电力电子技术5

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1、电力电 子技术 中的磁 问题15.1 电磁学基本知识25.2 电力电子设备中磁元件的工作情况35.3 高频变压器的分析与计算45.4 高频滤波电感的分析与计算55.5 整流变压器的参数计算65.6 晶闸管变流设备中的电抗器参数计算第5章 电力电子技术中的磁问题125.1 5.1 电磁学基本知识电磁学基本知识电荷量为q，其运动速度为v，电荷受到的场作用力F。B的单位为特 斯拉（T） 在物理学和工程技术上，为了形象地说明问题，经常用一些虚拟的 曲线磁力线，磁力线的疏密表示磁场的强弱，在某一截面上，这 些磁力线的数量叫做磁通其单位为韦伯（Wb）。 如果所观察的截面中磁感应强度是均匀的，即B为常数，则

2、有 磁感应强度B磁通35.1 5.1 电磁学基本知识电磁学基本知识衡量电流在某点引起的磁场强度的物理量叫做磁场强度H。如果在磁 场中沿一个闭合回路l积分，闭合回路中包裹的导线数为N，每根导线中 的电流强度为I，根据麦克斯韦方程，它们的关系为，H的单位为A/m。最常见的研究对象是在一个截 面处处均匀的磁路中绕有一定 匝数的线圈，如右图，此时有 磁场强度H45.1 5.1 电磁学基本知识电磁学基本知识磁感应强度和磁场强度的比值为磁导率对于铁磁性材料 ，磁导率一般不 是一个常数，随 磁场强度的变化 而变化，因此磁 感应强度B也随磁 场强度变化。 磁导率5不同的材料其磁导率是不一样的，通常把真空中的磁

3、导率叫做0， 0=410-7H/m。对于其它材料，=0r，r称为相对磁导率，视材料不同 r的差别很大。如果r1 称之为顺磁性材料，如空气、铝等。有些材料的r特别大，如铁、镍和一些 合金等，其数值为数百、数千甚至更大，将这类材料称为铁磁性材料。5.1 5.1 电磁学基本知识电磁学基本知识65.1 5.1 电磁学基本知识电磁学基本知识在一块未被磁化的铁磁性 材料上加以磁场，其磁化曲 线首先从原点向a点移动， 磁感应强度B随磁场强度H 的增大而增大，但是由于导 磁率的非线性特点，两者并 不呈线性关系，随H的增大 ，曲线的斜率越来越小，当 到达a点，斜率很小，再增 大H磁感应强度B变化不明 显，称进入

4、饱和状态。此点 对应的磁感应强度为饱和磁 感应强度BS；此点对应的 磁场强度为饱和磁场强度 HS。磁滞回线75.1 5.1 电磁学基本知识电磁学基本知识居里温度TC磁性材料的导磁率与温度有关。在常温下，多数磁性材料的导磁率 随温度变化不明显，但温度上升到一定程度，导磁率会迅速下降。 这个温度称为该磁性材料的居里温度TC。出现这一现象的原因是当 温度升高到一定程度时，铁磁性材料中的磁畴消失，铁磁性材料变 成一般的顺磁性材料。如果磁性元件的温度达到了居里温度，其电 感量会大大地下降，往往会使电流过大而造成设备的损坏。不同材料的居里温度也是不同的，如铁氧体450；坡 莫合金（IJ85）为400；冷轧

5、硅钢为740.85.2 5.2 电力电子设备中磁元件的工作情况电力电子设备中磁元件的工作情况在整流变压器、推挽式变换器和桥式变换器的输出变压器等元件中， 初级（激磁）绕组中的电流中没有直流成分。电流从负的最大值上升到 正的最大值，然后又从正的最大值减小到负的最大值。由于电流正负最 大值相等，磁路中的磁场强度也做周期性变化：从-Hm逐渐增大到+Hm ，又减小到-Hm。由于B与H的非线性关系，在H-B平面上，运动轨迹是一 个闭合的回线。通过励磁绕组的电流是纯粹的交流电流195.2 5.2 电力电子设备中磁元件的工作情况电力电子设备中磁元件的工作情况这种情况多发生在单端变换器和晶闸管电路的触发脉冲变

6、压器中。单向电 力电子开关与变压器的初级绕组串联，电子开关接通时，绕组中的电流从0 逐渐上升，达到最大值时开关关断，初级绕组中的电流随即消失，但磁场仍 然存在，磁场强度H由其它绕组中的电流维持。然后H逐渐下降，最终到0。2激磁电流从0到最大值做单方向的周期变化105.2 5.2 电力电子设备中磁元件的工作情况电力电子设备中磁元件的工作情况电感的电流中有一个较大的直流分量，在其上面叠加着一定周期性的波 动成分。电流从最小值增大到最大值，又下降到最小值，完成一个工作周 期。B-H的运动轨迹也是一个闭合曲线。可以看出，闭合曲线与横轴和纵 轴都不相交，处于第一象限的右上部。激磁电流中包含着较大的直流成

7、分311为了防止磁饱和，经常 在磁芯的磁路中加入气隙 。由于空气或气隙中的其 他材料的导磁率要比铁芯 材料小得多，所以整个磁 路的等效（平均）导磁率 比未加气隙时小。反映在 B-H平面上，磁滞回线的 斜率变得比原来小了。 5.2 5.2 电力电子设备中磁元件的工作情况电力电子设备中磁元件的工作情况加入气隙前后材料的饱和磁感应强度BS是不变的，由于有气隙的磁路 磁滞回线的斜率变小，对应BS的饱和磁场强度HS变大了。 5.3 高频变压器的分析与计算高频变压 器的分析 与计算5.3.1 单端正激输出变压 器的分析计算5.3.2 单端反 激输出变压 器的分析计 算5.3.3 纯交流变压 器的分析计算1

8、2135.3.1 5.3.1 单端正激输出变压器的分析计算单端正激输出变压器的分析计算电力电子开关S是单向的 ，与初级绕组Np串联；次 级绕组Ns与整流二极管 VD1相串联，将变换后的 电能整流后输出给负载； Ni是消磁绕组，将S关断 后磁路中储存的剩余电能 回馈给电源。单端正激式 电路的输出变压器的工作 模式属于电流单方向变化 的情况，B-H的运动轨迹 在第一象限。 单端正激变压器的结构145.3.1 5.3.1 单端正激输出变压器的分析计算单端正激输出变压器的分析计算反映磁芯尺寸和形状一般由磁芯窗口面积W和磁芯截面积SC的乘积 来确定，乘积WSC越大，说明磁芯体积越大。一般采用以下经验公式

9、 来计算WSC式中Bm为磁感应强度变化量（T），对于铁氧体磁芯一般为0.15T；PO 为输出功率（W）；f为斩波器的工作频率（Hz）。系数K=KOKP。KO为 窗口使用系数，反映窗口被绕组填充的情况，一般取0.35；KP为绕线系数 ，一般取0.43。计算出的WSC乘积的单位为cm4。 确定磁芯大小1155.3.1 5.3.1 单端正激输出变压器的分析计算单端正激输出变压器的分析计算式中：Uimin电源电压最小值（V）；Dmax最大占空比；f 工作频率（Hz）；SC 磁芯截面积（cm2）；Bm磁感应强度变化量（T）。计算初级绕组的匝数2165.3.1 5.3.1 单端正激输出变压器的分析计算单端

10、正激输出变压器的分析计算由于次级绕组NS与初级绕组NP为同一磁路，所以在电子开关闭合时 ，NS与NP的端电压符合变比关系，即 次级绕组两端的电压为脉冲形式，占空比为D，经二极管整流后，电 压平均值也就是输出电压UO应再乘以D。多数单端式直流变换器为降压 型，输出电压比较低，这样就不能忽略整流二极管的直流压降UD。根 据上述原则，次级绕组由下式计算消磁绕组电压与初级绕组一样，其匝数与初级绕组也应相同 计算次级绕组和消磁绕组的匝数3175.3.1 5.3.1 单端正激输出变压器的分析计算单端正激输出变压器的分析计算首先计算初级绕组的电流。初级绕组的电流平均值与电源电压Ui的乘 积就是输入功率Pi，

11、但初级电流是不断变化的，即使在S导通期间，电 流也是从小到大线性增长的，所以初级最大电流IP要比初级平均电流大 。而确定导线的直径或截面积要根据最大电流，由于材料、功率、频率 等因素的差异，精确地计算初级电流最大值有一定的难度。通常计算的 方法是在平均电流的基础上再除以一个小于1的系数KT，根据经验，可 取KT=0.707。对于铜质导线，可选最大电流密度Jm=4A/mm2。这样初级绕组导 线的截面积SP由下式确定 计算各绕组导线的截面积和直径4185.3.1 5.3.1 单端正激输出变压器的分析计算单端正激输出变压器的分析计算为了克服集肤效应的不良影响，通常对工作频率较高的变压器绕组采用 多股

12、并绕的方法，设初级绕组的股数为GP，则每股导线的直径dP为类似地，次级绕组的导线截面积SS、直径dS分别为消磁绕组的匝数与初级绕组相同，不必多股并绕，只确定其导线直径和 截面积。当电子开关关断后，消磁绕组中流过的电流为激磁电流，这个 电流通常在初级总电流的5%到10%范围，导线截面积Si和导线直径di分别 为195.3.2 5.3.2 单端反激输出变压器的分析计算单端反激输出变压器的分析计算就磁场的变化规律而言，反激式变压器 与正激式变压器是一样的。但是，反激 式变换器的电路工作原理与正激式是不 同的，所以在变压器的设计和计算方面 两者有着较大的差别。图为反激式变换 电路输出部分的原理图。 图

13、中的变压器存在着更多电感的属性。当电子开关闭合时，由于次级感 应电压的极性使得二极管承受反压，二极管截止而次级绕组中没有电流， 电流流过初级绕组相当于给一个电感储存能量。在电子开关断开时，初级 电流即刻消失，电感的储能通过次级绕组经导通着的二极管向负载释放。 所以，这种变压器的计算应从计算电感入手。205.3.2 5.3.2 单端反激输出变压器的分析计算单端反激输出变压器的分析计算首先计算初级绕组的电流最大值。电子开关S闭合后，初级电流从 0开始上升，如果忽略回路的电阻，电流的变化规律是线性的。当S 再度断开时，电流上升到最大值IPm。在S导通期间（ton）初级电流 的平均值为IPm/2。接下

14、来是S关断的一段时间toff，这段时间初级绕 组中没有电流。两段时间之和为周期T。令占空比D= ton /T，不难看 出，整个周期中电流的平均值为IPAV=D IPm/2。这样就可以确定， 电源的输出功率Pi=UiIPAV。如果效率为，输出功率为PO=Pi。这 样，初级电流最大值可由下式得出1 1初级电感的计算215.3.2 5.3.2 单端反激输出变压器的分析计算单端反激输出变压器的分析计算由初级电流最大值可求出由初级绕组形成的电感L1，初 级绕组中的电流iP在S导通时直线上升，其变化规律为当t = ton时，iP恰好为最大值IPm，即IPm= tonUi /L1，由此 可得出（H） 225

15、.3.2 5.3.2 单端反激输出变压器的分析计算单端反激输出变压器的分析计算反激式变压器相当于一个电感，为了防止电感磁饱和，通 常在磁路中留有气隙。气隙的厚度lg是电感设计中的一个重 要参数。lg可由下式求出（cm） 式中: SC磁芯截面积（cm）；Bm磁感应强度变化量（T）；IPm初级电流最大值（A）2 2磁芯气隙的计算235.3.2 5.3.2 单端反激输出变压器的分析计算单端反激输出变压器的分析计算初级绕组的匝数为NP，电流为IP，设磁路长度为l，磁场强度为H。如 果磁路各点的导磁率相等，有NP IP=l H= lB/。但是加入气隙后，气隙 中的导磁率要比其它部位大得多，方程变为NP

16、IP=l1 B/1+lgB/g式中l1为减去气隙后磁路其它部分的长度，1为其导磁率；lg为气隙长 度，g为气隙中的导磁率。由于1比g大得多，上式可近似为NP IP= lgB/g将最大磁场强度变化量Bm（T）、最大初级电流IPm（A），代入上式， 并取lg单位为cm，可得出3 3初级匝数NP的计算245.3.2 5.3.2 单端反激输出变压器的分析计算单端反激输出变压器的分析计算电子开关接通时电路的电压方程为Ui=NPd/dt，认为磁场的变化是线 性增长的，在t=DT时，磁通量达到最大值m，则此时方程为电子开关断开时，整流二极管导通，次级电路的电压方程为 US=NSd/dt。由于磁通不能突变，磁通m从开始下降，到t=（1-D） T时下降到0，此瞬间的电压方程为式中US应包括负载电压UO和二极管导通压降UD。次级匝数的计算 公式为4 4次级绕组NS的计算255.3.2 5.3.2 单端反激输出变压器的分析计算单端反激输出变压