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1、北京邮电大学物理实验研究性报告核磁共振大学物理研究性实验报告学校：北京邮电大学学院：电信工程学院班级： 03105班学号： 030133姓名： 李 辉指导教师：程红艳摘要： 核磁共振的方法与技术作为分析物质的手段 ，由于其可深入物质内部而不破坏样品 ，并具有迅速、准确、分辨率高等优点而得以迅速发展和广泛应用 ，已经从物理学渗透到化学、生物、地质、医疗以及材料等学科 ，在科研和生产中发挥了巨大作用 。核磁共振是1946年由美国斯坦福大学布洛赫(F.Block)和哈佛大学珀赛尔(E.M.Purcell)各自独立发现的，两人因此获得1952年诺贝尔物理学奖。50多年来，核磁共振已形成为一门有完整理论
2、的新学科。Abstract：:The method and techniques of the nuclear magnetic resonance be the means of analyze the material, because it can go deep into the material inner part but dont break the sample, and have quick, accurate, the resolution high etc. advantage but can develop quickly and extensive applicati
3、on, have already seeped through the courses, such as chemistry, living creature, geology, medical treatment and material.etc. from the physics, develop the huge function in research and productions.The The nuclear magnetic resonance is in 1946 to be are each by the American the StanfordUniversity th
4、e university cloth the 洛赫 ( F.Block) the and the the Harvard 珀 the match 尔 ( E.M.Purcell) the s from the the independent the detection of, the two people the therefore acquired the the Nobel the physics prize of more than 1952.50 in the last yearses, the nuclear magnetic resonance has already become
5、 to a the door contain new course of theoretical integrity.一 前言：实验目的：1：了解核磁共振的基本原理，包括：对核自旋、在外磁场中的能级分裂、受激跃迁的基本概念的理解，同时对实验的基本现象有一定认识。 2：学习利用核磁共振校准磁场和测量因子g的方法：了解实验设备的基本结构，掌握利用扫场法创造核磁共振条件的方法，学会利用示波器观察共振吸收信号。实验简介：自旋不为零的粒子，如电子和质子，具有自旋磁矩。如果我们把这样的粒子放入稳恒的外磁场中，粒子的磁矩就会和外磁场相互作用使粒子的能级产生分裂，分裂后两能级间的能量差为E = hB0（1）
6、其中：为旋磁比，h为约化普朗可常数，B0为稳恒外磁场。如果此时再在稳恒外磁场的垂直方向加上一个交变电磁场，该电磁场的能量为h（2）其中：为交变电磁场的频率。当该能量等于粒子分裂后两能级间的能量差时，即：h = h B0（3）2 = B0（4）低能极上的粒子就要吸收交变电磁场的能量产生跃迁，即所谓的磁共振。实验设备a) 样品水：提供实验用的粒子，氢（1H）核。b) 永磁铁：提供稳恒外磁场,中心磁感应强度B约为 Bo（实验待求）。c) 边限振荡器：产生射频场,提供一个垂直与稳恒外磁场的交变磁场，频率。同时也将探测到的共振电信号放大后输出到示波器，边限振荡器的频率由频率计读出。d) 绕在永铁外的磁感
7、应线圈：其提供一个叠加在永磁铁上的扫场e) 调压变压器：为磁感应线圈提供50Hz的扫场电压。f) 频率计：读取射频场的频率。g) 示波器：观察共振信号。探测装置的工作原理:图一中绕在样品上的线圈是边限震荡器电路的一部分，在非磁共振状态下它处在边限震荡状态（即似振非振的状态），并把电磁能加在样品上,方向与外磁场垂直。当磁共振发生时，样品中的粒子吸收了震荡电路提供的能量使振荡电路的Q值发生变化，振荡电路产生显著的振荡，在示波器上产生共振信号。二：实验原理，实验设计思想： 在微观世界中物理量只能取分立数值的现象很普遍。一般来说原子核自旋角动量也不能连续变化，只能取分立值即：其中I称为自旋量子数， 只
8、能取0，1，2，3， 等整数值或1/2，3/2，5/2， 等半整数值右图是在外磁场B0中塞曼分裂图（半数以上的原子核具有自旋，旋转时产生一小磁场。当加一外磁场，这些原子核的能级将分裂，即塞曼效应。）本实验涉及的质子和氟核 F19 的自旋量子数I都等于1/2。类似地原子核的自旋角动量在空间某一方向，例如z方向的分量不能连续变化，只能取分立的数值其中量子数m只能取I，I-1， ，-I+1，-I等（2I+1）个数值自旋角动量不为零的原子核具有与之相联系的核自旋磁矩， 简称核磁矩（magnetic moment）。其大小为其中e为质子的电荷，M为质子的质量，g是一个由原子核结构决定的因子，对不同种类的
9、原子核g的数值不同，g成为原子核的g因子。由于核自旋角动量在任意给定的z方向的投影只可能取（2I+1）个分立的数值，因此核磁矩在z方向上的投影也只能取（2I+1）个分立的数值：原子核的磁矩的单位为：mN称为核磁子。采用mN作为核磁矩的单位以后，mz可记为mz =gmmN。而核磁矩与角动量本身的大小相对应即： 角动量为核磁矩为除了用g因子表征核的磁性质外，通常引入另一个可以由实验测量的物理量g，g定义为原子核的磁矩与自旋角动量之比：利用g我们可写成=gp，相应地有z = gpz。当不存在外磁场时，原子核的能量不会因处于不同的自旋状态而不同但是，当施加一个外磁场B后，情况发生变化为了方便起见，通常
10、把B的方向规定为z方向，由于外磁场B与磁矩的相互作用能为核磁矩在加入外场B后，具有了一个正比于外场的频率 量子数m取值不同，则核磁矩的能量也就不同。原来简并的同一能级分裂为(2I+1)个子能级。不同子能级的能量虽然不同，但相邻能级之间的能量间隔 却是一样的即而且，对于质子而言，I=1/2，因此，m只能取m=12和m= -1/2两个数值。简并能级在磁场中分开。其中的低能级状态,对应E1=-mB，与场方向一致的自旋，而高的状态对应于E2=-mB，与场方向相反的自旋当核自旋能级在外磁场B作用下产生分裂以后，原子核在不同能级上的分布服从玻尔兹曼分布。若在 与B垂直的方向上再施加一个高频电磁场（射频场）
11、，且射频场的频率满足一定条件时,会引起原子核在上下能级之间跃迁。这种现象称为共振跃迁（简称共振）。 发生共振时射频场需要满足的条件称为共振条件如果用圆频率=2 表示，共振条件可写成通过测量质子在磁场B中的共振频率 H 可实现对磁场的校准，即反之，若B已经校准，通过测量未知原子核的共振频率 便可求出待测原子核的值(通常用/2值表征)或g因子。观察共振现象通常有两种方法：本实验采用的是扫场法且扫场频率为每秒50周，幅度为几个高斯具体的图像说明如下：在永磁铁B0上叠加一个低频交变磁场BmSint（为市电频率50HZ，远低于射频场的频率,约几十MHZ），使氢质子两能级能量差的值h（B0+BmSint）
12、有一个变化的区域。我们调节射频场的频率，使射频场的能量h进入这个区域，这样在某一瞬间等式h =h（B0+BmSint）总能成立。（见下图）此时通过边限振荡器的探测装置在示波器上可观测到共振信号由上图可见，当共振信号非等间距时，共振点处h=h（B0+BmSint），BmSint调节射频场的频率使共振信号等间距，共振点处t=n，BmSint=0，h=hB0三：实验要求和步骤1观察1H (样品水)的核磁共振信号： a) 将边限震荡器盒上的样品小心地从永磁铁上的插槽放入永磁铁中。（注意不要碰掉样品的铜皮b) 将边限振荡器的“检波输出”接示波器的“CH1”端，置示波器的“方式”为CH1。c) 将边限振荡
13、器的“频率测试”端接多功能计数器的“输入A”。d) 将调压器插头接入220V市电插座。e) 调节边线振荡器的“频率调节”旋钮，使示波器上出现共振信号。f) 固定提供扫场的调压器输出电压为100V ,调节边限振荡器的“频率调节”旋钮改变边限振荡器的频率，观察示波器上共振信号的变化，任取三个不同波形画下，并记下相应的扫场电压V，变边限振荡器频率（由频率计读出）值。g) 固定边线振荡器的频率，改变调压器的输出值V (100V), 观察示波器上共振信号的变化，对共振信号波形随V，变化的现象。2测量1H的因子和g因子：a) 将样品放入永磁铁的磁场最强处，可左右移动边线振荡器铁盒，观察示波器上共振信号波形
14、，当波形尾波最多时样品即在磁场最强处。记下此时标尺的刻度值。b) 置示波器扫描时间为5ms/div,调节边线振荡器的“频率调节”旋钮使共振信号等间距（间隔为10ms）。c) 读频率计记下此时的频率值。d) 保持这时的扫场幅度不变，调节射频场的频率，使共振先后发生在处，这时左图对应的水平线将分别与正选波的峰顶与谷底相切，即共振分别发生在正选播的峰顶和谷底附近。这时从示波器看到的共振信号均匀排列，但时间间隔为20ms，记下这两次的共振频率和，利用公式：（1）可求出扫场的幅度。实际上B0的估计误差B要小，这是由于借助示波器上网格的帮助，共振信号均匀排列程度的判断误差不超过10%，再考虑到共振频率的测
15、量也有误差，可取B的1/10作为B0的估计误差，即取（2）上式表明：由峰顶与谷底共振频率差值的1/20，利用数值可求出Bo的估计误差B0，本实验B0之要求保留一位有效数字，进而可以确定B0有效数字，并要求给出测量结果的完整表达式，即 B0=测量值估计误差。现象观察：适当增大B，观察到尽可能多的微波振荡，然后向左（向右）逐渐移动电路盒在木座上的左右位置，使下端的样品盒从磁铁中心逐渐移动到边缘，同时观察移动过程中共振信号波形的变化并加以解释。选作实验：利用样品为水的探头，把电路盒移到木座的最左边（或最右）边，测量磁场边缘的磁场大小。3测量F19的因子 把样品为水的探头换为样品为聚四氟乙烯的探头，并把电路盒放在相同的位置。示波器的纵向放大旋钮调节到50mv/格或20mv/格，用与校准磁场过程相同的方法和步骤测量聚四氟乙烯中F19与B0对应的共振频率VF以及在峰顶及谷底附近的共
