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1、麦克斯韦速率分布律的一种推导方法安海东(天水师范学院，物理与信息科学学院,物理系，甘肃，天水，741000) 摘要：运用基本的初等方法推导出了麦克斯韦速率分布律，同时，对分布函数的归一化表 达式中和求力学量平均值积分运算中对积分限可以取分子速率无限大作了定量的解释和 说明。关键词：麦克斯韦速率分布律；分布函数；推导方法；分子数比率分类号：O552.3+1One of the Derivation Methods of Maxwell Velocity Distribution LawAn Haidong(School of physics and information science，Tia
2、nshui Normal University，Tianshui Gansu，741000)Abstract: Maxwell velocity distribution law is derived by the basic methods, meanwhile, why molecular speed can take the infinite quantity in the normalized of distribution function and the infinitesimal calculus of the average value of the mechanical qu
3、antity. In this thesis, the reasonable explanation is put forward by quantitative analysis.Key wards: Maxwell velocity distribution law，distribution function，derivation methods， number ratio of molecule1 引言麦克斯韦速率分布律是热学中的重要知识点，但大学热学教材没有作详细的推导，而 是直接给出了麦克斯韦速率分布律，对在分布函数的归一化表达式中和求力学量平均值的 积分运算中，为什么能对积分限取分
4、子速率为无限大(根据狭义相对论，分子速率不能达 到光速，更不能达到无限大)作了定量的分析，并得出结论，这种取法是合理的，可行的 2麦克斯韦速率分布函数的推导设容器内有一定量的气体处于平衡态，气体总分子数为N,以分子速度v在x, y, z 三个方向的分量v ， v ， v为坐标轴建立直角坐标系，如图1所示，处于平衡态的气体分 xyz子速度分布应该是各向同性的，分子速度分量限制在vv + dv , vv + dv , vx x x y y y z其物理意义是在单位速度间隔dw = dv dv dv内的分子数占总分子数的比率。速度分布xyz函数的自变量取v2 =v2 +v2 + v2是为了不突出该函
5、数只与速度的大小有关，与速度的方向无 x y z关这一特点。由于速度分布各向同性，速度的任一分量的分布与其他分量无关，故可令F(v2) = f(v )f(v )f(v )(3)xyz对上式两边同时取对数，得InF(v2) = In f (v ) + In f (v ) + In f (v )xyz上式分别对v , v , v求偏导，并注意到v2 =v2 +v2 + v2x y z x y z整理后有：1dF (v 2)11df (v )F (v 2)d (v 2)2vxf (v )xdvx1dF (v 2)=11df (v )yF (v 2)d(v2)2vf (v )dvyyy1dF (v 2
6、)11df (v )F(v2) d(v2)2v f (v ) dvz z z(4)(5.1)(5.2)(5.3)上面三个式子左边是完全相同的，因而右边也应该是相等的，但（5.1）式中右边仅与 vx有关而与v , v无关，但（5.2）式中右边仅与v有关而与v , v无关，但（5.3）式中右yzxz边仅与 v 有关而与 v ， v 无关，要使它们对任意的 v ， v ，z x y x yv 都成立，则必须同时等于 z一个与v ， v ， v均无关的系数九，即 xyz1 1 df ( v )11 df ( v )=2v f (v ) dv2v f (v ) dvx x x y y y11d (v )
7、2v f (v ) dvz z z6)对上式积分得f (v ) = Ae 址2x1f (v ) = A e 化2y2f (v ) = A e 兀2z37.1)( 7.2)7.3)（其中 A ， A ， A 均为常数）123将（7.1），（7.2），（7.3）式代入（3）式得F（v2） = Ae心x2+vy2+vz2）（其中 A = A A A ）（8）123联系实际，考虑到具有无限大速率的分子出现的几率极小，故九应为负值。令k = -a 2，由归一化条件得时 F (v 2)dv dv dv =xyz-a2vx2 dv J e2vy2 dv J e -a2vz2 dv = 1xyzgggg+g+
8、ge 丿将I e-a2v2dv =-代入上式。ia于是g可得A =F(v2)=3ea2 (vx2 +vy2+vz2 )10)311再利用分子平均动能等于2 KT，这一关系：有2 mv 2 = 2 m（vx2 + vy2 + vz2)=3 KT2(v 2 + v 2 + v 2)= 3KTx y z mIII(v 2 + v 2 + v 2)F(v2)dv dv dv =3Kx y z x y z mg11)度方向如何，只考虑速度大小的分布，所以在这种可以确定a = Y；2Kt，代入（10）式便得到麦克斯韦速度分函数:图2情况下，应该在以v，9，申为坐标轴的球坐标系 中表示。分子速度大小限制在
9、v 与 v+dv 之间而分子速度的方向为任意，即它们的速度矢 量的端点都落在半径为v ,厚度为dv的球壳内，这个球壳的体积等于4兀v2dv ,如图2所示。用体积元4兀v2dv代替体积dv dv dv。 xyzdv dv dv f 4 兀 v 2 dvxyz14 )则气体分子速率在vv+dv区间的分布为f (v) dv = F (v 2 )4 兀 v 2 dv将麦克斯韦速度分函数（13）式代入上式得f (v)dv = 4 兀(m2兀KT/mv 2)32 v2e 2KT dv15)f (v2)二 4兀(16)m 、3_-mv)2 V 2 e 2 KT 2兀KT这就是麦克斯韦速率分函数，即麦克斯韦速
10、率分布律。3为何能取积分限为无限大在讨论平衡态下气体分子的速率分布时，不论在归一化表达式中，还是在求力学量（如；丁 丁）的平均值的积分运算中总是取积分上限为无限大。然而，根据狭义相对论, 12分子速率不能达到光速，更不能达到无限大。那么，为什么可以取积分限为无限大呢！为 了解释这一问题，先计算气体分子速率大于某一速率 v 的分子数比率.以竺表示速率在0v之间的分子数比率，则（1竺）表示速率大于v的分子数 NN比率。令 x =(語 5 = PV则 dx = B dv1 = ；2 KT = 2kT P V m 卩=vpv 即为分子的最可几速率，这样， p根据麦克斯韦速率分布律，得AN v . /
11、m . 3_mv2f 42 f2=J 4兀()2 v 2 e 2 KTdv =x 2 e _ x2 dx =e _ x2 dx _N2 兀 KT尹0 0 0xe _ x217)e_x2dx在概率论和数理论中称为误差函数，用erf （x）表示,2xerf (x) =J e _x2 dx兀018)（其中erf （x）的数值可查误差函数简表：附表一）以空气分子为例，作进一步定量分析，取T=300K,平均摩尔质量r = 29 x 10一3kg - mol-1 , 可算出最可几速率为v =415m - s _1px当x=2.8时，v =寻=xv = 1162m-s-1速率在01162m-s-1之间的分子
12、数比率为卩p竺=erf (2.8)-丄 x 2.8 x e-(2.8)2 = 99.8656% 速度大于1162m - s-1的分子数比率约为10-3N、卞由此可见，在计算中把积分限取为无限大与取为1162m-s-1相比较，误差仅是10-3 ,这对我们要解决的实际问题，影响甚小，而计算却非常简便。因此，在归一化条件中以及 在用速率分布函数计算力学量平均值时，通常把积分限取为无限大是可行的。4结束语综上所述，麦克斯韦速率分布律可以采用一种初等的，基本的方法导出，通过对分布函数的归一化表达式中和求力学量平均值的积分运算中积分限可取分子速率为无限大作 进一步分析，从而得出结论：分布函数的归一化表达式
13、中和求力学量平均值的积分运算中 积分限取分子速率为无限大对我们解决实际问题影响甚小，却能使计算变地简便，因此， 这样作是合理的，可行的。参考文献：1李椿，章立源，钱尚武.热学M.北京：高等教育出版社，1979： 721053 范中和.大学物理M.陕西：陕西师范大学出版社，2006： 2372414 同济大学应用数学系主编.高等数学M.第五版.北京：高等教育出版社，20015 张国文.麦克斯韦速率分布函数的教学.晋东南师范专科学校学报J. 2004.第21卷第2期6 李汝烯.推导麦克斯韦分布律的一种方法.大理师专学报J. 1997.第1期7 吴敢.麦克斯韦速度分布律几种证明方法的比较.大学物理J. 1989.第12期8 吴瑞贤.推导麦克斯韦速度分布律、速率分布律的简单方法.大学物理J. 1982. 09期9 言经柳.麦克斯韦速率分布律的推导.南宁师范高等专科学校学报J. 1999.第2期附表一：2xerf (x) =I e-x2dx误差函数简表兀0Xerf (x)xerf (x)0.20.22271.60.97630.40.42841.80.98910.60.60392.00.99530.80.74212.20.99811.00.84272.40.99931.20.91032.60.99981.40.95232.80.9999
