教案大学物理

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1、教案学 物(05 春)大学物理教研室理大 第一次 【引】本学期授课内容、各篇难易程度、各章时间安排、考试时间及形式等绪论1、物理学的研究对象2、物理学的研究方法3、物理学与技术科学、生产实践的关系第一章质点运动学【教学目的】 理解质点模型和参照系等概念 掌握位置矢量、位移、速度、加速度等描述质点运动和运动变化的物理量 能借助于直角坐标系熟练地计算质点在平面内运动时的速度和加速度，能熟练地计算质点作圆周运动时的角速度、角加速度、切向加速度和法向加速度。【重点、难点】 本章重点：位置矢量、位移、速度、加速度、圆周运动时的角速度、角加速度、切向加速度和法向加速度。 本章难点：切向加速度和法向加速度【

2、教学过程】描述质点运动和运动变化的物理量典型运动、 圆周运动相对运动2 学时2 学时2 学时 讲 授 一、基本概念1 质点2 参照系和坐标系（1）直角坐标系（如图1-1）：yrOxnz图 1-1图 1-2（2）自然坐标系（如图1-2）：3 时刻与时间二、描述质点运动的基本量1 位置矢量表示运动质点位置的量。如图11 所示。r rxi iyj jzk k（11）矢径r r的大小由下式决定：rr rx2y2z2（12）矢径r r的方向余弦是cosx,cosry,cosrzr（13）运动方程描述质点的空间位置随时间而变化的函数。称为运动方程，可以写作x = x（t），y = y（t），z = z（t

3、）或（14a）r = rr = r（t）（14b）轨道方程运动质点在空间所经过的路径称为轨道质点的运动轨道为直线时，称为直线运动质点的运动轨道为曲线时，称为曲线运动 从式（1一4a）中消去 t以后，可得轨道方程。例：设已知某质点的运动方程为xyz3 sin6tty3cos0rr1r2O6从x、 y两式中消去 t后，轨道方程：x得x2y29, z0z图 1-3 位2 位移表示运动质点位置移动的量。如图13所示。移AB在直角坐标系中，位移矢量r rBr rAy j jr r（15）r r的正交分解式为zk kyA；zr r( x)r r式中xi ixA；y（16）xxByB的沿坐标轴的三个分量。位

4、移r r的大小由下式决定( y)zB2zA是r r22（17）( z)位移r r的方向余弦是cosxcos；r ryr r；cosr rz（18）路程路程是质点在运动过程中实际通过的路径的长度。路程是标量。3 速度： 描述质点运动的快慢和方向的量（1 1）平均速度：v vr rtr r0（19）（2）瞬时速度（速度）：v vlimttd r rdt（110）直角坐标系中，速度矢量也可表示为v vvxi idzdtvyj jvzk k（111）其中vxdxdt、vydydt、vz分别是速度 v v的沿坐标轴的三个分量。速度v v的大小由下式决定2vx2vy2vzv vv v速度v v的方向余弦是

5、（112）cosvxvcos；vyvcos；vzv（113）速率速率等于质点在单位时间内所通过的路程。平均速率瞬时速率（简称速率）vst（114）t0sdstdtlimt0r rtvlimv v（115）4 加速度： 描述质点速度改变的快慢和方向的量。（1）平均加速度（2）瞬时速度（速度）：av（116）tv vtdv vdtd2r rdt2a alimt0（117）在直角坐标系中，加速度矢量a a的正交分解式为a aaxi iayj jdvzdtazk k（118）其中axdvxdtd2 xdt2、aydvydtd ydt22、azd z2分别是加速度 a a的沿坐dt2标轴的三个分量。 第

6、二次三、几种典型的质点运动1 直线运动（ 1 ）（ 2 ） 匀变速直线运动（略） 变加速直线运动t例11潜水艇在下沉力不大的情况下，自静止开始以加速度aA e铅直下沉（ A、为恒量），求任一时刻t的速度和运动方程。解：以潜水艇开始运动处为坐标原点O，作铅直向下的坐标轴， 按加速度定义式，有dvadt或dva d t今取潜水艇开始运动的时刻作为计时零点，按题意，t0时，x0，v0。将aA et代入上式，积分：v0dvtA et dt0由此可求得潜水艇在任一时刻t的速度为vA(1et )再由直线运动的速度定义式vdx dt，将上式写作dxdtA(1 et)或dxA(1et) dt根据上述初始条件，

7、对上式求定积分，有x0V1t0dxA(1et)dtABV2V1由此便可求得潜水艇在任一时刻t的位置坐标x，即运动方程为xA(etOVV2图 1-41)At2 抛体运动（略）3 圆周运动（1）匀速圆周运动V1V2v其加速度为a adv vlimv vdtt0t加速度的大小：alimv vt0t从图14中看出，v vr rvRv vvR所以alimv vlimvr rt0tt0Rt因v和R均为常量，可取出于极限号之外，得avlimr rt0t因为t0时r rs，所以Ravlimr rvlimsv2Rt0tRRt0t故得av2R（119）r r再讨论加速度的方向：加速度的方向是t0时v v的极限方向

8、。由图 1一18可看出v v与v vP间的夹角为(2)；当t0时，这个角度趋于2，即a a与v vP垂直。所以加速度 a a的方向是沿半径指向圆心，这就是读者所熟知的向心加速度。（2）变速圆周运动V1V2如图1一5所示的。AV1B这个角度也可能随时间改变。通常将加速度 a a分解为两个分加速度，一个沿圆周OV2V1VV2图 1-5的切线方向，叫做切向加速度，用a at表示，a at只改变质点速度的大小；一个沿圆周的法线方向，叫做法向加速度， 用a an表示，a an只改变质点速度的方向；即a a的大小为a aa ata an（120）aat2a2n式中anv2，atRtgdvdt1anB2Aa

9、 a的方向角为at1（3）圆周运动的角量描述 角坐标 角位移 =1-2 角速度图 16ddtdsdvRdtdtR 角加速度 ddtd22anvR2( R )R2R2dtatdvdtRddtR4 曲线运动如果质点在平面内作一般的曲线运动，其加速度a a也可分解为a aa ata an（139）上式中，a at为切向加速度，a an为法向加速度，其量值分别为atdvdt；anv2（122）例 12一质点沿半径为 R的圆周运动， 其路程用圆弧 s 表示，s随时b2t，其中v0、b都是正的常数，求（ 1）间 t 的变化规律是sv0tt时刻质2点的总加速度。（2）总加速度大小达到b值时，质点沿圆周已运行

10、的圈数。解：（1）由题意可得质点沿圆周运动的速率为vdsdt(v0dttdb2t )v02bt再求它的切向和法向加速度，切向加速度为atdvdtd(vbt)dt02b法向加速度为anv2(v0bt)RR于是，质点在t时刻的总加速度大小为aat1R2an22( b)2(v0bt)R22R b2(v0bt)4其方向与速度间夹角为tganat(v0bt)Rb2（2）总加速度大小达到b值时，所需时间t可由求得av0b1RR2b2(v0bt)4bt代入路程方程式，质点已转过的圈数第三次Ns2 Rv01v02v ( )b()0b2b2 Rv204 Rb相对运动习题12、34、5、6、8、10、11【本章作

11、业】 12；13；18；111【本章小结】1 坐标系：直角坐标系、自然坐标系2 四个基本量：位置（运动方程）、位移、速度、加速度3 圆周运动：角速度、角加速度、切向加速度和法向加速度【参考书】： 程守珠、江之永普通物理学（第五版） ；张三慧大学物理学（第二版）赵近芳大学物理学（第二版）第四次第二章【教学目的】质点动力学掌握牛顿三定律及其适用条件。理解万有引力定律。了解力的种类、物理学量刚、惯性系与非惯性系。【重点、难点】 本章重点： 牛顿运动定律的应用。 本章难点： 变力作用下牛顿运动定律的应用。【教学过程】牛顿定律、力的种类、惯性系与非惯性系败2 学时 讲 授 一、牛顿运动定律第一运动定律：

12、第二运动定律： 物体受到外力作用时，物体所获得的加速度的大小与合外力的大小成正比，并与物体的质量成反比；加速度的方向与合外力的方向相同。第三运动定律：应用第二定律时，应注意下述几点：（1）瞬时性、方向性、叠加性（2）分量式：直角坐标系：Fxmax , Fy或Fxmay , Fzmaz（24a）d xm2,Fydt2dym,Fz2dt2md2zdt2（24b）圆周轨道或曲线轨道：FnFtmanmatv2mmdvdt（25）式中Fn和Ft分别代表法向合力和切向合力；是曲线在该点的曲率半径。（3） F是物体所受的一切外力的合力，但不能把误认为外力 二、力的种类1 常见的力重力、弹性力、摩擦力2 四种

13、自然力现代物理学按物体之间的相互作用的性质把力分为四类：强相互作用和弱相互作用万有引力、 电磁力、三、力学的单位制和量纲（了解）四、惯性系和非惯性系（了解）例题213质量为 m的子弹以速度 v0水平射入沙土中，设子弹所受阻力与速度反向，大小与速度成正比，比例系数为k，忽略子弹的重力，求：（ 1 ）（ 2 ）子弹射入沙土后，速度随时间变化的函数式；）子弹进入沙土的最大深度214公路的转弯处是一半径为200m 的圆形弧线，其内外坡度是按车速 60设计的，此时轮胎不受路面左右方向的力，雪后公路上结冰，若汽车以40 的速度行驶，问车胎与路面间的摩擦系数至少多大，才能保证汽车在转弯时不至滑出公路？215

14、质量为 m的小球，在水中受的浮力为常力F，当它从静止开始沉降时，受到水的粘滞阻力为 f = （k为常数）证明小球在水中竖直沉降的速度值v与时间 t的关系为mgFk(1 ekt / m )，式中t为从沉降开始计算的时间。【本章作业】 2 27 7、8 8、9 9【本章小结】 第二定律分量式2d xdt2d2 zmdt21 直线运动：Fxm, Fyd2 ym, Fzdt2manmatvm22 圆周轨道或曲线轨道：FnFtdvmdt【参考书】： 程守珠、江之永普通物理学（第五版） ；张三慧大学物理学（第二版）赵近芳大学物理学（第一版） 第五次第三章【教学目的】功和能 掌握功的概念。能计算直线运动情况

15、下变力的功。 掌握保守力作功的特点及势能概念，会计算势能。 掌握质点的动能定理并能用它分析、解决质点在平面内运动时的简单力学问题。 掌握机械能守恒定律及适用条件。掌握运用它分析问题的思想方法。能分析简单系统在平面内运动的力学问题。【重点、难点】 本章重点：功、势能、动能定理、机械能守恒定律 本章难点：变力的功、动能定理、机械能守恒定律【教学过程】1 功的概念、动能定理2 学时2 学时2 势能、功能原理、机械能守恒定律 讲 授 一 、 功 和 功率 1 功 的 定义（1）恒力的功（图 3-1）（3-1）sA = F s A =F cosFFss【注】图 3-122功有正负当时，功为正值，也就是力

16、对物体作正功。 当=时，功为零，也就是力对物体不作功。当时，功为负值，也就是力对2物体作负功，或者说，物体反抗外力而作功功本身是标量，没有方向的意义（2）变力的功（图 3-2）bFa图 3-2在曲线运动中，我们必须知道在曲线路程上每一位移元元s si之间的夹角is si处，力F Fi和位移，所以微功A和总功 A分别为AF Fis sis siFicosisiFicosisiiAF Fii或把总功用积分式表示为AbaF cos dsbaF Fds sba(Fx dxF dyFz dz)y（32）式中a、b表示曲线运动的起点和终点（3）合力的功假如有许多力同时作用于同一物体，我们不难证明合力的功等

17、于各分力的功的代数和在国际单位制中，功的单位是牛顿米（Nm），称为焦耳（符号 J）；在工程制中，是千克力米，没有专门名称（4）功率平均功率瞬时功率NAtAtdAdtNlimt0或Nlim F cost0stF cosvF Fv v（33）上式说明瞬时功率等于力的速度方向的分量和速度大小的乘积在国际单位制中， 功率的单位是焦耳 秒 （J?s ），称为瓦特（符号 W）。例1 一质点受力F F力F F作功为2113x i i（）作用，沿 X轴正方向运动。从 0到2m过程中，2J例2 质量为 m0.5 的质点，在坐标平面内运动，其运动方程为x5t，y0.5t ()，从 t 2s 到t 4s 这段时间内

18、，外力对质点作的功为J二、动能、动能定理Ek1 动能2 质点的动能定理12mv2（ 1 ）推导：A定理3 系统的动能定理（ 1 ）（ 2 ）F cos ds1mv2ba2b12amv2（34）（ 2 ）合外力对物体所作的功等于物体的动能的增量这一结论称为动能）系统内力系统外力。）系统的动能定理的形式AEkEk 0（35）Ek和Ek0分别表示系统在终态和初态的总动能， A表示作用在各物体上所有的力所作的功的总和 第六次三、保守力作功势能1重力作功的特点bhah1h2图 3-3dAG Gds sP P cosdsmg cosdsmgdh式中dhdscos()dscos就是在位移元中物体上升的高度所

19、以重力所作的功是AdAhbhamgdhmghamghb可见物体上升时 （hbha），重力作负功（A0）；物体下降时（hb0）。从计算中可以看出重力所作的功只与运动物体的始末位置（ 关，而与运动物体所经过的路径无关。重力势能Epm g hEpaha和hb）有EpbAmghamghb或A(EpbEpa )（36）上式说明：重力的功等于重力势能的增量的负值。2 弹性力的功弹性势能弹性力也具有保守力的特点我们以弹簧的弹性力为例来说明根据胡克定律，在弹性限度内，弹簧的弹性力成正比 ，即F的大小与弹簧的伸长量 xF =k称为弹簧的倔强系数因弹性力是一变力，所以计算弹性力作功时，须用积分法或图解法得A1kx

20、a2212kxb2EpaEpb弹性势能Epm g hA(EpbEpa)则（37）和重力作功完全相似，上式说明：弹性力所作的功等于弹性势能的增量的负值。3 万有引力的功引力势能推导得：A或1G0Mm(ra1)rbEpaG0raMmG0rbMmEpb（38）通常，取 m离M为无限远时的势能为零势能参考位置，亦即在上式中令，Ep0，这样引力势能G0EpaMmra（39）四、功能原理1 功能原理机械能守恒定律现在我们对系统的动能定理AEkEk 0作进一步的讨论。对于几个物体组成的系统来说，上式中A包括一切外力的功和一切内力的功内力之中，又应将保守内力和非保守内力加以区分所以式A外力A保守内力A非保守内

21、力EkEk 0（3一10）式（3一10）是适用于一个系统的动能定理而A保守内力( EpEp 0)EkEk 0（311）至于非保守内力的功，可以是正功（例如系统内的爆炸冲力），也得A外力A非保守内 力( EpEp 0 )或A外力A非 保 守 内 力(EkEp)(Ek 0Ep 0)（312）上式说明： 系统机械能的增量等于外力的功和非保守内力的功的总和，通常称为系统的功能原理2 机械能守恒定律显然，在外力和非保守内力都不作功或所作的总功为零（或根本没有外力和非保守内力的作用）的情形下，由上式得EkEpEk 0Ep 0恒量（313）亦即系统的机械能保持不变这一结论称为机械能守恒定律例 32（学生自学

22、）例 34如图（见教材），有一小车沿圆形无摩擦轨道经过A、B、C、vAD 各点，若轨道的圆心为O，半径为 R，60，5gR，小车质量为 m。求小车在 D 点所受的轨道压力N。解：要求正压力，应采用牛顿第二定律；正压力在半径方向，因此只须用法向分量式；设过D 点时小车的速率为v，则法向加速度为v2R；小车除受压力 N 外，还受重力作用；取向心的方向为法线的正向，得牛顿第二定律的法向分量式为：mg cosNvmR2欲求 N，应先求速率 v，因重力是保守力，正压力不作功，摩擦力可忽略，故运动中机械能应守恒。因vA已知，故选取小车过A、D 二点时为二状态，并取过 A 点的水平面为参照面；则在状态A，物

23、体组（小车与地球）的动能为mvA，势能为零；在状态 D，动能为mv，势能为mgR(1cos )。221212由机械能守恒定律，得：1mvA2212mv2mgR(1cos )在上二式中消去 v 后求 N，得：vANmR22mg3mg cos将vA和的值代入上式后化简，得：N32mg例 35如图所示，一钢制滑板的雪橇满载木材，总质量m5t，当雪橇在倾角10的斜坡冰道上从高度10m的 A 点滑下时，平顺地通过坡底0.03，B，然后沿平直冰道滑到C 点停止。设雪橇与冰道间的摩擦系数为求雪橇沿斜坡下滑到坡底B 的过程中各力所作的功和合外力的功。解：雪橇沿斜坡下滑时，受重力Gmg，斜面的支承力N1和冰面对

24、雪橇的滑动摩擦力fr1作用，方向如图所示，fr1的大小为fr1N1mg cos。下滑的位移大小为ABh sin。按功的定义式（ 31） ，由题设数据，可求出重力对雪橇所作的功为AW(mg sin)(h sin) cos04.9105 (J)mgh5000kg9.8m s210m斜坡的支承力N1对雪橇所作的功为AN1(mg cos )(h sin) cos900摩擦力fr1对雪橇所作的功为fr1(mg cos)( h sin) cos1800.035000 kg8.34410 (J)mgh ctg10mctg109.8ms2在下滑过程中，合外力对雪橇作功为AAWAN1Afr14.9 105J0(

25、 8.34 104J)4.07 105(J)【本章作业】 37、8、10【本章小结】1 基本概念：功和功率势能和动能2 基本原理：质点的动能定理：AbaF cos ds122mvb122mva 功能原理：A外力A非保守内力(EkEp)(Ek0Ep 0)EkEp 机械能守恒定律 ：Ek 0Ep0恒量【参考书】： 程守珠、江之永普通物理学（第五版） ；张三慧大学物理学（第二版）赵近芳大学物理学（第一版） 第七次第四章【教学目的】动 量 掌握的冲量概念。会计算变力的冲量 掌握质点动量定理，并能用它分析、解决质点在平面内运动时的简单力学问题。 掌握动量守恒定律及适用条件。掌握运用它分析问题的思想方法。

26、【重点、难点】 本章重点：冲量、动量定理、动量守恒定律、碰撞。 本章难点：变力的冲量、动量定理、动量守恒定律。【教学过程】1 冲量、动量定理2 动量守恒定律、碰撞2 学时2 学时 讲 授 一、冲量动量动量定理1 冲量（1）恒力的冲量（2）变力的冲量（t2t1）（4一1）如果外力 F F是一变力，则把力的作用时间t2t1分成许多极小的时间间隔ti，在时间ti中的冲量为I IiF Fiti而在时间 t2t1中的冲量为I IiF FitiI I如果所取的时间ti为无限小，上式可改写为积分式I It2t1F F dt（4一2）要注意到，与上式相应，在各坐标轴方向的分量式是t2IxIyIzt1t2t1t

27、2t1FxdtFx (t2t )1FydtFy (t2t1)（4一3）FzdtFz (t1)2t2 动量动量定理（1）动量（运动量）p（2）动量定理mV（44）可以证明，在合外力 F F是变力，物体作一般运动的情况下，有：I It2t1F F dtm v v2m v v1（45）在坐标轴方向的三个相应的分量式是IxIyIzt2t1t2t1t2t1Fx dtmv2xmv1xFy dtmv2Fzdty（46）mv1ymv1zmv2z例 41一质量为 2.5克的乒乓球以速度v1= 10米/ 秒飞来 ,用板推挡后 ,又以v2=20 米/ 秒的速度飞出。设推挡前后球的运动方向与板面的夹角分别为 45和

28、60，如图所示。p2p145v2I60v16045（a）图例 41（b）（1）画出板对球的平均冲力的方向；（2）求乒乓球得到的冲量大小；（3）如撞击时间是0.01秒，求板施加于球上的平均冲力。解：（1）由动量定理：F Ftmv v2mv v2mv v1得：F Ftm v v1可以画出冲量方向F F t如图，平均冲力的方向与F F t方向相同。（2）将初、末两状态动量向x 轴作分量p1xmv1cos45p1 y1.810mv sin451211.81021p2xmv2cos602.5104.3100.71021221p2 ypxP2xP1xmv2sin 601pyP2 yP1 y6.1 1021

29、PPxmv v12PyP26.141021由动量定理：F Ftmv v2FPt6.14N 第八次三、动量守恒定律1 两个物体相互正碰（高中）按动量定理m1v v1m1v v10f f1tm2v v2m2v v20f f2t牛顿第三运动定律指出： f f1f f2，所以，以上两式相加后得m1v v1m2v v2m1v v10m2v v20容易看出，碰撞前后，两物体的动量之和保持不变。2n个物体组成的系统按牛顿第二运动定律和第三运动定律，可以证明：（率，即ddt1）系统内一切内力的矢量和等于零，（2）系统所受外力的矢量和等于系统总动量的时间变化(miv vi )f fi i（48）式中miv vi

30、为系统的总动量，f fi是系统所受外力的矢量和如果该系统不受外力或所受外力的矢量和为零（即f fi0），从式（ 48）可知：于是ddt(miv vi )0miv vi=恒量，（在f fi0的条件下）（49）这一结论称为动量守恒定律：在系统不受外力或外力矢量和为零时，系统的总动量守恒3 分量式m1v1 xm1v1 ym1v1zm2v2 xm2v2 ym2v2zmnvnxmnvnymnvnz恒量 (在恒量 (在恒量 (在fixfiyfiz0条件下 )0条件下 )0条件下 )（410）4 理解（1）分方向守恒；（ 2）条件：外力与内力比较可忽略。例44一长为 l、质量为 M的小车放置在平直轨道上，车

31、的A端站有一质量为m的人，人和小车原来都静止不动。 如果这人从车的 A端走到B端，不计小车与轨道之间的摩擦，求小车和人各自的位移为多少？解：当人开始启步时，将人和小车视作一系统车对人作用的向前摩擦力（方向向左）、向上支承力和人对车作用的向后摩擦力（方向向右）、向下压力，都是系统内的人和车相互作用的内力系统所受外力有：人的重力GA、 车的重力 G和地面对车的支承力 N， 它们沿水平方向的分量为零，因而，沿水平方向，系统动量守恒今取人走动前，B端所在处为坐标原点O，x轴水平向右，人走动前，人和车原为静止，速度均为零；走动后，设人和小车相对于地面的速度分别为v和V，假设它们均与 x轴正向同方向，则由

32、动量守恒定律的表达式（410），有m 0M0m( v)M ( V )于是得VmMv式中，负号表示人与小车运动的方向相反按直线运动的速度定义vdx dt，可得时间内的位移为因此，小车和人在时间内的位移分别为车和人将式两边乘，即得m车Mdx人设人从A端走到B端时，小车的 B端坐标从零变为 x，则人的坐标从 l相应地变为x，积分上式dx车=mMxmM0dx人lx得x( xl)解出上式中的 x，得小车相对于地面的位移为xmlMm人相对于地面的位移（即末位置与初位置的坐标之差）为xxlmlMmlMlMm负号表示人的位移方向与 x轴反向。四、碰撞如果两个或两个以上的物体相遇，相遇时，物体之间的相互作用仅持

33、续极为短暂的时间，这种相遇就是碰撞1 分类（1）弹性碰撞；（ 2）非弹性碰撞；（ 3）完全非弹性碰撞2 对心碰撞（正碰）如果两球碰撞前的速度在两球的中心连线上，那么，碰撞时相互作用的冲力和碰撞后的速度也都在这一连线上这种碰撞称为对心碰撞（或称正碰撞）例45 设A、B两球的质量相等， B球静止在水平桌面上， A球在桌面上1以向右的速度v130m s冲击B球，两球相碰后， A球沿与原来前进的方向成运动方向成30角的方向前进， B球获得的速度与 A球原来45角。若不计摩擦，求碰撞后 A、 B两球的速率v1和v2各为多少？yA/v1v1BBx/v2A图例45解：将相碰时的两球看作一个系统，碰撞时的冲力

34、为内力，系统仅在铅直方向受重力和桌面支承力等外力的作用，它们相互平衡，因而，系统所受外力的矢量和为零，于是动量守恒，由式（410），有mAv1mB0mAv1mBv2沿v1的方向取 x轴，与它相垂直的方向取y轴（见图），两轴都位于水平桌面上。于是上述矢量式的分量式为mAv10mAv1cosmBv2cos00mAv1sinmBv2sinv130m s，1以mAmB，得30，45代入上两式，联立求解；由题设v12v1312 30m s13122.0m s12v2v13 1230m s3 1115.5m s1例 48利用完全非弹性碰撞原理可以测定高速飞行子弹的速率。如图所示装置就是测定子弹速率v1的原

35、理图。质量为 M 的滑块静止于水平面上，轻弹簧处于自然状态，因此坐标原点选在滑块（视作质点）处。现求质量为m 的子弹的飞行速率v1。kv1MmXO图例 48解：子弹射入滑块过程可以认为是两个质点之间的完全非弹性碰撞过程。子弹进入滑块后一起以速度V V沿水平方向运动，列出动量守恒定律表达示：mv1(mM )v碰撞后（）以速度V V沿 X 正方向运动，压缩弹簧，（）的动能转换成系统的弹性势能，忽略滑块与水平面之间的摩擦力时，系统的机械能守恒，列出方程：1(mM )v2212kx2x 是弹簧的最大压缩量，可以通过测量获得。联立上述两式解得v1(mM )kmx若m0.01（），M据得v1300（）。0

36、.99（），k900 （），x0.1（m） ，代入上述数例 49如图所示，设有轻绳，长为l，上端固定，下端悬质量为M 的重砂箱。质量为 m 的子弹水平射入砂箱，并停留砂内，和砂箱一起，最远摆到悬绳与竖直线成 角的位置，若空气阻力可被忽略，子弹、砂箱均可作质点处理，求子弹的速度学）v。 （学生自【本章作业】：48、13、14【本章小结】1 基本概念：冲量动量2 基本原理：动量定理：I It2t1F F dtm v v2m v v1动量守恒定律：m1v1 xm1v1 ym1v1 zm2v2 xm2v2 ym2v2 zmnvnxmnvnymnvnz恒量 (在恒量 (在恒量 (在fixfiyfiz0条

37、件下 )0条件下 )0条件下 )【参考书】： 程守珠、江之永普通物理学（第五版） ；张三慧大学物理学（第二版）赵近芳大学物理学（第一版） 第九次第五章刚体的转动【教学目的】 掌握刚体绕定轴转动定律，理解力矩、转动惯量、转动动能等概念。 理解动量矩（角动量）概念，通过质点在平面内运动和刚体绕定轴转动情况，理解动量矩守恒定律及其适用条件。能应用动量矩守恒定律分析、计算有关问题。【重点、难点】 本章重点： 转动定律、力矩、转动惯量、转动动能、转动动能、角动量、动量矩守恒定律、 本章难点： 转动定律、动量矩守恒定律应用【教学过程】1 力矩、转动定律、转动惯量2 转动动能、动量矩、动量矩守恒定律3 习题

38、课2 学时2 学时2 学时 讲 授 一、刚体的定轴转动1 刚体概念2 刚体运动分类（1）平动；（ 2）定轴转动；（ 3）平行平面运动；（4）定点转动；（ 5）一般运动。3 定轴转动（1）轴；（ 2）转动平面；（ 3）角量描述4 复习圆周运动例 51一砂轮在电动机驱动下，以每分种1800转的转速绕定轴作逆时针转动， 如图所示。关闭电源后，砂轮均匀地减速，经时间 t15s而停止转动。求：（1）角加速度； （2）到停止转动时，砂轮转过的转数；（3）关闭电源后 t10s 时砂轮的角速度以及此r250。时砂轮边缘上一点的速度和加速度。设砂轮的半径为解：（1）选定循逆时针转向的角量取正值（见图） ；则由题

39、设，初角速度为正，其值为021800rad s60160rad s1按题意，在 t15s时，末角速度0，由匀变速转动的公式得：10t060rad s15s4rad s212.57rad s1为负值，即与0异号，表明砂轮作匀减速转动。（2）砂轮从关闭电源到停止转动，其角位移及转数 N 分别为t0t21215s1260rad s1( 4rad s2)(15s)2450radN2450rad225（转）2rad12（3）在时刻 t10s 时砂轮的角速度是0t60rad s1( 4rad s )10s120rad s的转向与062.8 rad s相同。11在时刻 t10s 时，砂轮边缘上一点的速度v的

40、大小为vr0.25m20rad s15.7m sv的方向如图所示，相应的切向加速度和法向加速度分别为atanrr20.25 m( 4rads)1223.14 m s2220.25m(20rad s )9.8710 m s边缘上该点的加速度为aatan；at的方向和v的方向相反（为什么？） ，an的方向指向砂轮的中心。a的大小为aaa2ta2n222229.88 10 m s22( 3.14m s )(9.87 10 m s )a的方向可用它与v所成的夹角表示，则22an9.88 10 m s90.18arctgarctg2at3.14m s二、力矩转动定律1 力矩（1）力矩的定义（2）M（51

41、）（52）Fr sin（3）力矩矢量式（一般式）MMr rF F2 转动定律（53）一个可绕固定轴转动的刚体，当它所受的合外力矩（对该轴而言）等于零时，它将保持原有的角速度不变（原来静止的继续静止，原在转动的则作匀角速转动）这就是转动刚体的第一定律（1）内容M（2）推导J（55）如图56所示，iOPi图 56推导转动定律用图根据牛顿第二运动定律，法向和切向分量的方程如下：(FicosFisinF Fif fi( mi)a ai2（1）( mi)ri( mi)riiificosi)fisini( mi)ain(mi)ait（2）（3）式中ainri到2和aitri分别是质点 P的法向加速度和切向

42、加速度，我们得Firisinifirisini( mi)ri2（4）式（4）左边的第一项是外力对转轴的力矩，第二项是内力对转轴的力矩。同理，对刚体中全部质点都可写出和式（4）相当的方程把这些式子全部相加，则有：Firisinifirisini(miri)2（5）因为firisini等于零。这样，式（ 5）左边只剩下第一项Firisini，按M定义，它是刚体所受全部外力对转轴的力矩的总和，也就是合外力矩用表示合外力矩，miri由刚体的形状和相对转轴的质量分布所决定，称为2刚体的转动惯量，以 J表示，则式（ 5）可写成MJ证毕。3 转动惯量2ii（1）定义J =连续刚体m rJ2Vr dmVr2d

43、V（56b）（2）理解刚体的转动惯量决定于刚体各部分的质量对给定转轴的分布情况（3）计算例 53求质量为 m、长为 l 的均匀细棒对下面（ 1 ） 、 （2）和（ 3）所给定的转轴的转动惯量。（ 1 ）转轴通过棒的中心并与棒垂直；（ 2 ）（ 3 ）转轴通过棒的一端并与棒垂直；）转轴通过棒上离中心为h 的一点并与棒垂直。4 定律应用例 54一轻绳跨过一轴承光滑的定滑轮，绳的两端分别悬有质量为m1和m2的物体，m1m1,m1向上运动，m2向下运动，而滑轮顺时针旋转。按牛顿运动定律和转动定律可列出下列方程：T1G1m1aG2m2T2T1raI式中是滑轮的角加速度， a是物体的加速度，G1m1 g，

44、G2m2 g。滑轮边缘上的切向加速度和物体的加速度相等，即T2r从以上各式即可解得arm2m1) gIr2(m2m1a(m2m1m1) g1m2m2而m (2m1T1m1(ga)m1m)g221m2m2m)g21m2m211T2m2( ga)m1m2(2m1ar(m2m1)g1(mmm)r122例 55如图所示，质量为m1和m2的滑块用一根轻软绳系住后跨在定滑轮的两侧。 定滑轮的质量为m3，半径为 R。m2与斜面之间光滑接触，斜面角为。 当m2沿斜面下滑时软绳带动定滑轮作转动，软绳与定滑轮之间无相对滑动。求滑块的加速度值与定滑轮的角加速度。（学生自学） 第十次三、力矩的功1 力矩的功变力矩所作

45、的功为转动动能刚体定轴转动中的动能定理机械能守恒AMd（58）2 转动动能Ek2212miri121J2(miri)222E刚体定轴转动中的动能定理A2k（59）32Md11121d(J)J222212J21（510）合外力矩对定轴刚体所作的功等于刚体转动动能的增量这一关系称为刚体定轴转动中的动能定理。4例 58如图所示，一根长为l，质量为 m 的匀质细杆。一端与光滑的水平轴相连，可在竖直平面内转动；另一端固定一质量也是m机械能守恒的小球，且小球的半径R1，常说第二个振动的位相比第一个振动的位相超前，或第一个振动的位相比第二个振动的位相落后练习一、填空题：1有两个相同的弹簧，其倔强系数均为k.

46、（ 1 ）把它们串联起来， 下面挂一个质量为m 的重物，此系统作谐m 的重物，此系统作谐振动的周期为（ 2 ）。）把它们并联起来， 下面挂一个质量为振动的周期为。1，重物的质量为0.02 ， 则2一弹簧振子， 弹簧的倔强系数为0.32 N m这个振动系统的固有圆频率为，相应的振动周期为。3一质点沿 x 轴作谐振动，振动范围的中心点为x轴的原点。已知周期为 T，振幅为 A。（ 1） 若 0 时质 点 过 0 处 且 朝 x 轴 正 方 向 运 动 ， 则 振 动 方 程为为。x ()（ 2） 若 0 时质 点 过 2 处 且 朝 x 轴 负 方 向 运 动 ， 则 振 动方 程4一谐振动用余弦函

47、数表示， 其振动曲线如图所示，则此谐振动的三个特征量为；= =二、选择题：105O 147 1013；。t (s)1一质点作谐振动，周期为T.当它由平衡位置向 X轴正方向运动时，从二分之一最大位移处到最大位移处这段路程所需要的时间为（A）4； （B）12； （C）6 ； （ D）82一质点作谐振动， 振动方程为x期）时质点的速度为A cos(t)，当时间 t = 2（T 为周（A）（C）AsinAcos； （B）A； （D）Asincos；.3当质点以频率 作简谐振动时，它的动能的变化频率为（A）； （B）2 ；（C）4； （D） （1/2）.4 一简谐振动曲线如图所示。 则振动周期是x (m

48、)42O1t (s)（A）2.62s.（B）2.40s.（C）0.42s.（D）0.382s.【本章作业】： 68、10【本章小结】1 基本概念：简谐振动振幅 圆频率（周期、频率）位相2 简谐振动： 三个特征量：振幅、圆频率、初位相 三种描述：解析式、旋转矢量法、图象 三个特征：运动学特征、动力学特征、能量特征 两个同方向、同频率谐振动的合成【参考书】： 程守珠、江之永普通物理学（第五版） ；张三慧大学物理学（第二版）赵近芳大学物理学（第一版） 第十四次 第七章【教学目的】波动理解机械波产生的条件。掌握根据已知质点的谐振动方程建立平面简谐波的波动方程的方法，以及波动方程的物理意义。理解波形图线

49、。了解波的能量传播特征及能流、能流密度等概念。 理解惠更斯原理和波的叠加原理。掌握波的相干条件。能应用相位差或波程差概念分析和确定相干波叠加后振幅加强和减弱的条件。 理解驻波及其形成条件。了解驻波和行波的区别。【重点、难点】 本章重点：波动方程的建立；波能量及能流、能流密度；惠更斯原理和波的叠加原理；波的相干；驻波 本章难点：波动方程的建立；波的相干；驻波【教学过程】1 机械波产生、平面简谐波的波动方程2 波的能量、能流密度、波的干涉2 学时2 学时3 驻波、声波、习题2 学时 讲 授 一、机械波的产生和传播1、波种类：（ 1）机械波（2）电磁波2、机械波及其产生的条件产生机械波的条件有两个：

50、一个是波源；另一个是具有弹性和惯性的弹性媒质3、横波和纵波4、波的形成和传播（略）5、波的频率、波长和波速（1）波速 u波速弹性模量媒质的密度（2）频率（周期 T）（3）波长（4）三者关系u(71)6、波的几何描述球面波和平面波（1）波阵面（2）波线（3）球面波和平面波二、平面简谐波的表达式1、平面简谐波概念2、平面简谐波的表达式yAcos(txu)这就是以速度u在x轴正向传播的平面简谐波的表达式；由于2T和uvT，（75）式还可以写成另外一种形式：yAcos 2 (tx)T平面简谐波表达式的物理意义（1）若x常数（2）若常数（ 3）x, t都变化沿坐标轴的负向传播的平面简谐波72）73）（x

51、yAcos(t)u（74）这就是所求的波动表达式。例72在前例中，若波速为u=1m s振幅为A0.001m，圆频率为rad s；在t0时，位于原点处质点的振动速度v00.001m s（注意111区别波的传播速度u与质点的振动速度v）试求：（1）数值形式的波动表达式；（2）（3）t1s时，X轴上各质点的位移分布规律；x0.5m处质点的振动规律解： （1） 为了求得波动表达式， 应先求位于原点处质点的振动初位相这个质点的振动速度为：dyvdtAsin(t)0.001 sin(t)以初始条件t0时vv00.001代入，得0.0010.001 sin或2将各有关数值代人（ 1）式，得数值形式的波动表达

52、式为：xy0.001cos(t)12（ 2 ）t 1秒代入（）将2）式，得该时刻 Y轴上各质点的位移分布规律为：y0.001cosx0.001sin x2（ 3 ）将x 0.5m代入（ 2）式，得该处质点的振动规律为：y0.001cos (t1)0.001cos t例73有一以速率u、沿x轴正向传播的平面简谐波， 已知始点P0的平衡位置的坐标为x0，振动规律为yAcost，试求此波的表达式ux0O解：在x轴上取任意点 P，其坐标为xP0Pxx0，振动由P0传到P，需时xx0uP0xPX，故P处质点在t时刻的位移y，等于在xx0u时间之前（即txx0u时刻）P0处质点的位移，于是得：yAcos(

53、txx0)u这就是所求平面简谐波的表达式 第十五次 三、波的能量1、波的能量设有一平面简谐波在密度为能流密度波的吸收的弹性媒质中沿 X轴正向传播， 其表达示为yAcos(tx)uV，当波动传播到这在媒质中坐标为x处取一体积元V，其质量为m个体积元，根据上式，其振动速度为体积元的振动动能为vytxAsin(t)uEk12( m)v21( 2V)A22sin2x(t)u（75）可以证明，体积元的弹性势能也为Ep1(m)v221(2V )A22sin2(tx)u（76）体积元的总机械能为其动能和弹性势能之和，即222EEkEp(V)Asin(tx)u（77）从以上三式看到，在行波传播过程中，体积元的

54、动能和势能是同相的，而且是相等的2、能量密度（1）波的能量密度wwWVA22sin(t2x)u（78）（2）平均能量密度（在一个周期内的平均值）3、能流密度（1）能流（2）能流密度或波的强度w12A22（79）4、波的吸收（自学）Iwu12uA22（710）例 77一频率为 500的平面简谐波，在密度为141.3 的空气中以3u340m 的速度传播，到达耳时的振幅为A10，试求：耳中的平均能量密度及声强。解：平均能量密度为w1222A121.3(102410)22(2500)26.41 106 J ms1声强 I（即能流密度）的大小为Iw u6.411063402.1810 Jm32s1四、惠

55、更斯原理1、原理于1690年提出，媒质中波动传到的各点，都可看作是发射子波的波源；在其后的任一时刻，这些子波的包迹就决定新的波阵面这就是所谓的惠更斯原理2、定性解释现象（1）衍射；（ 2）波的反射和折射（略）五、波的叠加原理1、波的叠加原理（ 1 ）二波若在一区域相遇后再分开，其传播情况（如频率、波长、传波的干涉播方向等）与未相遇时相同，互不干扰；（ 2 ）在相遇区域内，任一质点的振动为二波所引起的合振动。2、波的干涉（1）现象（2）条件两列波频率相同、振动方向相同、位相相同或位相差恒定3、讨论S2，振动方程分别为设有两个相干波源S1和y1A10cos(t1)，y2A20 c o s (t12

56、 )式中为圆频率，A10、A20为波源的振幅，干波源的条件，可知两波源的位相差2、2为波源的初位相，根据相1是恒定的从这两个波源发出的波在空间任一点 P相遇时，P处质点的振动可按叠加原理来计算 设P点离开S1和S2的距离分别为r1和r2，并设这两个波到达 P点时的振幅分别为A1和A2，被长为，那未 P点的两个分振动为y1A1cost2 r11，y2A2c o st2 r22而合成振动为式中yy1y2Acos(t)AA12A222A1 A2cos2 r12 r1212r2r1A1 sintgA1 cos1A2 sinA2 cos22 r22 r212因为两个相干波在空间任一点所引起的两个振动的周

57、相差212r2r1是一个恒量，可知每一点的合振幅A也是恒量并由 A式可知，适合下述条件212r2r12 k,k0,1,2,（711）的空间各点，合振幅最大，这时AA1A2。适合下述条件212r2r12k12,k0,1,2,（712）的空间各点，合振幅最小，这时AA1A2。如果12，即对于同位相相干波源，上述条件可简化为r1r2r1r2k ,k12,k0,1,2,(最大)k0,1,2,(最小)（713）r1r2表示从波源S1和S2出发的两个相干波到达P点时所经路程之差称为波程差。所以上列两式说明，当两个相干波源为同位相时，在两个波的叠加的地区内，在波程差等于零或等于波长的整数倍的各点，振幅最大；

58、在波程差等于半波长的奇数倍的各点，振幅最小。A、B）处各有例 79如图所示，在同一介质中，相距为20m 的两点（一个波源，它们作同频率（100） 、同方向的振动。设它们激起的波为平面简谐波，振幅均为5，且 A 点为波峰时， B 点恰为波谷，求连线上因干涉而静止的各点的位置。设波速为200m s1。ACB解：首先选定坐标系，水平向右为X 轴正向，选择A 点为坐标原点，设 A 点振动的初相为零，由已知条件，则A 点和 B 点的振动表达式分别为yAyBAcos2t)Acos(2t以 A 点为波源向 C 点传播的波动表达式为yAC (x,t)Acos2( tx)其中xAC，以 B 点为波源（仍以 A

59、点为原点）向 C 点传播的波动表达式为（考虑到BCABx20x）yBC ( x, t )Acos 2( t20x)因干涉而静止的条件为位相差20x)2 ( t(2k1)2 ( tx)化简后，得kx210将u2001002m 代入上式x(k10)m解出在连线上因干涉而静止的各点的位置 第十六次 x1,2,3,17,18,19m。例 710如图所示，波源 S发出一列简谐波沿X 方向传播。 在其传播的路径上有一障碍物，其上有两个相对于S对称的小孔S1和S2，小孔之间的距离aS1S24，是 S 波源发出波的波长。求沿图示 X 轴上干涉加强与减弱点的位置。S1Or1PXSr2S2解：S1和S2可以看作是

60、位在波源发出的第4 个波面上的新的子波波源。它们发出的子波是相干波，且初相位相同。根据题意，轴的 P 点上相遇。（1）求干涉加强点的分布S1发出的一列子波沿 X 方向传播（即r1方向）；S2发出的一列子波沿r2方向传播，两列波在Xrrxk，其中rx(a2a2x，代入上式后得：) /2k(4222k22k22) /2k题意要求 x0，故上式成立的条件k4，即 k 只能取：1，2，3，4四个数。加强点的分布如下：x17.5；x23；x31.17；x40（2）求干涉减弱点的分布ra2x2x(2k1)/2，整理后得x64(2k1)24(2k1)2欲使解符合题意， x0；要求分子 64(2k1) 0；k

61、 必须 3.5，由此决定 k 的取值为 0，1，2，3四个数。减弱点的分布如下：x015.75；x14.58；x21.95；x30.54由解题过程得知， k 的取值要符合题意，不可任意选取。六、驻波1、形成两列振幅相同的相干波相向传播时叠加而成的波，叫做驻波。2、实验3、特点4、表达式5、半波损失七、声波超声波次声波（了解）1、声波分类； 2、声强级练习一、填空题：1频率为500 的波，其速度为为2。350，位相差为2 /3的两点间距离A、 B 是简谐波波线上的两点。 已知 B 点的位相比 A 点落后 1/3 ， A、B 两点相距 0.5m，波的频率为 100，则该波的波长=m. 波速S13.

62、3如图所示， P 点距波源 S1和 S2的距离分别为 3和10 / 3，为两列波在介质中的波长，若 P 点的合振幅总是极大值，则两波源应满足的条件是。S2P4S1、S2为振动频率、 振动方向均相同的两个10/3点波源，振动方向垂直纸面，两者相距32（为波长）如图所示已知S1的初位相为 2（l）若使射线S2C 上各点由两列波引起的振动均干涉相消，则的初位相应为；S2M（2）若使 S1S2连线的中垂线上各点由两列波引起的振动均干涉相消 ， 则S2的 初 位 相 应为三、计算题：S1S2NC。1某质点作简谐振动，周期为2s，振幅为0.06m，开始时（ 0），质点恰好处在负向最大位移处，求(1) 该质

63、点的振动方程；(2) 此振动以速度2ms1沿x轴正方向传播时，形成的一维简谐波的波动方程；(3) 该波的波长。2教材720 题722 题【本章作业】：73、4、10【本章小结】1 基本概念：波长、波速、周期（频率） 、波强度2 基本原理：惠更斯原理、波的叠加原理建立平面简谐波的波动方程的方法波的能量传播特征相干波叠加后振幅加强和减弱的条件驻波及其形成条件、特点【参考书】： 程守珠、江之永普通物理学（第五版） ；张三慧大学物理学（第二版）赵近芳大学物理学（第一版） 第十七次 第八章【教学目的】气体分子运动论 能从宏观和统计意义上理解压强、温度、内能等概念。了解系统的宏观性质是微观运动的统计表现。

64、 了解气体分子热运动的图象。理解理想气体的压强公式和温度公式以及它们的物理意义。通过推导气体压强公式，了解从提出模型、进行统计平均、建立宏观量与微观量的联系到阐明宏观量微观本质的思想和方法。了解气体分子平均碰撞频率及平均自由程。 理解气体分子平均能量按自由度均分定理，并会应用该定理计算理想气体的内能。 了解麦克斯韦速率分布律及速率分布曲线的物理意义。了解气体分子热运动的算术平均速率、均方根速率、最可几速率的求法和意义。【重点、难点】 本章重点：理想气体状态方程；压强公式和温度公式；能均分定理；内能；麦克斯韦速率分布律；算术平均速率、均方根速率、最可几速率；平均碰撞频率及平均自由程 本章难点：能

65、均分定理；内能；麦克斯韦速率分布律【教学过程】1 理想气体状态方程；压强公式和温度公式2 能均分定理；内能；麦克斯韦速率分布律、平均自由程2 学时2 学时 讲 授 一、平衡状态1、状态参量2、平衡状态3、平衡过程4、理想气体状态方程pV理想气体状态方程MMRTRT（81）Mmol这就是理想气体状态方程，式中是气体的摩尔数。6Mmol例 81一容器内有 0.100氧气，其压强为1.01310，温度为 320K。因容器漏气，稍后，测得压强减到原来的5/8，温度降到 300K。求：（1）容器的体积；（2）在两次观测之间漏掉多少氧气。解： （1）可按理想气体状态方程PVMRT / Mmol，求容器的体

66、积，已知：0.100Mmol0.032（因氧气的分子量为32） ，320K，1.013 10；R 值应取8.31J ? 。代入状态方程得1611VMRTMmolP0.100kg0.032kg mol18.31J mol1K1320K1.013 10 Pa68.20103 m3（2）已知在漏气一段时间后，压强减小到P5/8 1.01310，温度降6到T=300K。如以M表示容器中剩余的氧气质量，从状态方程得MMmol P VRT0.032kg mol15/81.013 106 Pa 8.20103m38.31J mol1K1300K6.70102kg因此，漏掉的氧气质量为MM0.100kg0.0

67、67kg0.033kg二、气体分子运动论的压强公式1、理想气体的分子模型（1）气体分子的大小与气体分子间的距离比较，可以忽略不计 所以气体分子可看作为大小可以不计的小球，它们的运动则遵守牛顿运动定律 （2）可把每个分子看作完全弹性的小球，它们相撞或与器壁相撞时，遵守能量守恒定律和动量守恒定律 （3）气体分子之间的平均距离相当大，所以除碰撞的瞬间外，分子间的相互作用也略去不计此外，为避免一些有关的复杂性，分子所受的重力也忽略不计这种模型便是理想气体的分子模型2、两点假设（1）容器中任一位置处单位体积内的分子数不比其他位置占有优势，（2）分子沿任一方向的运动不比其他方向的运动占有优势3、三点推论（

68、1）沿空间各方向运动的分子数目是相等的；（2）从一个体积元飞向上、下、左、右、前、后的分子数各为16；（3）分子速度在各个方向上的分量的各种平均值相等， 例如vx2vy2vz等等24、理想气体压强公式的推导（过程略）p1平均平动动能nmv32w12mv2式（82）可写作212nmvp32（82）（83）nw23（84）这就是气体分子运动论的压强公式5、气体分子平均平动动能与温度的关系由理想气体状态方程pVMMmolRT得N RpTV N0N式中n是单位体积中的分子数 R和N0都是恒量， 两者的比值同样是个恒V量，称为玻耳兹曼常数，用k表示kRN08.316.02210231.381023 J

69、K1因此，理想气体状态方程可改写作pnkT（85）将上式和气体压强公式（ 84）比较，得w1mv2232kT（86）例 82今有一容积为 10 的电子管，当温度为300K 时用真空泵抽成高真空，使管内压强为动动能是多少？解：已知气体体积10 =10m ，温度 300K，压力5106133.35 106，玻尔兹曼恒量k1.33 10J? K，设管内总分子数为N，则由式（ 85） ，PnkTNkTV2313533510，问管内有多少气体分子？这些分子总的平6得NPVkT133.3 105101.33 102365由式（ 84）3001.61 10个12P212n(mv )323N12(mv )2

70、V2可得总的分子平动动能Ek12N(mv )23PV2代入已知数据，得Ek32133.35106581010J应该指出，温度是大量气体分子热运动的集体表现，具有统计的意义；对个别分子，说它有温度，是没有意义的。6、气体分子的方均根速率根据气体分子平均平动动能的公式12mv232kT，我们可以求出给定气体在一定温度下，分子运动速度的平方的平均值如果把这平方的平均值开方，就可得出气体分子速度的一种平均值，称为气体分子的方均根速率：v23kTm3RTmN03RTMmol（87） 第十八次 三、能量按自由度均分原理1、自由度（1）概念（2）分子自由度理想气体的内能单原子分子双原子刚性分子多原子刚性分子

71、2、能量按自由度均分原理（1）原理在平衡状态下，由于气体分子无规则运动的结果，可以推论，任何一种可能的运动都不会比另一种可能的运动特别占有优势，机会是完全均等的，而且平均说来， 不论何种运动，相应于每一个可能自由度的平均动能都应相等这一能量分配所遵循的原理， 称为能量按自由度均分原理（2）分子平均总动能气体分子有t个平动自由度、r个转动自由度和s个振动自由度， 那末分子的平均平动动能、 平均转动动能和平均振动动能分别为rkT、kT和22ts2kT，而分子的平均总动能为1(t2（3）分子的平均总能量rs) kT（4）刚性分子平均总能量1(tr2s)kT23、理想气体的内能（1）内能概念（2）理想

72、气体的内能kT2iEMiRTMmol2（88）（89）四、麦克斯韦分子速率分布定律1、速率分布2、麦克斯韦分子速率分布定律3 2mv2NN4me2kTv22 kTvf (v) v麦克斯韦分子速率分布函数f (v)f (v)4m3 2mv22 kTe2 kTv23、意义4、归一化条件Nv100%1全部Nf (v)全部或0f (v)dv15、应用（1）最可几速率vp2kT2RTmM1.41RTmolMmol（2）平均速率（求解方法）v8kT8RT1.60RTmMmolMmol五、分子碰撞和平均自由程1、自由程（1）概念；（ 2）平均自由程；（ 3）平均碰撞频率Z2 d2vnv1Z2 d2n根据pn

73、kT，我们可以求出和温度 T及压强 p之间的关系kT2 d2 p（810）（812）（8一13）（814）（815）（816）（816a）练习一、填空题：1若某种理想气体分子的方均根速率(v )21/ 2450，气体压强为p7104，则该气体的密度为 2均动能为3。室温下 1双原子分子理想气体的压强为p，体积为 V，则此气体分子的平容器中贮有 1的氮气，压强为 1.33，温度为 7，则（1）1m3中氮气的分子数为；（2）容器中的氮气的密度为；（3）1m3中氮分子的总平动动能为。（玻耳兹曼常量 k1.3810J K）231二、选择题：1若理想气体的体积为V，压强为 P，温度为 T，一个分子的质量

74、为m，k 为玻耳兹曼常量， R 为摩尔气体常量，则该理想气体的分子数为：（A） ； （B）() ；（C）()； （D）()。2三个容器 A、B、C中装有同种理想气体，其分子数密度n相同，而方均21/2根速率之比为 (v)：(v)：(vC)=1：2：4，则其压强之比：为：2A1/22B1/2（A）1：2：4； （B）4：2：1 ；（C）1：4：16 ； （D）1：4：8.3压强为 p、体积为 V的氢气（视为刚性分子理想气体）的内能为：13B）pV； （ C）pV；（ D） ；（A）pV； （22254麦克斯韦速率分布曲线如图所示，图中A、B两部分面积相等，则该图表示（A） v0为最可几速率；（B

75、） v0为平均速率；（C） v0为方均根速率；）速率大于和小于（D）各占一半。v0的分子数Of (v)ABv0v【本章作业】：83 、4、5、8【本章小结】1 基本概念：自由度分子平均能量内能 算术平均速率均方根速率 最可几速率平均碰撞频率平均自由程2 基本原理： 理想气体状态方程：pVMMmolRTRT或pnkT 压强公式：p212nmv3212mv22nw3kT 温度公式：w32 能量按自由度均分原理m2 kT3 2mv2 麦克斯韦分子速率分布率：f (v)4【参考书】： 程守珠、江之永e2kTv2普通物理学（第五版） ；张三慧大学物理学（第二版）赵近芳大学物理学（第一版） 第十九次 第九

76、章热力学的物理基础【教学目的】 掌握功和热量的概念。理解平衡过程。掌握热力学第一定律。能熟练地分析、计算理想气体各等值过程和绝热过程中的功、热量、内能改变量及卡诺循环的效率。 理解可逆过程和不可逆过程。理解热力学第二定律的两种叙述，了解这两种叙述的等价性。 了解热力学第二定律的统计意义及无序性，了解熵的概念。【重点、难点】 本章重点：热力学第一定律及应用；绝热过程；卡诺循环及效率；热力学第二定律；可逆过程和不可逆过程 本章难点：热力学第一定律及应用；绝热过程【教学过程】1 热力学第一定律及应用、摩尔热容2 绝热过程、循环过程、卡诺循环及效率3 热力学第二定律；可逆过程和不可逆过程2学时2 学时

77、2 学时 讲 授 一、功热量内能二、热力学第一定律1、定律内容（1）积分形式理解：各量正负的规定（2）微分形式QE2E1A（91）2、准静态过程dQdEdA（92）3、准静态过程中的功（以气缸内气体膨胀为例）则热力学第一定律可写作：dApSdlpdV（93）或dQdEpdV（94）V2QE2E1例 91一系统由如图所示的a 状态沿到达 c 状态，有 336J热量传入系统，而系统作功 126J 。 （1）经过程，系统作功42J，试问有多少热量传入系统？（ 2）当系统由 c状态沿曲线返回状态 a时， 外界对系统作功为 84J ，试问系统是吸热还是放热？传递的热量是多少？V1pdV（96）pbcad

78、O126J。V解：（1）已知系统由 abc 过程中Q1336J，A1由热力学第一定律有EQA，即：EcaQ1A1210J210J。当系统由 adc，已知：A242J，Eca252J由热力学第一定律有QEA，即：Q2EA2（2）已知系统由 ca，A3由热力学第一定律有84J，EacEca210JQEA21084294J0即该过程为放热过程 .三、热一定律对理想气体等值过程的应用1、等容过程（dV0）dA0。 （2）( dQ )（1）VdE(Q)VMMm o lR(T2E2T1 )E1其中EE2E12、等温过程（dT0）2）（1）dE0（(dQ)TdApdVMMmolRTdVV而pMmolM1RT

79、V(Q)TAdAV2V1所以应用p1V1MRTdVVMm o lV2MRT ln（98a）MVm o l1p2V2的关系式，上式也可写作3、等压过程（dp0）(Q)TAMRT lnMmolp2p1（98b）（1）AV2V1p d Vp(V2V1)MR(TT1)2Mm o l（99）（910）（911）（2）（3）(Q)pMR(T2E2E1Mm o lT1)EE2E1MR(T2T1 )Mm o l四、气体的摩尔热容1、摩尔热容我们知道，向一物体传递热量，热量Q的量值用下式计算QMc(T2T1)式中M是物体的质量， c是比热，T1及T2为传热前后物体的温度。Mc叫做这物体的热容。如果取 1的物体，

80、即取MMmolkg，相应的热容就是Mmol c，称为摩尔热容，用大写字母 C来表示按定义：摩尔热容是1的物质，当温度升高1K时所吸取的热量2、气体的定容摩尔热容CV(dQ)VdTdEdT而Ei2RTidERdT2iRdTiR2得3、气体的定压摩尔热容CVdEdT2dT（912）己知Cp(dQ)pdT(dQ)pdEpdV所以Cp(dQ)pdTdEpdVdTdEdTpdVdT所以上式称为迈耶（）公式，即CpCVR（913a）Cpi2RRR22i（913b）称为比热比，定压摩尔热容Cp与定容摩尔热容CV的比值，常用来表示，可以写作CpCV2ii（914）例 9220氧气由状态 1 变化到状态 2 所

81、经历的过程如图例92 所示，（1）沿 1m2 路径；（2）沿 12 直线。试分别求出这两个过程中的 A 与 Q 以及氧气内能的变化E2E1。氧分子当成刚性分子理想气体看待。P(1.013105)201510512mO1020304050V(L)解：（1）1m2 过程T1)(P2V12iP1V1 )对于 1m 过程，由于是等容过程，所以A1m0Q1mCV (TmT1)i2R(Tm(P22iP1 )V15(205)1.0131052501 1031.90105 J1.90105J( E)1mCV (TmT1)Q1m1.90 10 J5对于 m2 过程Am2V2V1201.01310PdVP2 (V

82、2V1 )5Tm)i2230.81 10 J5(1050)10R(T2Qm2CP(T252i2PTm )2(V2V1 )220 1.013 10(1050)1032.84 105J52iiR(T2Tm)( E)m2CV(T2Tm)P (VV1)22225201.013 10(1050)1032.03 105J52对于整个 1m2 过程，AA1mAm20( 0.810 )50.8110 J，是气体对外界作负功或外5界对气体作功0.81 105 J。QQ1mQm21.90 1052.84 1050.94 10 J，是气体向外界放热。2.03 1055EE2E1( E)1m0.13 105J( E)

83、m21.90 105气体内能减小了。以上分别独立地计算了A、Q 和E，从结果可以看出它们符合热力学第一定律：QE2E1A（2）12 过程：功可由直线下面的面积求出，由于气体被压缩，是外界对气体作正功，而气体对外界做的功为AP1P225202(V1V2)1.013105T )1(5010)103i0.51105 JEC (TV2iR(TT )212( PVPV )221 120.13105 J52(20 10550)1.013 105103由热力学第一定律QEA0.131050.511050.64105 J是气体向外界放热。比较以上两个过程的计算结果可以看出，内能的变化和过程无关， 内能是系统的

84、状态函数。功和热量则随过程不同而不同，是过程量。 第二十次 五、绝热过程1、绝热过程在不与外界作热量交换的条件下，系统的状态变化过程叫做绝热过程 ，它的特征是dQ02、过程方程pV恒量恒量（915）（916）（917）Vp11T恒量T3、过程方程推导（略）由热一定律和理想气体状态方程可推。4、绝热线与等温线比较5、多方过程（了解）pVn=恒量（18）式中的 n是一常数，其值介于 1与之间，随具体过程而定n称为多方指数这一过程也就称为多方过程例 93设有8103kg氧气，体积为0.41 103m3，温度为 27。如氧气33作绝热膨胀后的体积为4.110m，问气体作功多少？如氧气作等温膨胀，膨胀后

85、的体积也是又是多少？解 ： 氧 气 的 质 量M4.110m，问这时气体作功330.008kg摩 尔 质 量Mmol0.032kg， 原 来 温 度 为T1273273 0 0K，令T2为氧气绝热膨胀后的温度，则按式（915）MACV (T1T2 )Mmol根据绝热方程中 T 与 V 的关系式V1T1V2T2T2V1)T1(V21111.40代入上式，得V10.41 103m3，V4.1103 m3及以T1300K，2T2300()1011. 4 1300()1010.4119KiCV又按式（ 911） ，对氧分子来说，i5，MR20.8Jmol1K1，于是2AMmolCV (T1T2)142

86、0.8181941 J如氧气作等温膨胀，则由式（98a）算出气体所作的功A等温MMmolV2RTlnV11148.13300ln101435 J六、循环过程1、循环过程（1）定义卡诺循环物质系统经历一系列的变化过程又回到初始状态，这样的周而复始的变化过程称为循环过程或简称循环循环所包括的每个过程叫做分过程这物质系统叫做工作物质，也简称工质在PV图上，工作物质的循环过程用一个闭合的曲线来表示（2）特点由于工作物质的内能是状态的单值函数，所以经历一个循环，回到初始状态时，内能没有改变这是循环过程的重要特征（3）分类正循环热机效率逆循环制冷机制冷系数2、卡诺循环（1）组成（2）循环曲线（3）效率Pa

87、T1bdT2cVQ1V2MRTlnMmolV11气体在等温压缩过程 c一d中向低温热源放出热量Q2（此处Q2指绝对值），V3MQRTln2Mmol2V1411，于是应用绝热方程可知T VT V和T VT V112231 124V2()V11V3()V41或V2V1V3所以QV3MRT lnMV42Mmol2V4MmolV2RT ln2V1取Q1与Q2的比值，可得Q1T1Q2T2热机把热转化为功的效率由下式定义：AQ1Q1Q2Q11Q2Q1因此卡诺热机的效率为卡诺1T2T1（919）（4）理解从以上的讨论中可以看出：（a）要完成一次卡诺循环必须有高温和低温两个热源（有时分别称为热源与冷源）；（b

88、）卡诺循环的效率只与两个热源的温度有关，高温热源的温度愈高，低温热源的温度愈低，卡诺循环的效率愈大，也就是说当两热源的温度差愈大，从高温热源所吸取的热量Q1的利用价值愈大；（c）卡诺循环的效率总是小于1的（除非T20K）。（5）致冷系数wQ2AQ2Q1Q2T2T1T2因此卡诺致冷机的致冷系数为w卡诺（920）3、内燃机的循环之一奥托（）循环（了解、自学） 第二十一次 七、热力学第二定律1、提出背景2、两种表述（1）开尔文表述；（ 2）克劳修斯表述3、两种表述等价性4、理解八、可逆过程和不可逆过程1、可逆过程和不可逆过程（1）定义（2）分析卡诺定理 功热转换不可逆 热传导不可逆 理想气体自由膨胀

89、不可逆 理想气体迅速膨胀不可逆（3）结论2、卡诺定理（了解）从热力学第二定律可以证明热机理论中非常重要的卡诺定理，它指出：（1）在相同的高温热源（温度为T1）与相同的低温热源（温度为T2）之间工作的一切可逆机 （即工作物质的循环是可逆的），不论用什么工作物质，效率相等，都等于1T2T1。（2）在相同的高温热源和相同的低温热源之间工作的一切不可逆机（即工作物质的循环是不可逆的）的效率，不可能高于（实际上是小于）可逆机，即1T2T1九、热力学第二定律的统计意义和适用范围1、统计意义2、热力学第二定律的适用范围练习一、填空题：1某理想气体等温压缩到给定体积时外界对气体作功回原来体积时气体对外作功2|

90、，则整个过程中气体（1）从外界吸收的热量（2）内能增加了 1|，又经绝热膨胀返；。S1和S2，那么3如图所示，已知图中画不同斜线的两部分的面积分别为（1）如果气体的膨胀过程为 a1b，则气Pa体对外做功过程，则它对外做功；。1（2）如果气体进行a2b1a 的循环S12bV42单原子分子理想气体，经一等容过程后，温度从 200K上升到 500K，若该过程为准静态过程，气体吸收的热量为热量为二、选择题：1一定量的理想气体，其状态改变在pT 图上沿着一条直线从平衡态a 到平衡态 b（如图）（A）（B）（C）（D）P2P1aPOS2；若为不平衡过程，气体吸收的。b这是一个绝热压缩过程；这是一个等容吸热

91、过程；这是一个吸热压缩过程；这是一个吸热膨胀过程OT1T2T2一定量的理想气体经历过程时吸热200J，则经历过程时，吸热为（A） 1200J；（B）1000J；（C）700J；（D）1000J3某理想气体分别进行了如图所示的两P(10 )45da1ce1b4OV(10 m )-33个卡诺循环： I（）和（ a b c d a ），且两条循环曲线所围面积相等，设循环 I的效率为 ，每次循环在P高温热源处吸的热量为 Q，循环 的a效率为 ，每次循环在高温热源处吸的热量为 Q ， 则（A） ，QQ ；dabbcVdc（B） ，QQ ；（C） ，QQ ；（D） ， QQ 。三、计算题：V1)沿pA(p

92、1，V图所示直线变化到状态1双原子分子理想气体从状态V2)，试求：B(p2，（1）气体的内能增量；（ 2）气体对外界所作的功；（3）气体吸收的热量；（ 4）此过程的摩尔热容【本章作业】： 91、5、8、9、11【本章小结】1 基本概念：平衡态平衡过程功 热量 内能 摩尔热容2 基本原理： 热力学第一定律：Q 绝热过程：pVE2E11A或dQdEdAT恒量 或p1恒量 或VT恒量 循环过程卡诺循环：1卡诺T2T1 热力学第二定律及统计意义【参考书】： 程守珠、江之永普通物理学（第五版） ；张三慧大学物理学（第二版）赵近芳大学物理学（第一版） 第二十二次 总复习（力学）、答疑 第二十三次 总复习（波动、热学）、答疑