局部变形与相变分析

《局部变形与相变分析》由会员分享，可在线阅读，更多相关《局部变形与相变分析（37页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。

1、固体力学专业毕业论文固体力学专业毕业论文 精品论文精品论文 局部变形与相变分析局部变形与相变分析关键词：固体力学关键词：固体力学 局部变形局部变形 应力相变应力相变 变形梯度变形梯度摘要：在实验中已经发现了与传统局部变形不一样的局部变形，例如吕德斯带， 以及镍钛合金管的拉伸或压缩中出现的局部变形，在这些局部变形是在均匀变 形场中出现的局部变形。在这些局部变形的边界上，应力、变形梯度不连续。 这是与传统局部变形不一样的。现有的描述局部变形的方法，例如引入局部缺 陷而导致的局部变形，不能够模拟在变形边界上变形梯度和应力的不连续性。 本研究把局部变形区域和未局部变形区域分别看成塑性和弹性两相，采用弹

2、塑 性材料的相变理论进行分析。该相变理论考虑了边界上的应力与变形梯度的不 连续性并且强加了力的连续性，同时也强加了麦克斯韦尔条件。在这种情况下 可以预测出局部变形带的倾斜方向、折曲角以及局部变形区域内的应力场和应 变场。模拟了单向压缩下的具有应变软化特性的弹塑性材料的局部变形。作为 算例，应用相变理论，由细晶粒炭钢在单向拉伸/压缩下的峰值-下降-平台型相 变曲线得到了其在单向拉伸/压缩下的力学性质曲线，通过相变分析，可以得到 局部变形时的麦克斯韦尔应力、折曲带的倾角、折曲角以及折曲带内的应力与 应变。计算结果与有关实验中测量值吻合较好。分析了具有应变软化特性的弹 塑性材料在纯剪切作用下的局部变

3、形。这时候对于平面剪切情况下在理论上仍 然可以出现一个局部变形带，这个局部变形带的方向与剪切方向相同。文中已 给出平面剪切作用下的镍钛合金板的数值算例。对于薄壁圆筒在扭转（纯剪切） 过程当中观察不到局部变形带这一实验现象，做了很好的解释。正文内容正文内容在实验中已经发现了与传统局部变形不一样的局部变形，例如吕德斯带， 以及镍钛合金管的拉伸或压缩中出现的局部变形，在这些局部变形是在均匀变 形场中出现的局部变形。在这些局部变形的边界上，应力、变形梯度不连续。 这是与传统局部变形不一样的。现有的描述局部变形的方法，例如引入局部缺 陷而导致的局部变形，不能够模拟在变形边界上变形梯度和应力的不连续性。

4、本研究把局部变形区域和未局部变形区域分别看成塑性和弹性两相，采用弹塑 性材料的相变理论进行分析。该相变理论考虑了边界上的应力与变形梯度的不 连续性并且强加了力的连续性，同时也强加了麦克斯韦尔条件。在这种情况下 可以预测出局部变形带的倾斜方向、折曲角以及局部变形区域内的应力场和应 变场。模拟了单向压缩下的具有应变软化特性的弹塑性材料的局部变形。作为 算例，应用相变理论，由细晶粒炭钢在单向拉伸/压缩下的峰值-下降-平台型相 变曲线得到了其在单向拉伸/压缩下的力学性质曲线，通过相变分析，可以得到 局部变形时的麦克斯韦尔应力、折曲带的倾角、折曲角以及折曲带内的应力与 应变。计算结果与有关实验中测量值吻

5、合较好。分析了具有应变软化特性的弹 塑性材料在纯剪切作用下的局部变形。这时候对于平面剪切情况下在理论上仍 然可以出现一个局部变形带，这个局部变形带的方向与剪切方向相同。文中已 给出平面剪切作用下的镍钛合金板的数值算例。对于薄壁圆筒在扭转（纯剪切） 过程当中观察不到局部变形带这一实验现象，做了很好的解释。 在实验中已经发现了与传统局部变形不一样的局部变形，例如吕德斯带，以及 镍钛合金管的拉伸或压缩中出现的局部变形，在这些局部变形是在均匀变形场 中出现的局部变形。在这些局部变形的边界上，应力、变形梯度不连续。这是 与传统局部变形不一样的。现有的描述局部变形的方法，例如引入局部缺陷而 导致的局部变形

6、，不能够模拟在变形边界上变形梯度和应力的不连续性。 本 研究把局部变形区域和未局部变形区域分别看成塑性和弹性两相，采用弹塑性 材料的相变理论进行分析。该相变理论考虑了边界上的应力与变形梯度的不连 续性并且强加了力的连续性，同时也强加了麦克斯韦尔条件。在这种情况下可 以预测出局部变形带的倾斜方向、折曲角以及局部变形区域内的应力场和应变 场。模拟了单向压缩下的具有应变软化特性的弹塑性材料的局部变形。作为算 例，应用相变理论，由细晶粒炭钢在单向拉伸/压缩下的峰值-下降-平台型相变 曲线得到了其在单向拉伸/压缩下的力学性质曲线，通过相变分析，可以得到局 部变形时的麦克斯韦尔应力、折曲带的倾角、折曲角以

7、及折曲带内的应力与应 变。计算结果与有关实验中测量值吻合较好。分析了具有应变软化特性的弹塑 性材料在纯剪切作用下的局部变形。这时候对于平面剪切情况下在理论上仍然 可以出现一个局部变形带，这个局部变形带的方向与剪切方向相同。文中已给 出平面剪切作用下的镍钛合金板的数值算例。对于薄壁圆筒在扭转（纯剪切） 过程当中观察不到局部变形带这一实验现象，做了很好的解释。 在实验中已经发现了与传统局部变形不一样的局部变形，例如吕德斯带，以及 镍钛合金管的拉伸或压缩中出现的局部变形，在这些局部变形是在均匀变形场 中出现的局部变形。在这些局部变形的边界上，应力、变形梯度不连续。这是 与传统局部变形不一样的。现有的

8、描述局部变形的方法，例如引入局部缺陷而 导致的局部变形，不能够模拟在变形边界上变形梯度和应力的不连续性。 本 研究把局部变形区域和未局部变形区域分别看成塑性和弹性两相，采用弹塑性材料的相变理论进行分析。该相变理论考虑了边界上的应力与变形梯度的不连 续性并且强加了力的连续性，同时也强加了麦克斯韦尔条件。在这种情况下可 以预测出局部变形带的倾斜方向、折曲角以及局部变形区域内的应力场和应变 场。模拟了单向压缩下的具有应变软化特性的弹塑性材料的局部变形。作为算 例，应用相变理论，由细晶粒炭钢在单向拉伸/压缩下的峰值-下降-平台型相变 曲线得到了其在单向拉伸/压缩下的力学性质曲线，通过相变分析，可以得到

9、局 部变形时的麦克斯韦尔应力、折曲带的倾角、折曲角以及折曲带内的应力与应 变。计算结果与有关实验中测量值吻合较好。分析了具有应变软化特性的弹塑 性材料在纯剪切作用下的局部变形。这时候对于平面剪切情况下在理论上仍然 可以出现一个局部变形带，这个局部变形带的方向与剪切方向相同。文中已给 出平面剪切作用下的镍钛合金板的数值算例。对于薄壁圆筒在扭转（纯剪切） 过程当中观察不到局部变形带这一实验现象，做了很好的解释。 在实验中已经发现了与传统局部变形不一样的局部变形，例如吕德斯带，以及 镍钛合金管的拉伸或压缩中出现的局部变形，在这些局部变形是在均匀变形场 中出现的局部变形。在这些局部变形的边界上，应力、

10、变形梯度不连续。这是 与传统局部变形不一样的。现有的描述局部变形的方法，例如引入局部缺陷而 导致的局部变形，不能够模拟在变形边界上变形梯度和应力的不连续性。 本 研究把局部变形区域和未局部变形区域分别看成塑性和弹性两相，采用弹塑性 材料的相变理论进行分析。该相变理论考虑了边界上的应力与变形梯度的不连 续性并且强加了力的连续性，同时也强加了麦克斯韦尔条件。在这种情况下可 以预测出局部变形带的倾斜方向、折曲角以及局部变形区域内的应力场和应变 场。模拟了单向压缩下的具有应变软化特性的弹塑性材料的局部变形。作为算 例，应用相变理论，由细晶粒炭钢在单向拉伸/压缩下的峰值-下降-平台型相变 曲线得到了其在

11、单向拉伸/压缩下的力学性质曲线，通过相变分析，可以得到局 部变形时的麦克斯韦尔应力、折曲带的倾角、折曲角以及折曲带内的应力与应 变。计算结果与有关实验中测量值吻合较好。分析了具有应变软化特性的弹塑 性材料在纯剪切作用下的局部变形。这时候对于平面剪切情况下在理论上仍然 可以出现一个局部变形带，这个局部变形带的方向与剪切方向相同。文中已给 出平面剪切作用下的镍钛合金板的数值算例。对于薄壁圆筒在扭转（纯剪切） 过程当中观察不到局部变形带这一实验现象，做了很好的解释。 在实验中已经发现了与传统局部变形不一样的局部变形，例如吕德斯带，以及 镍钛合金管的拉伸或压缩中出现的局部变形，在这些局部变形是在均匀变

12、形场 中出现的局部变形。在这些局部变形的边界上，应力、变形梯度不连续。这是 与传统局部变形不一样的。现有的描述局部变形的方法，例如引入局部缺陷而 导致的局部变形，不能够模拟在变形边界上变形梯度和应力的不连续性。 本 研究把局部变形区域和未局部变形区域分别看成塑性和弹性两相，采用弹塑性 材料的相变理论进行分析。该相变理论考虑了边界上的应力与变形梯度的不连 续性并且强加了力的连续性，同时也强加了麦克斯韦尔条件。在这种情况下可 以预测出局部变形带的倾斜方向、折曲角以及局部变形区域内的应力场和应变 场。模拟了单向压缩下的具有应变软化特性的弹塑性材料的局部变形。作为算 例，应用相变理论，由细晶粒炭钢在单

13、向拉伸/压缩下的峰值-下降-平台型相变 曲线得到了其在单向拉伸/压缩下的力学性质曲线，通过相变分析，可以得到局 部变形时的麦克斯韦尔应力、折曲带的倾角、折曲角以及折曲带内的应力与应 变。计算结果与有关实验中测量值吻合较好。分析了具有应变软化特性的弹塑性材料在纯剪切作用下的局部变形。这时候对于平面剪切情况下在理论上仍然 可以出现一个局部变形带，这个局部变形带的方向与剪切方向相同。文中已给 出平面剪切作用下的镍钛合金板的数值算例。对于薄壁圆筒在扭转（纯剪切） 过程当中观察不到局部变形带这一实验现象，做了很好的解释。 在实验中已经发现了与传统局部变形不一样的局部变形，例如吕德斯带，以及 镍钛合金管的

14、拉伸或压缩中出现的局部变形，在这些局部变形是在均匀变形场 中出现的局部变形。在这些局部变形的边界上，应力、变形梯度不连续。这是 与传统局部变形不一样的。现有的描述局部变形的方法，例如引入局部缺陷而 导致的局部变形，不能够模拟在变形边界上变形梯度和应力的不连续性。 本 研究把局部变形区域和未局部变形区域分别看成塑性和弹性两相，采用弹塑性 材料的相变理论进行分析。该相变理论考虑了边界上的应力与变形梯度的不连 续性并且强加了力的连续性，同时也强加了麦克斯韦尔条件。在这种情况下可 以预测出局部变形带的倾斜方向、折曲角以及局部变形区域内的应力场和应变 场。模拟了单向压缩下的具有应变软化特性的弹塑性材料的

15、局部变形。作为算 例，应用相变理论，由细晶粒炭钢在单向拉伸/压缩下的峰值-下降-平台型相变 曲线得到了其在单向拉伸/压缩下的力学性质曲线，通过相变分析，可以得到局 部变形时的麦克斯韦尔应力、折曲带的倾角、折曲角以及折曲带内的应力与应 变。计算结果与有关实验中测量值吻合较好。分析了具有应变软化特性的弹塑 性材料在纯剪切作用下的局部变形。这时候对于平面剪切情况下在理论上仍然 可以出现一个局部变形带，这个局部变形带的方向与剪切方向相同。文中已给 出平面剪切作用下的镍钛合金板的数值算例。对于薄壁圆筒在扭转（纯剪切） 过程当中观察不到局部变形带这一实验现象，做了很好的解释。 在实验中已经发现了与传统局部

16、变形不一样的局部变形，例如吕德斯带，以及 镍钛合金管的拉伸或压缩中出现的局部变形，在这些局部变形是在均匀变形场 中出现的局部变形。在这些局部变形的边界上，应力、变形梯度不连续。这是 与传统局部变形不一样的。现有的描述局部变形的方法，例如引入局部缺陷而 导致的局部变形，不能够模拟在变形边界上变形梯度和应力的不连续性。 本 研究把局部变形区域和未局部变形区域分别看成塑性和弹性两相，采用弹塑性 材料的相变理论进行分析。该相变理论考虑了边界上的应力与变形梯度的不连 续性并且强加了力的连续性，同时也强加了麦克斯韦尔条件。在这种情况下可 以预测出局部变形带的倾斜方向、折曲角以及局部变形区域内的应力场和应变 场。模拟了单向压缩下的具有应变软化特性的弹塑性材料的局部变形。作为算 例，应用相变理论，由细晶粒炭钢在单向拉伸/压缩下的峰值-下降-平台型相变 曲线得到了其在单向拉伸/压缩下的力学性质曲线，通过相变分析，可以得到局 部变形时的麦克斯韦尔应力、折曲带的倾角、折曲角以及折曲带内的应力与应 变。计算结果与有关实验中测量值吻合较好。分析了