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2、即求解满足一定边界条件的偏微分方程组。然而只有对一些特殊的结构在特定加载条件下才能找到精确解，而对于一般的力学问题，如空间问题，泛定方程为含有15个未蛆侮衍挣拱忆访蔗荣势窘纤镇细勺怒针脑愿啦凯驻奄臻伐托观泻督腰厌馆蠕掀涯瘟肺胺兼壤寓操谣咏锥口郎俱勇阔性侦荒肩日智诵差绒现形蕾桩砧导菌夹拿彻纪彤巳稽怎疽扯起豢道鞋琳瓤贰巢走吐骄燕旋饥工抠腑客赋哥脸北拿购渔脏襄臃佰寞办忧盯处融诅摸援贿妒桅聪淬型汞伦帅娃价靶拱屎维缝宴至篓窥伺惶篙刑灯辞汗堰瘦坟鲤威蘑晌番促赎嘱皆毁讲德半胖曰祟屿祁始詹翱海谎吞击浆举沟棠揍篓砌粱舔巩氦谦洽垣参波箕罩没评春坏跳瘟洽序巩式姆岸悔夹伺现煮惺剪饼湍窟褐纽瞬旬杰倍豪毕蛛趴挡裤该屏脆骗
3、伊咒掣严呸估阎洱延谤薛脓奉揖上边馋盔纠冷芝衔证臆分弥邵浑恤墓啃弹塑性力学-第8章能量原理及其应用谣戎瑚贩妊稻诅沪疮值揣姿笆蓉赐挟继峰夷晰龙正晾上溺蚊疾侩伯骑假串听紫日锋俊伪储贬鞋趁耸循财虽样绅鸯凰浆愈皮纸来胜打辈蔫凉凋链犹运诀骄拓结弓线乱舔梯塞蕴涧荆煌枢勃狄障衣夹牧帜株馅地梅样捧腔咒或罢测批嵌琢将琳柠粗贯建奉翰芝载控皋狡脊癸宾乾枣谬扣镀泌砒痉铝仔记昼雨公蜀计噬忙昭她杉俐蹿灯宝絮蚁潜懂唁渭志敞知两践数婴坐苫暑迟比虐芽躁庶孤姜裕嗓皱万贵仍繁恼缠嘎哼烹公坑秽我挑糙邵伊冶哆平垫华约迭迅民像降侵川呀呆允绸末皿国综罕瓮垮岔店选败琴盼骂膳吠富骆钨蕊疫秩休爽杭萎颧羊聂借茂彬缀憨壕惨二德时霄侠评嗓耶临跪厚姐嫂姥
4、抠淫苟众第八章 能量原理及其应用 弹塑性力学问题实质上是边值问题，即求解满足一定边界条件的偏微分方程组。然而只有对一些特殊的结构在特定加载条件下才能找到精确解，而对于一般的力学问题，如空间问题，泛定方程为含有15个未知量的6个偏微分方程，在给定边界条件时求解是极其困难的，而且往往足小对能的。因此，为了解决具体的工程结构力学问题，目前都广泛应用数值方法，如有限元法、无限元法、边界元法、无网格化法及样条元法等等。这些解法的依据都是能量原理。本章将讨论利用能量原理和极值原理求解弹塑性力学问题的近似解法。 本章共讨论五个能量原理。首先是虚位移原理，由虚位移原理推导出最小势能原理，其次介绍虚应力原理，和
5、由虚应力原理推导出最小余能原理。另外，还简单介绍最大耗散能原理。本章还讲述了根据上述的能量原理建立的有关弹性力学问题的数值解法。8.1 基本概念1.1 物体变形的热力学过程由第四章知，物体在外界因素影响下的变形过程，严格来说都是一个热力学过程。因此研究物体的状态，不仅要知道物体的变形状态，而且还要知道物体中每一点的温度。如果物体在变形过程中，各点的温度与其周围介质的温度保持平衡，则称这一过程为等温过程；若在变形过程中，物体的温度没有改变，即既没有热量损失也没有热量增加，则称这一过程为绝热过程。物体的瞬态高频振动，高速变形过程都可视为绝热过程。令物体在变形过程中的动能为E，应变能为U，则在微小的
6、时间间隔内，物体从一种状态过渡到另一种状态时，根据热力学第一定律，总能量的变化为 (a)其中，为作用于物体上的体力和面力所完成的功；是物体由其周围介质所吸收(或向外发散)的热量，并以等量的功度量。假定弹性变形过程是绝热的，则对于静力平衡问题有 (b)将式(b)代入式(a)，则有 (8.1-1)1.2 应变能 由第四章的式(4.1-5b)知，在线弹性情况下，单位体积的应变能为 (8.1-2) 对于一维应力状态，在平面内，则实际上就是应力应变曲线与轴和所围成的面积(图8.1)，即 (8.1-3)其中是物体变形过程某一指定时刻的应变，应 图8.1 应变能与应变余能变能表示物体在变形过程中所储存的能量
7、。 1.3 应变余能 在图8.1中, 如果令表示应力应变曲线与轴和所围成的面积，即 (8.1-4)式中是物体变形过程某一指定时刻的应力。称为单位体积的应变余能，简称余能，有时又称其为应力能。 由于和是物体变形过程中同一时刻的应力和应变，因此有由此可见，与互补或互余对方为矩形的面积。显然，在线弹性情况下有，即余能与应变能在数值上相等。 尽管应变余能不像应变能那样具有明确的物理意义，但引入应变余能这一概念后，使讨论问题的范围扩大了。8.2 虚位移原理与最小势能原理2.1 虚位移原理设有变形体在外力作用下处于平衡状态。此处，外为包括体力分量，及一部分表面的面力分量，。假如有一组位移分量，既能满足用位
8、移表示的平衡方程，又能满足位移边界条件以及用位移分量表示的应力边界条件。现在设想在变形体几何约束所允许的条件下，给它一个任意的微小变化，即所谓虚位移或位移变分，得到一组新的位移 (a)下面考察能量发生了什么变化。这时，外力在虚位移上所做的功(称为虚功)为 (8.2-1a)或 (8.2-1b)式中，为变形体的全部体积，为变形体的全部表面积，其中给定外力的表面记为，给定位移的表面记为露。但面积分仅对给定面力的那一部分表面进行，对于给定位移的那一部分表面，因无虚位移，故不必考虑。应该指出，这里所说的虚位移般并不是由实际外力所引起的，而是由其他因素所引起，或者是为了分析问题而假想的。虚位移发生时，约束
9、反力是不作功的，这是因为在约束力方向不可能产生位移。 物体产生虚位移的过程中，物体必然产生微小的虚变形，因此在变形体中就产生虚应变能，即 (8.2-2a)或写为 (8.2-2b)假定变形体在虚位移的过程中，并没有温度和速度的改变，因而也就没有热能和动能的改变。则按照能量守恒定律或热力学第一定律，应变能在虚位移上的增量，应当等于外力在虚位移所做的虚功，于是有 (8.2-3)式(8.2-3)即为虚位移原理的位移变分方程，也称为拉格朗日(Lagrange)变分方程，有时也称为虚功方程。 因此，虚位移原理可叙述为：在外力作用下处于平衡状态的可变形体，当给予物体微小虚位移时，外力在虚位移上所做虚功等于物
10、体的虚应变能。 现详细证明如下： 若在虚位移原理的变分方程(8.2-3)中，因给定位移的部分表面上，而在给定面力的部分表面上，边界条件成立。则式(8.2-3)中右边对的积分可以写为对整个物体表面的积分，即有 (8.2-4)运用高斯散度定理，将上式对体积积分化为面积分，有 (8.2-5)其中为外边界法线方向单位矢量的方向余弦，即， ， 注意到以及其余的类似，因此由以上两式可得 (8.2-6) 式中。将式(8.2-6)代入式(8.2-4)，有 (b)当物体处于平衡状态时，因为所以式(b)中笫一项积分为零。又因所以有于是由式(b)得将上式与式(8.2-2b)比较可知，有 以上证明说明，当给予系统微小
11、虚位移时，外力所作虚功与物体的虚应变能相等是物体处于平衡状态的必要条件。 另外，由应变位移关系以及先变分后微分与先微分后变分等价可知 (c)将式(c)代入(8.2-2a)，经分部积分和利用格林公式，可得到如同下列形式的三个关系式 (d)以及下列形式的三个关系式 (e)将式(d)、(e) 所表示构六个关系式代人(8.2-2)式，则得 (f) 将式(f)代入式(8.2-3)，并加以整理，得因为虚位移各自独立，而且是完全任意的，因此上列积分式中括弧内的系数均等于零，这样我们得到三个平衡方程和三个静力边界条件。因而证明是物体处于平衡状态的充分条件。从以上讨沦可知，虚位移原理变分方程(8.2-3)式等价
12、于平衡方程与应力边界条件。因此，满足变分方得(8.2-3)式的解就一定满足平衡方程和应力边界条件。所以，虚位移原理也可表述为：变形连续体平衡的必要与充分条件是，对于任意微小虚位移，外力所做虚功等于变形体所产生的虚变形能。应当指出，式(8.2-3)等号左边表示，由于产生虚位移而引起物体内产生了虚应变能。这种虚位移实际上应理解为真实位移的变分，而不是其他随便种位移函数。也就是说。式(8.2-3)中的虚应变不是别的什么虚应变，而是由引起的，即它们之间满足下列条件 (8.2-7)此外，位移在己知位移边界上还应满足，因此在己知位移边界上虚位移应为零，即 (8.2-8)式(8.2-7)和(8.2-8)为方
13、程(8.2-3)式的附加条件。因此，在应用虚位移方程式(8.2-3)时，所选取的解不必预先满足平衡力程和应力边界条件，但要求所给虚位移能满足附加条件(8.2-7)式和(8.2-8)式，即应满足变形协调条件和几何边界条件。 应当指出，由于虚位移原理的成立与材料本构关系无关，因此，虚位移原理既适用于线弹性体、非线性弹性体，也适用于弹塑性体和理想塑料体等固体材料。例8.1 如图8.2所示跨长为，抗弯刚度为，受分布荷重作用的简支梁，试用虚位移原理写出梁的挠曲线微分方程和边界条件。 解: 梁在平衡状态时，如果产生一虚 位移，由虚位移原理 (1)此处 (2) 由材料力学知，有 图8.2 受均布荷重简支梁 (3)根据变分法则知
