假设薄膜的折射率是平匀的，那么△L只与厚度h有关，由于相邻条纹上的光程差△L相差一个波长，因此相邻等厚条纹对应的厚度为△h=λ/2n，即介质内波长λ/n的一半由于相邻干扰条纹上的高度相差λ/2，条纹间距△x与透镜和玻璃板的夹角α之间的关系为△x=λ/2α上移平凸透镜，原来的第K级条纹（△L=kλ）在厚度kλ/2的地方（Pk点），设透镜与玻璃板的间距增大△h后，第K级条纹移至原来厚度(kλ/2+△h)的地方，这时可以看出，当透镜与玻璃板的间隔每变更λ/2时,条纹平移的距离恰好等于条纹间隔△x，亦即这时每根条纹移至与之相邻条纹原来的位置上即条纹外扩，同时条纹间距变大反之，当透镜下移时，条纹内缩，条纹间距减小概括的现象是条纹像水波似的不断向外发散出去或向内收拢 根据这个特点，若波长λ已知，我们便可以从条纹移动的处境判断△h的大小，反之，也可以由△h推算λ 在光学冷加工车间中经常利用牛顿环快速检测透镜外观曲率是否合格，并作出判断，确定理应如何研磨做法大致如下：将标准件G笼罩于待测工件L之上，两者间形成空气膜，因而展现牛顿环圈数越多，说明公差越大例如，当人们说某工件外观的公差为一个光圈时，就表示它与验规之间的差距为λ/2。
假设某处光圈偏离圆形，那么说明待测外观在该处有不规矩起伏假设光圈太多，工件不合格，还需进一步磨合将验规轻轻下压，若牛顿环外扩，那么说明透镜曲率大，需要磨中间；若牛顿环内缩，那么说明透镜曲率小，需要磨两侧 在牛顿环干扰测验中考虑的是单色光，假设光源是非单色光，如白光，那么其中不同波长的成分各自形成一套干扰图样由于干扰条纹的间距与波长有关（△x=λ/2α），因而各色的条纹彼此错开，形成色调绚丽的干扰图样概括图样是从中心斑点开头，从内向外依次是紫、靛、蓝、绿、黄、橙、红色条纹，越向外干扰条纹按此规律排列，重迭 不同类型牛顿环其薄膜厚度和倾角也不一样取光程差的表达式的全微分：δ（△L）=－2nhsinαδα+2ncosαδh. 干扰条纹是等强度点的轨迹，而强度完全由光程差所抉择亦即同一根干扰条纹上△L=常量，或者说δ（△L）=0因倾角增大了引起光程差的减小务必由厚度的增大来补偿；而对于一致的倾角变化δα，h越大或sinα越大，δα给△L带来的影响越大，从而干扰条纹对等厚线的偏离也就越明显另外，由于在光的入射过程中有光能的损失，为了制止反射损失，可以在透镜外观敷上一层薄通明胶，它能够裁减光的反射，增加光的透射，这种膜叫做增透膜或消反射层。
这样在试验中增大了光强，使干扰效果更加明显因此敷有增透膜的透镜牛顿环的干扰现象越明显 — 4 —。