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1、光电材料与器件课程 光电材料与器件课程 华中科技大学光电子科学与工程学院 （徐智谋 教授） “材料相变基础”试题 1. 试述结晶相变的热力学条件、动力学条件、能量及结构条件。 2. 如果纯镍凝固时的最大过冷度与其熔点（tm1453）的比值为 0.18，试求其凝固驱动力。（H-18075J/mol） 3. 已知Cu的熔点tm1083， 熔化潜热Lm1.88103J/cm3， 比表面能1.44105 J/cm3。 （1） 试计算 Cu 在 853均匀形核时的临界晶核半径。 （2） 已知Cu的相对原子质量为 63.5，密度为 8.9g/cm3,求临界晶核中的原子数。 4. 试推导杰克逊（K.A.Ja
2、ckson）方程 )1ln()1 (ln)1 (xxxxxaxNkTGms+=5. 铸件组织有何特点？ 6. 液体金属凝固时都需要过冷，那么固态金属熔化时是否会出现过热，为什么？ 7. 已知完全结晶的聚乙烯（PE）其密度为 1.01g/cm3,低密度乙烯（LDPE）为0.92 g/cm3，而高密度乙烯（HDPE）为 0.96 g/cm3，试计算在LDPE及HDPE中“资自由空间”的大小。 8. 欲获得金属玻璃， 为什么一般选用液相线很陡， 从而有较低共晶温度的二元系？ 9. 比较说明过冷度、临界过冷度、动态过冷度等概念的区别。 10. 分析纯金属生长形态与温度梯度的关系。 11. 什么叫临界晶
3、核？它的物理意义及与过冷度的定量关系如何？ 12. 简述纯金属晶体长大的机制。 13. 试分析单晶体形成的基本条件。 14. 指出下列概念的错误之处，并改正。 (1) 所谓过冷度，是指结晶时，在冷却曲线上出现平台的温度与熔点之差；而动态过冷度是指结晶过程中，实际液相的温度与熔点之差。 (2) 金属结晶时，原子从液相无序排列到固相有序排列，使体系熵值减少，因此是一个自发过程。 (3) 在任何温度下，液体金属中出现的最大结构起伏都是晶胚。 (4) 在任何温度下，液相中出现的最大结构起伏都是核。 (5) 所谓临界晶核，就是体系自由能的减少完全补偿表面自由能的增加时的晶胚的大小。 (6) 在液态金属中
4、，凡是涌现出小于临界晶核半径的晶胚都不能成核，但是只要有足够的能量起伏提供形核功，还是可以成核的。 (7) 测定某纯金属铸件结晶时的最大过冷度，其实测值与用公式T=0.2Tm计算值基本一致。 (8) 某些铸件结晶时，由于冷却较快，均匀形核率N1提高，非均匀形核率N2也提高，故总的形核率为N= N1 +N2。 (9) 若在过冷液体中，外加 10 000 颗形核剂，则结晶后就可以形成 10 000颗晶粒。 (10) 从非均匀形核功的计算公式A非A均）（4coscos323+中可以看出，当润湿角00时，非均匀形核的形核功最大。 (11) 为了生产一批厚薄悬殊的砂型铸件， 且要求均匀的晶粒度， 则只要
5、在工艺上采取加形核剂就可以满足。 (12) 非均匀形核总是比均匀形核容易，因为前者是以外加质点为结晶核心，不象后者那样形成界面，而引起自由能的增加。 (13) 在研究某金属细化晶粒工艺时， 主要寻找那些熔点低、 且与该金属晶格常数相近的形核剂，其形核的催化效能最高。 (14) 纯金属生长时， 无论液固界面呈粗糙型或者是光滑型， 其液相原子都是一个一个地沿着固相面的垂直方向连接上去。 (15) 无论温度如何分布，常用纯金属生长都是呈树枝状界面。 (16) 氮化铵和水溶液与纯金属结晶终了时的组织形态一样，前者呈树枝晶，后者也呈树枝晶。 (17) 人们是无法观察到极纯金属的树枝状生长过程， 所以关于
6、树枝状的生长形态仅仅是一种推理。 (18) 液体纯金属中加入形核剂，其生长形态总是呈树枝状。 (19) 纯金属结晶时若呈垂直方式长大，其界面时而光滑，时而粗糙，交替生长。 (20) 从宏观上观察， 若液固界面是平直的称为光滑界面结构， 若是金属锯齿形的称为粗糙界面结构。 (21) 纯金属结晶时以树枝状形态生长， 或以平面状形态生长， 与该金属的熔化熵无关。 (22) 金属结晶时，晶体长大所需要的动态过冷度有时还比形核所需要的临 界过冷度大。 1 分析结晶相变时系统自由能的变化可知，结晶的热力学条件为G0， 才有GB1010s)才能获得玻璃态。为了在较低的冷速下获得金属玻璃，就应增加液态的稳定性
7、，使其能在较宽的温度范围存在。实验证明，当液相线很陡从而有较低共晶温度时，就能增加液态的稳定性，故选用这样的二元系(如FeB，FeC，hP，FeSi等)。为了改善性能，可以加入一些其他元 素(如 Ni，Mo，Cr，Co 等)。这类金属玻璃可以在 10一 10s 的冷速下获得。 9 实际结晶温度与理论结晶温度之间的温度差，称为过冷度(TTm 一 Tn)。它是相变热力学条件所要求的，只有 AT0 时，才能造成固相的自由能低于液相自由能的条件，液、固相间的自由能差便是结晶的驱动力。 过冷液体中，能够形成等于临界晶核半径的晶胚时的过冷度，称为临界过冷度(T*)。显然，当实际过冷度TT*时，才能均匀形核
8、。所以，临界过冷度是形核时所要求的。 晶核长大时，要求液固界面前沿液体中有一定的过冷，才能满足(dNdt)F(dNdt)M，这种过冷称为动态过冷度(TkTm一Ti)，它是晶体长大的必要条件。 10 纯金属生长形态是指晶体宏观长大时界面的形貌。界面形貌取决于界面前沿液体中的温度分布。 (1) 平面状长大： 当液体具有正温度梯度时， 晶体以平直界面方式推移长大。此时，界面上任何偶然的、小的凸起伸入液体时，都会使其过冷度减小，长大速率降低或停止长大，而被周围部分赶上，因而能保持平直界面的推移。长大中晶体沿平行温度梯度的方向生长，或沿散热的反方向生长，而其他方向的生长则受到抑制。 (2) 树枝状长大：
9、当液体具有负温度梯度时，在界面上若形成偶然的凸起伸入前沿液体时，由于前方液体有更大的过冷度，有利于晶体长大和凝固潜热的散失，从而形成枝晶的一次轴。一个枝晶的形成，其潜热使邻近液体温度升高，过冷度降低，因此，类似的枝晶只在相邻一定间距的界面上形成， 相互平行分布。 在一次枝晶处的温度比枝晶间温度要高， 如附图 2 7(a)中所示的 AA 断面上丁 A丁 n，这种负温度梯度使一次轴上又长出二次轴分枝，如附图 2.7(b)所示。同样，还会产生多次分枝。枝晶生长的最后阶段，由于凝固潜热放出，使枝晶周围的液体温度升高至熔点以上，液体中出现正温度梯度，此时晶体长大依靠平界面方式推进，直至枝晶间隙全部被填满
10、为止。 11 根据自由能与晶胚半径的变化关系， 可以知道半径rrk的晶胚才有可能成核；而rrk的晶胚既可能消失，也可能稳定长大。因此，半径为“的晶胚称为临界晶核。其物理意义是，过冷液体中涌现出来的短程有序的原子团，当其尺寸rrk时，这样的原子团便可成为晶核而长大。 临界晶核半径rk，其大小与过冷度有关，则有TLTrmm k=1212 晶体长大机制是指晶体微观长大方式，它与液固界面结构有关。 具有粗糙界面的物质，因界面上约有 50的原子位置空着，这些空位都可接受原子，故液体原子可以单个进入空位，与晶体相连接，界面沿其法线方向垂直推移，呈连续式长大。 具有光滑界面的晶体长大，不是单个原子的附着，而
11、是以均匀形核的方式，在晶体学小平面界面上形成一个原子层厚的二维晶核与原界面间形成台阶，单个原子可以在台阶上填充，使二维晶核侧向长大，在该层填满后，则在新的界面上形成新的二维晶核，继续填满，如此反复进行。 若晶体的光滑界面存在有螺型位错的露头，则该界面成为螺旋面，并形成永不消失的台阶，原子附着到台阶上使晶体长大。 13 形成单晶体的基本条件是使液体金属结晶时只产生一个核心(或只有一个核心能够长大)并长大成单晶体。 14 (1)在冷却曲线上出现的实际结晶温度与熔点之差液-固界面前沿液态中的温度与熔点之差。 (2)使体系自由能减小 (3)在过冷液体中，液态金属中出现的 (4)在一定过冷度(厶了)下
12、(5)就是体系自由能的减少能够补偿 23 表面自由能 (6)不能成核，即便是有足够的能量起伏提供，还是不能成核。 (7)测定某纯金属均匀形核时的有效过冷度 (8)那么总的形核率 NN2。 (9)则结晶后就可以形成数万颗晶粒。 (10)非均匀形核的形核功最小。 (11)则只要在工艺上采取对厚处加快冷却(如加冷铁)就可以满足。 (12)因为前者是以外加质点为基底，形核功小 (13)主要寻找那些熔点高，且 (14)若液固界面呈粗糙型，则其液相原子 (15)只有在负温度梯度条件下，常用纯金属 (16)结晶终了时的组织形态不同，前者呈树枝晶(枝间是水)，后者呈一个个(块状)晶粒。 (17)生长过程，但可以通过实验方法，如把正在结晶的金属剩余液体倒掉，或者整体淬火等进行观察，所以关于树枝状生长形态不是一种推理。 (18)其生长形态不会发生改变。 (19)其界面是粗糙型的。 (20)平直的称为粗糙界面结构锯齿形的称为平滑界面结构。 (21)因还与液固界面的结构有关，即与该金属的熔化熵有关。 (22)增加，但因金属的过冷能力小，故不会超过某一极大值 (23)动态过冷度比形核所需要的临界过冷度小。
