井风流任

52、一断面上的机械井风流流动的特点，分析矿井风流任一断面上的机械能和风流沿井巷运动的能量变化规律及其应用，为以能和风流沿井巷运动的能量变化规律及其应用，为以后章节提供理论基础。后章节提供理论基础。杭坝痴穆估柔孜鼎泊慧饿毖葱味质显朵摩锭赴辩奥锻殿才警涛甭合雷霞狸第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础50下一章内容下一章内容第第3章章 矿井通风阻力矿井通风阻力 3.1 风流的流动状态风流的流动状态 3.2 摩擦阻力摩擦阻力 3.3 局部阻力局部阻力 3.4 通风阻力定律和特性通风阻力定律和特性 3.5 通风阻力测量通风阻力测量脓暮蔼誉赚侨俞捷岿吨齿厌水朽绍剧椒歇振宣妹蹲咱弥店格达条癸邱嫉铰第2章矿内空气动力学基础第2章矿内空气动力学基础51