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1、简答题答案:1 .空间电荷区是怎样形成的。画出零偏与反偏状态下pn结的能带图。答：当p型半导体和n型半导体紧密结合时，在其交界面附近存在载流子的浓度梯度，它 将引起p区空穴向n区扩散，n区电子向p区扩散。因此在交界面附近，p区留下了不能移动的带负电的电离受主， n区留下了不能移动的带正电的电离施主，形成所谓空间电荷区。PN结零偏时的能带图：PNI吉反偏时的能带图：2 .为什么反偏状态下的 pn结存在电容？为什么随着反偏电压的增加，势垒电容反而下降？答：由于空间电荷区宽度是反偏电压的函数，其随反偏电压的增加而增加。空间电荷区 内的正电荷与负电荷在空间上又是分离的，当外加反偏电压时，空间电荷区内的
2、正负电荷 数会跟随其发生相应的变化，这样PN结就有了电容的充放电效应。对于大的正向偏压，有大量载流子通过空间电荷区 ，耗尽层近似不再成立，势垒电容效应不凸显。所以，只有在 反偏状态下的PN结存在电容。由于反偏电压越大，空间电荷区的宽度越大。势垒电容相当于极板间距为耗尽层宽 度的平板电容，电容的大小又与宽度成反比。所以随着反偏电压的增加，势垒电容反而下 降。3 .什么是单边突变结？为什么 pn结低掺杂一侧的空间电荷区较宽？答：对于一个半导体，当其 P区的掺杂浓度远大于 N区（即NdNja）时，我们称这种结 为P+N当其N区的掺杂浓度远大于 N区（即Na Nd）时，我们称这种结为 N+R这两类 特
3、殊的结就是单边突变结。由于PN结空间电荷区内P区的受主离子所带负电荷量与N区的施主离子所带正电荷 的量是相等的，而这两种带电离子是不能自由移动的。所以，对于空间电荷区内的低掺杂 一侧，其带电离子的浓度相对较低，为了与高掺杂一侧的带电离子的数量进行匹配，只有 增加低掺杂一侧的宽度。因此，PN结低掺杂一侧的空间电荷区较宽。4 .对于突变p+-n结，分别示意地画出其中的电场分布曲线和能带图：答：热平衡状态时：突变p+-n结的电场分布曲线:精选资料，欢迎下载突变p+-n结的能带图:注：画的时候把两条虚线对齐。5 .画出正偏时pn结的稳态少子浓度分布图。6.画出正偏pn结二极管电子和空穴电流图。答：答：
4、（正向偏置）7 .解释pn结二极管扩散电容形成的机制；解释产生电流和复合电流的形成机制。答：在扩散区中存在有等量的非平衡电子和空穴的电荷，在直流电压下的少子浓度会随其中的交流成分的改变而改变。随着外加电压的变化，由于少子浓度变化而形成的少子电荷 存储量的变化不断地被交替充电与放电，从而表现为电容效应，少子电荷存储量的变 化与电压变化量的比值即为扩散电容。反偏产生电流的形成机制：反偏电压下，空间电荷区产生了新的电子一空穴对，由于 反偏空间电荷区的电子浓度与空穴浓度为零，这些新产生的电子一空穴对会重新建立新的 热平衡。电子一空穴对一经产生，就会被电场扫出空间电荷区。这些被扫出电荷流动产生 的电流即
5、为反偏产生电流。正偏复合电流的形成机制：当PN结外加正偏电压时，电子与空穴会穿过空间电荷区注入到相应的区域，电子与空穴在穿越空间电荷区时有可能会发生复合，这部分复合的电子 与空穴的相对运动形成的电流即为复合电流。8 .什么是存储时间？答：P区与N区均存在过剩载流子。空间电荷区边缘的过剩载流子由正偏PN结电压维持。当外加电压由正偏变为反偏时，空间电荷区边缘处的少子浓度就不能再维持，于是就会慢 慢衰减，如下图所示。pn名结妁关断过程(学电荷整瀛过孽空间电荷区边缘少子浓度达到热平衡值时所经历的时间ts即为存储时间。存储时间内,反向电流大小是基本不变的。9 .为什么随着掺杂浓度的增大，击穿电压反而下降
6、？答：随着掺杂浓度的增大，杂质原子之间彼此靠的很近而发生相互影响，分离能级就会扩展成微带，会使原来的导带底下移，造成禁带宽度变窄，不加外加电压时，能带的倾斜处隧道长度 位 变得更短，当 从短到一定程度，当加微小电压时，就会使P区价带中的电子通过隧道效应穿过窄窄的禁带而到达N区导带，使得反向电流急剧增大而发生隧道击穿。所以，掺杂浓度越大，禁带宽度越窄，也就越容易发生隧穿，击穿电压也就越小。10 .画出有偏压时理想金属半导体结的能带图，在图上标出肖特基势垒。答：注：左边是N型金属半导体结能带图，右边是 P型金属半导体能带图，肖特基势垒图中已标出。11 .比较肖特基二极管和 pn结二极管正偏时的I-
7、V特性。答：1 . I-V关系式形式相同，由于电流输运 机制不同，肖特基二极管的电流要 比pn结的大几个数量级。2 .相应的肖特基二极管的导通压降也比较低。3 .因为肖特基二极管是单极性器件， 只有多子，少子很少，可认为无少 子存储电荷，高频特性好，开关时 间短，一般在ps数量级。pn结开关 时间在ns数量级。12.什么是异质结？答：用两种不同材料组成的一个结叫做异质结，它可以按照不同的分类标准又分为由导电 类型相同的两种不同材料所形成的同型异质结和由导电类型相反的两种不同材料所形成的 反型异质结，以及突变异质结和缓变异质结。13.对于n+pn晶体管（基区宽度 0,Vbc=0)深饱和状态。临界
8、饱和状态;14共基极电流增益的三个限制因素（发射极注入效率系数、基区输运系数和复合系数）的定义和对共基极电流增益的影响。答：nC交流共基极电流增益:J RJ pEnE院财极注入效率基数JnE XJnE + “E /”（把）百 _ 4一 + JpE巨 + J符+ JpE三三 墓区输运赛效发射极注入效率系数：考虑了发射区中的少子空穴扩散电流对电流增益的影响。该电流是发射极的一部分，但它对晶体管的工作没有作用，因为JpE不是集电极电流的一部分，它的存在会降低共基极电流的增益。基区输运系数：考虑了基区过剩少子电子的复合作用的影响。理想情况下，我们是希望基区中没有复合的，不过复合是不可避免的，所以复合的
9、存在使基区输运系数小于1,也就降低了共基极电流的增益。复合系数：考虑了正偏 B-E结中的复合的影响。电流 JR对发射极电流有贡献，但对集电极电流没有贡献，所以它的存在也降低了共基极电流的增益。15 .什么是基区宽度调制效应？该效应的另一个称呼是什么？答：事实上，晶体管的基区宽度是 B-C结电压的函数，因为随着结电压的变化，B-C结空间电荷区会扩展进基区。随着B-C结反偏电压的增加，B-C结空间电荷区宽度增加，使得基区o宽度减小。中性基区宽度的变化使得集电极电流发生变化，基区宽度的减小使得少子浓度梯度增加，这种效应称为基区宽度调制效应，又称厄尔利（ Early ）效应。16 .什么是大注入效应？
10、答：我们确定少子分布时所用的双极传输方程默认采用了小注入。但随着Vbe的增加，注入的少子浓度开始接近，甚至变得比多子浓度还要大。如果我们假定准电荷中性，那么p型基区中在靠近发射区的那一侧由于过剩空穴的存在，多子空穴浓度将会增加。此时发生大注入，促使晶体管发生两种效应发射极注入效率降低（Webster效应）；集电极电流增大速率变慢。这种效应就是大注入效应。17 .晶体管的截止频率是如何定义的？限制双极型晶体管的频率响应的延时因素有那些？答：.a截止频率fa :共基极电流放大系数减小到低频值的1/，2时所对应的频率.P截止频率f P :共发射极电流放大系数减小到低频值的1/V2时所对应的频率.晶体
11、管的频率参数与晶体管的载流子渡越时间有关，它包括电子从发射极到集电极的有效渡越时间、发射结充电时间、发射极扩散电容充电时间、集电结耗尽区渡越时间等。18 .大致绘出p沟道pnJFET的截面图，标明器件工作时的电压极性。答：11_ISw J I L I 13D注：这是n沟道的，类似的p沟道可画出，并标明工作电压极性。19 .定性阐述n沟道耗尽型pnJFET的基本工作原理。答：基本工作原理：如上图1,显示了一个当栅极零偏时的n沟道pnJFET。如果源极接地，并在漏极上加一个小的正电压，这漏极产生一个漏电流Id。n沟道实质上是个电阻，因此，对于小的VDG ID与VDS的曲线接近于线性变化，如上图1所
12、示。当我们给pnJFET的栅极与源极之间加一个电压后，沟道电导系数就会发生变化，如上图2所示，当在栅极加一个负压时，栅极与沟道形成p n结反偏，其空间电荷区增宽，沟道宽度变窄，沟道电阻增加。当反偏电压达到一定程度时，空间电荷区会将沟道完全填满，这种情况称为沟道夹断，此时漏电流几乎为零，因为耗尽层隔离了源端与漏端。当栅电压为零，漏电压变化时，如上图，随着漏源电压的增大（正值），栅与沟道形成的Pn结反偏，空间电荷区向沟道区扩展。随着空间电荷区的扩展，有效沟道电阻增大。此时沿沟道长度方向，沟道电阻随位置的不同而变化，而沟道电流是一个常数，所以沟道压降将随位置的不同发生相应的变化。如果漏极电压进一步升
13、高，沟道将在漏极处夹断。漏电压继续增大，漏电流将保持不变，此时晶体管工作在饱和区，漏电流与Vds无关，将体现为栅压控制。20 .分别绘出工作在堆积、耗尽和反型模式下的n型衬底MOSt容的能带图。答：堆积模式:耗尽模式:反型模式：金属 利化及 。制半导体21 .为什么当反型层形成时 MOSI容器的空间电荷区认为达到最大宽度?答：当反型层形成时，表面处的的少子浓度等于半导体体内多子的浓度，此时所加电压称为阈值电压。如果栅压大于这个阈值，导带会轻微向费米能级弯曲，表面处导带的变化只是栅压的函数。然而表面少子的浓度是表面势的指数函数。表面势增加数伏特 （KT/e）,将使电子浓度以1 0的哥次方增加，但
14、是空间电荷区的宽度的变换却非常微弱，这种情况下，空间电荷区已经达到了最大值。22 .绘出低频时n型衬底MOSI容器的C-V特性曲线。当高频时曲线如何变化？答：低频时：P型村底n型衬底高频时：23.定性阐述MOSFET勺基本工作原理。较小、DS.照依通J)对于较小的V DS ,当V GS VV T时，漏电流为零。当V GS V T时，反型层的厚度会定性的表明相对电荷密度，这时的相对电荷密度在沟道长度方向上为一常数，相应的特征曲线如左上角图所示。随着漏电压的增大，漏端附近的反型层电荷密度也将减小，漏端的沟道o电导减小，ID-VDS特性曲线的斜率也将减小，如右上角图所示。当V DS增大到漏端的氧化层压降等于V T时，漏端的反型层电荷密度为零，此时漏端的电导为零，即IVDS特性曲线的斜率也为零，如左下角图所示。当V DS继续增大，使其大于V DS (sat)时，沟道中的反型电荷为零的点移向源端。这时，电子从源端进入沟道，通过沟道流向漏端。在电荷为零的点处，电子被注入空间电荷区，并被电场扫向漏端。如果假设沟道长度的变化
