《[理学]理论力学第一章冯维明主编》由会员分享，可在线阅读，更多相关《[理学]理论力学第一章冯维明主编（46页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、,第一篇 运动学,第一篇 运动学,制作与设计 山东大学 工程力学系,Theoretical Mechanics,Theoretical Mechanics,第一篇 运动学,一、运动学的研究任务 1. 研究物体的机械运动及运动的几何性质。 2. 研究机构传动规律。 二、学习运动学的目的 1. 学习动力学的基础: 受力分析和运动分析是学习动力学的两大基础。 2. 学习机械原理和设计传动机构的基础。 3. 解决工程问题。,引 言,Theoretical Mechanics,三、研究方法不考虑引起运动的原因，只研究运动的几何性质。四、研究对象将实际物体抽象化为两种力学模型：几何学意义上的点（或动点）和
2、不考虑质量的刚体。点：无质量、无大小、在空间占有其位置的几何点。刚体：物体内任意两点之间的距离始终保持不变,第一篇 运动学,引 言,Theoretical Mechanics,第一章 点的运动学,1.1 点的运动的矢量表示法, 1.2 点的运动的直角坐标表示法, 1.3 点的运动的自然表示法,Theoretical Mechanics,第一章 点的运动学,1.1 矢量表示法,Theoretical Mechanics,运动方程,运动方程 用点在任意瞬时t的位置矢量r(t)表示。 r(t)简称为位矢。,r = r (t),表示动点M在空间运动时，矢径r的末端将描绘出一条连续曲线，称为矢径端图，它
3、就是动点运动的轨迹。,1.1 点的运动的矢量表示法,O,Theoretical Mechanics,速 度,t 瞬时: 矢径 r(t),点在 t 瞬时的速度, r(t) r (t t ) r(t), t 时间间隔内矢径的改变量,t t 瞬时: 矢径r (t t )或r,动点的速度等于它的矢径对时间的一阶导数。,1.1 点的运动的矢量表示法,Theoretical Mechanics,速 度 描述点在 t 瞬时运动快慢和运动方向的力学量。速度的方向沿着运动轨迹的切 线；指向与点的运动方向一致；速度大小等于矢 量的模。,1.1 点的运动的矢量表示法,Theoretical Mechanics,加
4、速 度,点在 t 瞬时的加速度,t t 瞬时:速度 v(t t ) 或v,t 瞬时: 速度 v(t),1.1 点的运动的矢量表示法,Theoretical Mechanics,加速度 描述点在 t 瞬时速度大小和 方向变化率的力学量。加速度的方向为 v 的 极限方向(指向与轨迹曲线的凹向一致) 。加速度大小等于矢量 a 的模。,点的加速度为矢量,1.1 点的运动的矢量表示法,Theoretical Mechanics,第一章 点的运动学, 1.2 直角坐标表示法,Theoretical Mechanics,1.2 点的运动的直角坐标表示法,运动方程,不受约束的点在空间有三个自由度，在直角坐标系
5、中，点在空间的位置由三个方程确定。,x = f1(t),y = f2(t),z = f3(t),rxiyjzk,矢径r 与x,y,z的关系,Theoretical Mechanics,速 度,矢径：,结论,点的速度矢量在直角坐标轴上的投影等于点的相应坐标对时间的一阶导数。,1.2 点的运动的直角坐标表示法,Theoretical Mechanics,已知速度的投影求速度,方向由方向余弦确定,大小,1.2 点的运动的直角坐标表示法,Theoretical Mechanics,加速度,点的加速度矢量在直角坐标轴上的投影等于点的相应坐标对时间的二阶导数。,1.2 点的运动的直角坐标表示法,Theor
6、etical Mechanics,加速度,点的加速度矢量在直角坐标轴上的投影等于点的相应坐标对时间的二阶导数。,加速度大小,方向余弦,1.2 点的运动的直角坐标表示法,Theoretical Mechanics,第一章 点的运动学, 1.3 自然表示法,Theoretical Mechanics,1 .3 点的运动的自然表示法,运动方程,若点沿着已知的轨迹运动，则点的运动方程，可用点在已知轨迹上所走过的弧长随时间变化的规律描述。,弧坐标特点,（1）在轨迹上任选一参考点作为坐标原点。（2）有正、负方向(一般以点的运动方向作为正向，反之为负)；即弧坐标是一代数量。（3）坐标系为自然轴系。,s =
7、f (t),Theoretical Mechanics,密切面与自然轴系,密切面,当P点无限接近于 P点时，过这两点的切线所组成的平面，称为P点的密切面。,1 .3 点的运动的自然表示法,Theoretical Mechanics,M点的密切面,1 .3 点的运动的自然表示法,Theoretical Mechanics,由密切面得到的几点结论,1 .3 点的运动的自然表示法,1. 空间曲线上的任意点都存在密切面，而且是惟一的。2. 空间曲线上的任意点无穷小邻域内的一段弧长，可以看作是位于密切面内的平面曲线。3. 对于平面曲线而言，密切面就是该曲线所在的平面。4. 曲线在密切面内的弯曲程度，称为
8、曲线的曲率，用1/ 表示。5. 曲线在垂直于密切面的平面内的曲率，称为第二曲率。,Theoretical Mechanics,自然轴系,M为空间曲线上的动点；,b为过动点P垂直于切线 和主法线的直线，其正向由 确定。,自然轴系M nb, 为过动点P的密切面内的切线，其正向指向弧坐标正向；,n为密切面内垂直于切线的直线，其正向指向曲率中心；,过M点作垂直于 的平面，称为曲线在M点的法面,1 .3 点的运动的自然表示法,Theoretical Mechanics,自然轴系,自然轴系M nb,1 .3 点的运动的自然表示法,Theoretical Mechanics,自然轴系的特点,跟随动点在轨 迹
9、上作空间曲线 运动。,自然轴系的基矢量：、n、b,自然轴系的单位矢量、n、b 是方向在不断变化的单位矢量。 固定的直角坐标系的单位矢量i、j、k。则是常矢量。,1 .3 点的运动的自然表示法,Theoretical Mechanics,弧坐标中的速度表示,点的速度在切线轴上的投影等于弧坐标对时间的一阶导数。,1 .3 点的运动的自然表示法,Theoretical Mechanics,跟随动点在轨迹上作空间曲线运动。,自然轴系的特点,1 .3 点的运动的自然表示法,式 中,Theoretical Mechanics,有关 两点讨论,1 .3 点的运动的自然表示法,和 分别表示速度的大小与方向。,
10、Theoretical Mechanics,根据加速度的定义以及弧坐标中速度的表达式,弧坐标中的加速度表示,1 .3 点的运动的自然表示法,Theoretical Mechanics,1 .3 点的运动的自然表示法,当 时， 和 以及 同处于M点的密切面内，这时， 的极限方向垂直于 ，亦即n方向。,Theoretical Mechanics,加速度表示为自然轴系投影形式,1 .3 点的运动的自然表示法,Theoretical Mechanics,几点讨论,1 .3 点的运动的自然表示法,Theoretical Mechanics,几点讨论,点的加速度的大小和方向,1 .3 点的运动的自然表示法
11、,例 在图的摇杆滑道机构中，滑块M同时在固定圆弧槽BC和摇杆OA的滑道中滑动。圆弧BC的半径为R，摇杆的转轴O在BC弧的圆周上，摇杆绕O轴以匀角速度转动。当运动开始时，摇杆在水平位置。求（1）滑块相对于BC弧的速度、加速度；（2）滑块相对于摇杆的速度、加速度。,Theoretical Mechanics,第一章 点的运动学,例 题,Theoretical Mechanics,先求滑块M相对圆弧BC的速度、加速度。,解法1：BC弧固定，故滑块M的运动轨迹已知，宜用自然法求解,以M点的起始位置为原点，逆时针方向为正,方向如图,方向如图,第一章 点的运动学,例 题,Theoretical Mecha
12、nics,解法2：直角坐标法,建立图示坐标系,第一章 点的运动学,例 题,Theoretical Mechanics,在轨迹已知情况下，用自然法不仅简便，而且速度、加速度的几何意义很明确。,讨论：,第一章 点的运动学,例 题,Theoretical Mechanics,求滑块M相对于摇杆的速度与加速度,将参考系Ox固定在OA杆上，此时，滑块M在OA杆上作直线运动，相对轨迹是已知的OA直线。M点相对运动方程为,方向沿OA且与x正向相反,其方向沿指向x 轴负向,第一章 点的运动学,例 题,Theoretical Mechanics,第一章 点的运动学,例 题,例 一炮弹以初速和仰角射出。如图所示的
13、直角坐标系的运动方程为:,求 时炮弹的切向加速度 和法向加速度，以及这时轨 迹的曲率半径。,解：炮弹的运动方程以直角坐标给出，因此它的速度和加速度在x,y轴上的投影分别为,Theoretical Mechanics,第一章 点的运动学,例 题,当t=0时，炮弹的速度和全加速度的大小分别为:,若将加速度在切线和法线方向分解，则有:,Theoretical Mechanics,第一章 点的运动学,例 题,式中,当t=0时,由上式得,由,，求得时轨迹的曲率半径为:,则,Theoretical Mechanics,第一章 点的运动学,例 题,解：取点M与直线轨道的接触点O为原点，建立如图所示的直角坐标
14、系Oxy。当轮子转过 角时，轮子与直角轨道的接触点为C。由于是纯滚动，有,Theoretical Mechanics,第一章 点的运动学,例 题,M点的直角坐标运动方程为,(a),M点的速度沿坐标轴的投影为,(b),M点的速度为,(c),运动方程式（a）是一个摆线，这表明M点的运动轨迹是摆线，如图所示。,Theoretical Mechanics,第一章 点的运动学,例 题,取M的起始点O作为弧坐标原点，将式（c）的速度v积分，即得用弧坐标表示的运动方程为,加速度在直角坐标系上的投影为,(d),全加速度为,Theoretical Mechanics,第一章 点的运动学,例 题,将式(c)对时间t求导，得点M的切线加速度为,法线加速度为,（e）,由,于是还可以由式(c)及（e）求得轨迹的曲率半径,Theoretical Mechanics,第一章 点的运动学,例 题,再讨论一个特殊情况。当,时，即,，,这时点M运动到与地面相接触的位置。由式(c)知，此时点M的速度为零，这表明沿地面作纯滚动的轮子与地面接触点的速度为零。另一方面，由于点全加速度的大小恒为,因此纯滚动的轮子与地面接触点的速,度虽然为零，但加速度却不为零。将,代入式,（d），得,即接触点的加速度方向向上,谢谢,
