《量子物理自旋态的描写》由会员分享,可在线阅读,更多相关《量子物理自旋态的描写(7页珍藏版)》请在金锄头文库上搜索。
1、2019/1/20,7,1,自旋态的描写,自旋态的描写,2019/1/20,7,2,旋量波函数,既然自旋是电子的一个重要属性,对电子的完整描写就应该包含自旋在某个方向上的投影这个变量:,旋量波函数,给出电子处于空间某点时自旋向上的概率;,给出电子在空间某点时自旋向下的概率;,给出电子自旋向上的概率;,给出电子自旋向下的概率;,归一化条件:,2019/1/20,7,3,自旋本征态,如果哈密顿量不含自旋变量,或者可以表示成空间部分与自旋部分的和,则波函数可以分离变量:,自旋波函数,分别代表自旋,向上或向下的概率。,归一化条件:,如果一个态的自旋明确地是向上或者向下,则它就是,的本征态:,2019/
2、1/20,7,4,自旋的角动量特征,两个本征态构成自旋态空间的一组正交完备基,任意自旋态都可以用它们展开:,系统的波函数则可以写成,自旋是一个纯粹的量子特性,不可能有经典对应。 一般力学量都有经典对应,可以表示成坐标与动量的函数,自旋却只与粒子的内部状态有关。 由于自旋算符在任意方向上的投影只能取两个值,因此它的三个分量算符的本征值也就只能取这两个值:,自旋量子数,显然,自旋具有角动量的特征。,2019/1/20,7,5,泡利算符,由于自旋具有角动量的特征,通常假设它的三个分量的对易关系与轨道角动量的相同:,引入无量纲的泡利算符,泡利算符的对易关系:,考虑其中一个对易关系,泡利算符的反对易关系,类似地可以得到其余两个反对易关系:,泡利算符的三个分量彼此反对易。 联合对易关系与反对易关系得到:,自旋作为力学量必须是厄米的,这导致,2019/1/20,7,6,泡利算符的第三分量,把自旋的方向取作 z 方向,由自旋的本征态的特点得:,旋量波函数是二分量的,这导致泡利算符是二阶矩阵。,由此得到泡利算符的第三分量:,2019/1/20,7,7,泡利矩阵,泡利算符的反对易性与厄米性:,习惯上取不确定的相因子等于零:,按这种方式构造的三个矩阵叫做泡利矩阵。,