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1、第一早1、与其他物体既没有物质交换也没有能量交换的系统称为孤 立系；2、与外界没有物质交换，但有能量交换的系统称为闭系；3、与外界既有物质交换，又有能量交换的系统称为开系；4、平衡态的特点：1.系统的各种宏观性质都不随时间变化；2. 热力学的平衡状态是一种动的平衡，常称为热动平衡；3.在平 衡状态下，系统宏观物理量的数值仍会发生或大或小的涨落；4. 对于非孤立系，可以把系统与外界合起来看做一个复合的孤立系 统，根据孤立系统平衡状态的概念推断系统是否处在平衡状态。5、参量分类：几何参量、力学参量、化学参量、电磁参量6、温度：宏观上表征物体的冷热程度；微观上表示分子热运 动的剧烈程度7、第零定律：
2、如果物体A和物体B各自与处在同一状态的物 体C达到热平衡，若令A与B进行热接触，它们也将处在热平衡, 这个经验事实称为热平衡定律8、t 二T-273.59、体胀系数二=-：.- ； ；、压强系数=_、门厂八等温压 缩系数二=- ：门-、三者关系：二:-口10、理想气体满足：玻意耳定律、焦耳定律、阿氏定律、道尔顿分压11、准静态过程：进行得非常缓慢的过程，系统在过程汇总经 历的每一个状态都可以看做平衡态。12、广义功雷L：,13、热力学第一定律:系统在终态B和初态A的内能之差UB-UA 等于在过程中外界对系统所做的功与系统从外界吸收的热量之和，热力学第一定律就是能量守恒定律.UB-UA二W+Q.
3、能量守恒定 律的表述：自然界一切物质都具有能量，能量有各种不同的形式, 可以从一种形式转化为另一种形式，从一个物体传递到另一个物 体，在传递与转化中能量的数量保持不变。14、等容过程的热容量；等压过程的热容量；状态函数H； P2115、焦耳定律：气体的内能只是温度的函数，与体积无关OP2316、理想气体准静态绝热过程的微分方程P2417、卡诺循环过程由两个等温过程和两个绝热过程：等温膨胀 过程、绝热膨胀过程、等温压缩过程、绝热压缩过程18、热功转化效率=1-7-二19、热力学第二定律：1、克氏表述-不可能把热量从低温物体 传到高温物体而不引起其他变化；2、开氏表述-不可能从单一热 源吸热使之完
4、全变成有用的功而不引起其它变化，第二类永动机 不可能造成20、如果一个过程发生后，不论用任何曲折复杂的方法都不可 能把它留下的后果完全消除而使一切恢复原状，这过程称为不可逆过程21、如果一个过程发生后，它所产生的影响可以完全消除而令 一切恢复原状，则为可逆过程22、卡诺定理：所有工作于两个一定温度之间的热机，以可逆 机的效率为最高23、卡诺定理推论：所有工作于两个一定温度之间的可逆热机, 其效率相等24、克劳修斯等式和不等式Q- Q二T二三325、热力学基本微分方程：让二26、理想气体的熵P4027、自由能：F二U-FS28、吉布斯函数：G二F+pV二U-TS+pV29、熵增加原理：经绝热过程
5、后，系统的熵永不减少；孤立系 的熵永不减少30、等温等容条件下系统的自由能永不增加；等温等压条件下, 系统的吉布斯函数永不增加。第一早1、三个基本热力学函数：物态方程、内能、熵 dU=TdS-pdV|dH=TdS+Vdp|dF=-SdT-pdV|dG=-SdT+Vdp2、麦克斯韦关系：（aT/av）.二（盹/均訊町/聊人二（av/as）p|（as/av）T 二（aP/aT）PKas/aP）T 二-（av/aTp3、熵的全微分表达式：=日二q 二御 H/ar片二 1迢s/arjp4、节流过程前后，气体的焓值相等;节流过程是一个不可逆过程；焦汤系数；绝热膨胀过程温度与压强的关系5、特性函数6、热辐
6、射描述，基本概念：黑体辐射；斯特藩波尔兹曼定律: I-.=亓7、磁介质与电介质热力学，由磁介质与电介质功的表达式求各量间的关系，如压磁效应与磁致伸缩等第二早1、热平衡判据：S具极大值;F、G具有极小值；平衡的稳定性条 件1,卽贺2、开系的热力学基本方程:热力学基本方程+udn3、单元系复相平衡条件及推导：热厂二T：力学p氏二p：相娈二L4、相图的理解：临界点、三相点；溶解曲线、汽化曲线、升华曲线；5、两相平衡曲线，克拉珀龙方程：dp dT二L 丁仁-T：.；6、临界点的温度和压强满足方程：纫汨】：t二1齐P白亡t二37、在相变点两相的化学势连续，但化学势的一级偏导数存在突 变，称之为一级相变。
7、一级相变特征：在相变点两相的化学势相 等，两相可以平衡共存。但是两相化学势的一级导数不等，转变 时有潜热和体积突变。在相变点的两侧，化学势较低的相是稳定 相，化学势较高的相可以作为亚稳态存在。8、如果在相变点两相的化学势和化学势的一级偏导数连续，但化 学势的二级偏导数存在突变，称为二级相变。二级相变特征：二 级相变没有相变潜热和比体积突变，但是定压比热、定压膨胀系 数和等温压缩系数存在突变。9、化学势的n级偏导数存在突变，则称为n级相变。非一类相变 统称为连续相变10、爱 伦 费 斯 特 方 程：dp/dT =- It岁 |dp/dT =可；-罗/Tvg因-曲打11、朗道相变理论，序参量，对称
8、性破缺，朗道理论中单轴铁磁体 的自由能：F T H = Fc T - i.盘 T M- - 0, 2 5E T 皿-6、费米系统特点：粒子不可分辨，每一个个体量子态最多能容纳 一个粒子。7、等概率原理：对于处在平衡状态的孤立系统，系统各个可能的 微观状态出现的概率是相等的。8、玻尔兹曼系统的微观状态数、玻色系统、费米系统P180；9、经典极限条件：二二10、玻尔兹曼分布:打玻色分布：一：.=匚费米 分布:二-二-1 .11、玻尔兹曼统计适用条件：定域系统、满足经典极限条件的玻色 （费米）系统第七章1、定域系统和满足经典极限条件的玻色（费米）系统都遵从玻尔 兹曼分布。2、粒子配分函数：21=）=
9、内能统计表达式：U = -X 1 0.55 E =E116、0K时电子气体的内能为匚J =门J ；压强为卩（I = |nu 0第九章1、相空间：根据经典力学，系统在任一时刻的微观运动状态由f 个广义坐标q1, q2qf及与其共轭的f个广义动量pl, p2pf 在该时刻的数值确定，以ql, q2qf； pl, p2pf共2f个变量 为直角坐标构成一个2f维空间，称为相空间2、如果随着一个代表点沿正则方程所确定的轨道在相空间中运 动，其邻域的代表点密度是不随时间改变的常数，称为刘维尔定 律3、微正则分布表达式：二二】产三汇4、正则系综：具有确定粒子数N,体积V和温度T的系统量子表达式：:=二二二二
10、匚-U经典表达式:一 : 1 -十三二门二二 1 _-;s.5、准粒子，固体热容量的德拜模型。6、巨正则系综：具有确定的体积V,温度T和化学势u的系统的分布函数量子表达式：二=汀八三 =二经典表达式pNdqdp= (l/N!hWr)(e-c?/)tin = rMCw/N!hNr)f&-pE-ld简单应用。1、卩空间：为了形象地描述粒子的热力学运动状态，用q1， qr； p1，pr，共2r个变量为直角坐标，构成一个2r维空间, 称为卩空间2、自 由 粒 子 的 量 子 态 数： dn3cbiydna = (L / 2nh)1 2 3 4 5 d d py d pa = (V/hs)dp：dpydps3、自由粒子可能的状态数:二I二三=2:r. = 二4、玻尔兹曼系统特点：粒子可以分辨，每一个体量子态能够容纳 的粒子数不受限制5、玻色系统特点：粒子不可分辨，每一个个体量子态所能容纳的粒子数不受限制。8、麦克斯韦速度分布率
