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1、第二章平面汇交力系与平面力偶系 2.1平面汇交力系合成与平衡的几何法一、汇交力系合成与平衡的几何法汇交力系：是指各力的作用线汇交于同一点的力系。若汇交力系中各力的作用线位于同一平面内时，称为平面汇交力系，否则称为空间汇交力系。1平面汇交力系的合成先讨论3个汇交力系的合成。设汇交力系f1，f2，f3汇交于0 （图1），由静力学公理3：力的平行四边形法则（力的三角形）可作图2，说明（Fi , F2 ,F3）= （F）如图和图所示，其已2可不必求，去掉讨论：1）图2中的中间过程Fi2的图称为力多边形，由力多边形求合力大小和方向的方法称为合力多边形法则。2）力多边形法则：各分力矢依一定次序首尾相接，形
2、成一力矢折线链，合力矢是封闭边, 合力矢的方向是从第一个力矢的起点指向最后一个力矢的终点。3）上述求合力矢的方法可推广到几个汇交力系的情况。结论：汇交力系合成的结果是一个合力，合力作用线通过汇交点，合力的大小和方向即：F =亠Fi用力多边形法则求合力的大小和方向的方法称为合成的几何法。2 平面汇交力系的平衡设作用在刚体上的汇交力系 （F, , F2 ,Fn）为平衡力系，即先将F2,Fn4由力多边形法合成为一个力Fn -，-n ： 一（Fn_!八 Fi ）Fnj与Fn等值，反向，共线,(Fl , F2 , Fn) = (Fn 二，Fn) = 0由静力公理1，作用在刚体上二力平衡的必要充分条件是:
3、 即 Fn 丄=Fn， 可得 Fn” Fn =0，或7 Fi =0结论：平面汇交力系平衡的必要与充分条件是：力系中各力的乖量和为零， 用几何法表示的平衡条件是a Fj =0，力多边形自行封闭。例1. 已知：简支梁AB，在中点作用力F，方向如图，求反力 F sin 45cos：例2已知：支架ABC , A、B处为铰支座，在C处用销钉连接，在销上作用P 二 20kN ,解：1。取研究对象AB梁2. 受力分析如图一 13. 作自行封闭的力三角形如图tg :24. 求解FFaFb0=Q =Qsin(90 n) sin45 sin(45 -：)_ F sin(45FB -cosa不计杆自重。求：AC和B
4、C杆所受的力。Fbc解：1。取研究对象销钉 C2. 受力分析3. 作自行封闭的力多边形。4.解三角形P_ F ACF BCsin 30 sin 90sin 60 2.2平面汇交力系合成与平衡的解析法1. 力在坐标轴上的投影OaxFx - _abFx = F co s二 F cos： - F i Fy = F co s力矢F与各投影有以下关系：O =FOxi Oyj此式称为力的解析式2 合力投影定理若某平面汇交力系由几个力组成，则合力F 二 R =C Fix)iCFiy)j二 FxiFyj干曰Fx八Fix于是Fy = Fjy ”这称为合力投影定结论：合力在任一轴上的投影，等于各分力在同一轴上的投
5、影的代数和,理。合力的大小：F 二. r Fix)2 r Fiy)2*合力的方向:迟Fixcos 二FcosFiy2. 平衡 由几何法知。汇交力系平衡 、Fj =0由式(* )知Fix占 Fiy = 0平面汇交力系平衡的必要与充分的解析条件是：力系中各力在直角坐标系中每一轴上的投影 的代数和都等于零。上式称为平面汇交力系的平衡方程，两个方程求两个未知量。例3.已知：在铰拱不计拱重，结构尺寸为a,在D点作用水平力P,不计自重，求支？ 、C的约束反力。yp解：分析易知OAB是二力杆件，1以BCD为研究对象；2. 受力分析3. 列方程，求解二 Fix =0-P Fb cos45 - Fc cos45
6、 = 0 Fiy =0FC cos45 FBsin45 =0求得也可在 Bxy系中。送 Fiy = OFc FbCOs45 = 0 Fix =Fb -Psin45 =0可知：选择合适的坐标系，可以简化计算。例4.已知：P =20kN，不计杆重和滑轮尺寸，求：杆 AB与BC所受的力。解：1、研究对象：滑轮2. 受力分析3. 列方程求解Fix一 FBA 一 FBC cos30 - Ft sin 30 =0二 Fiy - 0- Fbc sin 30 - F1 cos30 - F = 0其中 F二Ft二P解得Fbc = -74.64kN （压）FAB =54.64kN （拉）小结:从刚才的解题中，我们
7、可以看出，几何法解题直观、简单、容易掌握，力系中各力之间的关系在力多边形中一目了然。但是若力多与三个时，力多边形的几何关系就非常复杂。 而且由于按比例尺作图，因此只能反映各量(力、尺寸、角度)的某些特定值之间的关系， 不能反映各量之间的函数关系。只要改变一个量， 就要重新作图。因此在实际中，我们更多的是采用解析法来解题。 2.2平面力对点之矩的概念及计算平面中力矩的概念(一)、力对点的矩的定义力使刚体绕 0点转动的强弱程度的物理量称为力对0点的矩。用MO(F)表示，其定义式为M0( F)= Fd其中：点0称为矩心，d称为力臂。力矩的正负号表示力矩的转向，规定力使物体绕矩心逆时针转动取正，反之取
8、负。力矩的单位为：牛顿米( N m)o由图可知：MO(F)=ABC的面积(二)、平面汇交力系的合力矩定理定理：平面汇交力系的合力对平面内任意一点的矩等于各个分力对同一点之矩的代数和。即利用合力矩定理，可以写出力对坐标原点的矩的解析表达式，即m(F)二m(Y) mo(X)二丫 x-X y例1支架如图所示，已知 AB=AC=30cm,CD=15cm,F=100N- -30。求 对A B、C三点之矩。解：由定义sin 30 - -22 5N mme (F )二-Fd c二-F CD sin 30 =-75N m由合力矩疋理mB(F)二-FxAB -Fy AD二F cos30 ABF sin30 AD
9、 二-48.48N m例2如图所示，求F对A点的矩。解一：应用合力矩定理mA(F)二 mA(Fx) mA(Fy)二-F cos ： (acos ： ) F sin ： n sin : =-Fr2cost 1 Fr(sin2 j cos2 ：) =F (a -r2 cos )rr解二：由定义 OB1AB 二 r2-cosacosgd = ABcos： = r2 cos： -*mA（F） = -Fd 二 F（n - a cos ）小结：力对刚体的作用效应使刚体的运动状态发生改变（包括移动与转动），其中力对刚体的移动效应可用力矢来度量；而力对刚体的转动效应可用力对点的矩（简称力矩）来度量， 即力矩是
10、度量力对刚体转动效应的物理量。 2.4平面力偶、力偶的概念在力学中，把等值、反向、平行而不共线的两个具有特殊关系的力作为一个整体，称为力偶。以（F,F ）表示。两力作用线所决定的平面称为力偶的作用面，两力作用线间的距离称为力偶臂。力偶是具有特殊关系的力组成的力系，虽然力偶中每个力仍具有一般的力的性质，但作为一个整体又有它本身的特性，现归纳如下：二、力偶的性质1力偶既没有合力，本身又不平衡，是一个基本的力学量。力偶既然是一个无合力的非平衡力系。因此：力偶不能与一个力等效， 也不能与一个力平衡。力偶只能与力偶平衡。力偶对刚体的作用效果不仅与力偶中两力的大小有关，而且与力偶臂有关，将力偶中力的大小和
11、力偶臂的乘积冠以适当的正负号称为力偶矩，用m表示，即m= Fd正负号表示力偶的转向。规定逆时针取正；顺时针取负。单位同力矩的单位。2、只要保持力偶矩不变，力偶可以改变力的大小和相应的力偶臂的大小，同时力偶可在其作用面内任意移转，而不改变其对刚体的作用。此性质是力偶系合成的基础。由此可见，两力偶的等效条件是力偶矩相等。在平面问题中，决定力偶作用效果的因素为：矩的大小和转向。所以力偶矩是代数量。力偶可表示为：3、力偶在作用面内任一轴上的投影均为零。4、力偶对其作用面内任一点之矩与矩心的位置无关，恒等于力偶矩。三、平面力偶系的合成作用面共面的力偶系称为平面力偶系。= F1dm2 = F2dm3 -
12、-F3dRF2 -F3R 二- RF? -F3M 二 Rd = (F| F2 -F3)d 二 m mt m3推广得：Mm2点 mn = m结论：平面力偶系合成的结果还是一个力偶（称为合力偶），合力偶矩等于力偶系中各分力偶矩的代数和。四、平面力偶系的平衡平面力偶系总可以简化为图（1）示情形。若R=0,则力偶系平衡，而力偶矩等于零。反之， 若已知合力偶矩等于零，则或是 R=0或是d=0，无论哪种情况，该力偶系均平衡。因此可得 结论：平面力偶系平衡的必要与充分条件是：力偶系中各力偶矩的代数和等于零。即：m = 0上式称为平面力偶系的平衡方程。例、求图示简支梁的支座反力。RbRa1 T解：以梁为研究对象，受力如图。 m = 0: RAIm2 m3 = 0解之得：mi m2 3Dra
