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1、吸附现象吸附现象: : 吸附作用吸附作用(zuyng)(zuyng)指的是一种物质的原子指的是一种物质的原子或分子附着在另一种物质表面上的过程或分子附着在另一种物质表面上的过程-物质在物质在界面上变浓的过程。界面上的分子与相里面的分子所界面上变浓的过程。界面上的分子与相里面的分子所受的作用受的作用(zuyng)(zuyng)力不同而引起的。力不同而引起的。* *气固接触面来说，由于固体表面分子受力不均衡，气固接触面来说，由于固体表面分子受力不均衡，就产生一个剩余力场，这样就对气体分子产生吸附作就产生一个剩余力场，这样就对气体分子产生吸附作用用(zuyng)(zuyng)。* *吸附的分子仍是在
2、不断运动的（例如振动）。吸附的分子仍是在不断运动的（例如振动）。* *气体分子能克服固体表面的引力，会离开表面造成气体分子能克服固体表面的引力，会离开表面造成脱附。脱附。* *吸附与脱附之间可以建立动态平衡吸附与脱附之间可以建立动态平衡. .第1页/共19页第一页，共20页。吸附剂吸附剂: :具有吸附能力的固体物质具有吸附能力的固体物质. .吸附质吸附质: :被吸附剂所吸附的物质被吸附剂所吸附的物质,(,(如氮气如氮气).). 通常采用氮气通常采用氮气, ,氩气或氧气为吸附质进氩气或氧气为吸附质进行多孔物的比行多孔物的比 表面表面, ,孔体积孔体积, ,孔径的大小和分布的测定孔径的大小和分布的
3、测定. .也可通过完也可通过完 整的吸附脱附曲线计算出介孔部分和微整的吸附脱附曲线计算出介孔部分和微孔部分的体孔部分的体 积和表面积等积和表面积等. .吸附平衡等温线吸附平衡等温线: :以压力为横坐标以压力为横坐标, ,恒温条件下吸恒温条件下吸附质在附质在 吸附剂上的吸附量为纵坐吸附剂上的吸附量为纵坐标的曲线标的曲线. . 通常用比压通常用比压( (相对压力相对压力)p/p0)p/p0表示压力表示压力,p,p 为气体为气体(qt)(qt)的真实压力的真实压力,p0,p0为气体为气体(qt)(qt)在测量温度在测量温度 下的饱和蒸汽压下的饱和蒸汽压. .第2页/共19页第二页，共20页。 Bru
4、nauerBrunauer分类分类(fn li)(fn li)的五种等温线类的五种等温线类型型、型曲线(qxin)是凸形 、型是凹形第3页/共19页第三页，共20页。型等温线相当于朗格型等温线相当于朗格(ln )(ln )谬尔单层可逆吸附过程。谬尔单层可逆吸附过程。型等温线相当于发生在非孔或大孔固体上自由的单一多层可型等温线相当于发生在非孔或大孔固体上自由的单一多层可逆吸附过程，位于逆吸附过程，位于p/p0=0.05-0.10p/p0=0.05-0.10的的B B点，是等温线的第一个点，是等温线的第一个陡峭部，它表示单分子层饱和吸附量。陡峭部，它表示单分子层饱和吸附量。型等温线不出现型等温线不
5、出现B B点，表示吸附剂与吸附质之间的作用很弱点，表示吸附剂与吸附质之间的作用很弱. .相对压力p/p0吸附量第4页/共19页第四页，共20页。型等温线是一种特殊类型的等温线，反应的是固体型等温线是一种特殊类型的等温线，反应的是固体(gt)均匀表面上谐式多层吸附的结果。（有毛细凝聚现均匀表面上谐式多层吸附的结果。（有毛细凝聚现象发生）象发生）型等温线很少遇到，而且难以解释，虽然反映了吸附型等温线很少遇到，而且难以解释，虽然反映了吸附质与吸附剂之间作用微弱的质与吸附剂之间作用微弱的型等温线特点，但在高压型等温线特点，但在高压区又表现出有孔充填（毛细凝聚现象）。区又表现出有孔充填（毛细凝聚现象）。
6、第5页/共19页第五页，共20页。 型、型、型曲线则有吸附滞后环的可能原因型曲线则有吸附滞后环的可能原因 吸附时有孔壁的多分子层吸附和在孔中凝聚两种因素吸附时有孔壁的多分子层吸附和在孔中凝聚两种因素产生，而脱附仅由毛细管凝聚所引起。产生，而脱附仅由毛细管凝聚所引起。这就是说，吸附时首先发生这就是说，吸附时首先发生(fshng)(fshng)多分子层吸附，只多分子层吸附，只有当孔壁上的吸附层达到足够厚度时才能发生有当孔壁上的吸附层达到足够厚度时才能发生(fshng)(fshng)凝聚现象；而在与吸附相同的凝聚现象；而在与吸附相同的p/p0p/p0比压下脱附时，仅发生比压下脱附时，仅发生(fshn
7、g)(fshng)在毛细管中的液面上的蒸汽，却不能使在毛细管中的液面上的蒸汽，却不能使p/p0p/p0下下吸附的分子脱附，要使其脱附，就需要更小的吸附的分子脱附，要使其脱附，就需要更小的p/p0 p/p0 ，故，故出现脱附的滞后现象，实际就是相同出现脱附的滞后现象，实际就是相同p/p0p/p0下吸附的不可逆下吸附的不可逆性造成的。性造成的。第6页/共19页第六页，共20页。多分子层吸附(xf)等温方程 BET吸附(xf)等温式 单分子层吸附等温方程无法描述除单分子层吸附等温方程无法描述除型等温线以外的其他等温型等温线以外的其他等温线。为了解决这个困难，布朗诺尔（线。为了解决这个困难，布朗诺尔（
8、BrunauerBrunauer）、埃米特）、埃米特（EmmettEmmett）和泰勒（）和泰勒（TellerTeller）提出了多分子层吸附模型，并且建立）提出了多分子层吸附模型，并且建立了相应的吸附等温方程，通常称为了相应的吸附等温方程，通常称为BETBET等温方程。等温方程。BETBET模型假定：模型假定：吸附表面在能量上是均匀的，即各吸附位具有相同的能量；吸附表面在能量上是均匀的，即各吸附位具有相同的能量；被吸附分子间的作用力可略去不计；被吸附分子间的作用力可略去不计；固体吸附剂对吸附质固体吸附剂对吸附质气体的吸附可以是多层的，第一层未饱和气体的吸附可以是多层的，第一层未饱和吸附时就可
9、由第二层、第三层等开始吸附，因此吸附时就可由第二层、第三层等开始吸附，因此(ync)(ync)各吸附层之各吸附层之间存在着动态平衡；间存在着动态平衡；自第二层开始至第自第二层开始至第n n层（层（nn），各层的吸附热都等于吸附质的液），各层的吸附热都等于吸附质的液化热。化热。第7页/共19页第七页，共20页。多分子层吸附(xf)等温方程 BET吸附(xf)等温式 按照朗格谬尔吸附等温方程的推导方法同样可得到(d do)BET吸附等温方程： （1-12）式中 p0吸附温度下吸附质的饱和蒸汽压； vm单分子层饱和吸附量； CBET方程C常数，其值为exp(E1-E2)/RT, E1为第一吸附层的吸
10、附热。 由式（1-12）可见，当物理吸附的实验数据按 p/v (p0-p) 与p/p0 作图时应得到(d do)一条直线。直线的斜率m = (C-1) /(vmC),在纵轴上的截距为b=1/(vmC)，所以 (1-13) (1-14)第8页/共19页第八页，共20页。根据直线(zhxin)的斜率和截距,可求出形成单分子层的吸附量Vm=1/(斜率+截距)和常数C=斜率/截距+1.以P/V(P0-P)对P/P0作图,得一直线(zhxin)5第9页/共19页第九页，共20页。BET吸附(xf)等温方程（1-12）单层饱和吸附(xf)量vm： (1-13) 设每一个吸附(xf)分子的平均截面积为Am(
11、nm2) ，此Am就是该吸附(xf)分子在吸附(xf)剂表面上占据的表面积： (1-14)式中 NA阿伏伽德罗常数（6.02x1023）。第10页/共19页第十页，共20页。*埃米特和布郎诺尔曾经提出77K（-195）时液态六方密堆积的氮分子横截面积取0.162nm2，将它代入式（1-14）后，简化得到BET氮吸附法比表面积的常见公式： (1-15) *实验结果表明，多数催化剂的吸附实验数据按BET作图时的直线范围一般是在p/p0 0.05-0.35之间。*C常数(chngsh)与吸附质和表面之间作用力场的强弱有关。给定不同的C值，并以v/vm对p/p0作图，就得到下图的一组曲线。第11页/共
12、19页第十一页，共20页。常数常数c c作参数，以吸附重量或吸作参数，以吸附重量或吸附体积（附体积（W/WmW/Wm或或V/VmV/Vm）对）对x=P/P0x=P/P0作图。作图。a)c2 a)c2 ， II II型吸附等温线型吸附等温线; ;b)c2b)c2， III III型吸附等温线型吸附等温线BETBET公式公式(gngsh)(gngsh)适用比压范围适用比压范围: :0.05x0.350.05x0.356第12页/共19页第十二页，共20页。第13页/共19页第十三页，共20页。第14页/共19页第十四页，共20页。第15页/共19页第十五页，共20页。第16页/共19页第十六页，共20页。第17页/共19页第十七页，共20页。第18页/共19页第十八页，共20页。谢谢您的观看(gunkn)！第19页/共19页第十九页，共20页。内容(nirng)总结吸附(xf)现象:。吸附(xf)质:被吸附(xf)剂所吸附(xf)的物质,(如氮气).。吸附(xf)时有孔壁的多分子层吸附(xf)和在孔中凝聚两种因素产生，而脱附仅由毛细管凝聚所引起。单分子层吸附(xf)等温方程无法描述除型等温线以外的其他等温线。E1为第一吸附(xf)层的吸附(xf)热。谢谢您的观看第二十页，共20页。
