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1、1偏振光的研究光的偏振是指光的振动方向不变，或光矢量末端在垂直于传播方向的平面上的轨迹呈椭圆或圆的现象。光的偏振现象最早是牛顿在 1704 年至 1706 年间引入光学的；马吕斯在 1809 年首先提出“光的偏振”这一术语，并在实验室发现了光的偏振现象；麦克斯韦在 1865 年至 1873 年间建立了光的电磁理论，从本质上说明了光的偏振现象。按电磁波理论，光是横波，它的振动方向和光的传播方向垂直，因此可以分成五种偏振态：自然光（非偏振光） 、线偏振光、部分偏振光、园偏振光和椭圆偏振光。自然光是各方向的振幅相同的光，它的振动方向在垂直于光的传播方向的平面内可取所有可能的方向，没有一个方向占有优势
2、。若把所有方向的光振动都分解到相互垂直的两个方向上，则在这两个方向上的振动能量和振幅都相等。线偏振光是在垂直于传播方向的平面内，光矢量只沿一个固定方向振动。部分偏光可以看成自然光与线偏光混合而成，即它有某个方向的振幅占优势。园偏光和椭圆偏振光是光矢量末端在垂直于传播方向的平面上的轨迹呈圆或椭圆。 通过对偏振光的研究人们发明和制造了一些偏振光的元件，如：偏振片、波片和各种偏振棱镜等。利用光的偏振现象在物理学方面可测量材料的厚度和折射率，可以了解材料的微观结构。力学上利用偏振光的干涉现象检测材料应力分布，进一步应用于建筑工程学方面就可以检测桥梁和水坝的安全度。实验原理为了研究光的偏振态和利用光的偏
3、振特性进行各种分析和测量工作，需要各种偏振元件：产生偏振光的元件、改变光的偏振态的元件等，下面分类介绍。1 产生偏振光的元件在激光器发明之前，一般的自然光源产生的光都是非偏振光，因此要产生偏振光都要使用产生偏振光的元件。根据这些元件在实验中的作用，分为起偏器和检偏器。起偏器是将自然光变成线偏振光的元件，检偏器是用于鉴别光的偏振态的元件。在激光器谐振腔中可以利用布儒斯特角使输出的激光束是线偏振光。将自然光变成偏振光的方法有很多，一个方法是利用光在界面反射和透射时光的偏振现象。我们的先人在很早就已经对水平面的反射光有所研究，但定量的研究最早在 1815 年由布儒斯特完成。反射光中的垂直于入射面的光
4、振动（称 s 分量）多于平行于入射面的光振动（称 p 分量）；2而透射光则正好相反。在改变入射角的时候，出现了一个特殊的现象，即入射角为一特定值时，反射光成为完全线偏振光（s 分量）。折射光为部分偏振光，而且此时的反射光线和折射光线垂直，这种现象称之为布儒斯特定律。该方法是可以获得线偏振光的方法之一。如图 1 所示。因为此时 ， ， ，若 n1=1（为空气的折射率）20i sinsi201n200sincoitg，则（1）02tgin叫做布儒斯特角，所以通过测量布儒斯特角的大小可以测量介质的折射率。0i由以上介绍可以知道利用反射可以产生偏振光，同样利用透射（多次透射）也可以产生偏振光（玻璃堆）
5、。第二种是光学棱镜，如尼科耳棱镜、格兰棱镜等，它是利用晶体的双折射的原理制成的。在晶体中存在一个特殊的方向（光轴方向），当光束沿着这个方向传播时，光束不分裂，光束偏离i0 i0n1n2图 1 布儒斯特定律原理图图 2 晶体的双折射P 分量S 分量3这个方向传播时，光束将分裂为两束，其中一束光遵守折射定律叫做寻常光（o 光），另一束光一般不遵守折射定律叫做非寻常光（e 光）。o 光和 e 光都是线偏振光（也叫完全偏振光），两者的光矢量的振动方向（在一般使用状态下）互相垂直。改变射向晶体的入射光线的方向可以找到光轴方向，沿着这个方向，o 光和 e 光的传播速度相等，折射率相同。晶体可以有一个光轴，
6、叫做单轴晶体，如方解石、石英，也可以有两个光轴，叫双轴晶体，如云母、硫磺等。包含光轴和任一光线的平面叫对应于该光线的主平面，o 光电矢量的振动方向垂直于 o 光主平面，e 光电矢量的振动方向平行于 e 光主平面。格兰棱镜由两块方解石直角棱镜构成， 两棱镜间有空气间隙，方解石的光轴平行于棱镜的棱。自然光垂 直于界面射入棱镜后分为 o 光和 e 光，o 光在空气隙上全反射， 只有 e 光透过棱镜射出。第三种是偏振片，它是利用聚乙烯醇 塑胶膜制成，它具有梳状长链形结构分子，这些分子平行排列在 同一方向上，此时胶膜只允许垂直于排列方向的光振动通过，因而产生线偏振光。它的偏振性能不如格兰棱镜，但优点是价
7、格便宜，且可以得到大面积的。本实验中采用偏振片作为起偏器和检偏器。2. 波晶片：又称位相延迟片，是改变光的偏振态的元件。它是从单轴晶体中切割下来的平行平面板，由于波晶片内的速度 vo ,ve 不同（所以折射率也就不同），所以造成 o 光和 e 光通过波晶片的光程也不同。当两光束通过波晶片后 o 光的位相相对于 e 光延迟量为，(2) dneo)(2若满足 ，即 我们称之为 片，若满足 ，4/)(me 2m4/2/)(mdnoe即 ，我们称之为 片，若满足 ，即 我们称之为全22mdnoe)( 2波片（m 为整数）。波晶片可以用来检验和改变光的偏振态，如图 4 所示，在起偏器后加上一个 波片，旋
8、转4/起偏器或 波片就可以得到园或者椭圆偏振光细节和方法参见文献 2、3。 波片是椭偏仪4/图 3 格兰棱镜起偏、检偏原理4中的重要元件，而椭偏仪可以精确测量薄膜的厚度和折射率，是材料科学研究中常用的精密仪器。偏振光的研究从马吕斯定律开始，马吕斯定律也是最基本和最重要的偏振定律。马吕斯在1809 年发现，完全线偏振光通过检偏器后的光强可表示为（3）20cosI其中的 是检偏器的偏振方向和起偏器偏振方向的夹角。实验内容：本实验使用的偏振光实验仪是以分光计改装成的。仪器构造简图如图 5 所示，仪器由 1、.半导体激光器（波长 650nm）2、硅光电池 3、起偏器、4、检偏器、5、分光计激光器P1
9、四分之一波片 P2 光电探测器图 4 用 波片改变光的偏振态/WJF-10-7A 数字式检流计1 2 37 5468910图 6 1 数显窗，2，量程选择 4 档开关，3，衰减旋钮，4 电源开关，5 电源指示灯，6 保持开关，7 保持指示灯，8 调零旋钮，9 模拟输出，10 信号输入图 5 仪器简图1 263455和数字式检流计 6。起偏器和检偏器均为偏振片，放在 360 分度度盘内。数字式检流计的前面板如图 6 所示， 测量范围 110-10A1.99910-4A。1 档测量 0.0011.999（10 -7A）的光电流，内阻为 10。2 档测量 0.11.999（10 -6A）的光电流，内
10、阻小于 1。3 档测量 0.11.999（10 -5A）的光电流，内阻小于 0.1。4 档测量 0.11.999（10 -4A）的光电流，内阻小于 0.01。测量误差小于0.5%+1 个字。使用时接上220v 电源开机预热 15 分钟。检查衰减旋钮是否顺时针到底（注意动作要轻），此时灵敏度最高，数显窗口显示的为标准电流。如果测量相对值可将衰减旋钮放在其他位置。按下保持开关可保持当前数值，这时不论被测信号如何改变，光电流不变。1、仪器调节：（1）首先利用双平面镜调节放半导体激光器的光管（以下简称管 1）使其与仪器的旋转主轴垂直（也就是说与度盘平面平行），同时使分光计载物台与度盘平面平行。（2）将
11、硅光电池取下调节放硅光电池的光管（以下简称管 2），使之与管 1 同轴。然后锁紧管2 的止动螺钉，遮住激光，然后再插入硅光电池。（3） 检查硅光电池的输出信号是否与数字检流计接好，检流计量程选择 1 档开关放在 1 档，调节零点旋钮，使数据显示为“-.000”（负号闪烁）。62、测量半导体激光器的偏振度在管 1 上套上起偏器 P1，将量程选择 4 档开关打到第 4 档，（将起偏器竖直方向调到 0），旋转起偏器找到光强最强的位置，记录角度和光强值 Imax。再将起偏器旋转 90，记录角度和光强值Imin。根据公式计算激光的偏振度 P：（4）minaxIp3、验证马吕斯定律检流计仍放在 4 档，在
12、测量过程中也不要换档。将起偏器放在光强最强的位置，在管 2 另一端套上检偏器 P2并使竖直方向为 0。然后旋转检偏器 P2使检流计的光强最小（仍在 4 档可以调为 0）。此时可以认为 P1 与 P2偏振方向的夹角为 90，记录此时 P2偏振方向的绝对角度值 、相对角度值和光强值 I，以后每隔 10记录一次，直到 P1 与 P2偏振方向的夹角为-90，I 0为 P 1 与P2偏振方向的夹角为 0时的光强值，作出 I/I0cos2的关系曲线（090，0 -90各一条，用最小二乘法求出斜率和截距，根据马吕斯定律斜率应为 1，截距应为 0，分析实验的误差）。4、根据布儒斯特定律测定介质的折射率。同学自行设计测量方法。5. 选作内容：利用本实验的设备研究 1/4 波片的性质，说明产生圆偏光、椭圆偏光和线偏光的条件和检测方法。验证马吕斯定律数据表格 1Cos2II/I0验证马吕斯定律数据表格 2Cos27II/I0思考题：如何验证半导体激光器的光是部分偏光而不是椭圆偏光？
