3.1.光的受激辐射放大

《3.1.光的受激辐射放大》由会员分享，可在线阅读，更多相关《3.1.光的受激辐射放大（33页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。

1、第三章第三章 激光产生原理激光产生原理3.1 光的受激辐射放大3.1.1 受激辐射的基本概念 受激辐射概念是爱因斯坦 首先提出的(1917年)。在普朗克(Max Planck)于1900年用辐射量子化假设成功地解释了黑体辐射分布规律，以及波尔(Niele Bohr)在1913年提出原子中电子运动状态量子化假设的基础上，爱因斯坦从光量子的概念出发,重新推导了黑体辐射的普朗克公式，并在推导中提出了两个极为重要的概念：受激辐射和自发辐射。 四十年后，受激辐射概念在激光技术中得到了应用。因辐射与温度有关，故称热辐因辐射与温度有关，故称热辐火火炉炉600度度1000度度400度度1. 1. 黑体辐射的普

2、朗克公式黑体辐射的普朗克公式 1 1. .热辐射热辐射 实验证明不同温度下物体能发出实验证明不同温度下物体能发出不同的电磁波，这种能量按频率的分布随温度而不同不同的电磁波，这种能量按频率的分布随温度而不同的电磁辐射叫做热辐射的电磁辐射叫做热辐射. . 2.2.黑体黑体 能完全吸收照射到它上面的各种频率的电能完全吸收照射到它上面的各种频率的电磁辐射的物体称为黑体磁辐射的物体称为黑体 . .（黑体是理想模型）（黑体是理想模型）注意：注意：1 1）黑体是对入射的辐射能全部吸收（不管什么波长）黑体是对入射的辐射能全部吸收（不管什么波长） 的物体，也不反射。因此当其自身的热辐射很弱的物体，也不反射。因此

3、当其自身的热辐射很弱 时，看上去是黑洞洞的。时，看上去是黑洞洞的。2 2）黑体是理想化的模型，实际中的物体的吸收率总是）黑体是理想化的模型，实际中的物体的吸收率总是 小于小于1 1。3 3）一个开有小孔的内表面粗糙的空腔可近似看成理想）一个开有小孔的内表面粗糙的空腔可近似看成理想 的黑体。的黑体。3.3.黑体辐射黑体辐射: : 由黑体发射的电磁辐射由黑体发射的电磁辐射, , 又称热平衡辐射又称热平衡辐射( (因这时因这时 黑黑体体与与辐辐射射场场达达到到了了热热平平衡衡, , 即即它它从从辐辐射场吸收的射场吸收的 辐辐 射射能能量量等等于于它它发发射射的的电电磁磁辐辐射射的的能能量量) )5.

4、5.普朗克公式（普朗克公式（PlanckPlancks formulas formula） 人们用经典物理学理论解释实验测得的黑体辐射单色人们用经典物理学理论解释实验测得的黑体辐射单色能量密度分布规律，都归于失败。朗克注意到在过去的理论能量密度分布规律，都归于失败。朗克注意到在过去的理论中，把黑体中的原子和分子都看成可以吸收或辐射电磁波的中，把黑体中的原子和分子都看成可以吸收或辐射电磁波的谐振子，且电磁波与谐振子交换能量时可以以任一大小的分谐振子，且电磁波与谐振子交换能量时可以以任一大小的分额进行，（从额进行，（从0 0到到 大）。普朗克当时大胆地放弃了这一概念，大）。普朗克当时大胆地放弃了这

5、一概念，提出了一个革命性的假设提出了一个革命性的假设, ,即能量即能量的吸收与辐射只能按不连续的吸收与辐射只能按不连续的一份一份能量进行。的一份一份能量进行。19001900年德国物理学家年德国物理学家普朗克导出了一个公式：普朗克导出了一个公式：“普朗克公式普朗克公式”h=6.63 10-34js 称为普朗克恒量称为普朗克恒量C为光速为光速 事实上正是这一事实上正是这一理论导致了量子力学的诞理论导致了量子力学的诞生，普朗克也成为了量子生，普朗克也成为了量子力学的开山鼻祖，力学的开山鼻祖，19181918年年因此而获得因此而获得诺贝尔奖诺贝尔奖。总辐射能量密度 :k=1.380658 10-23

6、J/K称为波尔兹曼常数称为波尔兹曼常数(3.3) 经典经典辐射理论辐射理论 经典的辐射理论引用偶极子的概念，反映了光的发射和吸收过程的规律。偶极子强迫振动时释放能量 受激发射现象偶极子强迫振动时吸收能量 受激吸收现象偶极子阻尼振动时释放能量 自发发射现象2. 2. 受激辐射和自发辐射概念受激辐射和自发辐射概念1. 1. 爱因斯坦粒子模型爱因斯坦粒子模型 爱爱因因斯斯坦坦在在光光量量子子论论的的基基础础上上, , 把把光光频频电电磁磁场场与与物物质质的的相相互互作作用用划划分分为为三三种种过过程程-自自发发发发射射, , 受受激激吸吸收收和和受受激发射激发射, , 并把它们用三个爱因斯坦系数加以

7、定量描述。并把它们用三个爱因斯坦系数加以定量描述。 (1)模型:(参予与光相互作用的)粒子只有间距为hv=E2E1(E2E1) 的二个能级,且它们符合辐射跃迁选择定则。 (2).在这种模型中的辐射跃迁: 粒子从低能级向高能级跃迁,须吸收光子; hv=E2-E1 从高能级向低能级跃迁, 会发射光子。 hv=E2-E12. 光频电磁场与物质的光频电磁场与物质的三种三种相互作用过程相互作用过程 (1).自自发发发发射射在在无无外外电电磁磁场场作作用用时时, ,粒粒子子自自发发地地从从E2跃跃迁迁到到 E1, ,发射光子发射光子hv。 自发辐射是原子在不受外界辐射场控制的情况下自发过程，因此，大量原子

8、的自发辐射场的相位是无规则分布的，因而是不相干的。此外，自发辐射场的传播方向和偏振方向也是无规则分布的。（自发辐射平均地分配在腔内所有的模式上。）(a)特点特点: :各粒子自发、独立地发射的光子。各光子的方向、各粒子自发、独立地发射的光子。各光子的方向、 偏偏振振、初初相相等等状状态态是是无无规规的的, , 独独立立的的，粒粒子子体系为非体系为非 相干光源相干光源。(普通光源)E2E1n2n1h (b) 自自发发发发射射系系数数A21 : : 设设E2上上粒粒子子数数( (密密度度) )为为n2 , , 时时间间d dt内内、单单 位体积内经自发发射从位体积内经自发发射从E2跃迁到跃迁到E1的

9、粒子数为的粒子数为 dn21(3.6)A21是单位时间、单位体积内在E2上所有n2个粒子中会发生自发发射的粒子所占的比例, , 所以A21是自发发射的几率。(c) A21的物理意义的物理意义: : 自发发射几率自发发射几率( (d)d)高能级上粒子数随时间的变化规律高能级上粒子数随时间的变化规律: : 设设 t = =0 时刻 ，E2上粒子数为n20 ， 即 t = 0 = 0 时 n2 = n20 t= = t 时刻， E2上粒子数为n2（t）即 t = = t 时 n2=n2（t） E2上粒子数减少的唯一去向是上粒子数减少的唯一去向是E1 ( (粒子只有两个能级粒子只有两个能级) ) dn

10、2(t) = dn2=A21n2(t)dt(3.9) 可见可见: : 高能级高能级E2上粒子数随时间上粒子数随时间t按指数律衰减。按指数律衰减。也称为自发跃迁爱因斯坦系数 (2).受激吸收:原处于低能级E1的粒子,受到能量恰为 hv=E2-E1的光子照射而吸收该光子的能量, 跃迁到高能级E2E2E1N2N1h (a)受激吸收系数B12: 设E1的粒子数(密度)为n1,单色辐射能量密度v的光入射(入射光子满足hv=E2-E1)时，在单位体积、时间间隔dt内吸收光子而由E1跃迁到E2的粒子数为 dn2=B12vn1dt 其中B12称为受激吸收系数受激吸收系数 ( (b) ) B12是粒子能级结构的

11、特征量, 它的数值由不同原子 的不同跃迁而定，和外电磁场v无关 。(c)受激吸收跃迁几率W12:同前,与(1-31)比较（3.11、3.12） 可见: W12是单位时间内粒子因受激吸收由E1跃迁到E2的几率;且与外电磁场v有关。 注意: 当B12 一定时，外来光的单色能量密度v愈大，受激辐射几率W12 就愈大。 W12的物理意义：在外来单色能量密度为v的光照射下，单位时间内,由E1能级跃迁到E2能级的粒子数密度占E1能级总粒子数n1 的百分比;也即E1能级上每一个粒子单位时间内发生受激吸收而跃迁到E2能级的几率。(3).受激辐射:原处于高能级E2的粒子, 受到能量恰为 hv=E2-E1的光子的

12、激励, 发射出与入射 光子相同的一个光子而跃迁到低能级E1 。(a)特点: 受激发射只能在频率满足hv=E2-E1的光子的激励下发生;不同粒子发射的光子与入射光子的频率、位相、偏振等状态相同; 这样,光场中相同光子数目增加,光强增大,即入射光被放大 光放大过程光放大过程h E2E1N2N1 受激发射的粒子系统是相干光源相干光源(相同相干): 受激发射是产生激光的最重要机理受激发射是产生激光的最重要机理E2E1外来光子外来光子受激幅射光子受激幅射光子 受激辐射是在外界辐射场的控制下的发光过程，因而各原子的受激发射的相位不再是无规则分布的，而应有和外界辐射场相同的相位。量子电动力学可证明：受激辐射

13、光子与受激辐射光子与入射光子属于同一光子态。入射光子属于同一光子态。(b)受激辐射系数B21: 设外来光场单色能量密度v (入射光子满足hv =E2 - E1)，处于能级E2上的原子数密度为n2,在从t 到t + dt 的时间间隔内，有- d n2 个原子由于受辐射作用，而由E2跃迁到E1，则有 -dn2=B21vn2dt 其中B21称为受激辐射系数受激辐射系数 B21是粒子能级结构的特征量, 它的数值由不同原子的不同跃迁而定，和外电磁场v无关 。h E2E1N2N1(c)受激发射跃迁几率W21: 由 -dn2=B21vn2dt 可定义： （3.13、3.14） 可见: W21是单位时间内粒子

14、因受激发射由E2跃迁到E1的几率;且与外电磁场v有关。 注意: 当B21 一定时，外来光的单色能量密度v愈大，受激辐射几率W21 就愈大。 W21的物理意义：单位时间内,在外来单色能量密度为v的光照射下，由于E2和E1间发生受激跃迁， E2能级上减少的粒子数密度占E2能级总粒子数n2 的百分比;也即E2 能级上每一个粒子单位时间内发生受激辐射的几率。 3.3.注意注意: : (1)(1)三个系数A21、B12、 B21: : 均是粒子能级结构的特征量,和外电磁场v无关。 (2)(2)三种几率: : A21 和外电磁场无关; ; 而W12、W21 与外电 磁场v有关。 3 3. . 爱因斯坦三系

15、数的相互关系爱因斯坦三系数的相互关系: : 推导条件推导条件: : 根据上述相互作用物理模型分析空腔黑体的热根据上述相互作用物理模型分析空腔黑体的热平衡过程平衡过程, ,空腔黑体内辐射场空腔黑体内辐射场v 与物质原子相与物质原子相互作用的结果应该维持黑体处于温度为互作用的结果应该维持黑体处于温度为T 的的热热平衡腔状态平衡腔状态. . 热平衡状态标志是热平衡状态标志是: : (1):(1):腔内存在由下式表示的热平衡黑体辐射腔内存在由下式表示的热平衡黑体辐射. . (3.3) (2):(2):腔内物质原子数按能级分布应服从热平衡下的玻耳兹曼腔内物质原子数按能级分布应服从热平衡下的玻耳兹曼 分布

16、分布. .(3.15)式中式中: f1 - - 能级能级E1的统计权重的统计权重 f2 - - 能级能级E2的统计权重的统计权重 即即 （3.16）自发辐射光子数受激辐射光子数受激吸收光子数(3) (3) 在热平衡状态下在热平衡状态下 单位时间内粒子体系从辐射场吸收的光子数目 = 单位时间内粒子体系向辐射场发射的光子数目 联立以上三式,可得(3.18)(1)式当T 时也应成立,所以有(3.19)将上式代入(1)式可得:(3.20) 如果如果E E2 2和和E E1 1均非简并即均非简并即 f1= f2=1, , 或者和简并度相同即或者和简并度相同即 f1= f2, 则则 B12 =B21B12

17、=B21说明了原子的吸收谱与发射谱相同说明了原子的吸收谱与发射谱相同若对应于同一个辐射场若对应于同一个辐射场v有：有：W 12=B12 v=B21 v= W21(3.21)(3.21)原子发光的经典电子论可以帮助我们得到一个定性的粗略理解。按经典电子论模型，原子的自发跃迁是原子中电子的自发阻尼振荡，没有任何外加光电场来同步各个原子的自发阻尼振荡，因而电子振荡发出的自发辐射是相位无关的。而受激辐射对应于电子在外加光电场作用下作强迫振荡时的辐射，电子强迫振荡的频率、相位、振动方向显然应与外加光电场一致。因而强迫振动电子发出的受激辐射应与辐射场具有相同的频率、相位、传播方向和偏振状态。 *( (因为

18、不同粒子发射的光子与入射光子的频率、位相、偏振等状态相同, 而且使相干光子数目不断增加, 所以受激发射使激光具备了高亮度、方向性、单色性、相干性的特点) )4. 4. 受激辐射与自发辐射的重要区别受激辐射与自发辐射的重要区别相干相干性性3.1.2 受激辐射放大的过程在激光出现之前，科学技术的发展对强相干光源提出了迫切的要求，例如，光全息技术和相干光学计量技术要求在尽可能大的相干体积或长度内有尽量强的相干光。但是普通光源的自发辐射光实质上是一种光频“噪声”，所以在激光出现之前，无线电技术很难向光频波段发展。激光特性:单色性好、方向性好、光亮度相干光(coherentlight)自发辐射非相干光光

19、子简并度很低受激辐射相干光光子简并度高1. 1. 光放大概念的产生光放大概念的产生（3.22）什么是光子简并度n衡量相干光的参量具有相同能量和动量的光子数（也称同态光子数）同一模式中的光子数Example: T=300K = 30cm n =103 coherent = 60m n= 1; = 0.6m n=10-35 incoherent结论: 黑体辐射在红外和可见光波段为非相干的模密度 n(3.23)(3.3)式 (3.23) 的物理意义?(2) 避免产生许多模式，特定模式的增加，使相干的STE光子集中在一个或少数几个模内。(3) 将封闭腔改为开放式谐振腔(1)轴向模轴向模F-P 光谐振腔

20、Closed cavity 最简单的开放式谐振腔是F-P腔 开放式光谐振腔使特定（轴向）模式的增加, 其它模 式(非轴向) 逸出腔外，使轴向模有很高的光子简并度。 光谐振腔有选模作用，是构成激光器的主要部分。 2 2、实现光放大的条件、实现光放大的条件 集居数反转集居数反转（population inversion）粒子数反转分布 受激辐射占主导激光放大En常温下，Bolzman分布反转分布s实现粒子数反转的工作物质称为增益(或激活)介质s粒子数反转分布是产生激光的前提条件s如何实现粒子数反转分布？ 只有依靠外界向物质提供能量(泵浦或称激励)才能打破热平衡，实现粒子数反转(3.24)3.3.增

21、益系数增益系数(Gain Coefficient)(Gain Coefficient)与增益曲线与增益曲线 增益系数 描述激光工作物质放大特性的参数定义：单位长度介质中光强增大的百分比0z增益介质I(z)I00zdz薄层净净STE光子数密度光子数密度(3.25)(3.29)(3.27)(3.28)(3.26) 若介质中Dn分布均匀, g(z)常数 g0 小信号增益系数 光放大光被吸收透明透明* 随着光强不断增大，增益系数是否能保持常数请考虑每一变化的物理原因？请考虑每一变化的物理原因？受激辐射使消耗反转粒子数增多 反转粒子数饱和 增益饱和 大信号情况No!(3.30)增益饱和 g(I) （Ga

22、in Saturation)问题: 何时会出现增益饱和？饱和光强 Is : 其值由增益介质本身性质决定 光强增大到一定程度一定程度, g 将随 I 的增大而减小小信号增益系数，常数，与 I 无关大信号增益系数， g(I) g0增益饱和（饱和增益系数）(3.31、3.33)增益曲线 g() 增益系数相对于频率的分布问题的提出：引起STE的外来光(自发辐射）不是单一频 率，有一定的频率分布) 增益线宽D 定义: 增益曲线极大值的半高全宽 (FWHM)损耗系数 激活介质中不仅存在增益，还有损耗损耗系数单位长度光强衰减的百分比 负增益系数g & 并存的介质中，光强的变化dz薄层g & (3.34)(3

23、.35)3.1.3光的自激振荡1. 1. 自激振荡的概念自激振荡的概念解微分方程并有当时可以求得(3.36、3.37)只要增益介质足够长，无论初始光强 I0 如何，通过增益饱和，总可以达到确定的极值光强 Im 即自激振荡概念ImI0zIgg0z2. 2. 自激振荡条件阈值条件自激振荡条件阈值条件 一个激光器能够产生自激振荡的条件，即任意小的光 都能形成确定大小的腔内光强 的条件，由（3.37）求得(3.38) 这就是激光器的振荡条件。当 时，称为阀值振荡情况。这时腔内光强维持在初始光强的极其微弱的水平上。当 时，腔内光强 就增加，并且 正比于 阀值振荡的另一种表示形式，(3.39) 式中 为单程小信号增益因子。