《 激光的基本技术》由会员分享，可在线阅读，更多相关《 激光的基本技术（16页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、第4章 激光的基本技术(2)4.3 激光束的变换4.4 激光调制技术14.3 激光束的变换 激光从激光器里输出以后都要经过一定的光束变换以后才 会被用到各种应用场合 光束变换的基本工具是透镜,薄透镜对高斯光束的作用与 平常的成象作用有一定的不同,需要进行研究 本节从薄透镜的光束变换特性出发讨论高斯光束通过薄透 镜时的变换 继而研究高斯光束的聚焦高斯光束的准直2薄透镜对球面波的曲率变换作用 几何光学中透镜起成像的作用，其成象公式描述了物象关系 物理光学则把透镜的作用看成是使光波得到变换，把如图所示的发 散球面波变成会聚球面波。若将发散球面波的曲率半径记做正R， 会聚球面波的曲率半径为负R，透镜的
2、作用可记做： 透镜的作用就是改变光波波阵面 的曲率半径 在傅里叶光学中透镜的作用则是 提供附加位相因子 从不同角度对透镜的物理作用有 不同的解释其实质是一样的。图4-15 球面波通过薄透镜的变换3高斯光束通过薄透镜时的变换 透镜的变换应用到高斯光束上，如下图所示，有以下关系 前式是薄透镜假设：透镜足够薄至 使入射高度和出射高度不变 实际问题中，通常 和 是已知的， 此时 ，则可以根据高斯光束 的性质计算出入射光束在镜面处的 波阵面半径和有效截面半径，利用上述透镜的变换公式进一步计算出 由透镜出射的波阵面半径和有效截面半径就可以得到出射光束的束腰 位置和束腰半径，因而可以确定变换后得到的出射高斯
3、光束图（4-16）高斯光束通过薄透镜的变换4高斯光束通过薄透镜时的计算 入射光束在镜面处的波阵面半径和有效截面半径分别用上页的公式计算出出射光束的波阵面半径和有效截面半径利用出射光束在镜面处的波阵面半径和有效截面半径计算出其 束腰半径和束腰位置54.3.2 高斯光束的聚焦短焦距：即 短焦距时在满足条件 和 的情况下，出射的光束聚焦于透 镜的焦点附近。如图4-17所示， 这与几何光学中的平行光通过透 镜聚焦在焦点上的情况类似。图4-17 短焦距透镜的聚焦61. 高斯光束入射到短焦距透镜时的聚焦情形 由前面的结论可得聚焦点光斑尺寸：71.高斯光束入射到短焦距透镜时的聚焦情形 即缩短 和加大 都可以
4、缩小聚焦点光斑尺寸的目的。 前一种方法就是要采用焦距小的透镜 后一种方法又有两种途径：一种是通过加大s来加大；另一种办法 就是加大入射光的发散角从而加大 ，加大入射光的发散角又可以有 两种做法 ，如图4-18和图4-19图4-18 用凹透镜增大后获得微小的0图4-19 用两个凸透镜聚焦81.高斯光束入射到短焦距透镜时的聚焦情形 这与几何光学中物、象的尺寸比例关系是一致的。 通过以上的讨论我们看到，不论是聚焦点的位置，还是求会聚 光斑的大小，都可以在一定的条件下把高斯光束按照几何光学 的规律来处理92.入射高斯光束的腰到透镜的距离s等于透镜 焦距f的情形(1)(2)同理有：(3) 根据高斯光束的
5、渐 变性可以设想，只要 和 相差不大，高斯光 束的聚焦特性会与几何 光学的规律迥然不同。10图(4-20) 倒装望远镜系统压缩光束发散角4.3.3 高斯光束的准直高斯光束的准直：改善光束的方向性，压缩光束的发散角。 可以看出，增大出射光束的腰粗就可以缩小光束的发散角。选用两个透镜，短焦距的凸透镜和焦距较长的凸透镜可以达到准直的 目的。 M是高斯光束通过透镜系统后光 束发散角的压缩比。M是倒置望 远镜对普通光线的倾角压缩倍数 。由于f2f1，所以M1。 又由 于0，因此有M M 1114.4.1 激光调制的基本概念激光调制就是把激光作为载波携带低频信号。 激光调制可分为内调制和外调制两类。这里讲
6、的主要是外调制 激光的瞬时光场的表达式为提高抗干扰能力，常采用二次调制：先将欲传递的低频信号对一高 频副载波进行频率调制，再用该调频后的副载波对激光进行强度调制 。瞬时光的强度为 若调制信号是正弦信号 则：激光幅度调制的表达式为 激光强度调制的表达式为 激光频率调制的表达式为 激光相位调制的表达式为 124.4.2 电光强度调制在单轴电光上沿z轴方向施加电场,该晶体快轴x和慢轴y分别与x,y轴 成45o角; 设某时刻加在电光晶体上的电压为V，入射到晶体的在x方向上的线偏 振激光电矢量振幅为E，则： 通过晶体后沿快轴 和慢轴 的电矢量振幅都变为 沿 和 方向振动的二线偏振光之间的位相差 图(4-
7、21) 典型的电光调制装置示意图13电光强度调制(续) 通过通振动方向与 y 轴平行的偏振片检偏后产生的光振幅(见图4 21(b)分别为 ， ，则有 ，其相互之间的位相差为 。则有：图(422)画出了 曲线的一部分 以及光强调制的情形。为使工作点选在 曲线中点处，通常在调制晶体上外加直 流偏压 来完成。如外加信号电压为正弦电压(电压幅值较小)，则输出光强近似为正弦形。图(4-22) I/I0-V曲线144.4.3 电光相位调制偏振片通振动方向与晶体y轴平行,则加电场后，只有振动方向 y轴相平行的光通过长度为l 的晶体，其位相增加为晶体上所加的是正弦调制电场，光在晶体的输入面 (z=0)处的场矢量大小是 则在晶体输出面(z=l)处的场矢量大小可写成式中， 为相位调制度图(4-23) 相位调制装置示意图15习题 P99: 2, 3, 4, 516
