3.2 3.2 光纤光栅光纤光栅Fiber GratingFiber GratingØ光纤光栅的基本概念光纤光栅的基本概念Ø光纤光栅的基本原理光纤光栅的基本原理Ø光纤光栅的基本特征光纤光栅的基本特征Ø光纤光栅的应用光纤光栅的应用 •19781978年由加拿大通讯研究中心年由加拿大通讯研究中心(CRC, Canadian (CRC, Canadian Research Centre )Research Centre )的的K.O. Hill.K.O. Hill.率先报道了光纤率先报道了光纤的光敏特性，制造了第一支光纤光栅的光敏特性，制造了第一支光纤光栅•19891989年年 G.Melts G.Melts 报道了从光纤的侧面用激光的干报道了从光纤的侧面用激光的干涉曝光制作了光纤光栅，使光纤光栅得到迅速发涉曝光制作了光纤光栅，使光纤光栅得到迅速发展•19931993年年 K.O. HillK.O. Hill提出的相位掩模制造法使光纤提出的相位掩模制造法使光纤光栅的制造技术得到重大发展，使光纤光栅的大光栅的制造技术得到重大发展，使光纤光栅的大批量制造成为可能批量制造成为可能光纤光栅的历史光纤光栅的历史 一、一、 光纤光栅的基本概念光纤光栅的基本概念1.1.光纤光栅光纤光栅光纤光栅是一种折射率沿光纤纵向周期变化的波光纤光栅是一种折射率沿光纤纵向周期变化的波导。
当光通过这样的波导时将产生相位的周导当光通过这样的波导时将产生相位的周期性变化期性变化 由衍射理论有由衍射理论有 令令通过光栅的同相弱反射光相干加强反射光波通过光栅的同相弱反射光相干加强反射光波长位于长位于1.51.5μmμm附近的光纤光栅，其周期为附近的光纤光栅，其周期为ΛΛ=0.5=0.5μμm m 二、光纤光栅的形成机理二、光纤光栅的形成机理1.1.光敏光纤刻栅光敏光纤刻栅2.2.载氢增敏技术载氢增敏技术3.3.光纤材料的还原性处理光纤材料的还原性处理4.4.多种掺杂多种掺杂5.5.预加应力增敏技术预加应力增敏技术 1 1、光敏光纤刻栅、光敏光纤刻栅光纤的光敏特性光纤的光敏特性是指光纤的折射率在某些波长的光是指光纤的折射率在某些波长的光的照射下，发生永久变化的特性的照射下，发生永久变化的特性石英材料的分子结构通常为四面体结构，每个石英材料的分子结构通常为四面体结构，每个SiSi原子通过形成共价键与四个氧原子相连原子通过形成共价键与四个氧原子相连石英的基本结构石英的基本结构 提出了多种模型，没有一种可以解释所有提出了多种模型，没有一种可以解释所有的实验结果。
的实验结果 一般认为一般认为 掺杂光纤的光敏性与光纤中的氧空位掺杂光纤的光敏性与光纤中的氧空位缺陷有关缺陷有关GeGe具有两种氧化态具有两种氧化态Ge2+和和Ge4+因此具因此具有有GeO和和GeO2两种缺陷两种缺陷 GeO缺陷对应于光纤在缺陷对应于光纤在242242nm和和325325nm的吸收，的吸收， GeO2缺陷对应于缺陷对应于193193nm的的吸收GeO缺陷对缺陷对242242nm的光产生了强烈的吸收，的光产生了强烈的吸收，引起引起GeOGeO电离，引起光纤的折射率发生变化电离，引起光纤的折射率发生变化 在在1.31.3μm～～1.61.6μm的波长范围内，折射率变化的波长范围内，折射率变化的典型值约为的典型值约为10-4 ，对于高锗掺杂浓度的光纤，，对于高锗掺杂浓度的光纤，这个值可大于这个值可大于0.0010.001 色心模型色心模型 D.P.Hand D.P.Hand认为在紫外光的照射下掺锗石英光纤认为在紫外光的照射下掺锗石英光纤材料中缺氧锗缺陷将发生电离，所释放的电子陷材料中缺氧锗缺陷将发生电离，所释放的电子陷落在附近位置上形成新的缺陷中心。
这种色心缺落在附近位置上形成新的缺陷中心这种色心缺陷粒子数的变化将永久地改变光纤的紫外吸收谱，陷粒子数的变化将永久地改变光纤的紫外吸收谱，从而引起掺锗石英玻璃中引起折射率的改变，其从而引起掺锗石英玻璃中引起折射率的改变，其改变的具体数值如下式：改变的具体数值如下式：KramersKramers－－KronigKronig关系：关系： 色心模型认为，在紫外色心模型认为，在紫外光照射下电子在不同位置上光照射下电子在不同位置上的重新分布是掺锗石英光纤的重新分布是掺锗石英光纤折射率改变的主要原因折射率改变的主要原因 密致模型密致模型 玻璃的光敏性与玻璃中缺陷有关，在紫外光照射玻璃的光敏性与玻璃中缺陷有关，在紫外光照射下光纤材料中的局部应力和密度将发生变化掺锗下光纤材料中的局部应力和密度将发生变化掺锗石英玻璃的折射率与其密度呈线性关系，因此这种石英玻璃的折射率与其密度呈线性关系，因此这种应力和密度的变化被认为是光纤材料中光致折射率应力和密度的变化被认为是光纤材料中光致折射率的一种可能的机制－密致模型的一种可能的机制－密致模型 玻璃的折射率变化不仅仅与玻璃吸收系数有玻璃的折射率变化不仅仅与玻璃吸收系数有关，还与体积有关（光致密化和光致热膨胀效应）。
关，还与体积有关（光致密化和光致热膨胀效应） 2 2、载氢增敏技术、载氢增敏技术 1993 1993年年 AT &T BellAT &T Bell实验室的实验室的P. J. LemaireP. J. Lemaire掺锗掺锗光纤的载氢增敏技术光纤的载氢增敏技术 掺锗掺锗3 3％光纤被放入气压为％光纤被放入气压为2.0-76MPa2.0-76MPa，温度为，温度为2020－－75℃75℃的氢气中，形成载氢光纤的氢气中，形成载氢光纤 载氢光纤在紫外光照射时将引起氢气和掺锗石英载氢光纤在紫外光照射时将引起氢气和掺锗石英光纤之间产生化学反应，光纤之间产生化学反应，H2分子在分子在Si-O-GeSi-O-Ge区发生变区发生变化，形成与折射率有关的化，形成与折射率有关的Ge-OH,Si-OH,Ge-H,Si-HGe-OH,Si-OH,Ge-H,Si-H等等化学键和缺氧锗缺陷中心，从而产生光致折射率变化，化学键和缺氧锗缺陷中心，从而产生光致折射率变化，光敏性可提高光敏性可提高1 1－－2 2个数量级，折射率变化提高两个数个数量级，折射率变化提高两个数量级 特别说明，由于光纤中存在未反应的氢特别说明，由于光纤中存在未反应的氢, ,载氢光载氢光纤形成的折射率变化是持久的纤形成的折射率变化是持久的, ,室温条件下放置室温条件下放置2 2个星个星期下降期下降1111％。
％ 通过在光纤拉制中完成后用氢灯对所要曝光的通过在光纤拉制中完成后用氢灯对所要曝光的光纤段进行光纤段进行““焰刷焰刷””处理把拉制好的标准通信锗处理把拉制好的标准通信锗光纤段放在～光纤段放在～17001700℃℃的氢氧焰下灼烧，使光纤在的氢氧焰下灼烧，使光纤在240nm240nm处的吸收增加，可获得大于处的吸收增加，可获得大于10-3的折射率变化，的折射率变化，光纤材料的光敏性提高了一个数量级缺点就是高光纤材料的光敏性提高了一个数量级缺点就是高温灼绕破坏了光纤，有长期稳定性的问题温灼绕破坏了光纤，有长期稳定性的问题3 3、光纤材料的还原性处理、光纤材料的还原性处理 对光纤预制棒进行 对光纤预制棒进行高温氢气高温氢气处理，使芯区的缺处理，使芯区的缺氧锗缺陷浓度增加，可将光纤材料的光敏性提高氧锗缺陷浓度增加，可将光纤材料的光敏性提高2 2～～3 3倍缺点就是氢气与倍缺点就是氢气与GeO2反应生成的反应生成的OHOH- -离子将离子将在在1.41.4µm m处产生一个很强的吸收带处产生一个很强的吸收带 4 4、多种掺杂、多种掺杂 在锗硅光纤材料中，掺入在锗硅光纤材料中，掺入B B、、SnSn或或AlAl等元素可提等元素可提高光纤材料的光敏性，其中以高光纤材料的光敏性，其中以B/GeB/Ge双掺杂光纤材料双掺杂光纤材料的光敏性最强，其光敏性要比含锗量相当的单掺锗的光敏性最强，其光敏性要比含锗量相当的单掺锗光纤材料要高出约一个数量级。
这些光纤都可以采光纤材料要高出约一个数量级这些光纤都可以采用用MCVDMCVD技术生产技术生产1 1）避免了危险性的氢气敏化处理避免了危险性的氢气敏化处理2 2）可避免载氢增敏引起的羟基吸收损耗；这一损）可避免载氢增敏引起的羟基吸收损耗；这一损耗在长度较大的耗在长度较大的ChirpChirp光纤光栅中是十分严重光纤光栅中是十分严重（（3 3）提高了光栅的制作效率提高了光栅的制作效率 5 5、预加应力增敏技术、预加应力增敏技术 在写入光栅的过程中，在写入光栅的过程中，对掺锗光纤施加适当应力，对掺锗光纤施加适当应力，将会提高光纤的光敏性将会提高光纤的光敏性在同样的曝光条件下写入在同样的曝光条件下写入BraggBragg光栅时，施加应力光栅时，施加应力的光纤将会得到高达的光纤将会得到高达18dB18dB的反射深度，而未加应力的反射深度，而未加应力的光纤的反射深度仅为的光纤的反射深度仅为7dB7dB，因此利用这种方法，因此利用这种方法将会明显缩短光纤光栅的将会明显缩短光纤光栅的写入时间写入时间 光纤光栅的生命周期和稳定性光纤光栅的生命周期和稳定性 光纤光栅在环境（如温度、应变、外部光源光纤光栅在环境（如温度、应变、外部光源的照射等的照射等) )影响下，会逐渐退化。
光纤光栅的长影响下，会逐渐退化光纤光栅的长期稳定性是通信和传感器的关键期稳定性是通信和传感器的关键 无论光纤在紫外照射之前是否经过处理，即无论光纤在紫外照射之前是否经过处理，即使是室温，光栅也会随时间而产生热退化使是室温，光栅也会随时间而产生热退化 光栅光栅在应用中最经常遇到的退化因素是光栅光栅在应用中最经常遇到的退化因素是擦除温度擦除温度光纤光栅的温度稳定性主要由光纤光敏性的物理光纤光栅的温度稳定性主要由光纤光敏性的物理属性，即光栅写入的三种类型，即属性，即光栅写入的三种类型，即I型、型、IIA型和型和III型 光纤光栅的分类：光纤光栅的分类：I I型、型、IIAIIA型和型和IIII型型ⅠⅠ类光栅：类光栅：温度稳定性较差（温度稳定性较差（300℃300℃）、脉冲或连续）、脉冲或连续 较低掺杂浓度、较低较低掺杂浓度、较低UVUV曝光量、局部缺陷引起折射曝光量、局部缺陷引起折射率变化、折射率变化率变化、折射率变化⊿⊿n n～～ 10-5——10-3ⅡAⅡA类光栅：类光栅：温度稳定性较好（温度稳定性较好（500℃500℃）、脉冲或连续）、脉冲或连续掺杂浓度较高（掺杂浓度较高（eg eg ＞＞25mol% 25mol% GeO2) )、、 较高较高UVUV曝光曝光量（量（ ＞＞ 500J/cm500J/cm2) )，、结构重构引起折射率变化、，、结构重构引起折射率变化、折射率变化折射率变化⊿⊿n n＜＜0 0ⅡⅡ类光栅：类光栅：温度稳定性好（温度稳定性好（800℃800℃）、脉冲激光）、脉冲激光极高极高UVUV曝光量，瞬间局部温度达上千度、物理破坏引曝光量，瞬间局部温度达上千度、物理破坏引起折射率变化起折射率变化( (融化石英基质，物理性损伤）、折射融化石英基质，物理性损伤）、折射率变化率变化⊿⊿n n可达可达1010-2 三、光纤光栅的制作技术三、光纤光栅的制作技术 内部写入法内部写入法干涉写入法干涉写入法逐点写入法逐点写入法 1 1、内部写入法、内部写入法光纤中沿相反方向传播的两列相干光波可表示为光纤中沿相反方向传播的两列相干光波可表示为 两列波相干叠加后形成跓波两列波相干叠加后形成跓波跓波干涉条纹的强度可写为跓波干涉条纹的强度可写为 2 2、全息相干法、全息相干法 将工作在紫外区的同一束激光分成一定夹角的将工作在紫外区的同一束激光分成一定夹角的两束光，在一段光纤的裸露纤芯区形成干涉。
干涉条两束光，在一段光纤的裸露纤芯区形成干涉干涉条纹产生折射率型光栅纹产生折射率型光栅布拉格波长：布拉格波长：优点：优点：通过调节就可以实现通过调节就可以实现周期大范围内的改变周期大范围内的改变缺点：缺点：需要紫外激光具有高需要紫外激光具有高的时间和空间上的相干性的时间和空间上的相干性 3 3、逐点写入法、逐点写入法 逐点写入法是利用聚焦光束沿光纤逐点曝光，使逐点写入法是利用聚焦光束沿光纤逐点曝光，使光纤纤芯的折射率形成周期性分布而制成光纤光栅的光纤纤芯的折射率形成周期性分布而制成光纤光栅的方法关键在于光纤与写入光斑的相对位置关键在于光纤与写入光斑的相对位置优点：优点：对相干性没有严格要求，光栅参数易于调整对相干性没有严格要求，光栅参数易于调整缺点：缺点：曝光时间长，光栅间距的误差较大，光栅周曝光时间长，光栅间距的误差较大，光栅周期不能太小，适合写长周期光栅期不能太小，适合写长周期光栅 4 4、、 相位掩膜技术相位掩膜技术 相位掩模是采用电子束平板印刷术或全息曝光相位掩模是采用电子束平板印刷术或全息曝光蚀刻于硅基片表面的一维周期性透射相位光栅，其蚀刻于硅基片表面的一维周期性透射相位光栅，其实质是一种特殊设计的光学衍射元件。
实质是一种特殊设计的光学衍射元件 相位掩模的高级衍射波强度较弱，通常只考虑相位掩模的高级衍射波强度较弱，通常只考虑0 0级和级和±1±1级衍射波，在正入射情况下级衍射波，在正入射情况下±1±1衍射波的强度衍射波的强度相等衍射角满足光栅相等衍射角满足光栅 斜入射斜入射斜入射情况下的分布为斜入射情况下的分布为0 0级和级和±1±1级干涉条纹的周期为级干涉条纹的周期为而而±1±1级衍射波产生的干涉周期为级衍射波产生的干涉周期为当当sinsinθi i+ +λw w/ /Λpmpm>1>1时，可以消除正一级衍射光时，可以消除正一级衍射光 正入射正入射 在正入射的情况下，齿高满足在正入射的情况下，齿高满足 的情况下，抑制了零级衍射条纹，则一级衍射可的情况下，抑制了零级衍射条纹，则一级衍射可表示为：表示为： 则两列波叠加形成的条纹是则两列波叠加形成的条纹是 干涉条纹的周期为干涉条纹的周期为 干涉条纹照射到光敏光纤上制作出周期与干涉条纹周干涉条纹照射到光敏光纤上制作出周期与干涉条纹周期相同的期相同的BraggBragg光纤光栅。
光纤光栅 优点：优点：对光源相干性要求低，而且光栅的周期与光对光源相干性要求低，而且光栅的周期与光源的波长无关，对光路稳定性要求低，易于批量生产源的波长无关，对光路稳定性要求低，易于批量生产 缺点：缺点：是成本相对较高，并且一般而言同一块相位是成本相对较高，并且一般而言同一块相位掩模板制作的光纤光栅周期相同掩模板制作的光纤光栅周期相同 四、光纤光栅特性四、光纤光栅特性1. 1. 耦合模方程耦合模方程 有两种方法用来研究光栅是如何影响光波在光有两种方法用来研究光栅是如何影响光波在光纤中传播的纤中传播的 一种方法是通常用于描述半导体中电子运动的一种方法是通常用于描述半导体中电子运动的布洛赫理论布洛赫理论；； 另一种方法是另一种方法是耦合模理论耦合模理论 耦合模理论分别处理光纤光栅内向前和向后传耦合模理论分别处理光纤光栅内向前和向后传播的光，光栅提供向前和向后传播的光的耦合播的光，光栅提供向前和向后传播的光的耦合 在光纤光栅中，既要考虑折射率的非线性变化，也在光纤光栅中，既要考虑折射率的非线性变化，也要考虑折射率的周期性变化。
因此考虑到非线性和周期要考虑折射率的周期性变化因此考虑到非线性和周期性后，光纤光栅内的性后，光纤光栅内的折射率写为：折射率写为：Δn 为光栅折射率为光栅折射率调制深度调制深度；； 表征光栅沿光纤表征光栅沿光纤长度方向上折射率的长度方向上折射率的周期性变化周期性变化；； 布拉格波数布拉格波数；； 布拉格波长布拉格波长；；与布拉格光栅周期关系与布拉格光栅周期关系 表征表征非线性折射率非线性折射率变化，由于其值很变化，由于其值很小，我们暂不考虑小，我们暂不考虑 根据耦合模理论，应包括向前和向后传播的光，根据耦合模理论，应包括向前和向后传播的光，因而光纤中的光场是正向传播的模式和反向传播的模因而光纤中的光场是正向传播的模式和反向传播的模式的线性叠加，各个模式的系数是随着传输距离的变式的线性叠加，各个模式的系数是随着传输距离的变换发生变化的换发生变化的 式中，上标式中，上标““+”+”表示沿表示沿z z轴正方向传播的模式，轴正方向传播的模式，““-”-”表示沿表示沿z z轴负方向传播的模式，轴负方向传播的模式， 为电场的传播为电场的传播常数，常数， 和和 为电场的叠加系数。
为电场的叠加系数 和和 是理想波导模式，它们满足理是理想波导模式，它们满足理想波导方程，提取它的横向分量，想波导方程，提取它的横向分量，实际波导中的光波场应满足波动方程实际波导中的光波场应满足波动方程 利用缓变条件：利用缓变条件： 和折射率变化导致的极化强度变化：和折射率变化导致的极化强度变化：从而：从而：利用时间微分：利用时间微分：可得：可得： 由折射的分布可知：由折射的分布可知： 利用模式的正交性，公式两边乘以利用模式的正交性，公式两边乘以 ，，再积分得：再积分得： 令：令： 得到光纤正反向传输光的耦合方程：得到光纤正反向传输光的耦合方程：对于单模对于单模BraggBragg光栅，光纤中至存在一个模式，光栅，光纤中至存在一个模式，m=q=l=1 且且 从而可得：从而可得： 令：令：可得：可得： 表示自耦合系数表示自耦合系数表示波长失谐量表示波长失谐量 对于均匀对于均匀BraggBragg光纤光栅光纤光栅 为常数，为常数， 对于单模对于单模BragBrag反射光栅，反射光栅， 在给定了确定的场强条件和边界条件后，在给定了确定的场强条件和边界条件后， 2. 2. 光栅的光谱特性光栅的光谱特性 反射系数反射系数 由反射系数可得到由反射系数可得到反射率反射率 光纤光栅刻栅发射率与反射贷款与光纤光栅刻栅光纤光栅刻栅发射率与反射贷款与光纤光栅刻栅长度的关系。
长度的关系 光纤光栅刻栅发射率与反射带宽与光纤光栅折射光纤光栅刻栅发射率与反射带宽与光纤光栅折射率变化的关系率变化的关系 事实上，随着光栅长度的增加，光栅禁带的形状事实上，随着光栅长度的增加，光栅禁带的形状将更加趋于矩形，且位于禁带内的光波频率都能得到将更加趋于矩形，且位于禁带内的光波频率都能得到近乎近乎100100％的高反射但是随着值的变大，光栅禁带两％的高反射但是随着值的变大，光栅禁带两边的弱反射峰也将被放大这些弱反射峰将严重影响边的弱反射峰也将被放大这些弱反射峰将严重影响光栅在实际应用中的效果光栅在实际应用中的效果 禁带内高反射率的实现条件禁带内高反射率的实现条件当当 时时 ，， 当当 或更大时，在禁带内光栅的反射率将或更大时，在禁带内光栅的反射率将接近接近100100％因此，利用因此，利用 和和 的条件，可以的条件，可以估算禁带内高反射率的实现条件。
估算禁带内高反射率的实现条件对于用于通信波长的普通光纤布拉格光栅，折射率对于用于通信波长的普通光纤布拉格光栅，折射率调制深度调制深度 ，光栅周期，光栅周期 因此 要满足的条件，要满足的条件，L L应超过应超过5mm5mm这个长度的光栅在光栅制作中是很容易满足的因此在长度的光栅在光栅制作中是很容易满足的因此在实际应用中，光纤光栅可以作为高反射镜实际应用中，光纤光栅可以作为高反射镜 禁带宽度禁带宽度 给定一个反射率，我们可以估算出满足此反射给定一个反射率，我们可以估算出满足此反射率的率的禁带宽度禁带宽度 对于普通的用于通信的光纤布拉格光栅：对于普通的用于通信的光纤布拉格光栅：–有效折射率有效折射率–折射率调制深度折射率调制深度–光栅周期光栅周期–对应的光栅布拉格波长对应的光栅布拉格波长 若定义反射率大于若定义反射率大于95%95%的波长范围为光栅的禁带宽度，的波长范围为光栅的禁带宽度，当光栅长度取等于或大于当光栅长度取等于或大于7.5mm7.5mm时，禁带宽度大小为时，禁带宽度大小为0.20nm0.20nm左右。
随着光栅长度的增加，禁带的宽度增加随着光栅长度的增加，禁带的宽度增加但是禁带宽度不能无限制的增加，而是趋近于一个极限宽度是禁带宽度不能无限制的增加，而是趋近于一个极限宽度 4.5 4.5 布拉格光纤光栅的应用布拉格光纤光栅的应用•滤波器滤波器 TFBG 光纤激光器光纤激光器可调谐光源可调谐光源光纤光栅可光纤光栅可调谐滤波器调谐滤波器宽带光源宽带光源泵浦源谐振腔隔离器输出Bragg光栅窄带窄带DBRDBR光纤激光光源光纤激光光源 •可调谐单频光纤激光器可调谐单频光纤激光器隔离器铒纤980nm 泵浦源环形器可调谐滤波器输出波分复用器耦合器 •光分插复用器光分插复用器•光纤传感器光纤传感器下话路上话路 4.6 4.6 长周期光纤光栅长周期光纤光栅1. 1. 基本概念基本概念 长周期光纤光栅是光纤光栅中的一种长周期光纤光栅是光纤光栅中的一种, ,它的周期它的周期通常在几百微米范围内通常在几百微米范围内, ,它能够把光纤中传输的特它能够把光纤中传输的特定波长光的导波模能量耦合到包层模中定波长光的导波模能量耦合到包层模中, ,导致一定导致一定带宽的传输损耗带宽的传输损耗, ,实现带阻滤波的效果。
实现带阻滤波的效果 因为长周期光栅几乎没有反射波因为长周期光栅几乎没有反射波, ,所以在通信系所以在通信系统中常常用它实现掺铒光纤放大器的增益平坦统中常常用它实现掺铒光纤放大器的增益平坦. . 2. 2. 长周期光纤光栅（长周期光纤光栅（LPGLPG）中的模式耦合）中的模式耦合多模光纤多模光纤 纤芯内导模与正向传播的其它纤芯导模耦合纤芯内导模与正向传播的其它纤芯导模耦合单模光纤单模光纤纤芯内导模与光纤包层模耦合纤芯内导模与光纤包层模耦合单模光纤中单模光纤中LPGLPG 某些特定波长的基模和包层模之间的耦合某些特定波长的基模和包层模之间的耦合对应谐振波长所耦合的总的包层模能量到达对应谐振波长所耦合的总的包层模能量到达光纤后变成泄漏模而损耗，形成长周期光纤光光纤后变成泄漏模而损耗，形成长周期光纤光栅的透射谱栅的透射谱. . 设光纤中入射模为：设光纤中入射模为：被耦合的其它模式为：被耦合的其它模式为：Z=LZ=L处的长周期光纤光栅透射率为：处的长周期光纤光栅透射率为： 相位匹配条件相位匹配条件: : ∆βmβm＝＝0 , 0 , 得得最大透过率：最大透过率： 3. 3. 长周期光纤光栅的制作长周期光纤光栅的制作 扫描曝光法制作扫描曝光法制作的长周期光栅在不同的长周期光栅在不同曝光时间的光谱曝光时间的光谱 4. 4. 长周期光纤光栅制作条件对光栅光谱的影响长周期光纤光栅制作条件对光栅光谱的影响•LPFG LPFG 的谱特性的谱特性谐振波长谐振波长峰值损耗率峰值损耗率带宽带宽•谐振波长：谐振波长：–光栅周期决定了光栅谐振峰的波长；光栅周期决定了光栅谐振峰的波长；–在一定的波长区间内，光栅周期也决定了光在一定的波长区间内，光栅周期也决定了光栅中耦合模的个数栅中耦合模的个数. . 带宽带宽–长周期光纤光栅的光谱半宽（长周期光纤光栅的光谱半宽（3dB3dB带宽）带宽）–长周期光纤光栅的长度影响光栅光谱的半宽和长周期光纤光栅的长度影响光栅光谱的半宽和被耦合的包层模透射强度。
被耦合的包层模透射强度理论计算的不同长度时理论计算的不同长度时长周期光纤光栅透射谱长周期光纤光栅透射谱实验测试的不同实验测试的不同长度的光栅透射谱长度的光栅透射谱 •光栅传感器：光栅传感器：•平坦掺铒光纤放大器中的增益谱平坦掺铒光纤放大器中的增益谱5. 5. 长周期光纤光栅的应用长周期光纤光栅的应用 4.7 4.7 相移布拉格光纤光栅相移布拉格光纤光栅 当当 ，， 时时 1. 1. 单段相移光纤光栅反射谱单段相移光纤光栅反射谱不同耦合强不同耦合强度下光纤光度下光纤光栅反射谱栅反射谱 2. 2. 多段相移光纤光栅反射谱多段相移光纤光栅反射谱•透射峰的数目与相移段的数透射峰的数目与相移段的数目相同•随着相移段的增多，透射峰随着相移段的增多，透射峰的线宽增加，透射峰间的隔的线宽增加，透射峰间的隔离度下降离度下降 3. 3. 相移保偏光纤布拉格光栅相移保偏光纤布拉格光栅•相移保偏光纤光栅特点相移保偏光纤光栅特点–产生两套透射峰产生两套透射峰–透射峰具有偏振态互相垂直透射峰具有偏振态互相垂直–透射峰间隔由透射峰间隔由 决定决定 4. 4. 普通单模光纤与保偏光纤普通单模光纤与保偏光纤 相移光栅反射谱的比较相移光栅反射谱的比较• 在单模光纤上两段相移光纤光栅的反射谱在单模光纤上两段相移光纤光栅的反射谱 •保偏光纤上单段相移光纤光栅的反射谱保偏光纤上单段相移光纤光栅的反射谱 相移保偏光纤光栅反射谱的特点相移保偏光纤光栅反射谱的特点•不同偏振模式的透射波的偏振方向是相互正交不同偏振模式的透射波的偏振方向是相互正交的，的， 这一特性的意义在于其不同偏振态可以这一特性的意义在于其不同偏振态可以携带不同信息。
携带不同信息•保偏光纤光栅的透过峰数目是单模光纤光栅的保偏光纤光栅的透过峰数目是单模光纤光栅的2 2倍•与相移普通单模光纤光栅透过同样的波数相比，与相移普通单模光纤光栅透过同样的波数相比，相移保偏光纤光栅的透射峰线宽更窄，透过率相移保偏光纤光栅的透射峰线宽更窄，透过率更高不同偏振态的透射峰之间隔离度更高不同偏振态的透射峰之间隔离度更高。