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1、第五章1一平行板电容器的两极板都是半径为的变化率为：=1.0xl0iav/ws_1丄。试求：（1）的磁感应强度J。习题I卜汀.的圆导体片，在充电时，其中电场强度两极板间的位移电流匸；（2）极板边缘题2-120圈解：（1）如图所示，根据电容器极板带电情况，可知电场强度一的方向水平向右（电位移矢量-的方向与二的方向相同）。因电容器中为真空，故-。忽略边缘效应，电场只分布在两板之间的空间内，且为匀强电场。已知圆板的面积-，故穿过该面积的丄的通量为1-1由位移电流的定义式，得电容器两板间位移电流为处曲H竺P冥（5冥。巧2x885X10xlxiondtdt-7.0xlO-2（X）dE.ndEU_-因丄，
2、所以工的方向与二的方向相同，即位移电流的方向与匸的方向相同（2）由于忽略边缘效应，则可认为两极板间的电场变化率是相同的，则极板间的位移电流是轴对称分布的，因此由它所产生的磁场对于两板中心线也具有轴对称性。在平行板电容器中沿极板边缘作以半径为二的圆，其上匚的大小相等，选积分方向与匚方向一致，则由安培环路定理可得1（全电流）因在电容器内传导电流0，位移电流为，则全电流为UhH-笃所以-极板边缘的磁感应强度为2kp,4,xlx7xl028xl0_72x(5x10)根据右手螺旋定则，可知电容器边缘处的磁感应强度J的方向，如图所示2一平行板电容器的两极板为圆形金属板，面积均为，接于一交流电源时，板上的电
3、荷随时间变化，即厂电宀山。试求：（1）电容器中的位移电流密度的大小；（2）设“为由圆板中心到该点的距离，两板之间的磁感应强度分布丄。解：（1）由题意可知，一；一、J-，对于平行板电容器电位移矢量的大小为所以，位移电流密度的大小为出护ss（2）由于电容器内无传导电流，故Jo一。又由于位移电流具有轴对称性，故可用安培环路求解磁感应强度设J为圆板中心到场点的距离，并以J为半径做圆周路径二不太大，以致电容器电场分布与静电场情形近似相等，试求介质中的位移电流密度以及通过半径为咽的球面的位移电流。,=3解：设电容器极板上带有电荷:1，由位移电流密度公式可知n由于球形电容器具有球形对称，用电场高斯定理求岀球
4、形极板间的电位移矢量为4十（为径向单位向量）g（1-丄）=迤（览-&）球形电容器极板间的电势差为4临亏R4兀s冉D=衍6輕J=旬易&%sm血八与上式联立，消去:，得所以位移电流密度为抚r（屍-RJ在电容器中，作半径为的球面乙：，通过它的位移电流为d二卩於=如4*coswZ-:的流向沿径向，且随时间变化。6如图所示，电荷以速度：向J点运动（到J点的距离以：表示）。在_点处作一半径为丄的圆，圆面与r垂直。试求通过该圆面的位移电流和圆周上各点处的磁感应强度。解：电荷在其周围要激发电场，同时由于电荷运动，根据麦克斯韦假设，此时随时间变化的电场又激发磁场。设-时间穿过圆面上的电位移通量为为使计算简便，可以丿为球心，“为半径，为小圆半径的底面，做一球冠，球面上各点的-的大小相等，穿过题意圆面的电位移通量与穿过球冠的电位移通量相等。即佛=fsD=D&顿2xrA2%r(r-rcos5)=(1-cosS)4kt32代入位移电流的定义式，得取半径为.的圆为积分回路二，由麦克斯韦方程，有THANKS!学习课件等等致力为企业和个人提供合同协议，策划案计划书,打造全网一站式需求欢迎您的下载，资料仅供参考
