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1、园轴扭转横截面上剪应力计算园轴扭转横截面上剪应力计算4-1 扭转的概念扭转的概念 作用于杆件上的外力，为两个大小相等、方向相反、且作用平面垂直于杆件轴线的力偶时，杆件中任意两个横截面即会发生绕杆件轴线相对转动，这种形式的变形就称为扭转变形。 FFM一、引例一、引例二、概念二、概念目录目录三、扭矩的计算和扭矩图：三、扭矩的计算和扭矩图： 1、扭矩扭矩：横截面上的内力： (T /Mn)TTT=T 2、扭矩的计算、扭矩的计算 例例2、 传动轴如图所示，主动轮A输入功率PA=50kW，从动轮B、C、D输出功率分别为PB=PC=15kW，PD=20kW，轴的转速n=300r/min，计算各段轴上所受的扭
2、矩。 解：解：根据例1的计算结果可知各轮上的外力偶矩分别为：BCADMAMBMCMD112233 应用截面法将横截面1-1处假想的截开为二，如图，并保留左半部分为研究对象MB11xT1xBCMBMC1122T2DMD33T3xBCA 横截面3-3处的扭矩T3也可以利用33截面左边的受力平衡来解决。MAMBMC112233 从上述33截面上扭矩的两种计算方法所获得的计算结果可以看到，两个结果虽在数值上相等，但是在转向上却相反，由于二者均为同一截面处的内力，故其在正负号上应该一致，为了使二者的正负号一致。因此我们有必要进行正负号的规定。3、扭转正、负号的规定：、扭转正、负号的规定：右手定则：右手定
3、则：右手四指内屈，与扭矩转向相同，则拇指的指向表示扭矩矢的方向，若扭矩矢方向与截面外法线相同，规定扭矩为正，反之为负。扭扭矩矩符符号号规规定定：mITImIITmITImIIT4、扭矩图扭矩图：用来表示受扭杆件横截面上扭矩随轴线位置变化 的坐标图（与轴力图作法完全相同）。 扭矩图的作法同轴力图的作法完全一样。如图所示：以x轴表示杆件各横截面的位置，以垂直向上的纵轴表示Mn的大小。例例3、 传动轴如图所示，主动轮A输入功率PA=50kW，从动轮B、C、D输出功率分别为PB=PC=15kW，PD=20kW，轴的转速n=300r/min，试绘出各段轴的扭矩图。 解解：从例2中可知，BC、CA、AD各
4、段横截面上的扭矩分别为： 如果不画坐标轴，那么一定要标明正、负号。在水平线之上为正，在水平线之下为负。目录目录 图示圆轴中，各轮上的转矩分别为mA4kNm， mB10kNm, mC6kN m，试求11截面和22截面上的扭矩，并画扭矩图。练习练习练习练习1 11122轮轮轴轴轴承轴承6KNm4KNm一圆轴如图所示，已知其转速为n300转分，主动轮A输入的功率为NA400KW，三个从动轮B、C和D输出的功率分别为NBNC120KW，ND160KW。试画出此圆轴的扭距图。练习练习练习练习2 21122333.82kNm7.64kNm5.10kNmv1、各圆周线绕轴有相对转动，但形状、大小及两圆周线间
5、的距离不变。v2、各纵向线仍为直线，但都倾斜了同一角度，原来的小矩形变成平行四边形。 横截面上必有横截面上必有存在，存在，其方向垂直于圆筒半径。其方向垂直于圆筒半径。 每个小矩形的切应变都等于纵向线倾斜的角度每个小矩形的切应变都等于纵向线倾斜的角度，故圆筒表面上每个小矩形侧面上的故圆筒表面上每个小矩形侧面上的均相等。均相等。4-3 薄壁圆筒扭转时的应力薄壁圆筒扭转时的应力 剪切虎克定律剪切虎克定律一、纯剪切、纯剪切1、扭转实验、扭转实验圆周切线方向有剪应力在包含半径的纵面截面上无正应力横截面上没有正应力纯剪切纯剪切 圆筒横截面上只有剪应力而无正应力， 在包含半径的纵面截面上也无正应力 对这种只
6、有剪切应力而无正应力的情况，称为纯剪切。:剪应变直角的改变量例：三个正方形微元体受力后变形如图，例：三个正方形微元体受力后变形如图，求：三者剪应变求：三者剪应变2、横截面上剪应力的计算、横截面上剪应力的计算 用一平面从mm截面处假想的把杆件分成两部分，留左边部分为研究对象，由于筒壁的厚度很小可认为沿壁厚剪应力不变 。由于圆周方向各点情况相同圆周各点的应力相等。 由 二、剪应力互等定理二、剪应力互等定理 用两组互相垂直的平面从薄壁筒中取出一个单元体，如图所示。 由上面的分析可知：在单元体的两侧面上分别受有一对大小相等，方向相反的剪应力。两面上的剪应力之合力组成了一个力偶： 推测：推测：为了维持单
7、元体的平衡，在上、下两个面上一定有剪应力的作用，分别记为 、 ，二者组成的力偶正好与 大小相等，方向相反，从而保持单元体处于平衡状态。由 由 剪应力互等定理剪应力互等定理 物理意义：物理意义：在相互垂直的两个面上，剪应力必然成对存在，且数值 相等，两者都垂直于两个平面的交线，方向则共同指向 或背离这一交线，这就是剪应力互等定理剪应力互等定理。 试根据切应力互等定理，判断图中所示的各试根据切应力互等定理，判断图中所示的各单元体上的切应力是否正确。单元体上的切应力是否正确。30kN例题例题例题例题三、剪切虎克定律：三、剪切虎克定律： 扭转前，我们在薄壁筒的表面上画两对互相平行的直线如图所示，在右端
8、面上再做出一条相应的半径“oe”。 扭后我们发现，原先所画的水平直线和半径 “oe”都移动到了图中斜线所示的位置，其中：水平线移动了一个角度，而右端面相对左端面则转动了一个角度 ，由图看中可看出： 分析：薄壁圆筒扭转变形的情况分析：薄壁圆筒扭转变形的情况 1、公式推导、公式推导 （c）（c） 然后，从薄壁圆筒中取出单元体abcd，发现单元体abcd受扭后，原先的直角也发生了改变，从图中可看出：这个直角的改变量正好等于，这个 也就是我们在绪论中提到的剪应变。 由式（c）可见：剪应变与扭转角成正比在做上述的薄壁圆筒实验是，我们发现：当 时： 剪切虎克定律剪切虎克定律 G剪切弹性模量，单位同 常用G
9、N/m22、E、G、u三者关系三者关系对各向同性材料： （37） 从上式中可看出：我们只要知道其中的两个，就可求出第三个。因此，三个弹性常数中只有两个是独立的。目录目录例题：挂架由例题：挂架由ACAC及及BCBC杆组成，二杆的杆组成，二杆的EAEA相同，相同，C C处处作用有载荷作用有载荷P P。求：求：C点水平及铅垂位移点水平及铅垂位移解：解：C/ACBPaaa复复 习习4-1 扭转的概念扭转的概念 1 扭转扭转 2 轴轴4-2 外力偶矩的计算外力偶矩的计算 扭矩和扭矩图扭矩和扭矩图 1 两个公式两个公式 2 扭矩的正负规定扭矩的正负规定4-3 薄壁圆筒扭转时的应力薄壁圆筒扭转时的应力 剪切
10、虎克定律剪切虎克定律 1 应力计算方法和公式应力计算方法和公式 2 剪切虎克定律公式剪切虎克定律公式 3 E G 之间的关系之间的关系4-4 圆轴扭转时的应力和强度条件圆轴扭转时的应力和强度条件 一、圆轴扭转时的应力一、圆轴扭转时的应力受扭圆轴横截面上有何应力？其应力公式如何分析与推导？ 几何关系几何关系 应应变变分分布布 物物理理关关系系应应力力分分布布 平衡平衡 方方 程程应应力力表表达达式式应力分析方法应力分析方法试验观察试验观察1、变形几何关系：、变形几何关系：（1）圆轴扭转的平面假设： 圆轴的扭转变形实验：同薄壁圆筒的扭转相似，在圆轴表面上作纵向线和圆周线，如图所示：TT 1、各纵向
11、线倾斜同角度2、各圆周线大小形状间距不变圆轴扭转时的应力变形特征 实验结果：各圆周线绕轴线相对的旋转了一个角度，但大小，形状和相邻两圆周线之间的距离不变，在小变形的情况下，各纵向线仍近似的是一条直线，只是倾斜了一个微小的角度，变形前，圆轴表面的方格，变形后扭歪成菱形。 结论：结论：圆轴变形前的横截面，变形后仍保持为平面，形状和大小不变，半径仍保持为直线，且相邻两截面间的距离不变。 圆轴扭转的基本假设：平面假设平面假设（2）剪应变的变化规律： 于是单元体abcd的ab边相对于cd也发生了微小的相对错动，引起单元体abcd的剪切变形。 如图所示：ab边对cd 边相对错动的距离是： 现从圆轴中取出长
12、为dx的微段，即上图中的mm-nn之间微段，再于上述微段中取单元体abcd。若截面nn对mm的相对转角为 .根据平面假设，可知：横截面 nn相对于mm象刚性平面一样，绕角，半径oa也转过了一个 角到达oa。 轴线转了一个直角abc的角度改变量： （a） 圆截面a点处的剪应变，在垂直于半径oa的平面内。 同样道理：在距离圆心为处的剪应变为： （b） 讨论：讨论：由图中可看出：（a）(b)两式中的 为扭转角 沿轴线x的变化率。对某一给定的截面来说，=常量。 2、物理关系：、物理关系：将剪切虎克定律代入上面的剪应变公式（b）中。 （c） 讨论：由于对于某一特定的横截面 =常数。 故由（c）式可看出：
13、 再根据剪应力互等定理可知：在纵截面和横截面上，沿半径剪应力的分布规律如图所示： 对于某一特定的横截面来说 与 成正比。又因为 发生在垂直于半径的平面 内，所以 也与半径垂直。3、静力关系：、静力关系： 虽然前面已经求出了剪应力表达式，但由于该式中的 尚未求出，所以仍然无法用它计算剪应力，为此，我们还必须来研究静力平衡关系。 （1）公式推导： 如图所示在横截面内取微分面积dA 则：整个横截面上的扭矩， A dA=T 故：Ip截面的极惯性矩截面的极惯性矩截面的极惯性矩截面的极惯性矩（2） 讨论：讨论：公式4-6，4-7的适用范围：（4-7）（4-6）则：则：p 由公式可见，当时。代入，得：用p时
14、的情况。b. 当圆形截面沿轴线的变化缓慢时，例如小锥度的圆锥形杆， 也可近似的应用以上公式。c. 由于在推导上述公式时运用了虎克定律，因此只适用于a. 由于上述公式是在平面假设的基础上导出的。试验结果表明，只有对横截面不变的圆轴，平面假设才是正确的。因此上述公式只适用于等直圆杆。dxTTdxIp截面的极惯性矩截面的极惯性矩截面的极惯性矩截面的极惯性矩yxrdrRIp=A 2 dA横截面的极惯性矩对于实心圆截面对于实心圆截面对于圆环截面对于圆环截面Wp=D 316Wp=D 316( 1- 4 )圆轴扭转时横截面上的切应力分布：圆轴扭转时横截面上的切应力分布：T实心圆轴：实心圆轴：T空心圆轴：空心
15、圆轴：二、强度条件不超过材料的许用剪切应力 。故强度条件为： 同拉伸和压缩的强度计算类似，圆轴扭转时的强度要求仍然是：讨论讨论：的确定处），即：发生在Tnmax 处（扭转最大的截面 对于等截面直杆，不一定发生在Tnmax 对于阶梯形轴，因为Wp不是常量，所在的截面。这就要求综合考虑扭矩Tp和抗扭截面模量Wp两者的变化情况来确定。的值，从而可减小在作截面设计时，可以把杆件设计成空心杆件，以增大 Wp和的数值。强度条件可进行：强度校核强度校核; 选择截面选择截面; 计算许可荷载。计算许可荷载。理论与试验研究均表明，材料纯剪切时的许用切应力t与许用正应力之间存在下述关系：对于塑性材料对于塑性材料 (
16、0.5一一0.577) 对于脆性材料，对于脆性材料， (0.81.0) l式中，式中， l 代表许用拉应力。代表许用拉应力。目录目录TTTTT例例例例1 1例例4.2汽车传动轴为无缝钢管， D90mm，t=2.5mm，材料为45钢。TMAX1.5kNm。t=60MPa，校核轴的强度。解解:结论：安全结论：安全D90mm，t=2.5mm，TMAX1.5kNm。t=60MPa，校核轴的强度。若：若： 把上例改为实心轴把上例改为实心轴实心轴截面积空心轴截面积空心轴与实心轴截面积比复复 习习4-3 薄壁圆筒扭转时的应力薄壁圆筒扭转时的应力 剪切虎克定律剪切虎克定律 1 应力计算方法和公式应力计算方法和
17、公式 2 剪切虎克定律公式剪切虎克定律公式 3 E G 之间的关系之间的关系4-4 圆轴扭转时的应力和强度条件圆轴扭转时的应力和强度条件 1 圆轴扭转横截面上剪应力计算公式圆轴扭转横截面上剪应力计算公式和和Wp,Ip的公式的公式2 扭转变形构件的强度条件扭转变形构件的强度条件 由两种不同材料组成的圆轴，里层和外层材料的切变模量分别为G1和G2，且G1=2G2。圆轴尺寸如图所示。圆轴受扭时，里、外层之间无相对滑动。关于横截面上的切应力分布，有图中（A）、（B）、（C）、（D）所示的四种结论，请判断哪一种是正确的。例例例例2 2(A)(B)(C)(D)解：圆轴受扭时，里、外层之间无相对滑动，这表明
18、二者形成一个整体，同时产生扭转变形。根据平面假定，二者组成的组合截面，在轴受扭后依然保持平面，即其直径保持为直线，但要相当于原来的位置转过一角度。 因此，在里、外层交界处二者具有相同的切应变。由于内层（实心轴）材料的剪切弹性模量大于外层（圆环截面）的剪切弹性模量（G1=2G2），所以内层在二者交界处的切应力一定大于外层在二者交界处的切应力。据此，答案（A）和（B）都是不正确的。 在答案（D）中，外层在二者交界处的切应力等于零，这也是不正确的，因为外层在二者交界处的切应变不为零，根据剪切胡克定律，切应力也不可能等于零。 根据以上分析，正确答案是（C）一、圆轴扭转时的变形一、圆轴扭转时的变形（a）
19、 由上节内容可知：受扭杆件某一微段两端面的相对转角为：则：距离为L的两个横截面之间的相对转角为：4-5 圆轴扭转时的变形和刚度条件圆轴扭转时的变形和刚度条件（b） 扭转变形是用两个横截面绕轴线的相对扭转角来表示的扭转变形是用两个横截面绕轴线的相对扭转角来表示的扭转变形是用两个横截面绕轴线的相对扭转角来表示的扭转变形是用两个横截面绕轴线的相对扭转角来表示的讨论当两个截面之间Mn值不变，且轴为等直杆时， 故：（b）式为： （4-12）式中： 圆杆的抗扭刚度抗扭刚度，表示杆抵抗扭转变形能力的强弱表示杆抵抗扭转变形能力的强弱） 若在两截面之间Mn不为常量， 或轴为阶梯轴（ 时，则应分段计算各段的扭转角
20、，然后相加，此时（b）式为：（c）二、刚度条件二、刚度条件 对于传动轴，有时即使满足了强度条件，还不一定能保证它正常工作。例如：机器的传动轴如有过大的扭转角，将会使机器在运转中产生较大的振动；精密机床上的轴若变形过大，则将影响机器的加工精度等。因此对传动轴的扭转变形要加以限制。一般地说：标志杆件扭转变形的物理量有两个： 相对扭转角 单位长度扭转角 其中： 杆件中任一截面的变形程度，故而它不能作为衡量扭转变形的物理量。；随着x的变化而变化，所以它不能够完全表明；对于Tn值不变的等直杆来说， 表示了 杆件中单位长度上的扭转角，在杆件中的任意长度上 的变形程度。故而可以作为衡量扭转变形的物理量。 ，
21、因此它是完全表明了杆件内部各截面处若：记 ；杆件因扭转而破坏时的 值为 。 则： 允许扭转角 刚度条件讨论讨论对于等直杆来说： 注意：此处由 得到的单位为弧度/米。rad/m而 的单位为度/米 0/m 故上面的刚度条件应改为：思考题思考题1：实心圆轴受扭，若将轴的直径减小一半时，横截面的实心圆轴受扭，若将轴的直径减小一半时，横截面的最大剪应力是原来的最大剪应力是原来的 倍？圆轴的扭转角是原来的倍？圆轴的扭转角是原来的 倍？倍？816思考题思考题2：一直径为一直径为D1的实心轴，另一内外径之比的实心轴，另一内外径之比d2D20.8的空心轴，若两轴横截面上的扭矩相同，且最大剪应力相的空心轴，若两轴
22、横截面上的扭矩相同，且最大剪应力相等。求两轴外直径之比等。求两轴外直径之比D2/D1。解：解：P1=14kW, P2= P3= P1/2=7 kWn1=n2= 120r/minn3= n1 z3z1=120 3612=360r/minMx1=T1=1114 N.mMx2=T2=557 N.mMx3=T3=185.7 N.m习题习题4 43 3：已知：输入功率：已知：输入功率P P1 114kW, 14kW, 功率的一半通过锥功率的一半通过锥形齿轮传给垂直轴形齿轮传给垂直轴C C，另一半由水平轴，另一半由水平轴H H输出。输出。n n1 1= = n n2 2= = 120r/min, 120r
23、/min, z z1 1=36, =36, z z3 3=12;=12;d d1 1=70mm, =70mm, d d 2 2 =50mm, =50mm, d d3 3=35mm. =35mm. 求求: :各各轴轴横截面上的最大剪应力横截面上的最大剪应力。计算各轴的横截面上的最大切应力计算各轴的横截面上的最大切应力目录目录求求: 实心轴的直径实心轴的直径d1和空心轴的外直径和空心轴的外直径D2；确定二轴的重量之；确定二轴的重量之比。比。习题习题44、已知：已知：P7.5kW, n=100r/min,最大切应力最大切应力不得超过不得超过40MPa,空心圆轴的内外直径之比空心圆轴的内外直径之比 =
24、 0.5。二轴长度相同。二轴长度相同。解：解：计算作用在轴上的扭矩计算作用在轴上的扭矩计算轴中最大的剪应力计算轴中最大的剪应力实心轴实心轴空心轴空心轴d20.5，D2=23 mm二轴的重量之比二轴的重量之比=A1 :A2因不知道壁厚，所以不知道是不是薄壁圆筒。分别按薄壁圆筒和空心圆轴设计薄壁圆筒设计Dd设平均半径 R0=(d+)/2空心圆轴设计当R0/10时，即可认为是薄壁圆筒 一内径d=100mm的空心圆轴如图示，已知圆轴受扭矩T=5kNm，许用切应力=80MPa，试确定空心圆轴的壁厚。例例例例1 1解：解：例例10：水平面上的直角拐，水平面上的直角拐，AB段为圆轴，直径为段为圆轴，直径为
25、d，在端点，在端点C受铅垂力受铅垂力P作用，材料的剪切弹性模量为作用，材料的剪切弹性模量为G，不计，不计BC段变形。段变形。求求C点的铅垂位移。点的铅垂位移。例例例例2 2例例411、已知一直径已知一直径d=50mm的钢制圆轴在扭转角为的钢制圆轴在扭转角为 6时，轴时，轴内最大剪应力等于内最大剪应力等于90MPa，G=80GPa。求该轴长度。求该轴长度。解：解：（1）（2）例例例例3 3例例412、圆截面橡胶棒的直径圆截面橡胶棒的直径d=40mm,受扭后受扭后,原来表面上的原来表面上的圆周线和纵向线间夹角由圆周线和纵向线间夹角由 90变为变为 88。如杆长。如杆长 l=300mm，试，试求两端
26、截面间的扭转角；如果材料的剪变模量求两端截面间的扭转角；如果材料的剪变模量G=2.7MPa，试，试求杆横截面上最大剪应力和杆端的外力偶矩。求杆横截面上最大剪应力和杆端的外力偶矩。解：解：由由例例例例4 4 图示一空心传动轴，轮1为主动轮，力偶矩M19KNm，轮2、轮3、轮4为从动轮,力偶矩分别为M24KNm，M33.5KNm，M41.5KNm。已知空心轴内外径之比d/D1/2，试设计此轴的外径D，并求出全轴两端的相对扭转角24。G80GPa，60MPa。5kN1.5kN4kN例例例例5 5500500500例题例题6:图示等截面实心圆轴图示等截面实心圆轴,已知外力偶矩已知外力偶矩MB=400N
27、.m,MC=600N.m，G=80GPa， =40MPa， =0.25 0/m。试确定轴的直径。试确定轴的直径.MBAD50050012501250MC700700MBMCMDMA解解:平衡方程平衡方程:变形协调方程变形协调方程:MA=20N.m, MD=220N.m 50050012501250700700MBMCMDMAMA=20N.m, MD=220N.m 220N.m220N.m380N.m380N.m20N.m20N.m+ + +-强度条件强度条件:刚度条件刚度条件: 已知钻探机杆的外径D=60mm，内径d=50mm，功率P=7.35kW，转速n=180r/min，钻杆入土深度L=4
28、0m，G=80GPa，=40MPa。设土壤对钻杆的阻力是沿长度均匀分布的，试求：（1）单位长度上土壤对钻杆的阻力矩M；（2）作钻杆的扭矩图，并进行强度校核；（3）求A、B两截面相对扭转角。例例例例9 9例例46、在强度相同的条件下，用在强度相同的条件下，用d/D=0.5的空心圆轴取代实心的空心圆轴取代实心圆轴，可节省材料的百分比为多少圆轴，可节省材料的百分比为多少?如果如果d/D=0.8，情况又将怎样，情况又将怎样？解：解：设实心轴的直径为设实心轴的直径为 d1 ，由，由（0.512）例例例例2 2例例49、一空心轴一空心轴=d/D=0.8，转速，转速n=250r/m, 功率功率=60kW，=
29、40MPa，求轴的外直径，求轴的外直径D和内直径和内直径d。解解：例例3例例7、传动轴传递外力偶矩传动轴传递外力偶矩5kNm,材料的材料的=30MPa, G=80GPa, =0.5/m,试选择轴的直径。试选择轴的直径。解：解：目录目录 一内径为d、外径为D=2d的空心圆管与一直径为d的实心圆杆结合成一组合圆轴，共同承受转矩Me。圆管与圆杆的材料不同，其切变模量分别为G1和G2，且G1=G2/2，假设两杆扭转变形时无相对转动，且均处于线弹性范围。试问两杆横截面上的最大切应力之比1/2为多大？并画出沿半径方向的切应力变化规律。例例例例1010因两杆扭转变形时无相对转动 4-5-2 等直圆杆扭转时的
30、变形能等直圆杆扭转时的变形能xyz单元体外力作功应变能密度(比能)等直圆杆扭转时的变形能O4-6 圆柱形密圈螺旋弹簧的应力和变形圆柱形密圈螺旋弹簧的应力和变形一、对圆柱形密圈螺旋弹簧的基本假设：一、对圆柱形密圈螺旋弹簧的基本假设： 1、 时，可省略 弹簧轴线在同一平面内。的影响，近似地认为簧丝的横截面与2、当簧丝的横截面直径d远小于弹簧圈的平均直径D时，还可略去簧丝曲率的影响，近似的用直杆公式计算。二、弹簧丝横截面上的应力二、弹簧丝横截面上的应力1、内力计算：、内力计算：(a)(b)由 2、应力计算：、应力计算：与剪力Q对应的剪应力 的计算：根据实用计算方法（即假设 均匀分布于横截面上），与扭
31、矩T对应的剪应力 的计算方法 根据假设可知：计算方法与轴线为直线的圆轴的扭转应力的计算方法相同。得：横截面上的某一点处的应力： 在簧丝横截面上，任意点处的总应力是剪切和扭转两种剪应力的矢量和，在A点处，达到最大值。注：上式中，第一项代表剪切的影响，后一项代表扭转的影响。注：上式中，第一项代表剪切的影响，后一项代表扭转的影响。当 时， 与1相比，显然可以省略不计，从而可得：修正公式 上面的应力分析实际上是在：没考虑簧丝是个曲杆，假设 均匀分布两种情况下进行的，实质上是个近似计算。 现将以上两个因素考虑进去，即可得修正公式如下：其中： 弹簧指数 曲度系数 强度条件：式中： 根据公式求出的最大剪应力
32、 材料许用剪应力 三、弹簧的变形三、弹簧的变形1、弹簧在变形过程中，外力功的计算、弹簧在变形过程中，外力功的计算FF即： 实验表明在弹性范围内，压力F与变形 成正比，即F与 所示，同在拉伸部分和剪切部分外力功的计算方法一样，此时外力F所做的功W应等于斜直线下阴影部分的面积： 的关系反映在坐标平面内是一条包含原点在内的斜直线。如图(b)即： 2、弹簧在变形过程中，变形能的计算、弹簧在变形过程中，变形能的计算 距圆心为 处的圆周上的剪应力为： p 从而，单位体积的变形能： 则，整个弹簧的变形能为： 若令ds表示簧丝轴线的微分长度，dA表示簧丝横截面的微分面积，n表示弹簧的圈数。 则： uu3、弹簧
33、变形、弹簧变形 的计算的计算 由功能原理可知： 代入计算结果，得： ud/20若，记 则，可得： 式中：C弹簧抵抗变形的能力，称为弹簧刚度讨论：讨论：由上面两式可看出，减小d，增加n和D都可取得增加 的效果。 目录目录 8 644-7 非圆截面杆扭转的概念非圆截面杆扭转的概念 1、翘曲、翘曲：取一横截面为矩形的杆，在其侧面上画上纵向线和横向周界线，扭转后发现横向周界线已变为空间曲线，这表明变形后杆的横截面已不再保持为平面，而变为曲面，这种现象，就称为翘曲。注：注：从翘曲这种现象可以看出，平面假设对非圆截面杆件的扭转 已不再适用。2、自由扭转自由扭转：等直杆在两端受扭转力偶矩作用，且其翘曲不受任
34、 何限制的情况，属于自由扭转。 特特 点：点：杆件各横截面上的翘曲程度相同，纵向纤维的长度 无变化，故横截面上没有正应力而只有剪应力。3、约束扭转：、约束扭转：由于约束条件或受力条件的限制，造成杆件各横截 面的翘曲程度不同，这种情况属于约束扭转。 特特 点：点：由于杆件各横截面的翘曲程度不同，这势必引起相 邻两截面之间纵向纤维的长度改变。于是横截面上 除剪应力外还有正应力 。4、薄壁杆件与实体杆件在约束扭转时的差别：薄壁杆件与实体杆件在约束扭转时的差别： 薄壁杆件（如工字钢、槽钢等，见图）在约束扭转时正应力相当大，而实体杆件（如矩形、椭圆形杆件）因约束扭转而引起的正应力极小，与自由扭转并不太大差别。基于这个原因，我们在实际工作中处理具体问题时，应该划清主次。 轴向拉压扭 转内力分量内力分量轴力FN扭矩T应力分布规律应力分布规律正应力均匀分布切应力与距圆心距离成正比分布应力分量强度条件应力分量强度条件变形公式位移截点或截面的线位移截面的角位移刚度条件应变能
