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1、4.2 永磁同步电动机三相坐标系的数学模型为方便分析起见，将三相永磁的同步电动机看作是理想的电机，也就是说它符合下列假设：(1) 转子上面没有阻尼绕组；定子中各个绕组的电枢电阻、电感值相等，三相定子的绕组按对称的星形分布；(2) 其气隙磁场服从正弦分布而且各次谐波忽略不计，感应电动势也服从正弦分布；(3) 永磁体的等效的励磁电流恒定不改变；电机中的涡流、趋肤效应、电机铁芯饱和和磁滞损耗的影响均忽略不计；温度与频率不影响电机的参数。坐标系正方向的选取：(1) 转子逆时针方向旋转为正；(2) 正向电流生出正向磁链；(3) 电压，电流的正方向按照电动机的惯例。则静止三相坐标系里永磁同步电动机的定子侧
2、电压方程u=R，i+內(4-1)3s3s3s3s静止三相坐标系里永磁同步电动机的定子侧磁链方程二L，i+，F()(4-2)3s3s3sf3s式中，iR00中一AAi=i,R=0R0,中=中3sB3s3sBiC00R丿中Cusin_u=Au,F()=sin(-120。)3sBuC3ssin(+120)1cos120cos240、100L=Lcos120。1cos120+L0103sm3、cos240cos1201丿l3001丿电机统一理论和机电能量转换告诉我们，电机的电磁力矩37T=一nIm(中sis*)(4-3)ep式中，*代表取共轭复数，Im代表取虚部。4.3 永磁同步电动机dq坐标系的数学
3、模型三相交流电机是一个耦合强、非线性、阶次高的多变量系统，它在三相静止的坐标系里的数学模型相当复杂，应用传统的控制策略对其实现交流调速有很大的困难，所以对于一般的三相交流电机常常应用矢量控制的方法，采用坐标变换，把三相交流的绕组等效变换成两相互相垂直的交流绕组或者旋转的两相直流的绕组，等效变换以后其产生的磁动势相等，系统的变量之间得到了部分的解耦它的数学模型得到了大大简化，使得对于系统的分析和控制也简化了很多，使得它的数学模型与比较简单的直流电机类似52。ii图4-1静止的三相和两相坐标系坐标变换采用的空间矢量位置图通常会用到如下的六种坐标变换：三相和两相正交坐标系间变换（3s/2s变换），两
4、相正交坐标系和三相坐标系间变换2s/3变换），静止两相和旋转两相坐标系间变换（2s/2r变换），旋转两相和静止两相坐标系间变换（2r/2s变换），三相静止和两相旋转坐标系间变换（3s/2r变换），两相旋转和三相静止间变换（2r/3s变换）。根据磁动势和功率相等的等效原则，两相与三相的合成磁动势相等，即图4-1中，两相与三相绕组的磁动势在5坐标轴上投影相等，即=NiNicosNicos=N(i3A3B33C33A(4-4)3Ni=Nisin一Nisin=N(i-i)23B33C323BCNi2a(4-5)ii其矩阵形式为：iiiaiLN3N2iAiB(4-6)iN要使变换之后总功率保持不变，可证
5、，匝数比应等于N2所以，可以求得i(XiB12321232iAiBiC(4-7)所以，三相和两相正交坐标系间变换的变换矩阵C3s/2s(4-8)又因为+J0，所以，可得(4-9)(4-10)所以，三相和X卩0正交坐标系间变换的变换矩阵为112211212(4-11)这是一个正交矩阵，所以iAiBiC所以，两相正交坐标系和三相坐标系间变换的变换矩阵0C2s/3s(4-12)323T(4-13)qa卩icosQsinQiid=a=Cai-sinQcosQi2s/2riq11BBi=-isinQicosQ(4-14)iacosQ-sinQid=CidisinQcosQi2r/2siP-qq所以，静止
6、两相和旋转两相坐标系间变换矩阵(4-15)C2s/2rcosQsinQ-sinQcosQ(4-16)图4-2静止的两相坐标系和旋转的两相坐标系由图4-2可知i=icosQ+isinQda卩进而，可求得cosQ-sinQsinQcosQ(4-17)旋转两相和静止两相坐标系间变换矩阵C=2r/2s三相静止和两相旋转坐标系间变换的变换矩阵：C=3s/2rcos-sincos(-120)-sin(-120)1cos(+120)-sin(+120)(4-18)加之=-90(4-19)变换阵可变为下面的形式C=3s/2rsincossin(-120。)cos(-120)其逆变换矩阵是所以式中x=x3s链中
7、)。将式(4-2)xxABCT，式中=CT2r/3s3s/2rx=Cx3s2r/3s2rx=Cx2r3s/2r3sx2rsin(+120)cos(+120)石I(4-20)(4-21)=xxxT(x可以是电流i,电压u,dq03s/2r变换，可以得到C中=CLC-1Ci+中CF()3s/2r3s3s/2r3s3s/2r3s/2r3s3s/2r3s一中一idd中，Ci=iq3s/2r3sq中i00C中3s/2r3sCLC3s/2r3s3s/2r1sinsin(-120)coscos(-120)sin(+120)cos(+120)电丿(4-22)(4-23)也可以是磁(4-24)1-0.5-0.5
8、，100，”-m3l3、-0.5-0.51I001I100,sincossin(-120。)sin(+120。)cos(-120)cos(+120)(1.5L+Ll3m301.5L+Ll3m30Ll3丿00,00,F()3s/2r3s訓fsincossin(-120)cos(-120)丿-sin-1.5xsin(-120)=y0sin(+120)f0sin(+120)cos(+120)00,00,(4-27)(4-28)Ri)=000设L二1.5L+L,L二1.5L+L,L二L(4-25)d3m3l3q3m3l303l3则，dq0坐标系中定子侧的磁链方程为一中一(L00、idd3d中=0L0i
9、+y0(4-26)qq3qf中000Ll3i00从式(4-1)可推出u=Ri+pyAAA从式(4-20)至(4-23)推出=I(xsin+xcos+丄x)3dq20把式(4-27)代入式(4-28)(u-Ri-py+“y)sin+(u-Ri-py-“y)cos+dddsqddqsq(4-29)要使任意值都能使得式(4-29)成立，须满足如下条件u=Ri+py一“中dddsq-u=Ri+py+“中(4-30)qqqsdu=Ri+py000因为式(4-3)中的零序分量i与机电能量转换无关，所以只要考虑dq坐标系中的直轴、交轴的分量(4-31)s，中+jdqIi，i+jidq式(4-3)和(4-31
10、)可推出T，一nIm(中sis*)ep，nIm(+j)(i-ji)pdqdq，n(i一i)pdqqd将式(4-26)代入得T，n(1.5中i+(LL)ii)(4-32)epfqd3q3dq由上述推导可以求得dq坐标系中三相永磁同步电动机的定子侧电压方程为|u，Ri+p一中(4-33)(4-34)dddsqIu，Ri+p+qqqsddq坐标系中三相永磁同步电动机的定子侧磁链方程为，Li+1.5中dd3dfI，Liqq3qdq坐标系中三相永磁同步电动机的定子侧电磁转矩为T，n(1.5中i+(LL)ii)(4-35)epfqd3q3dq式(4-33)-(4-35)中，u，u是定子电压的dq轴分量；i
11、,i是定子电流dqdq的dq轴分量；R是定子的电阻；、为定子磁链的dq轴分量；是同步电角dqs速度；L，L代表dq轴电感分量；n代表极对数；代表永磁体磁链；d3q3pfP代表微分算子d/dt37。4.4 永磁同步电动机矢量控制正弦波PMSM有永磁转子与定子的三相分布绕组,定子绕组里的感应的电动势、通常采用交流的PWM变压变频器供给的定子电流、电压均是正弦波。永磁同步电动机通常没有励磁绕组和阻尼绕组,转子是用永磁体材料做的。正弦波PMSM的转子磁动势方向随转子位置变化而且幅值恒定不变，PMSM的矢量控制也是基于磁场定向的，这点和电励磁同步电动机一样，只是PMSM的转子永磁体的磁场恒定不变，再加上它的参数和结构各不相同，因此它的控制方法与其他电机不太一样。假想PMSM转子有一个虚拟的励磁绕组，当绕组上通过虚拟励磁电流I的时候，它和PMSM的转子磁动势相等。所以，PMSM可以和常见的电励磁同步电动机等效，它们的唯一区别就在于前者虚拟励磁电流恒定不变，也就是说虚拟励磁电流I常数，并且dLf0，等效于虚拟的励磁绕组是由恒
