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1、2019/2/28,1,光子学第六章 光的调制, 光的内调制技术： 电信号直接调制到半导体发光管(LED)或半导体激光二极管(LD)的注入电流上 光的外调制技术： 主要介绍利用晶体线性电光(Pockels)效应制成光的外调制技术,2019/2/28,2,光的内调制技术,输 入,输 出,光发射机 光 纤 光接收机 信号处理,光通信系统主要由光发射机、传输介质-光纤和光 接收机。其原理图如下所示： 发射机输入的电压波形是 。通过输入输出特 性，我们就可以开始研究发射机子系统的设计。,2019/2/28,3,光的内调制技术,光内调制系统图,LD,激光器LD,直流电源,偏置 T电路,驱动电路,电信号,
2、光输出,RF,DC,LD,L,C,R,2019/2/28,4,光的内调制技术,波形要求 在不同时钟速率下，用非归零的伪随机(NRZ)脉冲序列发生器的输出来激励发射机，并测试输出脉冲波形的相关效应。脉冲幅度随波形的变化不大于5；上升和下降时间(10-90）的变化小于5 %；脉冲宽度随波形的变化不大于5（在半最大值的全宽）、脉冲的过冲量小于10；不产生寄生振荡；消光比超过10:1。 寿命 在200C环境温度时，光源的平均寿命应超过10万小时；在600C环境温度时，平均寿命应超过1000小时。,2019/2/28,5,当前常用的LED也已有重大的提高工作电流一般在几十到一百多毫安。另外，也出现超辐射
3、SLD和边辐射FLED的发光二极管，注入单模光纤的光功率百微瓦。 当前半导体激光源多用分布反馈的(DFB) ，阈值电流可低至10mA左右，输出功率可达100mW， 激光器的寿命可达100万小时。,光的内调制技术,2019/2/28,6,LED发送机的电路,LED电路,数字调制,模拟调制,I,P,P,I,2019/2/28,7,带反馈控制的LED电路,LED,电 源,分束器,光纤,检波放大,为了稳定LED输出功率的稳定性必须采取功率反馈稳定和半导体致冷温度稳定反馈控制。 对于多模光纤输出 必须使进入光纤的光功率的模式与进入本机检波器的模式是相同，才能得到稳定有效的反馈控制。它取决于光束 分离器的
4、特性。,2019/2/28,8,LED发射的能量分布在许多空间模中，因此，光分路 分到本机检波器的模式必须与输出光纤的模式一致。 为了用反馈方法使LED线性化，就要使光分路或光束分离器所选择的模式分布与输出光纤中的模式相同。对线性化的要求愈高，就愈难以实现。 LED反馈线性化的另一个问题是沿反馈环路的时延，它限制了反馈控制的模拟发送机的可用带宽。 反馈线性化方法的推导请读者行推导之(见讲义),LED发送机的电路,2019/2/28,9, 激光器LD与LED的差别 LD存在阈值 输出光功率 P与驱动电流 I存在的阈值特性。 在 I 阈值 Ith时 激光器内产生粒子数反转，产生受激发射。因此，激光
5、器谐振腔内的最低损耗模的幅度开始增长，直到这些模场饱和为止。 当电流继续上升，激光器可发射大量功率进入光纤，因为总输出的大部分功率只包含在少数几个空间模之内，与LED不同。,激光器LD发送机的电路,2019/2/28,10,00C,20,40,60 80,LED,LD,阈值随温度与时间变化,斜率不随温度与时间变化,LED与LD特性的差异,P,P,I,I,2019/2/28,11,激光器发送机的电路,模拟调制,数字调制,P,2019/2/28,12,LD预偏置 为了使激光器，通常要求将该器件“预偏置”到接近于阈值电流 Ib= 0.951.05Ith 。 预偏置的优点 可避免器件内部载流子密度 n
6、(t)增加到与阈值电所需要的时延。 在 Ith以上，信号电流使光功率迅速增长远大于LED。 预偏置的缺点： 与从零电流驱动激光器的电路相比，增加了直流电源的 能量消耗。,激光器发送机的电路,2019/2/28,13,在某些特殊应用中，光脉冲的宽度很窄（小于100ps)，重复速率也很低（几十千赫），这样的脉冲流也可以用某些大功率的注入激光器来产生，甚至在直流驱动条件下也能发射窄的脉冲。这种窄脉冲发射的发送机如下图所示：,激光器发送机的电路,2019/2/28,14,内调制的缺点,1.DFB-LD的固有线宽 ( ) 当前的分布反馈激光器 DFB-LB的光谱线宽 因此 DFB-LD固有 的光谱线宽是
7、极窄的。 3.调频-啁啾现象(啁啾系数为 ) 由于注入电流引起的光谱展宽为 结论：克服啁啾引起光谱展宽的方法是用外调制技术,2019/2/28,15,光的外调制技术,光外调制系统图 外调制器种类 1 晶体电光调制器 2 半导体电吸收调制器,LD,外调制器,直流电源,电信号,光纤,光输出,2019/2/28,16,光的外调制技术,张量性 零阶张量：只有大小变化没有方向之变化的物理量称为标量，也称零阶张量如质量、温度、体积等。 当由旧坐标系X1,X2,X3变换为新坐标系X1,X2,X3时,对于质量等标量 T, (不起任何少作用)可表示为： T = T (零阶张量) 复数也属于零阶张量。,2019/
8、2/28,17,一阶张量-矢量,一阶张量：电磁场 E、H等, 在坐标系 Xi (i=1,2,3)中有三个分量，称为矢量或一阶张量。 在坐标变换时, 其变换规律表为： 式中 是新旧坐标系统之间的变换矩阵-方向余弦 (xixj)表示Xi轴与Xj轴之 间的夹角,2019/2/28,18,晶体的折射率椭球,二阶张量：矢量与矢量之间的关系为二阶张量。例如电位移矢量与电场之间的关系 为二阶介电张量，以后我们将略去E,D等矢量上的箭头符号,对 等张量只要下面标有下标(i,j)等,也将略去上面的双向箭头。 当坐标变换时，二阶张量的变换规律服从： (采用了爱因斯坦习惯）,2019/2/28,19,三阶张量与四阶
9、张量,三阶张量的坐标变换关系为： 四阶张量的坐标变换关系为：,2019/2/28,20,晶体的折射率椭球,高阶张量的例 我们可用下式极化率矢量 P 来举例说明,2019/2/28,21,晶体的双折射,光波在介质中传播规律取决于介质的折射率(二阶张量)，一般折射率为 。 对于光学介质=1脱化为标量,则有 。 如果介质是各向同性体如玻璃、水等，介电常数和折射率 nij 脱化成一个分量-标量n。但在光学中，大多数晶体折射率nij是各向异性的二阶张量，哪些分量等零，哪些分量不等于零决定于晶体的对称性。 一般折射率张量可以用二次曲面表示为椭球面：,2019/2/28,22,为了简化, 下标ij可用如下的
10、缩标规则缩成一个标： ij i 11 1 22 2 33 3 32 = 23 4 31 = 13 5 21 = 12 6 则上式可写成存在交义项的二次式：,晶体的双折射,2019/2/28,23,主轴转换 即将坐标轴转换到晶轴方向，则可以使交叉项等于零。 有下列三种情况: 双轴椭球晶体 单轴椭球晶体 各向同性介质-球面(体) nij=n(i=j), nij=0(ij),晶体的双折射,2019/2/28,24,电光效应：当晶体的折射率 nij 成为电场的函数时，折射率 nij 将随电场的变化而变化。实际上用晶体的电感应折射率张量与不加电场的主轴折射率张量之差B来表示晶体的折射率 ：,晶体的电光效
11、应（Pockels效应）,2019/2/28,25,Bij 是受到外电场作用后新的折射率张量减去未受电场作用的晶体折射率之差， 则电光效应可表示成( i=1-6，j=1,2,3),2019/2/28,26,2019/2/28,27,电光材料及其特性,2019/2/28,28,晶体的电光效应,例：磷酸二氢钾KDP,点群为 , 是一种有名的单轴电光晶体，查表得其电光系数张量为：,2019/2/28,29,晶体的电光效应,则在电场作用下, KDP晶体(新坐标轴下)的折射率为：,2019/2/28,30,因此其折射率张量（二阶矩阵）可以写成： 可见电光晶体在电场的作用下, 已从单轴椭球体变成为一个双轴
12、椭球体,且折射率大小将随电场的变化而变化。,晶体的电光效应,2019/2/28,31,晶体的电光效应,为了直观地描述这个双轴椭球体，一般采用数学上二阶张量主轴化的方法，消除交叉项。,2019/2/28,32,求解方法 解出三个本征值 根, 再分别代回本征方程，即可求出相应的本征矢 ,它就是新的折射率椭球的主轴。,晶体的电光效应,2019/2/28,33,求本征矢,2019/2/28,34,晶体的电光效应,2019/2/28,35,电光振幅调制,下面讨论晶体双折射引起相位滞后导致偏振态变化的问题。 选取垂直于Z轴的KDP z切晶片,并沿厚(X3=Z轴)施加纵向电场E3，并且让光束也沿X3轴传播,
13、 其偏振方向沿 X1，则光场在电感应轴X1和X2分解成二个分量：,2019/2/28,36,电光振幅调制,z 切 KDP 晶片 电场施于 z 方向 光束沿 z 方向传播 电场与光束沿同方向的称纵向调制 光束(光频电场)的偏振方向为X1, 再分解到电感应主轴X1和X2使其折射率受E3 影响。,x2,X1,x1,-x2,2019/2/28,37,关于光的偏振特性,2019/2/28,38,Fig.1 E1 E2 之间的相位差 =0 or 时，其合矢量为45的线偏振光,2019/2/28,39,Fig.2 E1、E2 之间的相位差 = /2 时，其合矢量为左、右旋的圆偏振光。 E1、E2 之间的相位
14、差 为任意值时，其合矢量为左、右旋的椭圆偏振光。 当0 or 时椭圆越扁平， 当 /2 时椭圆越接近圆形。,2019/2/28,40,偏振态的 (方位角) (椭圆率角) 表示, Y, X,a,b,a2,a1,E,椭圆偏振光场,2019/2/28,41,偏振光的Poincare球面表示,Poincace球面表示偏振态 P( , ) 其中 2 表示经度，2 表示纬度。 赤道表示所有的线偏振光 等经度线(大圆)表示等方位角的偏振光。 等纬度线(大圆), 表示等椭圆率角的偏振光。 上半球表示右旋椭圆偏振光极点表示右旋圆偏振光。 下半球表示左旋椭圆偏振光 极点表示左旋圆偏振光。,球面直角坐标 (Stok
15、es 参量),P,2019/2/28,42,偏振光的Poincare球面表示,赤道表示所有线偏振光,上半球表示所有右旋椭圆偏振光 0,下半球表示所有左旋椭圆偏振光 0,H,V,L,R,右旋圆偏振光,左旋圆偏振光,x,y,z,等纬度线表明椭圆率角相等,等经度线表明方位角 相等,2019/2/28,43,电光振幅调制,2019/2/28,44,纵向电光振幅调制器的原理如下图所示：,电光振幅调制,2019/2/28,45,电光调制器的矢量分解图,X2,X1,X2,X1,45o,135o,A,A,P,2019/2/28,46,纵向电光振幅调制,经过起偏振器P后的入射光, 其偏振方向平行于晶体的X1轴，它在X1和X2电感应主轴方向分解成相等的分量 。 传输晶体厚度 l 之后，有： 在分析器A方向合电场为： 得到输出光强
