《电子顺磁共振实验报告》由会员分享，可在线阅读，更多相关《电子顺磁共振实验报告（6页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、电子顺磁共振实验【目的要求】1. 测定DPPH中电子的g因数；2. 测定共振线宽，确定弛豫时间弓；3. 掌握电子自旋试验仪的原理及使用。【仪器用具】电子自旋试验仪。【原 理】电子自旋的概念首先由Pauli于1924年提出。1925年S. A. Goudsmit与 G. Uhlenbeek利用这个概念解释某些光谱的精细结构。近代观测核自旋共振技 术，由Stanford大学的Bloch与Harvrd大学的Pound同时于1946年独立设计 制作，遂后用它去观察电子自旋。本实验的目的是观察电子自旋共振现象，测量 DPPH中电子的g因数及共振线宽。一. 电子的轨道磁矩与自旋磁矩(2-1)由原子物理可知
2、，对于原子中电子的轨道运动，与它相应的轨道磁矩七为H =-TP l 2m 1e式中p为电子轨道运动的角动量，e为电子电荷，me为电子质量，负号表示由于电子带负电，其轨道磁矩方向与轨道角动量的方向相反，其数值大小分别为p=& (i+顷，七=i (i+1) ee原子中电子除轨道运动外还存在自旋运动。根据狄拉克提出的电子的相对论性波动方程一一狄拉克方程电子自旋运动的量子数S= l / 2，自旋运动角动量(2-2)ps与自旋磁矩四s之eH = ps m s其数值大小分别为ep = s( s + 1)h ，h = . s(s +1)ssme比较式(2-2)和(21)可知，自旋运动电子磁矩与角动量之间的比
3、值是轨道运动磁矩与角动量之间的比值的二倍。原子中电子的轨道磁矩与自旋磁矩合成原子的总磁矩。对于单电子的原子，总磁矩口与角动量尸之间有其中. eH J = - p. 2mje(2-3)(2-4)Aj (j +1)I(l +1)+s(s +1)g = 1 +2 j (j +1)g称为朗德g因数。由式(2-4)可知，对于单纯轨道运动g因数等于1；对于单纯自旋运动g因数等于2。引入回磁比y，即(2-5)(2-6)户在外磁场方向上的投影其中e y=- g 2me在外磁场中，户和p.的空间取向都是量子化的。p = mh ， m = j, j -1,-j相应的磁矩 .在外磁场方向上的投影为(2-7)ep =
4、y mh，p = -mg = -mg p ep = eh/2m称为玻尔磁子，电子的磁矩通常都用玻尔磁子p作单位来量度。二. 电子顺磁共振(电子自旋共振)(2-8)既然总磁矩,的空间取向是量子化的，磁矩与外磁场B的相互作用能也是不 连续的。其相应的能量为E = -p. - B = -y mhB = mg p B不同磁量子数m所对应的状态上的电子具有不同的能量。各磁能级是等距分裂 的，两相邻磁能级之间的能量差为AE =y hB(2-9)当垂直于恒定磁场B的平面上同时存在一个交变的电磁场B，且其角频率满 足条件：h = AE = y hB，即 =yB(2 一 10)时，电子在相邻的磁能级之间将发生磁
5、偶极共振跃迁。从上述分析可知，这种共 振跃迁现象只能发生在原子的固有磁矩不为零的顺磁材料中，称为电子顺磁共 振。三. 电子顺磁共振研究的对象对于许多原子来说，其基态J丈0，有固有磁矩，能观察到顺磁共振现象。但 是当原子结合成分子和固体时，却很难找到J丰0的电子状态，这是因为具有惰性 气体结构的离子晶体以及靠电子配对偶合而成的共价键晶体都形成饱和的满壳层电子结构而没有固有磁矩。另外在分子和固体中，电子轨道运动的角动量通常 是猝灭的，即作一级近似时。为0。这是因为受到原子外部电荷的作用，使电子 轨道平面发生进动，/的平均值为0，所以分子和固体中的磁矩主要是由旋磁矩 的贡献。故电子顺磁共振又称电子自
6、旋共振。根据Pauli原理，一个电子轨道至 多只能容纳两个自旋相反的电子，所以如果所有的电子都已成对地填满了电子， 他们的自旋磁矩完全抵消，这时没有固有的磁矩，电子轨道至多只能容纳两个自 旋相反的电子，所以如果所有的电子轨道都已成对地填满了电子，它们的自旋磁 矩完全抵消，这时没有固有磁矩，我们通常所见的化合物大多属于这种情形。电 子自旋共振不能研究上述逆磁性的化合物，它只能研究具有未成对的电子的特殊 化合物，如化学上的自由基（即分子中具有一个未成对的电子的化合物）、过渡 金属离子和稀土元素离子及它们的化合物、同体中的杂质和缺陷等。实际的顺磁物质中，由于四周晶体场的影响、电子自旋与轨道运动之间的
7、耦 合、电子自旋与核磁矩之间的相互作用使得g因数的数值有一个大的变化范围， 并使电子自旋共振的图谱出现复杂的结构。对于自由电子，它只具有自旋角动量 而没有轨道角动量，或者说它的轨道完全猝灭了，自由电子的g值为2.0023。本 试验用的顺磁物质为DPPH （二笨基-苦基肼基）。其分子式为（C6H5） 2n-nch（nOX，结构式为26 22,3它的一个氮原子上有一个未成对的电子，构成有机自由基。实验表明，化学上的 自由基其g致使分接近自由电子的g值。四. 电子自旋共振与核磁共振的比较由于电子磁矩比核磁矩要大三个数量级（核磁子是波尔磁子的1 / 1848）。 在同样磁场强度下，电子塞曼能级之间的间
8、距比之核塞曼能级之间的间距要大得 多，根据玻耳兹曼分布律，上、下能级间粒子数的差额也大得多，所以电子自旋 共振的信号比之核磁共振的信号要大得多。当磁感应强度为0.1 1T时，核磁 共振发生在射频范围，电子自旋共振则发生在微波频率范围。对于电子自旋共振， 即使在较弱的磁场下（lmT左右）；在射频范围也能观察到电子自旋共振现象。 本实验就是在弱场下，用很简单的实验装置观察电子自旋共振现象。由于电子磁矩比之核磁矩要大得多，自旋一晶格和自旋一自旋耦合所造成的 弛豫作用较之核磁共振中也大得多，所以一般谱线较宽。另外由于电子磁矩较大， 相当于样品中存在许多小磁体，每个小磁体除了处在外磁场B之中还处于由其
9、他小磁体所形成的局部磁场B中。不同自旋粒子的排列不同，所处的局部场B 也不同，即B有一个分布，它的作用也会增大共振线宽。在固体样品中这种情 况更为突出。为了加大驰像时间，减小线宽，提高谱仪的分辨本领，可以降低样 品温度，加大样品中顺磁离子之间的距离。对于晶体样品可用同晶形的逆磁材料 去稀释顺磁性离子。五. 实验装置实验装置如图21。它由螺线管磁场及其电源、数字万用表、扫场线圈及其 电源、探头（包括样品）、边限振荡器、数字频率计、示波器等构成。稳压电源提供螺线管所需电流，其大小有数字万用表测量。螺线管磁场位于铅垂方向，样 品置于螺线管磁场轴线的中点位置上，螺线管磁场B的计算公式如下（见图2 -2
10、）B = 2 兀 nI x 10-7 x （COSQ1 - COS 2）（特斯拉）（2-11）式中n的单位：匝/m的单位：A。边限振荡器同实验一。边限振荡器、旋转磁 场B1的产生、扫场信号的作用请参看实验一实验装置（二）、（三）、（四）的有 关部分。边限振荡器的线圈（样品置于其中）其轴线方向应与螺线管的轴线垂直， 使射频磁场B1的方向与螺线管磁场B0垂直。边限振荡器的振荡振幅非常微弱， 共振时，样品吸收射频场能量，过限振荡器的振幅将减小。该信号检波后输入示 波器的7轴。在螺线管磁场上还叠加上一个调场线圈，由市电经变压器提供50Hz 扫场信号。| 期率汁边限报藩器整保电用图21电子自旋试验装置
11、图22螺线管轴线处磁场的 计算当扫场信号扫过共振区时，将在示波器上观察到图2-3所示的共振吸收信 号，图中v为边限振荡器检波输出信号。频率计用以测量边限振荡器的频率扁用 示波器观察电子自旋共振信号时，X轴扫描信号可以用示波器的内扫描，也可以 用扫场信号。为了使输入示波器X轴端的信号与扫场线圈中的电流（即扫场磁 场）同位相，在扫场线圈的电源部分安置了一个相移器（图2-4）。调节电阻R的大小，使输入示波器X轴的信号与扫场磁场的变化同相位。（请考虑这时示波 器观察到的共振吸收图形有什么特点。）图23电子自旋共振信号图24扫场部分的移相电路六、实验内容（一）测定DPPH中电子的g因数1. 测定边限振荡
12、器的频率f根据公式（210），共振时有对于自由电子，y g 28GHz / T。根据式（2-11 ）估计螺线管的电流要多大才能 出现共振。2. 加上扫场信号，（为什么？）用示波器内扫描观察共振信号。（1）改变螺线管磁场B的大小，解释尔波器上观察到的共振图形所发生的 变化。（2）存在扫场信号时，如何测定共振频率f0所对应的螺线管磁场B。的大小?（3）改变螺线管供电电流的极性，解释出现的现象。【提示】地磁场的垂直分量在起作用，可设法消除地磁场垂直分量b地的影 响。设改变螺线管供电电流极性，两次测得的共振磁场分别为B1和B。（取与b地 同方向为正值），若地磁场的水平分量b，+疔0，则有地地yf0=决
13、1+B，2所以3. 取扫场用的正弦电压（交流50周），做为示波器的扫描信号。调节RC相移电路，使扫描信号与扫场磁场 的变化同相位。（如何判断？）图2 5共振线宽（1）改变螺线管磁场B的大小，解释示波器上观察到的测定的共振图形的变化。（2）如何测定共振频率扁所对应的螺线管磁场B0的大小？（3）改变扫场信号大小，通过实验可以知道，减小扫场电流可以把B0测得精确 些。注意观察扫场信号大小不同对数字万用表所测得的螺线管电流读数的影响， 并解释其原因。（4）与步骤2比较，哪种扫描方式测得的B0误差更小些。4. 改变边限振荡器的频率，在其频率允许变化的范围内验证公式Q 10）。利 用最小二乘法，直线拟合求
14、g因数。5. 选做：实验测得地磁场的水平分量h地（南北向）约为0.033mT左右。试估 计它对测得g因数大小的影响。（二）测定共振线宽，确定弛豫时间T2用扫场信号作示波器扫描信号，可得到如图25所示图形。测定吸收峰的 半宽度Aw （或AB），根据公式（1 7）有：-A = ，A =yAB，测定弛豫时间T22 L22的大小。【实验步骤】一；磁场调节1:磁场调至最低2：扫场调至最大（扭到头）3：打倒检波状态二：寻找共振点1：信号源频率固定9.37GHz对应3.679 （目的是通过探针内面积来改变频率（用等幅波来调节）2：检波指使器上指针控制在（1/23/4）之间，但不一定必须在这区间3：探针把样品放在磁场中心位置（大概在90左右）4：缓慢旋转活塞找到共振点（看指示器，找到潜振点）5：打倒扫场状态，加磁场电流增大（1.71.8或2.0左右），此时出现共振信号三：微调出现后，轻微调节测微头，调节单路调配器，样品在磁场中的位置（微调 活塞一点）使信号最好
