《南京信息工程大学动力气象-复习题》由会员分享，可在线阅读，更多相关《南京信息工程大学动力气象-复习题（11页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、一、名词解释1. 位温：气压为p,温度为T的干气块，干绝热膨胀或压缩到 lOOOhPa时所具有的温度。 片T（1OOO/p）R/Cp, 如果干绝热，位温守恒（.七/：t=0 ）。2. 尺度分析法：依据表征某类大气运动系统各变量的特征值来估计大气运动方程中各项量级的大小，判 别各个因子的相对重要性，然后舍去次要因子而保留主要因子，使得物理特征突出，从而达到简化方 程的一种方法。3. 梯度风：水平科氏力、惯性离心力和水平气压梯度力三力达到平衡，此时空气微团运动称为梯度风，V1 cp表达式为：fVrTP衍4. 地转风：对于中纬度天气尺度的扰动，水平科氏力与水平气压梯度力接近平衡，这时空气微团作直线运
2、动，称为地转风，表达式为：Vg = 可P k。地转风：在自由大气中，因气压场是平直的，空气仅受水平气压梯度力和水平地转偏向力的作用，当二力 相等的空气运动称之为地转风。5. 惯性风：当气压水平分布均匀时，科氏力、惯性离心力相平衡时的空气流动。表达式为： VfFT。6. 斜压大气：大气密度的空间分布依赖于气压（p）和温度（T）的大气，即：=T（P，T）。实际大气都是斜压大气，和正压大气不同，斜压大气中等压面、等比容面（或等密度面）和等温面是彼此相交的。7. 环流：流体中任取一闭合曲线L，曲线上每一点的速度大小和方向是不一样的，如果对各点的流体速度在曲线L方向上的分量作线积分，则此积分定义为速度环
3、流，简称环流。8. 埃克曼螺线：行星边界层内的风场是水平气压梯度力、科氏力和粘性摩擦力三着之间的平衡结果。若 以u为横坐标，v为纵坐标，给出各个高度上风矢量，并投影在同一个平面内，则风矢量的端点迹线 为一螺旋。称为埃克曼螺线。9. 梯度风高度：当ZH= -/， =（2k/f）1/2时，行星边界层风向第一次与地转风重合，但是风速比地转风稍大，在此高度之上风速在地转风速率附近摆动，则此高度可视为行星边界层顶，也表示埃克曼厚度。12De 三一-f-梯度风高度：当 Zh=/时，边界层的风与地转风平行，但比地转风稍大，通常把这一高度视为行星边界 层的顶部，也称为埃克曼厚度。10. Ekman泵：在大气边
4、界层中，大尺度大气运动主要是气压梯度力、科氏力和摩擦力三力的平衡。在这 三力的平衡下，大气质点的运动不再象自由大气那样沿着等压线流动，其流线与等压线成一交角并从 高压流向低压。这样，在低压的地方，大气质量有辐合，其上空的大气就会上升，并将边界层大气挤 到自由大气中；而在高压的地方，大气质量有辐散，其上空的大气就下沉，进而就将自由大气的质量 吸入边界层。这种由于摩擦效应产生的边界层顶的上升或下沉运动，俗称为Ekman泵。11. 微扰法（小扰动法）：大气运动方程组是非线性的，直接求解非常困难。因此，通常采用微扰法（小 扰动法）将方程组线性化，讨论简单的波动（线性波）问题。12. 上下游效应：是指大
5、范围的上、下游系统环流变化的联系。上游某地区的长波系统发生变化某种显著 的变化之后，接着以相当快的速度（通常比系统本身的移速甚至比平均西风风速都要快的速度）影响下游系统发生变化，这就是上游效应。上游效应：Cg C0,上游扰动的能量先于扰动本身到达下游，在下游产生新的扰动，或加强下游原有扰动的影响。13. 滤波：根据波动形为的物理机制而采用一定的假设条件，以消除气象意义不大的波动（称为噪音”而保留有气象意义波动的方法。14. 重力外波：是指处于大气上下边界的空气，受到垂直扰动后，偏离平衡位置以后，在重力作用下产生 的波动，发生在边界面上，离扰动边界越远，波动越不显著。快波，天气学意义不重要。15
6、. 重力内波：是指在大气内部，由于层结作用和大气内部的不连续面上，受到重力扰动，偏离平衡位置，在重力下产生的波动。重力内波与中，小尺度天气系统关系密切。16. 频率方程：波速c（或频率=kc）一般是基本气流U，波数k（或波长L）及其他参数（如 g, H, f,-）的函数，即c=c（u, k, g, h, f, p,），称为波速方程或频率方程（频率与波数之间的关系式）。（二）简答题1. 什么叫二级环流？什么是旋转减弱？答：二级环流：也称为次级环流，是由行星边界层的湍流摩擦效应产生的穿越行星大气边界层和自由大气 环流的垂直环流圈，它是叠加在一级环流或称主要环流（自由大气中不计湍流摩擦的准地转涡旋环
7、流）之 上并受这一主环流系统物理约束的环流。旋转减弱：自由大气在埃克曼泵的作用下，若无外部能量的供给，其涡度会随时间发生衰减，这种衰减就 称为旋转减弱。2. 什么是力管及其力管效应?答：由等压面和等比容面相交的所构成的管子，即力管。力管的表达式为：-adp。力管可以产生新的环流或使原有的环流加强或者减弱的动力作用，这就是力管效应。在某平面上单位面积内力管数目愈多，表示大气的斜压性愈强。在等压面上的等温线愈密集（温度梯度越大），反映着铅直面内单位面积所含的力管数愈多，斜压性愈强，反之，在等压面上的等温线越稀疏，斜压性就愈弱。3. 群速度与相速度有何区别 ？何时二者一致？答：相速度为载波移到的速度
8、，即群波中具有相同位相点的移到速度。相速C的表达式为c。而群速K是指波包移动的速度，即群波中具有相同振幅点的移动速度，表示波列（波群）能量传播的速度。群速的表达式为:可见，当波速c与波长k无关时,d ， d(ck) , dcc k cdk dkdk4. 什么是罗斯贝波，它是怎样产生的?答：罗斯贝波是在准水平的大尺度运动中，由于B效应维持绝对涡度守恒而形成的波动。它的传播速度与声波和重力波相比要慢很多,故为涡旋性慢波,同时由于它的水平尺度与地球半径相当,又称为行星波（大气长波）。罗斯贝波是水平横波，单向波，慢波，对大尺度天气变化过程有重要意义。5. 给出群速与波速的关系？什么是非频散波和频散波？
9、大气波动中哪些是非频散波？哪些频散波?CgdkdCdk由上式可以看出，群速与相速大小的差值与k和空有关，QC表示相速随波长的变化率。dkdk非频散波：频率（3）或波速（C）与波数（k）或者波长（L）无关，则 Cg=C，波能与波动一起移动， 称波动没有发生频散或为非频散波，如声波、重力外波；反之，若频率与波数有关，则Cg毛，称为频数波，如重力波、惯性重力波、长波。6. 给出涡度的定义及其表达式？涡度与环流的关系？詁答：速度场的旋度为涡度，即为：习3卫3，涡度与速度环流C的关系为：C = 口（灯3汉V3）nJdcr，可见,沿闭合回线L的速度环流是和涡度紧密相互联系的。对上式取面积匚趋于0的极限后，
10、5C呻 =V）n，所以，涡度在法方向的分量就等于单位面积上的环流，因此可以认为涡度是对流体 J0、; 转动的微观度量。涡度是点的坐标和时间的函数，它在直角坐标系中的投影为：铅直方向的涡度为:#7. 叙述基别尔数（、罗斯贝数（Ro）的表达式及其物理意义。基别尔数为局地惯性力与水平科氏力的尺度之比，即：程的快慢程度。即 的量级表示运动地转平衡近似程度。fvfoUfo戸1f0.,当；U 1,相对于fv可以略去。#= j血二丄fvfUf。LRo为罗斯贝（Rossby）数，表示水平惯性力与科氏力的尺度之比，即:示大气运动的准地转程度，当RoL 1，水平惯性力相对于科氏力可以略去；反之当rL 1，科氏力相
11、对于水平惯性力可以略去。大尺度运动中，&L 1，科氏力是不能忽略的；小尺度运动中，r）L 1，科氏力可以忽略不计。8. 声波和重力外波、重力内波的滤波条件是什么？排除声波的条件：（1）大气是不可压缩的；（2）大气是非弹性的或是包辛内斯克Boussinesq近似的；（3）大气是水平无辐散的；(4)大气是静力平衡的；(5)大气是准地转的。排除重力外波的条件：(1)假定大气上、下边界是刚体(固壁)边界，即上、下边界条件是齐次的；(2)假定大气是水平无辐散的;(3)假定大气是地转运动的；(4)假定大气作纯水平运动。大尺度运动，可采用下列条件滤除重力内波：(1)假定大气是中性层结；(2)假定大气是水平无
12、辐散的；(3)假定大气是准地转运动；(4)假定大气只作 水平运动，或垂直运动状态与z或p无关。三、证明题1. 利用静力平衡方程( 和=-小亞)和状态方程(p=PRT),证明均质大气高度H ( H = RT/g)是等温大气中气压和密度减小到其 e/1的高度。(PH = pe-1 和;h= ：:oe1)设等温大气温度为 To由状态方程，得到：p=：RT由静力平衡方程：、p=-消去几得到：-pLgj.zRTo对上式两端从地面(z=0, p=po)到高度z ( p=p)进行垂直积分，则有：p1pg、zp =RT)ppgIn p 二p0RT0 ；4 旦)zRT0=p = P0e-1pH=p0e ,所以在
13、z=H = RT/g高度上，有：讣：e-1均质大气高度H确实为等温大气中气压和密度减小到其 k7，2.利用状态方程，得到:e/1的高度!利用一维正压罗斯贝波的相速公式c = U导出其群速Cg的表达式，并与相速相比较。=一 awk-Pd - 一 u dk二 ckP P2 2 2 k k,2 F=Cg =C2k0kCg c故正压罗斯贝波的群速 Cg大于相速3.证明干绝热条件下位温守恒(C。d I nddt由热力学方程：JT dQdt dt对状态方程(p：=：RT)求全导数，则:dp d dT d dT dpp: -RT_、：p R _、p R、丄 dt dt dt dt dt dtdT ddT d
14、T dp，” cv + p =Q = cv + Rot = Qdt dtdt dt dtdT dpdT dp=,(Cy R) =Q = Cp Qdt dtp dt dt所以对于理想气体，干绝热条件下（Q=o）,dTdt4dtdT一巴空=0p dtd!T dtRdpp dt=0= cpd InTdtRd ln pdt=0Cp= Cv+R, Cv为干空气定容比热，C p为干空气定压比热，:=1/为比容。对位温方程 T(1000)R/Cpp取对数微分，则有:Rd ln v - d ln T dln p= Cpd ln)- Cpd lnT - Rdln p CpCpd In v -04、有下列方程组：.u;u: hu g 一 .t:x汶.:h :hu 小0:t:x假设大气基本状态是静止的，即u=u , v=v,hHoh，试求:（1）（2）（3）（4） 答：（1）将上述方程组线性化求出该方程组所含波动的频率方程 分别求出该波动的相速与群速 分析该波动的性质线性化后的方程组为：.u : hg-tx(b)(2)严-y(a):h-2卜c hgH 0 2 = 0孤(c)设h的形式解为:h 二 hoeW)
