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1、总的介绍：An soft HFSS求解就是对微分形式的麦克斯韦方程采取有限元方法进行数值求解，在场矢 量和导数是都单值、有界而且沿空间连续分布的假设下，这些方程才可以使用。在边界和场 源处，场是不连续的，场的导数变得没有意义。因此，需要边界条件确定跨越不连续边界处 场的性质。边界条件对理解麦克斯韦方程是非常重要的，同时也是求解麦 克斯韦方程的基 础。默认边界条件一一An soft HFSS建立的是一个虚拟的原型世界。与边界为无限空间的真实世 界不同，虚拟原型世界被做成有限的。为了获得这个有限空间，An soft HSS使用了背景或 包围几何模型的外部边界条件。所谓背景是指没有被任何模型物体占据
2、的空间。任何和背景有关联的物体表面将被自动地定 义为理想的电边界(Perfect E)并且命名为外部(outer)边界条件。可以把几何结构想象 为外面有一层很薄而且是理想导体的材料。因此当实际边界不是理想的电边界就必须根据实 际情况设置；激励(excitation) 激励边界条件是一种特殊的边界条件，最常用的是wave port,是 一种允许能量进入或导出几何结构的边界条件，使用wave port激励条件可以计算端口的S 参数；理想电边界(Perfect E) 一一Perfect E是一种理想电导体或简称为理想导体。这种边界条 件的电场(E-Field)垂直于表面。有两种边界被自动地赋值为理想
3、电边界。1、任何与背景相关联的物体表面将被自动地定义为理想电边界并且命名为outer的外部 边界条件。2、任何材料被赋值为PEC (理想电导体)的物体的表面被自动的赋值为理想电边界并命 为 smetal 边界。理想磁边界(Perfect H) Perfect H是一种理想的磁边界。边界面上的电场方向与表面 相切。有限电导率(Finite Conductivity)有限电导率边界将把物体表面定义有耗(非理想)的导体。并且可类比为有耗金属材料的定义。为了模拟有耗表面，应提供以西门子/米(Sieme ns/meter)为单位的损耗参数以及导磁率参数。并且可以是频率的函数阻抗边界(Impedance)
4、个用解析公式计算场行为和损耗的电阻性表面。表面的切向电场等于Zs(n xHtan)。表面的阻抗等于Rs + jXs。其中，Rs是以ohms/square为单位 的电阻，Xs是以ohms/square为单位的电抗 分层阻抗(Layered Impedance)边界在结构中多层薄层可以模拟为阻抗表面。集总RLC (Lumped RLC)边界一一组并联的电阻、电感和电容组成的表面。这种仿真 类似于阻抗边界，只是软件利用用户提供的R、L和C值计算出以ohms/square为单位的 阻抗值。无限地平面(Infinite Ground Plane) 通常，地面可以看成是无限的、理想电壁、有 限电导率或者是
5、阻抗的边界条件。如果结构中使用了辐射边界，地面的作用是对远区场能量 的屏蔽物，防止波穿过地平面传播。辐射边界(Radiation)辐射边界也被称为吸收边界。辐射边界使该边界能够模拟开 放的表面。即波能够朝着辐射边界的方向辐射出去。系统在辐射边界处吸收电磁波，本质上 就可把边界看成 是延伸到空间无限远处。辐射边界可以是任意形状并且靠近结构，但一般 要距离模型四分之一波长，对包含辐射边界的结构，计算的S参数包含辐射损耗。当结构 中包含辐射边界时，远区场计算作为仿真的一部分被完成。PML (Perfectly matched layer)边界这是个假想的材料能够完全吸收电磁场，这些 材料是各向异性的
6、，有两种形式的PML, 种是自由空间终止，它意味着电磁场从这个表 明辐射到自由空间的任意方向，这种情况下要比radiation边界更合适，因为PML可以和模 型距离很近，减少空间问题，另一中PML是反射自由终止，它类似一个波导，波沿该方向 传播到无限；这一章主要介绍使用边界条件的基本知识。边界条件能够使你能够控制物体之间平面、表面或交界面处的 特性。边界条件对理解麦克斯韦方程是非常重要的同时也是求解麦克斯韦方程的基础。2.1 为什么边界条件很重要用 Ansoft HFSS 求解的波动方程是由微分形式的麦克斯韦方程推导出来的。在这些场矢量和它们的导数是 都单值、有界而且沿空间连续分布的假设下，这
7、些表达式才可以使用。在边界和场源处，场是不连续的， 场的导数变得没有意义。因此，边界条件确定了跨越不连续边界处场的性质。作为一个 Ansoft HSS 用户你必须时刻都意识到由边界条件确定场的假设。由于边界条件对场有制约作用 的假设，我们可以确定对仿真哪些边界条件是合适的。对边界条件的不恰当使用将导致矛盾的结果。当边界条件被正确使用时，边界条件能够成功地用于简化模型的复杂性。事实上，Ansoft HSS能够自动 地使用边界条件来简化模型的复杂性。对于无源RF器件来说，Ansoft HSS可以被认为是一个虚拟的原 型世界。与边界为无限空间的真实世界不同，虚拟原型世界被做成有限的。为了获得这个有限
8、空间， Ansoft HSS使用了背景或包围几何模型的外部边界条件。模型的复杂性通常直接与求解问题所需的时间和计算机硬件资源直接联系。在任何可以提高计算机的硬件资源性能的时候，提高计算机资源的性能对计算都是有利的。2.2 一般边界条件有三种类型的边界条件。第一种边界条件的头两个是多数使用者有责任确定的边界或确保它们被正确的定 义。材料边界条件对用户是非常明确的。1、激励源波端口(外部) 集中端口(内部)2、表面近似对称面理想电或磁表面辐射表面背景或外部表面3、材料特性两种介质之间的边界 具有有限电导的导体2.3 背景如何影响结构 所谓背景是指几何模型周围没有被任何物体占据的空间。任何和背景有关
9、联的物体表面将被自动地定 义为理想的电边界(Perfect E)并且命名为外部(outer )边界条件。你可以把你的几何结构想象为外面 有一层很薄而且是理想导体的材料。如果有必要，你可以改变暴露于背景材料的表面性质，使其性质与理想的电边界不同。为了模拟有耗表面， 你可以重新定义这个边界为有限电导(Finite Conductivity )或阻抗边界(Impedance boundary)。有 限电导边界可以是一种电导率和导磁率均为频率函数的有耗材料。阻抗边界默认在所有频率都具有相同的 实数或复数值。为了模拟一个允许波进入空间辐射无限远的表面，重新定义暴露于背景材料的表面为辐射 边界(Radia
10、tion Boundary)。背景能够影响你怎样给材料赋值。例如，你要仿真一个充满空气的矩形波导，你可以创建一个具有波 导形状特性为空气的简单物体。波导表面自动被假定为良导体而且给出外部(outer)边界条件，或者你也 可以把它变成有损导体。2.4 边界条件的技术定义激励(Excitation)激励端口是一种允许能量进入或导出几何结构的边界条件。理想电边界(Perfect E) Perfect E是一种理想电导体或简称为理想导体。这种边界条件的电场 (E-Field)垂直于表面。有两种边界被自动地赋值为理想电边界。1、任何与背景相关联的物体表面将被自动地定义为理想电边界并且命名为outer的外
11、部边界条件。2、任何材料被赋值为PEC(理想电导体)的物体的表面被自动的赋值为理想电边界并命为smetal边界。 理想磁边界(Perfect H) Perfect H是一种理想的磁边界。边界面上的电场方向与表面相切。自然边界(Natural)一当理想电边界与理想磁边界出现交叠时，理想磁边界也被称为Natural边界。理 想磁边界与理想电边界交叠的部分将去掉理想电边界特性，恢复所选择区域为它以前的原始材料特性。它 不会影响任何材料的赋值。例如，可以用它来模拟地平面上的同轴线馈源图案。有限电导率(Finite Conductivity)边界有限电导率边界将使你把物体表面定义有耗(非理想) 的导体。
12、它是非理想的电导体边界条件。并且可类比为有耗金属材料的定义。为了模拟有耗表面，你应提 供以西门子/米(Siemens/meter)为单位的损耗参数以及导磁率参数。计算的损耗是频率的函数。它仅能 用于良导体损耗的计算。其中电场切线分量等于Zs(n xHtan)。表面电阻(Zs)就等于(1+j)/(b)。其中，是激励电磁波的频率.b是导体的电导率U是导体的导磁率阻抗边界(Impedance) 一一一个用解析公式计算场行为和损耗的电阻性表面。表面的切向电场等于Zs(n xHtan)。表面的阻抗等于Rs + jXs。其中，Rs 是以 ohms/square 为单位的电阻Xs 是以 ohms/squar
13、e 为单位的电抗分层阻抗(Layered Impedance)边 一一在结构中多层薄层可以模拟为阻抗表面。使用分层阻抗边界条 件进一步的信息可以在在线帮助中寻找。集总RLC(Lumped RLC)边界一一一组并联的电阻、电感和电容组成的表面。这种仿真类似于阻抗边 界，只是软件利用用户提供的R、L和C值计算出以ohms/square为单位的阻抗值。无限地平面(Infinite Ground Plane)一一通常，地面可以看成是无限的、理想电壁、有限电导率或者是 阻抗的边界条件。如果结构中使用了辐射边界，地面的作用是对远区场能量的屏蔽物，防止波穿过地平面 传播。为了模拟无限大地平面的效果，在我们定
14、义理想电边界、有限电导或阻抗边界条件时，在无限大地 平面的框子内打勾。辐射边界(Radiation)一一辐射边界也被称为吸收边界。辐射边界使你能够模拟开放的表面。即，波能 够朝着辐射边界的方向辐射出去。系统在辐射边界处吸收电磁波，本质上就可把边界看成是 延伸到空间无 限远处。辐射边界可以是任意形状并且靠近结构。这就排除了对球形边界的需要。对包含辐射边界的结构， 计算的S参数包含辐射损耗。当结构中包含辐射边界时，远区场计算作为仿真的一部分被完成。2.5 激励技术综述端口是唯一一种允许能量进入和流出几何结构的边界类型。你可以把端口赋值给一个两维物体或三维 物体的表面。在几何结构中三维全波电磁场被计
15、算之前，必须确定在每一个端口激励场的模式。 Ansoft HFSS使用任意的端口解算器计算自然的场模式或与端口截面相同的传输线存在的模式。导致两维场模式 作为全三维问题的边界条件。Ansoft HFSS默认所有的几何结构都被完全装入一个导电的屏蔽层，没有能量穿过这个屏蔽层。当 你应用波端口(Wave Ports)于你的几何结构时，能量通过这个端口进入和离开这个屏蔽层。作为波端口的替代品，你可以在几何结构内应用集中参数端口(Lumped Ports)。集中参数端口在 模拟结构内部的端口时非常有用。2.5.1 波端口(Wave Ports)端口解算器假定你定义的波端口连接到一个半无限长的波导，该波
16、导具有与端口相同的截面和材料。 每一个端口都是独立地激励并且在端口中每一个入射模式的平均功率为1瓦。波端口计算特性阻抗、复传 播常数和S参数。波动方程在波导中行波的场模式可以通过求解Maxwell方程获得。下面的由Maxwell方程推出的方程使用两 维解算器求解。其中：是谐振电场的矢量表达式;是自由空间的波数;是复数相对导磁率； 耳是复数相对介电常数。求解这个方程，两维解算器得到一个矢量解形式的激励场模式。这些矢量解与E和芝无关, 只要在矢量解后面乘上一它们就变成了行波。另外，我们注意到激励场模式的计算只能在一个频率。在每一个感兴趣的频率，计算出的激励场模式 可能会不一样。2.5.2 模式（Modes）对于给定横截面的波
