电磁散射和隐身技术导论

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1、电磁散射与隐身技术导论课程大作业报告学专 班 学 姓院：电子工程学院业：电子信息工程0210* 0210*电子邮件：日 期：2018年07月成 绩：指导教师： 姜文舫W慢孑科很允摩雷达目标 RCS 近远场变换在现代军事领域中，隐身技术和反隐身技术是重中之重，研究隐身和反隐身 技术就要研究目标的电磁散射特性。雷达散射截面（RCS）是评价目标散射特征 的最基本参数之一，其计算和测量的研究具有重要意义。计算方法有解析方法， 精确预估技术和高频近似方法等。根据测量方式的不同，可以分为远场测量、近 场测量和紧缩场测量。远场测量在室外进行，虽然能直接得到目标RCS，但是条 件难以满足（满足远场条件时，被测

2、目标与天线间的距离非常大），相比之下，在 微波暗室中进行的近场测量由于采用缩比测量的方法更容易满足测试条件。相对 于紧缩场测量，近场测量的精度更高，成本也有所降低，于是近场测量越来越成 为研究的一个重点。近场测试到的雷达回波信号并不是工程中所关心的RCS，而 如何由近场测量数据得到目标RCS，则是必须要解决的问题。为了得到目标RCS，将目标等效为一维分布的散射中心，并忽略了散射中心 与雷达之间的相互影响，忽略散射中心与测试环境之间的相互影响。根据雷达回 波信号，研究了一种利用雷达近场数据来估计目标总的RCS的方法。推导了算法 的具体过程，将研究重点放在了算法的核心权重函数上。分别仿真了单站正

3、视，单站侧视，对称双站，不对称双站几种情况下权重函数的特性，具体表现为 不同参数对权重函数幅度和相位的影响。基于仿真结果，提出了用定标来求得权 重函数的方法。并用不同尺寸的金属球作为实验目标，采用某一个金属球理论RCS 值来定标，求得权重函数之后，用此算法变换出目标的RCS，并与其理论值做比 对，验证了算法的可行性。一、雷达截面的研究背景、发展现状隐身和反隐身技术作为现代战争中电子高科技对抗的重要领域，一直都是各 国军事研究的重点，随着各种精确制导武器和探测系统研制成功，隐身技术和反 隐身技术越发重要。在军事应用中，希望己方的武器隐身性能尽可能好，并且能 尽可能的探测到敌方的隐身目标。这就是必

4、须研究隐身技术和反隐身技术最主要 的原因，隐身技术与反隐身技术都必须研究目标的雷达散射特性，隐身技术是让 目标的散射尽可能的小，反隐身技术则是尽量能够接收到目标的回波信号，因此 要研究隐身和反隐身技术就要研究目标的电磁散射特性。隐身技术和反隐身技术 最关心的指标一一雷达散射截面RCS。雷达散射截面RCS是评价目标散射特征的最 基本参数之一，是反映目标电磁特性的重要特征参数。雷达散射截面RCS很长时间以来，一直都是电磁场理论研究的一个重要课题， 当前对电大复杂目标RCS的分析尤为关注。我国从1980年开始研究包括吸波材料 在内的隐身技术，目标整体或者部分的雷达散射截面分析，飞行目标(弹体，迹，

5、飞行器等)的电磁散射特性。到现在，虽然取得了很大进展，但是和国外的技术 相比，还是有很大的差距，需要更加深入的研究。其中，目标RCS的计算和测量 一直都是研究的重点。RCS的测量，按照测试目标尺寸可以分为缩比模型测量、 全尺寸目标测量。根据测量方式的不同，可以分为远场测量、紧缩场测量和近场 测量。RCS定义式中，测量散射场的点距离目标足够远，如果假设照射到目标上的 入射波是平面波，那么测量点的散射场也就成为平面波。真正理想的平面波代表 在平面内波的能量无限大，这是不存在的。(1) 在远场测量中，待测目标与测量点之间的距离要选得足够大，一般要满 足远场条件，便可以将入射波和散射波近似地看作平面波

6、。由于测量需要的空间 很大，测量场地通常选在室外。但是这种方法存在很多问题，在室外测量，要受 到天气的影响，如(雨、雪、大风)都会影响测量，地面反射等问题也使测量变得 更加复杂。(2) 紧缩场测量，是利用平面波发生器(常用抛物面天线)把馈源辐射的球面 波转换成平面波，将测量距离大大缩小。测量可以在微波暗室中进行，避免了远 场法的一些缺点。但是为了产生精度比较好的平面波，以及减少抛物面天线的边 缘绕射干扰，对抛物面天线的制作工艺要求就很高，制作成本自然也很高。根据 被测目标的大小不同，需要抛物面天线的尺寸也不同，这种方法不具备通用性， 对于电大尺寸目标，紧缩场法就无法达到要求。(3) 近场测量，

7、理想平面波表示在平面内波的能量无限大，实际上是不存在 的。准平面波的概念由此提出，即是在有限区域内，空间场可以以任意精度逼近 平面波，称之为准平面波。采用平面波照射，并将近场数据变换到远场，就是近 场测量的核心。这种方法同样在微波暗室中进行，与紧缩场相比，精度有所提高， 成本也相对大幅降低。近场散射数据的远场变换方法是具有发展前景的，由近场 测量目标，获取目标远场雷达散射截面的方法之一。根据近场获得的散射数据， 外推获取远场的目标散射特性，主要是利用平面波谱展开，推导了近远场转换公 式。从20世纪70年代后期开始，国外就开始在辐射近场测量的基础上开始研究散 射近场测量。我们国家的起步比美国稍晚

8、，开始于上世纪80年代末，对RCS的近 场测量作了研究，研究了扫描面截断误差和扫描步长，计算了导体金属球的双站 RCS特性，展开了由平面近场测量确定目标散射特性的研究，包括散射测量的近 场一远场变换和对简单目标的测量等。二、RCS的计算方法（低频、高频）和测量技术1、雷达散射截面概念雷达是一个音译词，为Radio De tection And Ranging（无线电检测和测距） 的缩写，是利用电磁波探测目标的设备。雷达发射的电磁波照射到目标会发生散 射，雷达接收回波信号，从中提取目标的特征信息，如目标位置、尺寸等。雷达 目标的散射特性是雷达系统研究中的一个重点，在工程应用研究中定义了一个最 为

9、关键的指标：RCS是定量表征目标散射强弱的物理量称为目标对入射雷达波的 有效散射截面积，通常简称为目标的雷达散射截面或雷达截面（Radar CrossSection，RCS），目标雷达散射截面的意义是：当目标各向同性散射时，总 散射功率与单位面积入射波功率之比。雷达散射截面积在本质上具有面积的量纲，单位平方米。为了扩大描述 RCS 的范围，工程上常用的是取其相对于lm2的分贝数dBsm（称为分贝平方米）。2、RCS的计算方法根据电磁散射理论，并利用计算机技术，有很多近似计算方法可以预估各种 情况下的雷达散射截面特征。目前可以得到精确解的目标包括以下几种：完纯导体球、无限长导体、无限 长劈、椭圆

10、柱、法向入射抛物柱面等。这几种都是在理论研究中非常重要的，可 以检验实际的测量是否正确，尤其是导体球，是很多测试系统中最为常用的定标 体。但是在实际应用中除了导体球和椭圆柱其它的都不存在，如飞机，舰船，导 弹，坦克等工程中常常需要研究的对象，在外形上更复杂，材料更多样，如果是 在RCS减缩研究中，涂覆材料的使用使得RCS的计算更加复杂。目前已经有多种方 法可以计算复杂目标（外形复杂，材料多样化）的RCS。这些方法主要有：解析方 法、精确预估技术和高频近似方法。2.1 低频区和谐振区的预估方法一般认为，当散射体的最大尺寸D小于入射波的波长允时为低频区，入射波 在散射体上基本没有相位变化，也就是说

11、在某一时刻，散射体的每个部分受到相 同的入射波照射，可以等效为静场问题，RCS的决定因素是散射体的体积也就是 尺寸，RCS一般与波长的四次方成反比。波长与D为同一数量级时为谐振区，散射 体的每一部分都会和其它部分相互影响，目标表面入射波的相位变化非常明显， 频率与目标姿态角对目标RCS的影响非常大。低频区和谐振区的雷达散射截面的 基本分析方法是数值求解方法。2.1.1 微分方程法 微分方程数值方法用来求解三维电磁散射问题，分为以下两种：有限元法（FEM）这种方法是将三维空间分为多面体，曲面分成多边形，主要用于频域问题（将 时间分步后也可用于时域问题）。这种方法用于求解有限空间区域的问题（如空腔

12、 内部）是成功的，但是求解三维散射问题遇到一些困难，因为散射体外空间为无 限大，也就是意味着未知量无限多个，为了限制未知量个数，必须人为地将求解 空间设定为有限区域，在区域外边界则需要设置边界条件（如吸收边界条件），这 就会引入误差，时域问题还会出现网格色散误差，如何设置边界条件和提高求解 精度是目前研究的重点。（2） 有限差分法将连续的三维空间用网格划分开，将麦斯韦尔方程变换为差分方程 （这些方 程必须满足一定精度），代数方程可以表示出每一个网格点的未知电场强度，这 就可以用计算机来求解，在实际的操作过程中，由于代数方程维数很大，需要计 算机有很大的内存和很快的运算速度。2.1.2 积分方程

13、法在积分方程法中，导体表面电流和涂敷阻抗面的面电流是未知量，可透入散 射体内部的体电流用体积分方程表示。通过等效原理，体积分可以转化为面积分 方程，这样未知量就全部由面电流积分方程来表示。这种求解方法局限于散射体 表面或内部，离散化后，未知量的数目比微分方程法的未知量数目少很多。散射 场常采用辐射积分求出，可以保证计算精度，因此积分方程法处理具有开放边界 的散射问题能得到非常好的结果。任何形状和材料组都可以用积分方程表示，最 基本的方法就是矩量法(MOM)。但是，通过矩量法得到的代数方程组，其系数矩 阵中大多数矩阵元素不为零，矩征求逆的工作需要大量的计算机内存，计算时间 很长，因此矩量法一般不

14、能用于求解大尺寸三维目标的散射场。随着计算机技术 的发展和数值方法的改进，快速傅立叶变换、快速多极子(FMM)等方法求解矩阵 方程可以大大加快MOM的计算速度，使矩量法更加实用。在目前的研究中，雷达 多数工作在高频区间，并且有频率越来越高的趋势，数值方法所要求解的未知量 太多，导致计算时间很长。实际问题中目标的D与波长的比也远远大于10，无法 利用数值方法求解，在这种情况下，用高频近似方法来计算RCS。2.2 高频近似方法一般认为当D远大于波长时，目标处于高频区，也是常说的光学区。这个区 域里目标的尺寸远远大于入射波波长，目标散射体各个部分之间的相互影响变得 很小，散射情况呈现出“局部”的特性

15、，即是目标某一部分的感应场只由此部分 上的入射波决定而与其他部分的散射能量无关。这样就只需要研究目标的各部分 散射情况，散射场的计算变得非常简单，也简化了为求得远区散射场和计算RCS 所进行的物体表面散射场积分。高频近似方法主要涉及到以下几个理论。2.2.1 几何光学和几何绕射理论几何光学(GO)用于计算目标的RCS时，必须满足条件是目标的尺寸远大于波 长，理论上是电磁理论在波长趋于零时的极限情况(零波长)，用经典的射线管来 说明散射机理和能量传播，此时的散射现象可作为经典射线寻迹处理。费马原理(认为在任意两点间，光线将沿着光程为极值(极小、极大)时的稳 态路径而传播)确定了复杂传播条件下电磁

16、波的传播路径。GO无法处理有绕射效应的问题，于是，很自然的提出了考虑绕射线的方法一 几何绕射理论(GTD)。当入射波切向入射到目标表面，或者照射到目标上的尖顶、边缘，除了几何 光学能解决的散射之外，还会产生绕射线。绕射线具有如下性质：(1)绕射线的传播服从费马原理。其幅度、相位有如下特征：a.沿射线路径的相位延迟等于介质波数乘上距离；b绕射线代表的绕射场的初值等于绕射点处的入射场乘绕射系数，绕射系 数主要和绕射点附近的几何形状有关。(2)绕射线的特性只和目标上绕射点附近的几何形状与物理性质 (介质特性 等)有关；GTD和GO中射线的概念一样，GTD中用绕射系数来描述散射场，在实际运用中 解决了很多问题，但是由于绕射系数与入射场的极化有关，极化效应使得绕射系 数在边缘上无穷大，这违反了边缘条件。2.2.2 物理光学和物理绕射理论物理光学法