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1、共轭对称延拓傅里叶计算全息!黄素娟!） “） #王朔中!） “）于瀛洁$）!）（上海大学通信与信息工程学院， 上海“% 引言全息是利用干涉和衍射来记录和再现光波的技术* 计算全息 （=?07A;B 9;8;B1A; ( ?“!“!$*#“()%! ） 空间光调制器， 根据全息图所形成的相应电信号直接寻址， 改变 9:; 各像素的透过率， 激光器输出的激光扩束后经过透镜照射到空间光调制器.激光经过空间光调制器后会发生菲涅耳衍射， 从而再现了原物光. 在图 ( （(?# 液晶空间光调制器， 有效面积)A?BBC )/ADBB， 像素间距离 )“B.在离开空间光调制器约 / B 的墙上得到了再现实像
2、， 可用相机拍摄.分别对图 ( （+） 和 （$）计算共轭对称延拓傅里叶变换全息图， 并加载到空间光调制器上进行光电再现， 得到再现图像如图 (（5） 和 （E） 所示 （未含共轭部分及中心亮点） ， 可见共轭对称延拓傅里叶全息图较好地实现了光电再现.理论上， 在无穷远处菲涅耳衍射变成傅里叶变换， 可获得良好的光电再现.但由于实验室空间的限制， 无法进一步增大空间光调制器到墙面的距离， 只能达到近似的无穷远， 因此光电再现的质量不如数字再现.?A 深度图像的计算全息编码及数字再现描述立体对象的深度图像如图 * （0） 所示， 用颜色或灰度表示不同深度.将深度信息作为物光波的相位信息， 变化范围
3、归一化为 #，!） ， 并令物光场的 幅度为常数 ).首先进行共轭对称延拓， 再进行二维傅里叶变换得到实值函数， 其中包含了作为物光波相位的深度信息.由于作为相位信息的深度数据不是均匀分布的， 得到的实值函数值动态范围很大， 而且不均匀.将实值函数线性编码为 F (!“#!+%$()#+ ? . .， ?)A-B C， ?D-=;-8 / 233E %,-“5 )%./ #“!“E2F2!G!4“B$)H(A ， -I(A.) ， “;-)B( )(#41( 95 $! 47S!7 #-$ * M， O($ “ 2337 !“#$ 52#5 )*+5 “) 437（$) #$)(8(） 柴晓冬、 韦穗 2337 光学学报 “) 437!“#$%$C-,$#-, -7 )24“*$8 D*C4, 52#*“( $+? 52#*“$8 !“4( E4#F-,G(， )&$+:&$* +*A4,(*#， )&$+:&$*2333P2， 0&*+$）4）（0-884:4 -7 4“&$#,-+*“( /+:*+44,*+: $+? !3#-1$#*-+， )&$+:&$* +*A4,(*#， )&$+:&$*2333P2， 0&*+$）（L(W($9(Q !7 J-GI-$B： 8V#-)Ha8#5(Q5W)6FS物理学报F6 卷
