光的性质ppt课件教学教程

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1、第二章第二章第二章光的性质光的性质光的性质2.1光的电磁理论2.2光的干涉2.3光的衍射2.4光的偏振2.5光的吸收、色散和散射2.6光的量子性2.7激光2.1 2.1 2.1 光的电磁理论光的电磁理论光的电磁理论 1 波动基本方程1865年麦克斯韦在总结前人实验的基础上，得出麦克斯韦方程组，并预言电磁波的存在。在无源空间可得到光在非磁性的、各向同性的极化介质中传输的波动方程式2亥姆霍兹方程由麦克斯韦方程组的微分形式，可以推导真空中亥姆霍兹方程 l3电磁波的性质l真空中的电磁波具有以下性质：l(1)电磁波是横波l(2)E和H同位相l(3)E和H幅值成正比l(4)电磁波的传播速度与光相同，表明光

2、波也是一种电磁波l(5)电磁场的能量和能流可以用能量密度和能流密度来描述 l 1光的相干性l(1) 光矢量l在光波中，产生感光作用与生理作用的主要是电场强度E，所以电矢量E称为光矢量。2.2 2.2 光的干涉光的干涉光的干涉光的干涉 l(2) 光的相干性l干涉现象是波动过程的基本特征之一。l由频率相同，振动方向相同，位相相同或位相差保持恒定的两个相干波源所发出的波是相干波，在两束相干波相遇的区域里，有些点振动始终加强，有些点的振动始终减弱或完全抵消，即产生干涉现象。l光波也具有相干性l(3) 获得相干光的基本方法l一般光源发出的光是不相干的，但是可以采用下列两种方法来获得相干光：l 分波阵面法

3、l 分振幅法 2杨氏双缝实验和洛埃镜实验 (1) 杨氏双缝干涉 杨氏双缝实验是最早利用单一光源形成两束相干光，从而获得干涉现象的典型实验。它是利用分波阵面法获得的。(2) 洛埃镜实验 洛埃镜实验不但显示了光的干涉现象，而且还显示了当光由光疏媒质射到光密媒质并在其表面反射时，反射光的位相发生了变化。 l3薄膜干涉l(1) 光程与光程差l折射率n与光波在该媒质中传播的几何路程r的乘积nr叫做光程。l两束相干光在不同媒质中传播时，对干涉加强(亮纹)和减弱(暗纹)条件起决定作用是这两束光的光程差。 l(2) 薄膜干涉l在日常生活中，常常看到水面上的油膜或肥皂泡导在日光照射下出现美丽的花纹，这些都是 薄

4、膜的干涉现象。l薄膜干涉原理在实际中的应用非常广泛，例如全反射膜、增透膜、干涉仪等都是利用薄膜干涉现象制成的。l如果入射光垂直照射： 满足=2n2e+/2=k k=1,2, ， 反射光的干涉加强。l满足=2n2e+/2=（2k+1）/2 k=1,2,，l 反射光的干涉减弱。 l(3) 增透膜和增反膜l薄膜干涉原理在镀膜技术中的应用主要有两个方面：l一方面是利用薄膜反射时，使某些波长的光因干涉而减弱，以增加透射光的强度，这种薄膜称为增透膜；l另一方面是利用薄膜表面反射时，使某些波长的光因干涉而加强，以减少透射光的强度，这种薄膜称为增反膜。 4 4法布里珀罗干涉仪法布里珀罗干涉仪l(1) 法布里珀

5、罗干涉仪的结构l法布里珀罗干涉仪简称FP干涉仪。它是由两块互相平行的平面玻璃板或石英板组成。l(2) 法布里珀罗干涉仪的性能参数l法布里珀罗干涉仪所产生的多光束等倾干涉条纹因其亮纹的宽度极窄，因此，它在光学上 是一种高分辨率的光谱仪器。 在光纤通信领域有广泛的应用。l FP干涉仪的性能参数有:l 正入射情况的透射波长和透射频率l 自由光谱范围FSRl 分辨本领可以用FP干涉仪能分开的最小波长差min表示 。l min越小，仪器的分辨能力就越大。l 角色散Dl 仪器的角色散是指单位波长间隔经分光仪器后所分开的角度。l 其定义为: D= d/dl 角色散D愈大，不同波长的光经仪器后就分得愈开。 2

6、.3 2.3 2.3 光的衍射光的衍射光的衍射 l1光的衍射现象惠更斯菲涅耳原理l光波绕过障碍物而传播的现象叫做光的衍射现象。l按照光源、衍射物、接收屏三者的相互位置可把衍射分为两种：l 当光源、接收屏与衍射物之间的距离有限时，这种衍射叫做菲涅耳衍射。l 当光源、接收屏都距衍射物无限远时，这种入射光和衍射光都是平行光的衍射称为夫琅和费衍射。 单缝衍射条纹特点 单缝衍射条纹是一系列平行于狭缝的明暗相间的直条纹，它们对称地分布在中央明纹两侧； 明纹亮度不均匀，中央明纹最亮，其它各级明纹的亮度将随着级数的增高而逐步减弱。 条纹宽度。 2 2夫琅和费单缝衍射夫琅和费单缝衍射3光栅衍射 为了提高测量精度

7、，必须提供一种又亮又窄、间隔又很大的明条纹。利用衍射光栅可以做到这一点。(1) 衍射光栅 衍射光栅分为：反射光栅和透射光栅 它是近代物理实验中时常用到的一种重要光学元件，是一种分光装置主要用来形成光谱。 衍射光栅也常用于光纤通信。 (2) 光栅衍射条纹的形成光栅衍射条纹是衍射和干涉的总效果。光衍射角满足(a+b)sin=k k=0,1,2,(2-3-10)形成亮度很大的明条纹。 2.4 2.4 2.4 光的偏振光的偏振光的偏振 光的偏振现象证明了光是横波。1自然光和偏振光 (1) 线偏振光 如果光矢量只沿一个固定的方向振动的光 (2) 自然光 平均来看，光矢量对于光的传播方向呈轴对称均匀分布，

8、没有任何一个方位更占优势，这种光称为自然光。(3) 部分偏振光 自然光在传播过程中，由于外界的某种作用，造成各个振动方向上的强度不等，使某一方向的振动比其他方向占优势，这种光叫作部分偏振光。 2 2偏振片的起偏和检偏偏振片的起偏和检偏 马吕斯定律马吕斯定律(1) 偏振片 把具有选择吸收性的晶体(例如硫酸碘奎宁)的细微晶粒涂在聚氯乙烯膜上，并沿某一方向拉伸薄膜，使细微晶粒沿拉伸方向整齐排列，然后将薄膜夹在两玻璃片之间，便制成了偏振片。 偏振片允许通过的光振动方向，这个方向称作偏振化方向，也叫透光轴。 从自然光获得偏振光的过程叫起偏。检验偏振光的过程，称为检偏。自然光入射到偏振片上，透射光满足：马

9、吕斯定律： I=I0cos2 3 3反射光和折射光的偏振儒斯特定律反射光和折射光的偏振儒斯特定律(1) 反射起偏 布儒斯特定律 自然光入射在两种各向同性介质的分界面上时，反射光和折射光都成为部分偏振光。 1812年，布儒斯特在实验中发现：反射光的偏振化程度与入射角有关。当入射角自然光以起偏振角入射时，其反射光和折射光的传播方向相互垂直，且反射光成为线偏振光。 (2) 折射起偏 玻璃片堆 自然光以起偏振角入射到两种介质界面时，折射光是以平行振动为主的部分偏振光。射光的偏振化程度，可采用玻璃片堆，它由多片平行玻璃片叠合在一起构成。 4 4光的双折射现象光的双折射现象光在两种各向同性的媒质的分界面上

10、折射时，只有一束折射光线。但是，当一束自然光折入各向异性晶体时，例如光线进入方解石晶体后，会分裂成为两束折射光线，它们沿不同方向折射，称为双折射现象。2.5 2.5 2.5 光的吸收、色散和散射光的吸收、色散和散射光的吸收、色散和散射 光的吸收、色散、散射都是光波与物质的相互作用过程。1光的吸收(1) 吸收的线性规律 光的吸收是指光波通过介质后，光强因为减弱现象。 吸收的线性规律为： I=I0e-l l(2) 光的吸收与波长的关系l物质对某些波长的光具有选择吸收性l在无线通信中，就要考虑大气对电磁波的吸收问题。l光纤对于某种波长的光波也具有强烈的选择吸收性 l(3) 吸收光谱l光的吸收和光波的

11、波长有关，吸收随光波波长的变化就构成吸收光谱。l2色散l (1) 色散的概念l色散是介质的折射率n随光波波长变化的现象l (2) 正常色散l介质的折射率n是随波长的增加而减小的色散叫正常色散。l (3) 反常色散l反常色散是介质的折射率n随着波长的增加而增加，与正常色散正好相反。 l3散射l(1) 光的散射l当光通过不均匀介质时，会偏离原来的方向而向四周传播，这种现象称为光的散射。l(2) 线性散射l散射光的频率等于入射光的频率，散射光中没有新频率的光产生，这类散射称为线性散射。l(3) 非线性散射l散射光中除了入射光的频率或谱线之外，还有新频率的光或新谱线产生，这类散射称为非线性散射。拉曼散

12、射和布里渊散都属于非线性散射。 2.62.62.6光的量子性光的量子性光的量子性 l 对光的量子性的认识导致了激光技术的发展，更导致了通信史上的革命。l1黑体辐射和普朗克能量子假说l1900年普朗克为了得到与实验相符合的公式，提出了著名量子假设l 0=h (2-6-2) l2光电效应和爱因斯坦光量子假说l 由于光的照射，使电子从金属中逸出的现象称为光电效应。l 为了解释光电效应现象，爱因斯坦于1905年提出了光量子假说：光是由一粒粒运动着的光子组成的，每个光子具有确定的能量，只能作为一个整体被吸收或产生。l E=h (2-6-3) l3光的波粒二象性l它是指光在不同场合下表现出来两种同样属性：

13、当光在空间传播时主要表现出波动性；当光与物质相互作用时，光的行为又表现出粒子性。l1924年德布罗意在普朗克、爱因斯坦假说的基础上提出了物质波假说：一切实物粒子波动微粒二象性。 2.7 2.7 2.7 激光激光激光 l激 光 Laser（ Light amplification by stimulated emission of radiation），是指光的受激辐射放大。l1960年梅曼研制了第一台激光器红宝石激光器。 1 1光和物质的相互作用光和物质的相互作用l光和物质的相互作用有三个主要过程：l(1) 自发辐射l(2) 受激辐射l(3) 受激吸收(1) 粒子数反转分布l要获得光放大，就必

14、须有高能级粒子数N2大于低能级粒子数N1的分布，称为粒子数反转分布。l实现粒子数反转是产生激光的必要条件。l要形成粒子数反转，必须具备下述条件：l要有激活介质或增益介质。 其次，要有激励或称为泵浦。 2 2激光的形成激光的形成l(2) 粒子数反转的形成l对于不同类型的激光器，但激活介质必须由如下系统：l 三能级系统l 四能级系统l(3) 光学谐振腔l产生激光必须选择传播方向和频率一定的某一光信号优先放大，而对其它光信号加以抑制。l通常在激活介质的两端放置互相平行的反射镜，称为光学谐振腔。 l(1) 纵模l在激光谐振腔内，每一个谐振频率对应一个驻波模式，这种纵向振荡模式称为纵模。l纵模谱线的频宽为c。l激光的频宽为3 3激光的模式激光的模式l 激光谱线有一定频率范围，包含有限个纵模。只输出一个纵模的激光器称为单纵模激光器，能输出多个纵模的称为多纵模激光器。l激光器输出的纵模越多，激光的单色性就越差。因此，对要求单色性好的激光器，必须采取选模措施，实现单纵模输出。 l(2) 横模l激光腔内与腔轴垂直的横截面内的稳定光场分布叫做横模。不同横模的光场分布相差很大。l基模的光强分布均匀，有较好的空间相干性，是理想的横模。l调节谐振腔可以抑制高阶横模，在腔内放置适当孔径的光阑，都获得基模输出。激光的模式激光的模式l纵模和横模各从一个侧面反映了谐振腔内光场的稳定分布，两者统称为激光的模式。