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1、BC501A型液闪测量AmBe中子源中子能谱2010年 8月17日中国科学院高能物理研究所王松林,黄翰雄，阮锡锡超中国科学院“核探测测技术术与核电电子学”重点实验实验 室报告内容 一：测量原理简介 二：液闪探测器反冲质子光响应函数测量 三：AmBe源中子能谱测量 四：总结 液体闪烁体探测器：在测量快中子时，在探测器中的能量 响应主要是通过反冲质子等带电粒子在液闪中的能量沉积 来实现。 液闪常用于中子飞行时间探测器，但是当遇到非脉冲时的 中子源时，例如同位素中子源等，可用解反冲质子谱法测 量中子能谱。一：解反冲质子谱法测量中子能谱单能中子在液闪里的PH谱Epmax=En对于中子在 液闪里引起的反
2、冲 质子，由于有电离 淬灭等淬灭效应的 存在，最后探测器 输出的可见能量总 是小于其所沉积的 能量。对于液体闪烁体探测器而言，测量得到的中子或射线的PH 谱 Nk(E)与中子或射线能谱(E)的关系可以表示为：离散化中子：Rk(E,E)为探测器的反冲质子的光响应 矩阵； 射线线： Rk(E,E)为探测器的反冲电子的光响 应矩阵。对于上面方程(E)是未知数，Nk(E)和 Rki(E,E)是已知数，根据上面方程组求解 (E)的过程叫做解谱(unfolding).通过解谱法测量中子能谱的原理可以看出，解中子能谱相当于解一个多元方程组 ：未知函数：待测中子源能谱已知函数：待测中子源能谱的在探测器中产生的
3、脉冲高度谱所用探测器对反冲质子的光响应函数矩阵解谱原理：采用SAND-迭代法其基本原理为：根据待测中子场环境选择一个初始中子谱i0带入式：i为待测中子能区划分很多 小能区的代号；j为迭代次数；k为参与解谱的反冲质子谱 的道数。国内外用这种方法的例子 ：九院测量的Po-Be中子源 能谱（茋晶体）Lucia Cartegni Sara A.Pozzi测量D-T中子源 (液闪）九院测量14MeV中 子经铁球的泄漏谱 （BC501A）PTB测量的60Co源的能谱二：BC501A液闪探测器反冲质子光响 应函数的测量 测量目的：解谱过程需要反冲质子的光响应函数矩阵光响应函数矩阵不同能量单能中子在探测器 中
4、的脉冲高度谱不同能量的反冲质子在探测 器里的能量输出通过实验中的不同能量 单能中子进行标定NRESP：德国PTB开发，通过输入探测器的反冲质子的光响应函 数、探测器的几何和材料构成以及单能中子的能量来模拟探测器输 出的脉冲高度谱。 实验所用探测器：探测器：5.08cm5.08cm，BC501A型液体闪烁体和XP2041型光电倍增管 中子源：不同能量的质子轰击氚气体靶 实验安排：在中国原子能科学院的常规中子飞行时间谱 议上完成实验 实验电子学和数据获取基于CAMAC总线的多参数获取系统 ，每个事例获取了探测 器的脉冲高度、PSD(过零时间法n/甄别）、TOF信号。 实验安排：实验前：标定电子学的
5、硬件阈；伽玛刻度；飞行时间谱道宽 刻度实验中：测量脉冲的中子束，数据记录 实验获取的TOF和PH-PSD谱 数据分析：数据处理工作共分为两步： 第一步：对探测器进行刻度，以获得探测器的等效电子能量与道数的对应关系；同时可以对实验谱进行零点校正。第二步：根据刻度的结果并结合探测器对中子的测量数据求出探测器对反冲质子的光响应。Epmax=En根据Gamma刻度的结 果，标定出最大反冲 质子所对应的能量输 出。实验PH谱 减本底用具有初始标准光响应的NRESP 程序模拟单能中子的理论PH谱对模拟PH谱进行能 量刻度(刻度结结果 ）和高斯展宽二者进行拟和得到最后的质子的光响 应函数拟和很好拟和不好，
6、对初始光响 应修正，得 到新的光响 应函数 实验结果：三： AmBe源中子能谱测量1.Gamma 刻度 2.测量待测源的中子脉冲高度谱，n/分辨，源与探测器之间 10cm实验过程3.6解谱过程和结果解谱共需三个文件：待测中子源的反冲质子谱(测量数据)； 光响应矩阵(用NRESP程序根据探测器光响应函数计算得到 )；初始谱。所用解谱程序GRVEL:基于SAND-迭代法，迭代7次，通 过两次相邻迭代的中子能谱之间的差别小于一个给定值结 束迭代。 测量结果与其它工作比较 利用相同方法测量 的PuC中子源能谱四：总结讨论 解射线的PH谱得到能谱 在解射线能谱中需要用GRESP软件来模拟各个单能射线的 PH谱。用此方法可以测量中子积分实验中大样品的中子伴生 射线能谱，同时由于液体闪烁体探测器具有良好的n/分辨能力 ，我们一次性就可以测出中子和射线的能谱。22Na源的能谱 例如，以解22Na源和AmBe源的能谱为例AmBe源的 能谱谱 影响解谱精度的因素探测器的能量分辨率，测量计数统计 与本工作类似的其它工作测量了大亚湾中微子载钆液闪探测器的反冲质子的淬灭因 子，测量了大亚湾中微子探测器手动能量刻度源之一PuC源的中子能谱。 谢 谢
