模拟电子电路课件

《模拟电子电路课件》由会员分享，可在线阅读，更多相关《模拟电子电路课件（40页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。

1、第一章第一章 半导体基础及应用电路半导体基础及应用电路 1.1 半导体基础知识半导体基础知识 1.2 PN结原理结原理 1.3 晶体二极管及应用晶体二极管及应用返回模拟电子电路课件1.1 半导体基础知识半导体基础知识1.1.1 本征半导体本征半导体 1.1.2 杂质半导体杂质半导体1.1.3 漂移电流与扩散电流漂移电流与扩散电流引言引言返回模拟电子电路课件1.1半导体材料及导电特性半导体材料及导电特性返回模拟电子电路课件1.1 .1 本征半导体本征半导体返回模拟电子电路课件 当当Si（或（或Ge）原子组成单晶体后，各）原子组成单晶体后，各原子之间有序、整齐的排列在一起，原子之间有序、整齐的排列

2、在一起，原子原子之间靠得很近，价电子不仅受本原子的作之间靠得很近，价电子不仅受本原子的作用，还要受相邻原子的作用。用，还要受相邻原子的作用。 因此因此Si（或（或Ge）单晶体每个原子都从四）单晶体每个原子都从四周相邻原子得到周相邻原子得到4个价电子才能组成稳定状个价电子才能组成稳定状态。即态。即每一个价电子为相邻原子核所共有每一个价电子为相邻原子核所共有，每相邻两个原子都共用一对价电子。形成每相邻两个原子都共用一对价电子。形成共价键结构。共价键结构。根据原子的理论：根据原子的理论：原子外层电子有原子外层电子有8 8个个才能处于稳定状态。才能处于稳定状态。 1.1 .1 本征半导体本征半导体（i

3、ntrinsic semiconductor）返回 量子力学证明：量子力学证明：原子中电子具有的能量原子中电子具有的能量状态是离散的，量子化的状态是离散的，量子化的，每一个能量状态，每一个能量状态对应于一个能级，一系列能级形成能带。对应于一个能级，一系列能级形成能带。 模拟电子电路课件Ega: 空穴带正电量空穴带正电量b：空空穴穴是是半半导导体体中中所所特特有有的的带带单单位位正正电电荷荷的的粒粒子子，与与电电子子电电量量相相等等，符符号相反号相反c：空空穴穴在在价价带带内内运运动动，也也是是一一种种带带电电粒粒子子。在在外外电电场场作作用用下下可可在在晶晶体体内内定向移动定向移动空穴：空穴：

4、（二）本征激发和两种载流子（二）本征激发和两种载流子 自由电子载流子：带单位负电荷自由电子载流子：带单位负电荷空穴载流子空穴载流子 ：带单位正电荷：带单位正电荷返回模拟电子电路课件（三）本征载流子本征载流子（intrinsic carrier）浓度浓度本征激发本征激发电子电子空穴空穴Eg1电子电子 空穴空穴随机碰撞随机碰撞复合复合 （自由电子释放能量）电子空穴对消失（自由电子释放能量）电子空穴对消失23本征激发本征激发动态平衡动态平衡复合复合 是电子空穴对的两种矛盾运动形式。是电子空穴对的两种矛盾运动形式。返回模拟电子电路课件1.1.2 杂质半导体杂质半导体（donor and accepto

5、r impurities） 3.31012分之一分之一返回模拟电子电路课件（一）（一）N型半导体型半导体（N Type semiconductor） 室温T=300k+5返回 在本征半导体中掺入在本征半导体中掺入5价元素价元素的的杂质（砷、磷、锑）就成为杂质（砷、磷、锑）就成为N型杂质型杂质半导体。半导体。 模拟电子电路课件（一）（一）N型半导体型半导体（N Type semiconductor） +5返回1.与本征激发不同，与本征激发不同，施主原子在提供多余电施主原子在提供多余电子的同时并不产生空穴，而成为正离子被束子的同时并不产生空穴，而成为正离子被束缚在晶格结构中，不能自由移动，不起导电

6、缚在晶格结构中，不能自由移动，不起导电作用。作用。2.在在室室温温下下，多多余余电电子子全全部部被被激激发发为为自自由由电电子子，故故N型型半半导导体体中中自自由由电电子子数数目目很很高高（浓浓度度大大）,主主 要要 靠靠 电电 子子 导导 电电 。 称称 为为 电电 子子 半半 导导 体体 。 3.在在N型半导体中同样也有本征激发产生的电子型半导体中同样也有本征激发产生的电子空穴对，但数量很小，自由电子浓度远大于空穴空穴对，但数量很小，自由电子浓度远大于空穴浓度。浓度。自由电子自由电子多数载流子（多子）。多数载流子（多子）。且多数载流子浓度且多数载流子浓度ni空穴空穴少数载流子（少子）。少数

7、载流子（少子）。 少数载流子浓度少数载流子浓度pi模拟电子电路课件（二）（二）P型半导体（型半导体（P type semiconductor）-返回在本征半导体中掺入在本征半导体中掺入3价元素（如价元素（如B硼），硼），就成为就成为P型半导体。型半导体。 3价杂质原子价杂质原子接受电子接受电子负离子负离子受主杂质受主杂质 受主原子受主原子位于受主能位于受主能级 产生空位生空位室温室温T=300k杂质产生（空位）杂质产生（空位）受主能级受主能级 在在价带中形成空穴价带中形成空穴晶格中留下负离子晶格中留下负离子 接受接受电子电子模拟电子电路课件（二）二）P型半导体（型半导体（P type semi

8、conductor）-返回模拟电子电路课件（三）（三）杂质半导体中的载流子浓度杂质半导体中的载流子浓度 本征半导体中载流子由本征激发产生：本征半导体中载流子由本征激发产生：ni=pi掺杂半导体中（掺杂半导体中（N or P）掺杂越多掺杂越多多子浓度多子浓度少子浓度少子浓度杂质半导体载流子由两个过程产生：杂质半导体载流子由两个过程产生： 杂质电离杂质电离多子多子 本征激发本征激发少子少子由半导体理论可以证明，两种载流子的浓度满足以下关系：由半导体理论可以证明，两种载流子的浓度满足以下关系：1 热平衡条件：温度一定时，两种载流子浓度积之，等于本征浓热平衡条件：温度一定时，两种载流子浓度积之，等于本

9、征浓度的平方。度的平方。N型半导体：若以型半导体：若以nn表示电子（多子），表示电子（多子），pn表示空穴（少子）表示空穴（少子） 则有则有 nn.pn=ni2P型半导体：型半导体：pp表示空穴（多子）表示空穴（多子），np表示电子浓度（少子）表示电子浓度（少子） pp.np=ni2返回模拟电子电路课件（三）（三）杂质半导体中的载流子浓度杂质半导体中的载流子浓度 2 电中性条件：电中性条件：整块半导体的正电荷量与负电荷量恒等。整块半导体的正电荷量与负电荷量恒等。 N型：型： ND表示施主杂质浓度，则：表示施主杂质浓度，则：nn=ND+pn P型：型： NA表示受主杂质浓度，表示受主杂质浓度，

10、pp=NA+np由于一般总有由于一般总有: : NDpn NAnp 所以有所以有 N型：型：nnND 且：且： pn ni2/ND P型：型： ppNA np ni2/NA多子浓度等于掺杂浓度多子浓度等于掺杂浓度 少子浓度与本征浓度少子浓度与本征浓度ni2有关，有关， 与温度无关与温度无关 随温度升高而增加，是半导随温度升高而增加，是半导 体元件温度漂移的主要原因体元件温度漂移的主要原因多子多子浓度浓度少子少子浓度浓度返回模拟电子电路课件1. 1 . 3 漂移电流与扩散电流漂移电流与扩散电流半半导导体体中中有有两两种种载载流流子子：电电子子和和空空穴穴，这这两两种种载载流流子子的的定定向向运运

11、动动会会 引起导电电流。引起导电电流。 引起载流子定向运动的原因有两种：引起载流子定向运动的原因有两种：由于电场而引起的定向运动由于电场而引起的定向运动漂移运动。（漂移电流）漂移运动。（漂移电流）由于载流子的浓度梯度而引起的定向运动由于载流子的浓度梯度而引起的定向运动扩散运动（扩散电流）扩散运动（扩散电流）（一）漂移电流（一）漂移电流（drift current） 在电子浓度为在电子浓度为n,空穴浓度为空穴浓度为p的半导体两端外加电压的半导体两端外加电压U，在电场，在电场E的作的作用下，空穴将沿电场方向运动，电子将沿与电场相反方向运动：用下，空穴将沿电场方向运动，电子将沿与电场相反方向运动：返

12、回空穴的平均漂移速度为空穴的平均漂移速度为: Vp=upE 电子的平均漂移速度为电子的平均漂移速度为: Vn=- -unE 模拟电子电路课件(二）扩散二）扩散 电电 流流（diffusion current）返回模拟电子电路课件1.2 PN结结1.2 .2 PN结的单向导电特性结的单向导电特性 1.2.1 PN结的形成及特点结的形成及特点返回模拟电子电路课件NP+-1.2 PN结结E返回1.2.1 PN结的形成及特点结的形成及特点NP+-模拟电子电路课件1. PN结的形成结的形成返回空间电荷区空间电荷区(space charge region) 在在N型和型和P型半导体的界面两侧，明型半导体的

13、界面两侧，明显地存在着电子和空穴的浓度差，导致显地存在着电子和空穴的浓度差，导致载流子的扩散运动：载流子的扩散运动： P型半导体中空穴型半导体中空穴N区扩散区扩散与与N区中电子复合区中电子复合 P区留下负离子区留下负离子N区生成正离子区生成正离子 N型半导体中电子（多子）型半导体中电子（多子）P区扩散区扩散与与P区空穴复合区空穴复合 N区留下正离子区留下正离子P区生成负离子。区生成负离子。 伴随着扩散和复合运动在伴随着扩散和复合运动在PN结界面附近形成一个空间电荷区：结界面附近形成一个空间电荷区： N区一则为正区一则为正P区一则为负区一则为负 形成形成内建电场内建电场E内建电场内建电场形成少子

14、的漂移运动形成少子的漂移运动 N区中空穴区中空穴P区区P区中电子区中电子N区区具有消弱具有消弱内建电场内建电场E的作用的作用NP+-ENP+- 显然半导体中多子的扩散运动和少子的漂移运动是一对矛显然半导体中多子的扩散运动和少子的漂移运动是一对矛盾运动的两个方面：盾运动的两个方面： 多子扩散运动多子扩散运动空间电荷区空间电荷区 内建电场内建电场E 少子漂移少子漂移结果：多子扩散运动结果：多子扩散运动 少子的漂移少子的漂移 扩散电流扩散电流 漂移电流漂移电流 达到热平衡（动态平衡）达到热平衡（动态平衡） PN结中总电流为零。结中总电流为零。空间电荷区宽度稳定形成空间电荷区宽度稳定形成PN结。结。模

15、拟电子电路课件2. PN结的特点结的特点 返回NP+-E电荷密度电荷密度E电场强度电场强度电位电位U内建电位内建电位势垒（电子势能）势垒（电子势能）qUPN模拟电子电路课件1.2.2 PN结的单向导电特性结的单向导电特性返回模拟电子电路课件1. 正向偏置，正向电流正向偏置，正向电流RUDNP+-UiDUU- -U扩散扩散+_返回仿真模拟电子电路课件iSiSiSiSNP+-2. 反向偏置，反向电流反向偏置，反向电流RURUiSNP+-UU+ +UR R+_返回仿真模拟电子电路课件1.3 晶体二极管及应用晶体二极管及应用132 二极管的电阻二极管的电阻133 二极管的交流小信号等效模型二极管的交流

16、小信号等效模型1. 3. 4 二极管应用电路二极管应用电路131晶体二极管的伏安特性晶体二极管的伏安特性引言引言返回135 稳压管稳压管136 PN结电容结电容137 PN结的温度特性结的温度特性138 二极管主要参数二极管主要参数模拟电子电路课件1.3 晶体二极管及应用晶体二极管及应用1.3.1 晶体二极管的伏安特性晶体二极管的伏安特性返回模拟电子电路课件Si1.3.1 晶体二极管的伏安特性晶体二极管的伏安特性Ge 1.0iDuDUONUON返回模拟电子电路课件SiiR=- -ISGeUBRUBR 1.0iDuD返回SiGe模拟电子电路课件 二极管击穿后端电压几乎二极管击穿后端电压几乎不变，

17、不变，具有稳压特性具有稳压特性。返回SiiR=- -ISGeUBRUBR 1.0iDuDSiGe模拟电子电路课件UDVDRIDuDQUDidud（忽略（忽略R上的电压）上的电压）132 二极管的电阻二极管的电阻返回电路仿真iDQud+- -ID+iD模拟电子电路课件133 二极管的等效模型二极管的等效模型 返回uDiD（a）伏安特性曲线）伏安特性曲线VDidel（b）模型）模型-uD+iD UON VDidel（b）模型）模型iDuDiD（a）伏安特性曲线）伏安特性曲线UONVDidelUONrd（b）模型）模型iDuDiD（a）伏安特性曲线）伏安特性曲线UON（1）理想开关模型）理想开关模型

18、 （2）恒压源模型）恒压源模型 （3）折线近似模型）折线近似模型 模拟电子电路课件例例1.1 Si二极管与恒压源二极管与恒压源E和限流电阻和限流电阻R构成的直流电路如图构成的直流电路如图1.25所示。求二极管工作点所示。求二极管工作点UD和和ID的值。的值。 解：将二极管用恒压源模型近似。对于导解：将二极管用恒压源模型近似。对于导通的通的Si管，其工作点电压管，其工作点电压UD变化不大，可变化不大，可取取UD UON 0.7V，由此可算出，由此可算出 例例1.2 求解图求解图1.26所示的多二极管电路中所示的多二极管电路中的电流的电流ID2和电压和电压UO，假设每个二极管的，假设每个二极管的U

19、ON0.7V。 解题技巧：（解题技巧：（1）假设二极管的状态。如）假设二极管的状态。如果假设一个二极管导通，则二极管两端的电果假设一个二极管导通，则二极管两端的电压就为压就为UON；如果假设一个二极管截止，则；如果假设一个二极管截止，则二极管的电流就为零。二极管的电流就为零。（2）用假设的状态分析）用假设的状态分析“线性线性”电路。如果开始假设二极管为电路。如果开始假设二极管为截止，并且分析显示截止，并且分析显示ID=0和二极管端电压和二极管端电压UDUON，那么假设就，那么假设就是正确的。如果分析的结果显示是正确的。如果分析的结果显示ID0和和UDUON，那么最初的假，那么最初的假设就不成立

20、。设就不成立。（3）如果任何一个最初的假设被证明是不成立的，那么必须再）如果任何一个最初的假设被证明是不成立的，那么必须再做一个新的假设，然后分析新的做一个新的假设，然后分析新的“线性线性”电路。必须重复第电路。必须重复第(2)步。步。解：首先假设二极管解：首先假设二极管VD1和和VD2都处于导都处于导通状态，根据电路列写节点通状态，根据电路列写节点A、B的电流的电流方程，可得方程，可得 注意到注意到UB =UA- -0.7。联立这两个方程并。联立这两个方程并消去消去ID2，可得，可得: UA7.62V 和和 UB6.92V代入上式可得：代入上式可得：ID2- -0. 786mA。 负的二极管

21、电流和最初的假设不一致，需要重新做一次假设。负的二极管电流和最初的假设不一致，需要重新做一次假设。 重新假设二极管重新假设二极管VD2截止和截止和VD1导通。为了求得节点电压导通。为了求得节点电压UA和和UB，可以应用分压公式计算，结果为，可以应用分压公式计算，结果为显示二极管显示二极管VD2确实反向偏置截止，所以确实反向偏置截止，所以ID2=0。 仿真仿真模拟电子电路课件电路仿真2二极管的交流小信号等效模型二极管的交流小信号等效模型 返回udIDuDQUDidiD模拟电子电路课件1.3.4 二极管应用电路二极管应用电路1 整流电路整流电路ui0，二级管导通，二级管导通， ，uo=ui电路仿真

22、2二极管限幅电路二极管限幅电路右图为双向的限幅电路右图为双向的限幅电路如果设：二极管的开启电压如果设：二极管的开启电压UON = 0.7V则有：则有：|ui| UON ， VD1导通导通VD2截止，截止，回路中的电流，回路中的电流， 利用二极管正向稳利用二极管正向稳压特性，压特性，uo= UON 。如果，如果， ui0时，时，VD截止，截止， iD=0，回路无回路无法放电，使电容法放电，使电容C的电压保持的电压保持uc=ui=2.5V，而输出电压：而输出电压：uo=ui+uc= ui+ 2.5V=5V模拟电子电路课件iDIZminIZmaxUZIZUZ 返回uD模拟电子电路课件UiUO电路仿真返回IZILiDIZminIZmaxUZIZUZuDIR模拟电子电路课件IZ mi nIZ m a xUZIZUZrzI z返回UZUZrZiZiZ模拟电子电路课件136 PN结电容结电容+-RUU+_iR+-返回模拟电子电路课件载流子浓度。 。 。QpQn. . PNU+U-。 。 。 。 。 。 。. . . .返回模拟电子电路课件二极管主要参数二极管主要参数uDiD返回 继续5. 二极管的高频小信号模型二极管的高频小信号模型模拟电子电路课件