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1、化工原理上各章主要知识点绪论三个传递：动量传递、热量传递和质量传递 三大守恒定律：质量守恒定律物料衡算；能量守恒定律能量衡算；动量守恒定律动量衡算第一章流动流体第一节 流体静止的根本方程一、密度m pM1.气体密度：P = v 2. 液体均相混合物密度：RT1aa+ 缶+P1P2anPnP 混合液体的密度，a 各组分质量分数，P 各组 mn1 1 +92分密度P 混合气体的密度， 9 各组分体积分数 m3. 气体混合物密度： Pm4. 压力或温度改变时，密度随之改变很小的流体成为不可压缩流体液体；假设有显著的改变那么称为可压缩流体气 体。二、.压力表示方法1 、常见压力单位及其换算关系：1at
2、m = 101300Pa =101.3kPa=0.1013MPa =10.33mH2O = 760mmHg2、压力的两种基准表示：绝压以绝对真空为基准、表压真空度以当地大气压为基准，由压力表或真空表测出 表压=绝压一当地大气压真空度=当地大气压一绝压三、流体静力学方程1、静止流体内部任一点的压力，称为该点的经压力，其特点为： 1、从各方向作用于某点上的静压力相等；2、静压力的方向垂直于任一通过该点的作用平面； 3、在重力场中，同一水平面面上各点的静压力相等，高度不同的水平面的经压力岁位置的上下而变化。2、流体静力学方程适用于重力场中静止的、连续的不可压缩流体、P = P +P g (z - Z
3、 )2 1 1 2件二厶 + (Z - Z )Pg Pg1 2=ZP容器内盛液体，上部与大气相通，p/Pg 静压头，“头一液位高度，ZP位压头Pgpp或位头、 上式说明：静止流体内部某一水平面上的压力与其位置及流体密度有关，所在位置与低那么压力愈大。四、流体静力学方程的应用1 、U 形管压差计 指示液要与被测流体不互溶，且其密度比被测流体的大。测量液体： p1 - p2 =(P0-P)gR+Pg(z2-z1)测量气体： p1-p2 =P0gR2、双液体U形管压差计 p1 - p2 =(P2 -P1)gR第二节 流体流动的根本方程一、根本概念1、体积流量流量Vs：流体单位时间内流过管路任意流量截
4、面管路横截面、的体积。单位为m 质量流量m :单位时间内流过任意流通截面积的质量。单位为kg乍-1 s - s-1sm = p Vss质量流速G=晋V流速u =3、黏性：流体所具有的一种拽流体相对运动的性质。1气体的黏性力或内摩擦力产生的原因是速度不等的流体层之间动量传递的结果。2液体黏性力主要由分之间的吸引力所产生。4、牛顿黏性定律：两相邻流体层之间单位面积上的内摩擦力T 内摩擦应力或剪应力与两流体层间的速度梯度d / dy成正比，即工=卩p, 方向相同时取正号，否那么取负号dy服从此定律的流体称为牛顿型流体。4、黏度卩的单位为Pas常见流体用mPas1流体的黏度随温度而变，温度升高，气体的
5、黏度增大，液体的黏度减小。原因：温度升高时，气体分子运动的平 均速度增大，两相邻气体层间分子交换的速度加快，因而内摩擦力和黏度随之减小。对于液体，温度升高时，液体体积膨胀, 分之间距离增大，吸引力迅速减小，因而黏度随之下降。2流体的黏度一般不随压力而变化。二、质量衡算一一连续性方程设流体在管路中做连续稳定流动，从截面1-1流入，从截面2-2流出，那么m = m p u A = p u As1s21 1 12 2 2“对于不可压缩流体，P=P 2二常数，那么U1兔=U2 A2对于圆管，A=nd2/4，d为直径，那么ud二u2d2如果管路有分支，那么m二m,+m 2 ss1s 2三、机械能衡算方程
6、1、理想流体是指没有黏性的流体，即黏度卩二0的流体。2、内能u，位能gz，动能u2/2，压力能p/p，热量q，吸热为正，放热为负，外功w，外界ee提供应流体外功是为正，流体向外界做功时为负U 2pU 2p3、 可压缩理想流体机械能衡算关系：gz. +才+ 丁 + w = gz2 +才+才w外功12 p e 22 pe1 2U 2 pu 2p4、 1kg不可压缩理想流体稳定流动时的机械能衡算式:伯努利方程gz1 + -2 +胃=gz2 + -2 + pru 2 pu 2 p5、不可压缩实际流体的机械能衡算式:gz, +亍+ 1 + w二gz2 2 +2 + w wf 阻力损失12 p e 2 2
7、 p / f第三节流体流动现象一、雷诺数RedupRe =P1、2、雷诺数的量纲为1，故其值不会因采用的单位制不同而改变，但数群中的各个物理量必须采用同一单位制。流体在圆形直管中流动，ReW2000时属于层流；Re4000时为湍流；Re在20004000之间时流动处于一种过渡状管内层淙时的速度分布态。、管内流动分析1、层流时的速度分布 = p1 一p (R2 - r2)4 pl 二 2 R 2max41r 2（1 一 一）maxR 2体积流量V兀R 2二 2 max故平均速度u =丐产 即层流时平均速度等于管中心处最大速度的一半。2、层流时的阻力损失32 卩 lu哈根伯谡叶公式：人耳=古3、湍
8、流时的速度分布r=(1 - )1/nn与Re大小有关，Re愈大，n值也愈大。maxR2n 2平均速度 U 二(n + 1)(2n +1)max当 n=7 时，u=0.817max第四节管内流动的阻力损失一、沿程损失的计算通式及其用于层流 范宁公式：、l U2 /了、单位质量流体的沿程损失：j T(八kg1)单位体积流体的沿程损失：AP =PWw单位重量流体的沿程损失：h = 匚二九 f g,64九称为摩擦系数或摩擦因数九=石Re=X P (J - m-3 或Pa) d 2-上(J - N 一i或m)d 2 g层流时九与Re成反比二、量纲分析法兀定理三、湍流时的摩擦系数宀o.i00(d+P23适
9、用范围为心观及“曲四、非圆形管内的沿程损失l U 2 d2(J - kg -1)e=4 x水力半径=4 x流通截面积润湿周边润湿周边指流体与管壁面接触的周边长度层流时的阻力损失ReC为常数，量纲为1,对于正方形、正三角形或环形，C分别为57、53、96五、局部阻力损失U 21、阻力系数法：wf 乂 2匚局部阻力系数，1突然扩大：当流体流过突然扩大的管道时，流速减小，压力相应增大。此时匚0 =1，称为管道出口阻力系数。2突然缩小：当流体由大管流入小管时，流股突然减小，到缩脉时，流股截面缩到最小，之后开始逐渐扩大，直至重 新充满整个管截面。当流体沉着器流进管道时，.= 5，称为管入口阻力系数。i局
10、部阻力损失: 六、管内流动总阻力损失的计算在管路系统中，总阻力等于沿程损失与局部损失之朿和，对于等径管，有 工w二（九丄+工匚）兰=九（+乙e ）聖f d2d 2假设管路系统中存在不同管径段，管路总阻力损失应将等径段的阻力损失相加。第五节管路计算 d -4V d = sn u一、简单管路1、简单管路是没有分支或集合的管路，其特点为：1通过各管段的质量流量不变，对于不可压缩流体的体积流量也 不变指稳定流动；2整个管路的阻力损失为各段阻力损失之和。例1-13附圉2、设计型问题1计算泵的有效功率例1-112计算管径例1-123、操作型问题1操作性问题分析例1-13 管内流量变化：将阀门开度减小后，管
11、内流量应减小。P 一 plU 2gz + +2 二（九 +Y 匚 +1） 1 pd2简单管路中阻力系数的变大，如阀门关小等，将导致管内流量减小, 阀门上游压力上升，下游压力减小。此规律具有普遍性。（2）计算流量例1-14 二、复杂管路1、复杂管路只指有分支的管路，包括并联管路、分支或汇支管路。2、并联管路特点：总流量等于个并联支管流量之和；并联各支管的阻力损失相等。3、并联支管中，细而长的支管通过的流量小，粗而短的支管通过的流量大。4、分支或集合管路的特点：总流量等于各支管流量之和；可在分支点或集合点处将其分为假设干个简单 管路，对于每一段简单管路，仍然满足机械能衡算方程。第六节流量测量一、变
12、压头的流量计恒截面，变压头p0 指示液密度，RU形管压差计读数缺点：不能直接测出平均速度,2、孔板u = C ；2gR(P0 一 P)0 0 1C0孔板系数皮托管优点：阻力小，适于测量大直径气体管路内的流速。 且压差读数小，常要放大才能读得准确。体积流量V；2 gR(P0 P)! p孔板系数C0 = f Re1,才孔板安装位置：上下游要各有一段等径直管作为稳定段，上游至少ld，下游至少5d。 孔板优点：构造简单，制造与安装都比拟方便；缺点：阻力损失大。3、文丘里管 优点：阻力损失小，相同压差读数下流量比孔板大，对测量含有固体颗粒的液体也较孔板适用；缺点：加工较难，精 度要求高，因而造价高，安装
13、时需占去一定管长位置。二、变截面流量计恒压头，变截面转子流量计简称为转子计第二章流体输送机械第一节 离心泵一、离心泵的操作原理与构造1、操作原理主要靠高速旋转的叶轮所产生的离心力1开动前泵内要先灌满所输送的液体。离心泵开动是如果泵壳内和吸入管路内没有充满液体，它便没有抽吸液体的能力，这是因为空气的密度比液体小得多， 随着叶轮旋转所产生的离心力缺乏以造成吸上液体所需的真空度。像这种因泵壳内存在气体而导致吸不上液的现象，称为“气 缚。2离心泵最根本的部件为叶轮与泵壳。二、离心泵的理论压头与实际压头1 、压头的意义泵向单位重量液体提供的机械能，称为泵的压头或扬程，用符号H表示，单位为m 对于任一管路
14、输送系统，所需压头h为Ap Au2 v 了h 二 Az +Z heP g 2 gff Az升举高度，AP/ Pg 液体静压头的增量，Au2/2g 动压头的增量，与其他项相比，可忽略,工hf 全管路的压头损失2、理论压头c u cos au cC CC C C 1 叶轮进口与出口之间列伯努利方程：p 一 pc 2 一 c 2理论压头：H 1 + 24 c c2 液体的绝对速度Pg2g1 22液体从点1运动到点2,静压头之所以增加（P2 -P1）/Pg，其原因有二： 液体在叶轮内受到离心力作用，接受了外功； 相邻两叶片所构成的通道的截面积自内向外逐渐扩大，液体通过时的速度逐渐变小，使得局部动能转变为静压能。3离心泵理论压头表达式离心泵的根本方程
