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1、1. 设晶体中的每个振子的零点振动能.试用德拜模型求晶体的零点振动能.证明:根据量子力学零点能是谐振子所固有的，与温度无关，故T=0K时振动能就是各振动模零点能之和。和代入积分有，由于一股晶体德拜温度为，可见零点振动能是相当大的，其量值可与温升数百度所需热能相比拟2. 试画出二维长方格子的第一、第二布里渊区.3. 证明：在磁场中运动的布洛赫电子，在K空间中,轨迹面积An和在r空间的轨迹面积Sn之间的关系An= ()2Sn4. 证明：面心立方晶格的倒格子为体心立方.解：面心立方晶格的基矢为则面心立方原胞体积，5. 证明：根据倒格子的定义证明简单立方格子体积与其倒格子体积成反比解:设简单立方晶格常
2、数为a，则基矢为其倒格矢，则倒格子体积6. 是否存在与库伦力无关的晶型，为什么？答：不存在与库仑力无关的晶型，因为共价结合中电子虽不能脱离电负性 的原子，但靠近的两个原子各给出一个电子，形成电子共有的形状，位于两原子之间通过库仑力把两个原子结合起来。离子晶体中正负离子的吸引力是库仑力金属晶体中原子实与电子云之间的作用力为库仑力分子结合中，电偶极矩把原本分离的原子结合起来，电偶极矩就是库仑力氢键结合中，氢与电负性大的原子共价键结合，氢键与电负中心不重合，迫使它通过库仑力与电负性大的原子结合.7. 如果有一维单原子晶格的振动写成如下驻波形式.证明格波的色散关系与行波的相同 解：一维单原子列的运动方
3、程为：将题设中驻波解带入得： 即驻波色散关系与行波一样8. 证明二维正方格子于第一布里渊区的角隅处的一个自由子的动能为该区侧面中心处动能的二倍。再求对三维简单立方晶格,其相应的倍数是多少？（a）二维简单正方晶格的晶格常数为a，倒格子晶格基矢第一布里渊区如图所示 0 所以b)简单立方晶格的晶格常数为a，倒格子基矢为第一布里渊区如图72所示所以9. 设10. 证明应用紧束缚方法于一维单原子链。如果只计算近邻原子之间的相互作用。其S态能带为11. 论述霍尔系数测量原理以及在化合物研究中的应用。将半导体放在x-y平面里，加上z方向的磁场，通以x方向电流，导体内沿y方向将产生电场，当电场达到稳定时，有因
4、电流密度为p为空穴密度,则，其中,电子导电情况类似在化合物半导体研究中，霍尔系数的测量可直接测得载流子密度而且从其符号可以判定是电子导电还是空穴导电。12. 证明六角晶体的介电常数张量为解：设介电常数为二阶张量，D,E分别为电位移矢量和电场强度，则，其中，表示沿x,y,z轴的分量，z轴与六角晶体六重轴平行，x与另一基矢平行，设E沿z轴方向，则=，如晶体和电场同时绕z轴转，使x轴转到-x轴，y轴转到-y轴，则转后由于上述转动是六角晶体的一个对称操作，即故，同理取电场沿x轴方向，并绕x轴转，可得，从而因二阶张量本身性质，故六角晶体的介电常数张量为13. 设有一晶体，平衡时体积为V0，原子之间相互作
5、用为0.如果相距为r的原子相互作用势能为证明体积弹性模量为14. 以格林艾森状态近似公式出发说明晶格膨胀产生的原理15. 画出一维紧束缚近似状态下 的E（k）、V(k)、M*（k）函数以及图形，并对电子在恒定场作用下的振荡运动加以说明设电场力F=-eE,则 ，可知电子在k空间匀速运动，由于电子运动只能保持在一个能带中，用约化布里渊区表示，电子从布里渊区边界一边移出同时从另一边界移入，即电子在k空间循环运动，现在电子随时间做振荡变化电子速度的振荡意味着电子在实空间的振荡。16. 试以能带结构解释半导体、导体、绝缘体导体中不仅有未被电子占据的空带和被电子占满的满带，还有部分被电子占据的导带。本征半
6、导体虽只有满带和空带，但满带和空带之间的禁带很窄，热激发能很容易使电子进入空带，使原来的满带成为价带空带成为导带。导电性来源：价带中的空穴和导带中的电子。杂质半导体的禁带中存有杂质能级，也能提供电子或接受电子形成空穴参与导电。绝缘体只有满带和空带，禁带很宽，难以导电17. 以金属热电子发射现象出发说明热电偶测温原理如图，A、为不同的金属，根据量子理论，热电子发射的发射电流为由于j与温度有关，金属A在M和N端发射电流不同，将在A的两端产生电势差u1，同理B的两端也将产生电势差u2。虽然u1和u2两端的温度差一样但由于j与Ef有关，而A、B的Ef不同因此u1不等于u2.这样便在A、B构成的回路中产
7、生电流，此电流与M、N的温度有关。测量回路中的电流便可得到M和N的温度关系，这就是热电偶测温原理。18. 解释自由电子和近自由电子能态密度函数自由电子能态密度函数为g(w)=cE1/2近自由电子只在布里渊区边界上产生了较大畸变。远离布里渊区边界时，能态密度函数与自由电子接近，在能量接近边界Ea处，随着E的增加，等能面一个比一个更强烈的向外突出，使它们的体积越来越大的增长，相应的，能态密度在接近Ea时，应比自由电子显著增大。E超过Ea时，由于等能面开始残破，面积不断下降，到达Ec时，等能面将缩成几个顶点角，故由Ea到Ec,g(w)将不断降为0.19. 设二维晶格的两个基矢为，求其倒格矢。20.
8、画出面心立方晶格的固体物理学原胞并画出其基矢。21. 已知某晶体的体积弹性模量为K，若要使相邻原子间距缩小0.5%，求施加力的大小。22. 求出一维原子链的频率分布函数。23. 热平衡下，频率为w的温度为T的平均声子数为。并说明在高温极限该值为.24. 一维原子链原子间距为a，总长度为Na，用紧束缚近似求出原子S态能级对应的能态函数，并求出其能态密度函数表达式。解(2) ,(3), 25. 设有一维晶体的电子能带可写成 ， 其中为晶格常数，是电子的质量。试求（1）能带宽度；（2）电子在波矢k状态的速度； （3）带顶和带底的电子有效质量。解：（1） =coska+(2cos2ka1) (cosk
9、a2)21 当ka(2n+1)p时,n=0,1,2 当ka=2np时, 能带宽度 （2） (3) 当时,带底， 当时,带顶，26. 证明立方晶格介电常数为. 证：设介电常数为二阶张量，D,E分别为电位移矢量和电场强度，则，其中，表示沿x,y,z轴的分量，z轴与立方晶体六重轴平行，x与另一基矢平行，设E沿z轴方向，则=，如晶体和电场同时绕z轴转，使x轴转到-x轴，y轴转到-y轴，则转后由于上述转动是立方晶体的一个对称操作，即故，同理取电场沿x轴方向，并绕x轴转，可得，从而取电场沿着111方向，则=绕111转动,使z轴转动到原x轴，x轴转到原y轴，y轴转到原z轴;电位移矢量转动后应写成=由于上述操
10、作是对称操作，故即原命题得证27. 图示并写出立方晶格（111）面与（100）面的交线晶向。28. 金刚石晶胞常数为。求最近邻原子的距离和平均每立方厘米原子数。29. 有一晶格，每一格点上有一原子，基矢为其中i，j，k为x，y，z方向单位向量。问：（1）这种晶格属于哪种布拉菲格子；（2）原胞体积和晶胞体积各是多少？30. 试求出自由电子在稳定磁场中的回转频率。31. 如何通过实验来测定载流子试电子还是空穴？根据霍尔效应，将半导体放在x-y平面里，加上z方向的磁场，通以x方向电流，测定霍尔系数，霍尔系数为正，是空穴；为负，是电子。32. 晶体膨胀时费米能级如何变化？解：晶体中电子数目,下量子态总
11、数,以自由电子为例，,晶体膨胀时，不变，不变，上升，则下降，即晶体膨胀时，费米能级降低。33.倒格子矢量垂直于密勒指数为的晶面系。证明：因为，利用，容易证明所以，倒格子矢量垂直于密勒指数为的晶面系34. 电子在周期场中的势能 0 ， 其中d4b，是常数试画出此势能曲线，求其平均值及此晶体的第一个和第二个禁带度解(I)题设势能曲线如下图所示(2)势能的平均值：由图可见，是个以为周期的周期函数，所以题设，故积分上限应为，但由于在区间内，故只需在区间内积分这时，于是 。（3），势能在-2b,2b区间是个偶函数，可以展开成傅立叶级数利用积分公式得第二个禁带宽度代入上式再次利用积分公式有35. 求两种一
12、价离子组成的一维晶格的马德隆常数和库仑相互作用能.设离子的总数为。 解:设想一个由正负两种离子相间排列的无限长的离子键，取任一负离子作参考离子（这样马德隆常数中的正负号可以这样取，即遇正离子取正号，遇负离子取负号），用r表示相邻离子间的距离，于是有 前边的因子2是因为存在着两个相等距离的离子，一个在参考离子左面，一个在其右面，故对一边求和后要乘2，马德隆常数为当X=1时，有 36. 有N个相同原子组成面积为S的二维晶格，在德拜近似下计算比热。并论述在低温极限下比热正比于T2.证明：在到间的独立振动模式对应于平面中半径到间圆环的面积，且则，37.为什么晶格粒子除了有吸引力还要有排斥力，并说明吸引
13、力和排斥力的来源。晶格粒子处于平衡位置时能量最低，偏离平衡位置时均会向平横位置移动。当粒子小于平衡位置时需要排斥力使距离变得大，反之需要有吸引力使之变小。吸引力来自正离子和负离子以及正离子和负电子云之间的库仑力排斥力来自临近离子或原子实的电子云有显著重排时，由于泡利不相容原理而产生的重叠排斥能。38. 半金属交叠的能带为：,.式中为带1的带顶，为带2的带底，交叠部分为.由于能带交叠，能带1中部分电子转移到带2，而在带中形成空穴，讨论T=0k时费米能级数。解：由于和只与的绝对值有关，因此空间等效面为球面。能带1中的能态密度能态2中能态密度能带1中的电子转移至能带2中构成费米面，则能带1中以上的电子与能带2中以下的电子数相等。即，39. 设电子等能面为椭球而外加磁场B相对椭球主轴方向余弦为，.（1）写出电子的准经典运动方程；（2）证明电子受磁场回旋频率为其中解：粒子在，三个方向的速度分别为：,有效质量：,则运动方程：，写成分量形式为： (2) 求导得：，-得：，与垂直，则即,则所以,其中40.解：设近满带在外场作用下电流为，放入一个电子后，能带被充满，电流为0.即，作用于状态下的电子外力为：，因此近满带电流变化（空穴），就如同一个带正电的具有正有效质量的粒子.村民建房委员会应建立村级农房建设质量安全监督制
