忽略原子中的电子的影响 （2） 在原子核质量M>>m（α粒子质量）时, 可视为核不 动,于是问题化为单质点m在有心库仑斥力作用下的运动问题首先，我们关心从无限远来的α 粒子（初态）经库仑力作用后又飞向无穷远的运动状态（末态）由机械能守恒因而始末二态动量守恒 对任意位置有： 称库仑散射公式上式给出了b和q的对应关系 b小， q大； b大，q小 要得到大角散射，正电荷必须集中在很小的范围内，a粒子必须在离正电荷很近处通过5. 卢瑟福散射公式及实验验证（1） 卢瑟福散射公式的推导：由库仑散射公式可得 可见那些瞄准距离在b到b-db之间的α粒子，经散射必定向θ到θ+dθ之间的角度出射：将dθ用空心圆锥体的立体角dΩ来代替公式的物理意义：被每个原子散射到q~q+dq之间的空心立体角dW内的a 粒子，必定打在b~b+db之间的ds这个环形带上 所以ds 代表a 粒子被每个原子核散射到q~q+dq之间那么一个立体角dW内的几率的大小，称为原子核的有效散射截面，又称为散射几率现在的问题是粒子入射到这样一个环中的几率是多大呢？ 设靶的面积为A,厚度为t ，并设靶很薄，以致靶中的原子对射来的粒子前后互不遮蔽，从而a粒子打到这样一个环上的几率为：也即a 粒子被一个原子核散射到q~q+dq之间的空心立体角dW内的几率。
实验情况是N个a 粒子打在厚度为 t 的薄箔上，若单位体积内有n个原子核，那么体积At内共有 nAt 个原子核对入射a 粒子产生散射，也即有nAt个环假定各个核对 a 粒子的散射是独立事件，a粒子打到这样的环上的散射角都是q~q+dq，a 粒子散射在 内的总几率应为 设靶的面积为A,厚度为t ，并设靶很薄，以致靶中的原子对射来的粒子前后互不遮蔽，从而a粒子打到这样一个环上的几率为也即a 粒子被一个原子核散射到q~q+dq之间的空心立体角dW内的几率实验情况是N个a 粒子打在厚度为 t 的薄箔上，若单位体积内有n个原子核，那么体积At内共有 nAt 个原子核对入射a 粒子产生散射，也即有nAt个环假定各个核对 a 粒子的散射是独立事件，a粒子打到这样的环上的散射角都是q~q+dq，a 粒子散射在 内的总几率应为另一方面，设有N个a粒子入射到靶上，在q~q+dq方向上测量到的散射a粒子数为dN，所以a粒子被散射到dW内的总几率又可表示为dN/N，从而有 该式称卢瑟福散射公式说明：实际测量是在一个有限小窗口（ds ‘ ）张的立体角dΩ’=ds‘/r2内测量散射的粒子数dN ’。
由于散射公式只与θ有关，在同一个θ位置上有 dN‘/dΩ’ =dN/dΩ ，所以上公式可用于小窗口探测2）卢瑟福散射公式的实验验证l 对同一放射源（EK同）， 同一靶体（Z,t同）l 对同一放射源，同一靶材 但厚度t不同，在θ方向接收的l 不同放射源（ EK不同），同一靶体，在θ方向测得l 对同一放射源；不同靶材（Z不同） 但nt同，在方θ 向测得 盖革和马斯顿按上述结论作了一系列实验，结果与理论符合很好，从而确立了原子核型结构模型6．原子核半径的估算能量守恒定律角动量守恒定律由上两式及库仑散射公式可得 rｍ=3×10-14 m （金） rｍ=1.2 ×10-14 m （铜） 10-14 m ~10-15 m7. 原子的大小核式结构－原子由原子核及核外电子组成原子的半径－ 10-1０ m（0.1nm） （1）原子核半径－ 10-14 ~ 10-15 m2（2）电子半径－ 10-18 m原子质量的数量级：10-27kg——10-25kg8. a粒子散射实验的意义及卢瑟福模型的困难（1）意义：1）通过实验解决了原子中正、负电荷的排布问题，建立了一个与实验相符的原子结构模型，使人们认识到原子中的正电荷集中在核上，提出了以核为中心的概念，从而将原子分为核外与核内两部分，并且认识到高密度的原子核的存在，在原子物理学中起了重要作用。
2） a粒子散射实验为人类开辟了一条研究微观粒子结构的新途径，以散射为手段来探测，获得微观粒子内部信息的方法，为近代物理实验奠定了基础，对近代物理有着巨大的影响3）a粒子散射实验还为材料分析提供了一种手段2）困难1）原子稳定性问题2）原子线状光谱问题根据经典电磁理论，电子绕核作匀速圆周运动，作加速运动的电子将不断向外辐射电磁波，原子不断地向外辐射能量，能量逐渐减小，电子绕核旋转的频率也逐渐改变，发射光谱应是连续谱；由于原子总能量减小，电子将逐渐的接近原子核而后相遇，原子不稳定。