《流体力学课件第四章黏性流体的运动和阻力计算》由会员分享，可在线阅读，更多相关《流体力学课件第四章黏性流体的运动和阻力计算（63页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、流体力学与 流体机械,浙江工业大学,2019/2/14,2,第四章 黏性流体运动及其阻力计算,4.1 粘性流体的两种流动状态 4.2 能量损失的两种形式 4.3 圆管中的层流流动 4.4 圆管中的湍流流动 4.5 管中流动沿程阻力系数的确定 4.6 局部阻力系数的确定 4.7 管路计算,3,概述,流体在管路中的流动是工程实际当中最常见的一种流动情况。 由于实际流体都是有粘性的，所以流体在管路中流动必然要产生能量损失。 本章将主要讨论不可压缩流体在管路中的流动规律，其中包括流动状态分析，能量损失计算方法等，进而解决工程中常见的管路系统计算问题。,4,4.1 粘性流体的两种流动状态,粘性流体两种流
2、动状态：,湍流状态,层流状态,Reynold(雷诺) 1883,一、雷诺实验,过渡状态,湍流状态,层流状态,5,小流量,6,中流量,7,大流量,a.,b.,c.,d.,层流=过渡状态,紊流=过渡状态,紊流,层流,上临界速度,下临界速度,层流 湍流的临界速度 上临界流速 湍流 层流的临界速度 下临界流速,9,当流速大于上临界流速时为紊流； 当流速小于下临界流速时为层流； 当流速介于上、下临界流速之间时，可能是层流也可能是紊流，这与实验的起始状态、有无扰动等因素有关，不过实践证明，是紊流的可能性更多些。,雷诺实验表明：,在相同的玻璃管径下用不同的液体进行实验，所测得的临界流速也不同，黏性大的液体临
3、界流速也大； 若用相同的液体在不同玻璃管径下进行试验，所测得的临界流速也不同，管径大的临界流速反而小。,二、雷诺数,或,上式可写成等式,临界雷诺数，是一个无量纲数。,下临界雷诺数,上临界雷诺数,雷诺数是判别流体流动状态的准则数,当 时，流动状态可能是层流，也可能是紊流，处于极不稳定的状态，任意微小扰动都能破坏稳定，变为紊流。,当流体流动的雷诺数 时，流动状态为层流；,当 时，则为紊流；,它易受外界干扰，数值不稳定。,是流态的判别标准 只取决于水流的过水断面形状,二、雷诺数,雷诺数是判别流体流动状态的准则数,上临界雷诺数在工程上一般没有实用意义，故通常都采用下临界雷诺数作为判别流动状态是层流或紊
4、流的准则数。,2000,2000,层流,湍流,流体在任意形状截面的管道中流动时，雷诺数的形式,为当量直径,要计算各种流体通道的沿程损失，必须先判别流体的流动状态。,水力半径 R=A/,A：过流断面的面积,：过流断面与固体边界相 接触的周界长，简称湿周,对于圆形管道：R=A/=r2/2 r=d/4,对于非圆截面管道：当量直径de=4R=4A/,12,二、雷诺数,物理意义,惯性力,黏性力,由此可知雷诺数是惯性力与黏性力的比值。雷诺数的大小表示了流体在流动过程中惯性力和黏性力哪个起主导作用。 雷诺数小，表示黏性力起主导作用，流体质点受黏性的约束，处于层流状态； 雷诺数大表示惯性力起主导作用，黏性不足
5、以约束流体质点的紊乱运动，流动便处于紊流状态。,13,三、沿程损失和平均流速的关系,列截面1-1和2-2的伯努利方程,测压管中的水柱高差即为有效截面1-1和2-2间的压头损失。,14,三、沿程损失和平均流速的关系,测得的平均流速和相应的压头损失,对于管壁非常光滑的管道,对于管壁粗糙的管道,式中k为系数，m为指数，均由实验确定,层流状态,紊流状态,m=1,m=1.752,可能是层流，也可能是紊流,一、层流（laminar flow），亦称片流： 是指流体质点不相互混杂，流体作有序的成层流动。,特点：,二、紊流（turbulent flow），亦称湍流： 是指速度、压力等物理量在时间和空间中发生不
6、规则脉动的流体运动。,特点：,水流呈层状流动，各层的质点互不混掺，质点作有序的直线运动。,理想流体微元流束的伯努利方程,黏性流体总流的伯努利方程,二者区别：,1、速度 2、能量损失,17,4.2 流体能量损失的形式,一、沿程阻力 流体在管道中流动时，由于流体与管壁之间有粘附作用，以及流体质点与流体质点之间存在着内摩擦力等，沿流程阻碍着流体运动的阻力称为沿程阻力。 为克服沿程阻力而损耗的机械能称为沿程能量损失，单位重量流体的沿程能量损失称为沿程能头损失，以h表示,18,定义：发生在缓变流整个流程中的能量损失，是由流体的粘滞力造成的损失。,达西 威斯巴赫公式,式中 ：, 沿程阻力系数(无量纲),v
7、 管子有效截面上的平均流速,L 管子的长度,d 管子的直径,计算公式：,特征：管道越长，沿程阻力越大。,4.2 流体能量损失的形式,19,流体在管道中流动时，当经过弯管、流道突然扩大或缩小、阀门、三通等局部区域时，流速大小和方向被迫急剧地改变，因而发生流体质点的撞击，出现涡旋、二次流以及流动的分离及再附壁现象。 此时由于粘性的作用，质点间发生剧烈的摩擦和动量交换，从而阻碍着流体的运动。这种在局部障碍处产生的阻力称为局部阻力。 流体为克服局部阻力而消耗的机械能称为局部能量损失，单位重量流体的局部能量损失称为局部能头损失，以h表示,二、局部阻力,20,发生在流动状态急剧变化的急变流中。 流体质点间
8、产生剧烈的能量交换而产生损失。,如阀门、弯管、变形截面等,计算公式：,定义：,二、局部阻力,21,某段管道上流体产生的总的能量损失应该是这段管路上各种能量损失的迭加，即等于所有沿程能量损失与所有局部能量损失的和，用公式表示为,三、总能量损失,能量损失的量纲为长度，工程中也称其为水头损失,22,4.3 圆管中的层流流动,1、圆管层流时的运动微分方程（牛顿力学分析法） （可参考课本71页的N-S方程分析法） 取长为dx 半径为r 的圆柱体，不计质量力和惯性力，仅考虑压力和剪应力，则有,根据牛顿粘性定律,再考虑到,则有,23,4.3 圆管中的层流流动,24,边界条件： r = R，u = 0；则可得
9、定积分常数,则,图 4-1 圆管层流的速度和剪应力分布,2、速度分布规律与流量,25,在过流断面的任一半径r处，取一宽度为dr的圆环，如图4-2所示。因dr很小，可以认为其上速度相等，于是通过微元面积dA = 2rdr上的微小流量 通过整个过流断面的流量为,流量计算,图4-2,1）最大流速与平均流速,由,知，r=0时有最大流速 u max，且,平均流速,2）剪应力分布规律,根据牛顿内摩擦定律可求剪应力,3、其他几个问题,由于存在 即r = 0时， = 0 r = R时， = 0，则 由此可得切应力分布关系为,圆管中切应力分布,根据动能修正系数和动量修正系数的定义，由以上分析结果，求出圆管层流时
10、的动能修正系数和动量修正系数的值分别为,4、动能修正系数和动量修正系数,流体在圆管内作层流流动时的沿程能量损失 将 代入上式得 式中 = 64Re，为圆管层流的沿程能量损失系数。 为克服沿程阻力而消耗的功率为（qv为体积流量）,5、沿程能量损失,6、层流起始段长度见课本74页,30,*4.4 圆管中的湍流流动,一、脉动现象与时均值 1、这种在定点上的瞬时运动参数随时间而发生波动的现象称为脉动。 2、时均法分析湍流运动 如取时间间隔T，瞬时速度在T时间内的平均值称为时间平均速度，简称时均速度，即,时均压强,31,1湍流的速度结构 管中湍流的速度结构可以划分为以下三个区域： （1）粘性底层区（层流
11、底层）：在靠近管壁的薄层区域内，流体的粘性力起主要作用，速度分布呈线性，速度梯度很大，这一薄层叫粘性底层。如图所示。 （2）湍流核心区：在管轴中心区域，粘性的影响逐渐减弱，流体的脉动比较剧烈，速度分布比较均匀，流体处于完全的湍流状态，这一区域称为湍流核心区 （3）过渡区：处于粘性底层与湍流核心区之间的区域，这一区域范围很小，速度分布与湍流核心区的速度分布规律相接近。,二、湍流的速度结构、水力光滑管和水力粗糙管,33,1湍流切应力分布 附加切应力：由湍流脉动速度而引起的作用力通常称之为附加切应力。 湍流中总的切应力应由粘性切应力和附加切应力两部分组成。即 2断面速度分布（详细推导见课本78页）
12、粘性底层区 即,积分得： 湍流核心区 因为 所以 整理并积分得,三、湍流切应力分布及断面速度分布,34,一、尼古拉兹试验 尼古拉兹（Nikuras）进行了大量的实验，得出了与雷诺数Re及管壁的相对粗糙度/d之间的关系曲线：,*4.5 管中流动沿程阻力系数的确定,1层流区（I） 雷诺数的范围为 Rec 2320。 2临界区（II） 雷诺数的范围为2320 Re4000 。 3光滑管湍流区（III） 雷诺数的范围为,通用公式,4光滑管至粗糙管过渡区（IV） 雷诺数的范围为 5粗糙管湍流区（V） 雷诺数的范围,（柯列布茹克半经验公式）,（阿里特苏里公式）,（尼古拉兹粗糙管公式）,37,二、莫迪图（M
13、oody）,例1 长度l=1000m，内径d=200mm的镀锌钢管，用以输送运动粘度 的油液 ，测得流量 Q=38L/s。确定沿程损失？,解：（1）确定流速及流态,管中u为,雷诺数Re为,故可判定管中流态为,湍流,（2）根据Re选择并计算沿程损失,由于,，故沿程损失系数为,沿程损失为,40,4.6 局部阻力系数的确定,局部能量损失大致可以分为三类： (1)由于管道断面面积的大小发生变化引起的局部能量损失。例如管道断面突然扩大、突然缩小、逐渐扩大和缩小等； (2)由于管道的方向发生变化，引起的局部能量损失，例如各种圆滑弯头、直角弯头、折管、三通管道等； (3)由于流动的速度大小和方向均发生变化而
14、引起的局部能量损失。例如各种阀门（平板阀、球形阀、锥阀、滑阀等）。,局部阻力损失:,4.6 局部阻力系数的确定,42,4.6.1 层流时局部阻力损失,43,如图所示的断面突然扩大管道，取11、22两缓变过流断面，并以管轴线所在断面为基准面，列写伯努利方程:,4.6.2 断面突然扩大的局部阻力系数,对应于突然扩大前管道速度水头的局部阻力系数 或,45,46,4.6.3 水力半径和当量直径,在计算流体的雷诺数、阻力和摩擦系数时，均要涉及圆形管道或设备的内径，反映出管道或设备的几何因素（形状、尺寸）对流动的影响。但非圆形管（矩形）该如何处理呢？ 对非圆形管而言，必须找到一个与直径相当的量来计算Re
15、、h 及等。即用当量直径De代替圆形管道的直径D时，反映其流动状况和阻力大小与相同的Re 、L/D、/D值之下在圆形管中的流动状况及阻力大小一致。,47,一、水力半径RH,定义：与流动方向相垂直的截面积A与被流体所浸润的周边长度L之比。 RH =A/L 即：用水力半径RH反映了管道或设备的几何因素对流动状况的影响。,4.6.3 水力半径和当量直径,48,二、当量直径De,圆形管道而言：A=0.785D2， L=3.14D 故RH =0.785D2/3.14D=0.25D 即D=4 RH 说明：圆管直径为水力半径的4倍。 由此可得：对非圆形管道或设备，取其水力半径的4倍为当量直径De。,4.6.3 水力半径和当量直径,长度a，宽度b的矩形截面的当量直径： De=2ab/(a+b) 对内径为D1的圆管内套外径为D2的圆管，两者之间的环形通道的当量直径： De=D1-D2 注意：当量直径只是用来代替圆管的直径，以表明管道的几何因素对某些流体力学现象有相同的影响。不能用来代替圆管的直径去计算不属于这个范围的物理量（如截面积、流速、流量等）。,4.6.3 水力半径和当量直径,50,4.7 管路计算,工艺设备设计：计算在一定条件下（如一定流量、管径和长度）输送流体所
