《《电磁场与电磁波（第4版）》勘误表1225》由会员分享，可在线阅读，更多相关《《电磁场与电磁波（第4版）》勘误表1225（5页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、本文格式为Word版，下载可任意编辑电磁场与电磁波（第4版）勘误表1225 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 页码 2 28 29 48 49 49 52 52 53 53 54 55 61 行数 倒3 倒2 1 14 1 3 倒12 倒9 1 8 倒11 11 4 电磁场与电磁波（第4版）校正表 误 矢量的点积按照交互律和调配律 正 矢量的点积按照交换律和调配律 ?VV?FdV?F?endS SS?VV?FdV?F?endS SS?(?)dV?(?)?dS ?(?)dV?(?)?dS 利用散度定理?FdV?F?dS， SS利用散度定理V?V?FdV?F?dS， S?04?VJ(r)?(r
2、?r)dV?0J(r) ?0?J(r)?(r?r)dV?0J(r) ?(uF)?u?F?u?F 2. 电位移矢量和电介质中的高斯定律 将真空中的高斯定律推广倒电介质中，得 这就是电介质中高斯定律的微分形式。 这就是电介质中高斯定律的积分形式。 解：由高斯定律的微分形式 ?(uF)?u?F?u?F 2. 电位移矢量和电介质中的高斯定理 将真空中的高斯定理推广倒电介质中，得 这就是电介质中高斯定理的微分形式。 这就是电介质中高斯定理的积分形式。 解：由高斯定理的微分形式 ?D?0?P?e?M?k ?0r2ez? ?zMz?D?0?P?k ?0r2ez? ?zMz?e?1?JM?M?M?e?1?JM
3、?M?M?e?M?9 10 11 61 65 66 8 4 ?ez?0J0?b2?a2? 2?0bv?exv z ?ez?0J0?b2?a2? 2?0bv?exv z a 2 y ? b ? n x 图2.5.3 时变场中的矩形线圈 a 12 13 14 15 16 66 69 72 80 80 倒9 倒4 倒7 8 9 B 1 ? b ? x 4 3 y B n 图2.5.3 时变场中的矩形线圈 3?b?(?en?)?eyB0sin?t?(?ex)dx 42?9.58?10?19f duic?C=? dt?，在分界面z = 0处，有 8E1(0,t)?ex?20cos(15?10t)? 3?
4、b?(?en?)?eyB0sin?t?exdx 42?9.58?10?13f dUic?C=? dt?，在分界z = 0处，有 8E1(0,t)?ex?20cos(15?10)? 1 17 81 倒2 E1z?D1z?1?3?03? 5?05MA/m2 E1zz?0?D1z?1?z?03?03? 5?05MA/m2 18 19 20 87 87 91 倒13 倒13 倒5 14 8 12 工频?f?50Hz?下的金属导体中， 频率f?60Hz时的金属导体中， J?ex0.1sin?377?t?117.1z?J?exsin?377?t?117.1z?21 100 22 109 23 113 24
5、 113 ?(r)dl?d?(r) ?lC?C22；? ?C1?C12?11C11C22J1 E?e?2?11en?(?H1?H2)?JS ?1?2?(r)dl?d?(r) ?lCC?C1?C12?1122；? C11?C22JI E?e?2?11en?(?A1?A2)?JS ?1?2Pr,?,0 ?x25 121 26 124 27 124 28 126 29 141 30 175 31 177 32 181 33 181 34 189 35 195 8 3 5 倒3 倒7 2 8 倒6 倒1 倒9 倒4 z I r ? a o ? d? r Idl 小圆环电流 图 3.3.1 z Pr,?
6、,0 ?r ? aI yxr? d?o yIdl图 3.3.1小圆环电流 3?0I3?0b?b(b?d)ln(1?)?b M?(b?d)ln(1?)?b I2?dI2?d1122例如，当N=1时，M11?L1;Wm?L1I1 例如，当N=1时，M11?L1、Wm?L1I1； 2211122Wm?L1I12?L2I2?MI1I2 Wm?L1I12?L2I2?MI1I2 22211122Wm?L1I12?L2I2?MI1I2 Wm?L1I12?L2I2?MI1I2 222(h?b)(h?d)?a2 (h?b)(h?b)?a2 ?(?A?()?J ?(?A?)?J ?t?t因此S、E、H 因此S、E
7、、H M?根据式（4.5.3）, Hm(x,z)? 根据式（4.5.4）, E(z,t)?ex100cos(?t?kz)Vm 1H?eyE0cos(?t?kz?x) ?(x,z)? HmE(z,t)?ex1000cos(?t?kz)Vm 1H?eyExmcos(?t?kz?x) ? 2 36 196 37 197 38 199 39 199 40 201 41 205 42 211 倒5 5 倒5 12 6 ?ez12E 2?ez12Em 2?例5.1.1 频率为100Mz的平匀电磁波， E0 例5.1.1 频率为100Mz的平匀平面波， Em H0 ，但方向却随时变化， 在4.4.4小节中已
8、指出， Hm ，但方向却随时间变化， 在4.5.4小节中已指出， ?4?1?107?10?9?80?36?1Hi(z)?eyEime?1z ? ?4?1?107?10?9?81?36?1Hi(z)?eyEime?j?1z ? 43 230 44 231 45 247 46 248 47 248 48 250 7 倒6 12 图 图 图 ?1?124Eim1?Reezjsin?1zcos?1z?0 2?124Eim1?Re?ezjsin?1zcos?1z?0 2?1Et?Etme?ze?jktxx n1 n2 xEt?Etme?k2?1/?2?ze?jktxx n2 n1 x kr kr H r
9、 Er Er ?r ?r z ?i z ?i ki ki Ei Ei Hi Hi 梦想导体 ?1,?1梦想导体 ?1,?1 图 6.4.1 垂直极化波对梦想导体平面的斜入射 图 6.4.1 垂直极化波对梦想导体平面的斜入射 49 255 50 255 51 259 8 2 倒1 垂直入射到一无损耗介质外观， 在z?0.28cm处遇到梦想导体，试求： 得到解析解就很困难，这时假设 垂直入射到一无损耗介质外观（?r?2.1）， 在z?0.82cm处遇到梦想导体，试求： 得到解析解就很困难。假设 3 52 283 图 TM02 TE12 TM21 TE21 TE01 TM11 TE21 TM01 T
10、E11 ?c 2.61 a 3.41a 图7.3.2 圆柱形波导中模式分布图 （1）当负载阻抗ZL?40?j30?时， （1）当负载阻抗ZL?40?j30?时， 53 308 54 309 55 319 56 345 57 349 58 350 59 350 60 350 61 350 62 351 倒6 图 5 7 1 6 8 倒7 倒6 17 2Z0 Ee?Hm、Hm?Ee、? j2Z0 Ee?Hm、Hm?Ee、? ?4?Jd?57.53?10?2A/m2 ?4?Jd?57.53?10?12A/m2 2E(y,t)?ez4.182e?83.9y? f=100kHz时：?1.26?Np/m，
11、 2E1(x)?exj12?10?3sin(?x)V/m 310?42H1(x)?excos(?x)A/m ?3H1(?1,t)?ey10.04?10?3A/m y?22.5?n?m 2E(y,t)?ez4.156e?83.9y? f=100kHz时：?1.26Np/m， 2E1(x)?eyj20sin(?x)V/m 312H1(x)?ezcos(?x)A/m 6?3y?22.5?n?m H1(?1,t)?ey10.4?10?3A/m Srav?97.7% Siav63 351 倒10 64 352 65 352 211 217 1 倒7 倒9 5 Srav?95.4% SiavH2(z,t)
12、?ex0.51?10?2e?1.91?10z? S1av?ex2.43?cos2(?z3) W/m2 ?cos(107t?8.89z) V/m Ne2 m?0?24H2(z,t)?ex0.53?10?2e?1.91?10z? S1av?ex1.23?cos2(?z3) W/m2 ?cos(107t?8.89z) V/m 4?p? 333 3 ?p?Ne2 m?0 334 13 N?N?sin112 2 fN?FN?Nsin?Nsin?22上的磁场Hx可等效为一电流元JS，而电场上的磁场Hx可等效为一电流密度JS，而电场Ey可等效为一磁流元Jms，且 Ey可等效为一磁流密度Jms，且 sin 4 334 倒3 Imdx?jkrE?jesin?ecos?cos?e?2?r?H?jImdy?e?cos?cos?e?sin?e?jkr2?r? 对于E面 ，取?=00，此时 Imdx?jkrE?jesin?ecos?cos?e?2?r? ?Idy?jkr?H?jm?e?cos?cos?e?sin?e2?r?对于H面 ，取?=00，此时 338 338 6 倒8 ?20e?jk?sin?sin?d?2J0?k?sin? ?20e?jk?sin?sin?d?2J0?k?sin? 5 5
