教学要求了解速率分布函数、分子速率的实验测定、麦克斯韦速率分布律理解气体分子的方均根速率、刚性分子的自由度掌握气体的能量均分定理，理想气体的内能7.4能量均分定理 理想气体的内能前面讨论分子热运动时，把分子视为质点，只考虑分子的平动气体的能量是与分子结 构有关的，除了单原子分子可看作质点外，一般由两个以上原子组成的分子，不仅有平动， 而且还有转动和分子内原子间的振动为了确定分子的各种运动形式的能量的统计规律，需 要引用力学中有关自由度的概念7.4.1自由度完全描述系统在空间位置所需独立坐标的数目，称为系统的自由度考察分子运动的能量时，不能再把各种分子都当作质点处理，从而还要考虑其它运动形 式（如转动和振动等）的自由度气体分子按其结构可分为单原子分子、双原子分子和三原子 或多原子分子当分子内原子间距离保持不变（不振动）时，这种分子称为刚性分子，否则 称为非刚性分子，对于非刚性双原子分子或多原子分子，由于在原子之间相互作用力的支配 下，分子内部还有原子的振动，因此还应考虑振动自由度但是由于关于分子振动的能量， 经典物理不能给出正确的说明，正确的说明需要量子力学；另外在常温下用经典方法认为分 子是刚性的也能给出与实验大致相符的结果；所以作为统计概念的初步，下面只讨论刚性分 子的自由度。
1单原子分子3）双原子分子（c）三原子分子图7-3分子的自由度如氦（He）、氖（Ne）、氩（Ar）等分子只有一个原子，可看成自由质点，所以有3个平动自由度［如图7-3 (a)］2刚性双原子分子如氢(鸟)、氧(02)、氮(N2)、一氧化碳(CO)等分子，两个原子间联线距离保持不变就 像两个质点之间由一根质量不计的刚性细杆相连着(如同哑铃)，确定其质心的空间位置， 需3个独立坐标(X，J, Z)；确定质点连线的空间方位，需两个独立坐标(如a，&)， 而两质点绕连线的的转动没有意义(因为相对该连线的转动惯量J是非常小的，从而与该连 线相应的转动动能1J« 2可以忽略不计)所以刚性双原子分子有3个平动自由度，2个转2动自由度，总共有5个自由度［如图7-3 (b)］3刚性三原子或多原子分子如二氧化碳(C02)，水蒸气(H20)＞氨(nh3)等，只要各原子不是直线排列的，就可以看 成自由刚体，多原子分子除了具有像刚性双原子分子的3个平动自由度，2个转动自由度外， 还有一个绕轴自转的自由度，共有6个自由度［如图7-3 (c)］用i表示刚性分子自由度，♦表示平动自由度，r表示转动自由度，则i = t + r。
刚性分 子的自由度如表7-1所示表7-1气体分子的自由度分子种类平动自由度t转动自由度r总自由度i = t + r单原子分子303刚性双原子分子325刚性多原子分子3367.4.2能量均分定理理想气体无规则平动动能，按自由度分配的统计平均值有什么规律？我们已知理想气体分子的平均平动动能为1 二 3 「— mo 2 = — kl 2 2-——- 一一一1 一又则有V 2 = V 2 + V 2 +V2 及 O2 =O2 =O2 = —O2X J z X J z 31 —— 1 —— 1 —— 1 —— 3 1 _—miO 2 = — miO 2 + — ^mo 2 + — miO 2 = — kT所以(7-7)1 —— 1 —— 1 —— 1—mu 2 = — mu 2 = — mu 2 = — kT2 * 2 y 2 z 2式(7-7)说明，对于三个平动自由度而言，在平衡态下，气体分子所具有的平均平动动能可 以均匀地分配给每一个平动自由度，即每一个平动自由度都具有相同的动能1 kT在平衡态下，由于气体分子的无规则运动和频繁地碰撞，分子的能量互相转换，不可能 有某种运动形式特别占优势因此，我们可以把平均平动动能的统计规律推广到其它运动形 式上去，即一般来说，不论平动、转动或振动运动形式，在平衡态下，无论分子做何种运动， 1e 、、一，—一分子的每一个自由度都具有相同的平均动能3kT。
这就是能量按自由度均分定理，亦称能 量均分定理7.4.3分子的平均总动能根据能量均分定理，如果一个气体分子的总自由度为，，则它的平均总动能为- i [es == kT (7-8)k 2因此单原子分子的平均总动能 弓=3 kTk 2刚性双原子分子的平均总动能 孔=2 kT刚性多原子分子的平均总动能 孔=3kT对于刚性分子，它的平均总能量s等于平均总动能七7.4.4理想气体的内能一般来说，气体的内能为分子无规则热运动所具有的动能、分子内原子间及分子间相 互作用的势能的总和对于刚性分子理想气体气体，由于分子内原子间及分子间相互作用的 势能忽略不计，所以，内能就是气体内所有分子热运动的动能之和1mol理想气体的内能为E = N ； = N -kT = -RT0 A A 2 2质量为M、摩尔质量为M皿』勺理想气体的内能为E = -^-RTM瑚2(7-10)说明1理想气体的内能只取决于分子运动的自由度-和热力学温度T，或者说理想气体的内能只是温度T的单值函数，即E = f (T) o2对于定量的某种理想气体，内能的改变只与初、末态的温度有关，AE = J^Lr(t - T) M 2 2 i只要at = t-T相同，AE就相同，而与过程无关。
3根据理想气体状态方程pV = ~^^RT,式(7-10)可以写成E = = pV mol问题7-6内能是温度的单值函数，温度升高，内能就增加而在一体积为V的房间充满着双原子分子理想气体，冬天室温为Ti，压强为p0现将室温经供暖器提高到温度T2，因房间不是封闭的，室内气压仍为p0试说明房间内气体的内能不变，并从微观角度说明原因问题7-7试说明下列各量的物理意义.(1)1 kT 23(2) -kT2(3)-kT 2(4)JrtM瑚2(5) -RT2(6)3 _-RT2例7-4温度为00C时，求(1)氧分子的平均平动动能与平均转动动能；(2)4.0g氧气的内能解 氧分子是双原子分子，t = 3,r = 2—3 3 一(1)平均平动动能 s =— kT = — x 1.38x 10-23x273 = 5.65x 10-21(J) 虹 2 2—2“平均转动动能 s = 2kT = 1.38x 10-23 x273 = 3.77 x10-21(J)Mi 4.0 X10-3 5(2)E = • — RT = x —x8.31x273 = 7.1x 102(J)M i 2 32 x10-3 27.5麦克斯韦速率分布律对某一分子，其任一时刻的速度具有偶然性，但对于大量分子，其速率的分布从整体上 会出现一些统计规律。
1859年，麦克斯韦用概率论证明了在平衡态下，理想气体分子速度 分布是有规律的，这个规律叫麦克斯韦速度分布律如果不考虑速度方向，则叫麦克斯韦速 率分布律7.5.1气体分子的速率分布 分布函数当气体处于热平衡状态时，容器中的大量气体分子各以不同的速率沿各个方向运动着， 有的分子速率较大，有的较小由于无规则热运动和频繁碰撞，对个别分子来说，速度大小 和方向随机变化不可预知；但就大量分子整体来看，分子热运动速度和速率遵循确定的统计 分布规律研究这个规律，对于进一步理解分子运动的性质是很重要的，其中有关的概念和 方法，在科学技术中经常遇到，具有普遍意义，这里只作初步介绍设分子的总数为N，如果我们将气体分子在平衡态下，所有可能的运动速率(在经典物 理中为0—8)，按照从小到大的排列，分成一系列相等的速率间隔AU，例如从：0—100m/s，100—200m/s，200—300m/s，…所谓研究分子速率的分布情况，就是要知道，气体分子在平衡态下，分布在各个速率间隔Au 之内的分子数AN，各占总分子数的百分比，以及大部分分子分布在哪一个间隔之内等问题如果在某一速率间隔u〜u + Au内的分子数为AN，则当就表示在该速率间隔分子数占总NAN分子数的百分比。
显然乙厂在不同速率间隔内是不同的，应是速率u的函数如果速率间隔 NAN AN取得足够小，—-Au比值 表示分布在u附近单位速率间隔内的分子数占总分N NAuAN AN子数的百分比当Au足够小时， 与Au无关，仅为u的函数取Au -0，则比值NAu NAu的极限就成为u的连续函数，以f (u)表示，称为速率分布函数，即(7-11)讨论1速率分布函数f (u)的物理意义：速率分布在u附近的单位速率间隔内的分子数占总分子数的百分比，它描述气体分子按速率分布的规律dN2 = f (u)du表示速率分布在〜u+ du间隔内的分子数dN占总分子数N的百N分比在任意u〜u + du有限速率间隔内的分子数占总分子数的比例为竺=ju+Au f (u )du N u3速率分布函数的归一化条件 将速率分布函数对整个速率间隔进行积分，得到所有分 子数占总分子数百分比的总和，显然等于1,即卜 f (U )du=1 (7-⑵0这是速率分布函数必须满足的条件，称为归一化条件4由分布函数求与速率有关的物理量g(u )(如g(W=U g(U)= U2等)的平均值—\ g (U )dN「g (U) Nf (u )du(7-13)g (U) = 一^ = ―N =J； g (U)f (U )dU例7-5有N个粒子，其速率分布函数为f (P) = * = C ( u 巳 U 如Ndu 0图7-5例7-4图f (U ) = 0 ( U > U 0 )求常数C。
解根据题意，可作出速率分布曲线，如图7-5，由速率分布函数的归一化条件，"f (U )dU = jU0 f (U )du + " f (U )du0 0 U0=j也Cdu = CU0 = 1■ C- 1所以 C U07.5.2麦克斯韦速率分布律麦克斯韦于I860年首先从理论上导出了在平衡状态下且无外力场作用时，理想气体分 子的速率分布函数f (U)的数学表达式(7-14)f (u) = 4n( m )32 e~岩u2du2 nkT式中T为气体的热力学温度，m为一个分子的质量，k为玻尔兹曼常量上式确定的理想 气体分子按速率分布的统计规律，称为麦克斯韦速率分布律注上述对于一般速率分布函数性质的讨论都适用于麦克斯韦速率分布律以速率U为横坐标轴，麦克斯韦速率分布函数f (u)为纵坐标轴，画出f (u)与U的关系 曲线，称为麦克斯韦速率分布曲线(图7-6)曲线从坐标原点出发，随速率增大开始上升， 在某一速率u处取极大值后下降，并渐近于横坐标轴这表明气体分子速率可取大于零的 p一切可能的有限值，但速率很大的分子和很小的分子，其相对分子数都很小，与f (u)的最 大值相对应的速率u称为最概然速率p问题7-8图7-6中小曲边梯形的面积的物理意义是什么？整个曲线下的面积等于多少？为什么？问题7-9如图7-7所示，(1)如两条曲线为在同一温度下氧气和氢气的速率分布曲线，判断哪一条是 氧气分子的速率分布曲线？(2)如两条曲线分别为同一种气体在温度“、T2下的速率分布曲线，判断哪 一个温度高？说明两条曲线形状不同所包含的物理意义。
7.5.3分子速率的三个统计值利用麦克斯韦速率分布函数f (u。