1,气体放电理论（一）,-,2,-,3,-,4,气体放电,在电场作用下，气隙中带电粒子的形成和运动过程,气隙中带电粒子是如何形成的？气隙中的导电通道是如何形成的？气隙中导电通道形成后是如何爱护连续放电的？,-,5,2.1 气体中带电质点的产生和消逝,气体中带电质点的产生 （一）气体分子的电离可由以下因素引起： （1）电子或正离子与气体分子的碰撞电离 （2）各种光辐射（光电离） （3）高温下气体中的热能（热电离） （4）负离子的形成 （二） 金属（阴极）的表面电离,-,6,碰撞电离,气体放电中，碰撞电离主要是电子和气体分子碰撞而引起的 在电场作用下，电子被加速而获得动能；当电子的动能满意如下条件时，将引起碰掩电离 me电子的质量； ve 电子的速度； Wi气体分子的电离能；碰撞电离的形成与电场强度和平均自由行程的大小有关,-,7,光电离,光辐射引起的气体分子的电离过程称为光电离 自然界，人为照耀，气体放电过程当气体分子受到光辐射作用时，如光子能量满意下面条件，将引起光电离，分解成电子和正离子光辐射能够引起光电离的临界波长（即最大波长）为对全部气体来说，在可见光（400750nm）的作用下，一般是不能直接发生光电离的,-,8,热电离,因气体热状态引起的电离过程称为热电离 气体分子的平均动能和气体温度的关系为 在它们相互碰撞时，就可能引起鼓励或电离 在高温下，例如发生电弧放电时，气体温度可达数千度，气体分子动能就足以导致发生明显的碰撞电离 高温下高能热辐射光子也能造成气体的电离,-,9,负离子的形成,有时电子和气体分子碰撞非但没有电离出新电子，反而是碰撞电子附着分子，形成了负离子 有些气体形成负离子时可释放出能量；这类气体简洁形成负离子，称为电负性气体（如氧，氟，氯等）负离子的形成起着阻碍放电的作用,-,10,金属（阴极）的表面电离,阴极发射电子的过程 逸出功 ：金属的微观结构 ，金属表面状态 金属表面电离有多种方式，即可以有多种方法供应电子以逸出金属所需的能量 （1）正离子碰撞阴极 正离子碰撞阴极时使电子逸出金属（传递的能量要大于逸出功）；逸出的电子有一个和正离子结合成为原子，其余的成为自由电子；因此正离子必需碰撞出一个以上电子时才能显现自由电子,-,11,（2）光电效应 金属表面受到光的照耀，当光子的能量大于逸出功时，金属表面放射出电子 （3）强场发射（冷发射） 当阴极邻近所加外电场足够强时，使阴极发射出电子 （4）热电子发射 当阴极被加热到很高温度时，其中的电子获得巨大动能，逸出金属,-,12,气体中带电质点的消逝 （一）电场力作用下进入电极 （二）带电质点的扩散 （三）带电质点的复合,-,13,电场作用下气体中带电质点的运动,带电质点产生以后，在外电场作用下将作定向运动，形成电流 在气体放电空间 ，带电质点在肯定的电场强度下运动达到某种稳固状态 ，保持平均速度，即上述的带电质点的驱引速度 b 迁移率 电子迁移率比离子迁移率大得多，即使在很弱的电场中，电子迁移率也随场强而变,-,14,带电质点的扩散,带电质点的扩散和气体分子的扩散一样，都是由于热运动造成，带电质点的扩散规律和气体的扩散规律也是相像的 气体中带电质点的扩散和气体状态有关，气体压力越高或者温度越低，扩散过程也就越弱电子的质量远小于离子，所以电子的热运动速度很高，它在热运动中受到的碰撞也较少，因此，电子的扩散过程比离子的要强得多,-,15,带电质点的复合,正离子和负离子或电子相遇，发生电荷的传递而相互中和，仍原为分子的过程在带电质点的复合过程中会发生光辐射，这种光辐射在肯定条件下又可能成为导致电离的因素 正，负离子间的复合概率要比离子和电子间的复合概率大得多；通常放电过程中离子间的复合更为重要 肯定空间内带电质点由于复合而削减的速度打算于其浓度,-,16,2.2 气体放电机理,（一）气体放电的主要形式 依据气体压强，电源功率，电极外形等因素的不同，击穿后气体放电可具有多种不同形式；利用放电管可以观看放电现象的变化,辉光放电电弧放电火花放电电晕放电刷状放电,-,17,辉光放电,当气体压强不大，电源功率很小（放电回路中串入很大阻抗）时，外施电压增到肯定值后，回路中电流突增至明显数值，管内阴极和阳极间整个空间突然显现发光现象 特点是放电电流密度较小，放电区域通常占据了整个电极间的空间；霓虹管中的放电就是辉光放电的例子；管中所充气体不同，发光颜色也不同,-,18,电弧放电,减小外回路中的阻抗，就电流增大，电流增大到肯定值后，放电通道收细，且越来越光明，管端电压就更加降低，说明通道的电导越来越大电弧通道和电极的温度都很高，电流密度极大，电路具有短路的特点,-,19,火花放电,在较高气压（例如大气压强）下，击穿后总是形成收细的发光放电通道，而不再扩散于间隙中的整个空间；当外回路中阻抗很大，限制了放电电流时，电极间显现贯穿两极的断续的光明细火花 火花放电的特点是具有收细的通道形式，并且放电过程不稳固 火花间断的缘由,-,20,电晕放电,电极曲率半径很小或电极间距离很远，即电场极不均匀，就当电压上升到肯定值后，第一紧贴电极在电场最强处显现发光层，回路中显现用一般外表即可察觉的电流；随着电压上升，发光层扩大，放电电流也逐步增大发生电晕放电时，气体间隙的大部分尚未丢失绝缘性能，放电电流很小，间隙仍能耐受电压的作用,-,21,刷状放电,电场极不均匀情形下，如电压连续上升，从电晕电极伸展出很多较光明的细放电通道，称为刷状放电 电压再上升，依据电源功率而转入火花放电或电弧放电，最终整个间隙被击穿如电场稍不均匀，就可能不显现刷状放电，而由电晕放电直接转入击穿,-,22,（二）非自持放电和自持放电,-,23,非自持放电,外施电压小于U0时，间隙内虽有电流，但其数值甚小，通常远小于微安级，因此气体本身的绝缘性能尚未被破坏，即间隙仍未被击穿；而且这时电流要依靠外电离因素来爱护，假如取消外电离因素，那么电流也将消逝；,-,24,自持放电,当电压达到U0后，气体中发生了猛烈的电离，电流剧增；同时气体中电离过程只靠电场的作用已可自行爱护，而不再连续需要外电离因素了；因此U0以后的放电形式也称为自持放电,-,25,由非持放电转入自持放电的电压称为起始电压如电场比较均匀，就间隙将被击穿，此后依据气压，外回路阻抗等条件形成辉光放电，火花放电或电弧放电，而起始电压U0也就是间隙的击穿电压Ub如电场极不均匀，就当放电由非自持转入自持时，在大曲率电极表面电场集中的区域发生电晕放电，这时起始电压是间隙的电晕起始电压，而击穿电压可能比起始电压高很多,-,26,均匀电场中气体击穿的进展过程,汤逊放电理论流注放电理论 这两种理论相互补充，可以说明宽敞的pd（压强和极间距离的乘积）范畴内气体放电的现象,-,27,（一）汤逊气体放电理论,汤逊理论认为，当pd较小时，电子的碰撞电离和正离子撞击阴极造成的表面电离起着主要作用，气隙的击穿电压大体上是pd的函数,-,28,1，电子崩的形成 （ 过程 ）,一个起始电子自电场获得肯定动能后，会碰撞电离出一个其次代电子；这两个电子作为新的第一代电子，又将电离出新的其次代电子，这时空间已存在四个自由电子；这样一代一代不断增加的过程，会使电子数目快速增加，犹如冰山上发生雪崩一样,-,29, 电离系数 一个电子沿着电场方向行经1cm长度，平均发生的碰撞电离次数 如设每次碰撞电离只产生一个电子和一个正离子， 即是一个电子在单位长度行程内新电离出的电子数或正离子数,-,30,设：在外电离因素光辐射的作用下，单位时间内阴极单位面积产生n0 个电子 在距离阴极为x的横截面上，单位时间内单位面积有n个电子飞过 这n个电子行过dx之后，又会产生dn个新的电子,将此式积分，可得电子的增长规律为,-,31,对于均匀电场， 不随空间位置而变 相应的电子电流增长规律为 令xd，得进入阳极的电子电流，此即外回路中的电流,-,32,质点的平均自由行程,：一个质点在与气体分子相邻两次碰撞之间自由地通过的平均行程电子在其自由行程内从外电场获得动能 ，能量除打算于电场强度外，仍和其自由行程有关,-,33,气体中电子和离子的自由行程是它们和气体分子发生碰撞时的行程电子的平均自由行程要比分子和离子的大得多气体分子密度越大，其中质点的平均自由行程越小；对于同一种气体，其分子密度和该气体的密度成正比,-,34,2，过程, 电离系数 正离子在间隙中造成的空间电离过程不行能具有显著的作用 正离子向阴极移动，依靠它所具有的动能及位能，在撞击阴极时能引起表面电离，使阴极释放出自由电子来 表示折算到每个碰撞阴极表面的正离子，阴极金属平均释放出的自由电子数,-,35,从阴极飞出n0个电子，到达阳极后，电子数将增加为 正离子数正离子到达阴极，从阴极电离出的电子数,-,36,3，自持放电条件,设 n01 放电有非自持转入自持的条件为 在均匀电场中，这也就是间隙击穿的条件，上式具有清晰的物理意义,-,37,当自持放电条件得到满意时，就会形成图解中闭环部分所示的循环不息的状态，放电就能自己爱护下去,-,38,4，击穿电压，巴申定律,依据自持放电条件推导击穿电压 ，先推导 的运算式设电子在均匀电场中行经距离x而未发生碰撞，就此时电子从电场获得的能量为eEx，电子如要能够引起碰撞电离，必需满意条件 只有那些自由行程超过xiUiE的电子，才能与分子发生碰撞电离 如电子的平均自由行程为，自由行程大于xi的概率为,-,39,在lcm长度内，一个电子的平均碰撞次数为l 其中是电子自由行程超过xi 而发生的碰撞 ，即电离碰撞次数 气体温度不变时，1 Ap，并令AUiB，可得,-,40,将 的运算式代入自持放电条件 击穿电压Ub 温度不变时，均匀电场中气体的击穿电压Ub是气体压力和电极间距离的乘积pd的函数,-,41,巴申（Paschen）定律 击穿电压与pd的规律在碰撞电离学说提出之前，就已从试验中总结出来了,-,42,实际上的系数A及B和温度有关；系数A和确定温度成反比 比值pT和气体密度成正比 式中p以兆帕计，T以确定温度表示巴申定律更普遍的形式,-,43,5，汤逊放电理论的适用范畴,电力工程上常常接触到的是气压较高的情形（从一个大气压到数十个大气压），间隙距离通常也很大 两者间的主要差异可概述如下 1. 放电外形 均匀连续，如辉光放电 分枝的明细通道 2. 放电时间 火花放电时间的运算值比实测值要大得多 3. 击穿电压 汤逊自持放电条件求得的击穿电压和试验值有很大出入 4. 阴极材料的影响 实测得到的击穿电压和阴极材料无关,。