双缝干涉条纹间距公式的推导双缝干涉条纹间距公式的推导O··xy如图建立直角坐标系，其ｘ轴上横坐标为的点与的点为两波源这两个波源的振动状况完全相似,则这两个波源发生干涉时的加强区为到两个波源的距离差为波长整数倍（零除外)的双曲线簇其中、为所有双曲线的公共焦点这个双曲线簇的方程为:O··xy用直线去截这簇双曲线，直线与双曲线的交点为加强的点将代入双曲线簇的方程，有:解得:上式中,d的数量级为,为故，ｘ的体现式简化为：其中的数量级为，ｄ的数量级为故，x的体现式简化为：可见,交点横坐标成一等差数列,公差为,这阐明：(１）条纹是等间距的;（２）相邻两条纹的间距为至此，证明了条纹间距公式:杨氏双缝干涉条纹间距究竟是不是相等的？海军航空工程学院 李磊 梁吉峰 选自《物理教师》第11期在杨氏双缝干涉实验中，在现行的高中物理教科书中得出相邻的明纹(或者暗纹)中心间距为：Δｘ=Lλ/d，其中L为双缝与屏的间距，d为双缝间距,对单色光而言，其波长λ为定值，因此我们得出的结论是干涉图样为等间距的一系列明暗相似的条纹，但是在现行的高中物理教科书中所给的干涉条纹的照片却并非如此,如图1我们可以看到只是在照片中央部分的干涉条件是等间距的,但是在其边沿部分的条纹的间距明显与中央部分的条纹间距不同。
问题究竟出在哪里呢?一方面我们来看现行的教科书上对于杨氏双缝干涉的解释，如图2设定双缝S1、S２的间距为ｄ，双缝所在平面与光屏Ｐ平行双缝与屏之间的垂直距离为Ｌ,我们在屏上任取一点P1，设定点P1与双缝S1、S2的距离分别为r１和r2，O为双缝S１、S2的中点,双缝S1、S2的连线的中垂线与屏的交点为P０,设P1与Ｐ0的距离为ｘ，为了获得明显的干涉条纹,在一般状况下Ｌ>>d,在这种状况下由双缝S１、S2发出的光达到屏上P1点的光程差Δｒ为S2Ｍ=r2-r１≈dsinθ， (1）其中θ也是OP０与OP１所成的角由于d<
(５)至此我们得出结论：杨氏双缝干涉条纹是等间距的问题就在于以上的推导过程中,我们用过两次近似，第1次是在运用公式Δｒ＝ｒ２-r1≈ｄsinθ的时候,此式近似成立的条件是∠S１P1Ｓ２很小，因此有Ｓ1M⊥S2P１,S１Ｍ⊥ＯＰ１,因此∠Ｐ0OP1＝∠Ｓ2Ｓ１Ｍ，如果要保证∠S1P1S２很小,只要满足d<<Ｌ即可,因此Δr≈ｄｓiｎθ是满足的第2次近似是由于d＜5°时,sinθ≈tanθ就不再成立。
而在杨氏双缝干涉实验中,θ很小所相应的条件应当是ｘ<
考虑到光屏的两侧,我们最后可以在光屏上观测到的等间距的条纹大体为５条。