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1、量子光学学报!（“） ：# $ ! # %，$ : !年由? ，(A，+ 3 1等实验实现。“ 年, * B + C 5 D : 1 4 E C = 1 0和F G , 3 5 9 E从理论上证明了可以利用连续变量压缩态纠缠完成单光子偏振态的纠缠交换)。随后，+ H 3 1I C C J D和B IK = 3 L 1 7 2 0 : 1又提出了在两个连续压缩态光场之间实现纠缠交换的理论方案%。到目前为止连续变量纠缠交换尚未实验实现。虽然以分离变量， 如单光子， 为信息载体的量子信息系统有着对传输损耗不敏感的优点， 实验进展也较快， 但也存在显著的缺点， 其中最主要的是数据发射速率与探测效率很低
2、。近几年已提出不少利用纠缠态光场实现连续变量量子通讯的理论模型。连续变量量子离物传态 （M L 3 1 2 L 62 0 5 0 9 C = 2 3 2 : C 1）和量子密集编码 （M L 3 1 2 L 6N 0 1 7 0 J C N : 1 4）!的实验成功进一步增长了科学界研究连续变量量子纠缠的兴趣。本文以运转在反放大 （N 0 3 6 9 5 : O : J 3 2 : C 1） 状态下的非简 并 光 学 参 量 放 大 器 （P C 1 N 0 4 0 1 0 = 3 2 0. 9 2 : J 3 5+ 3 = 3 6 0 2 = : J/ 6 9 5 : O : 0 = (P
3、. + /） 为纠缠态光源， 设计了连续变量纠缠交换系统。与参考文献 % 的方案相比， 由于我们使用具有振幅负关联相位正关联的明亮* + ,（* : 1 7 2 0 : 1(+ C N - “） 内， 我们定义中心频率为!7 5 5 6 5，双色镜（*） 式中#（(）“%# !，%# “，#!，#“是场的演化算符，! $ 9 分别占有2 . 3光场!#和,#的一半!#!和,# !， 而另一半!#“和,# “， 被传送到中间站? 8 ! 9 “ 5， 在那里它们以$*的相对位相差在 ) A分束器 （= B C） 上被混合， 输出场$#和-#为图*用两个非简并光学参量放大器实现纠缠交换$#） 和方
4、程（! 5） 可求得光电流起伏方差：/!4 “#/!4 #0!“0!“*+ , - .0!0!（）“0!0!“*+ , - .0!“0!（）“（! 时， 原则上可以实现理想的纠缠交换。我们还指出纠缠交换的质量可以通过另一套贝尔态直接探测系统进行实验检测。参考文献：!? A 9B C A D3，? 6 D E D 8 F 6 7.，G 9 7 8 6 3 .，0 2- 34“6 H ( I - : ( % J K:J ( - ( , - * L”/ ( $ $( M N ( ，! T T U，# !：U “ “ S? ! *AB C #D， K $ L # L %#%M，# N J (5= *
5、= 7 . / *I ; ; = KJO，“ # N C L M 5 % $ LM * C . : 7 . F *( ) * + ) , - . / . ) * 0 1 + 2 2 3 ) ,4 56 7 3 , 8 *( 9 :; 2 * 3 ) 3 2 $- 4 ?: ; - 4 ) ; ) 3 2 $ ) - 4，Q ! Q Q Q I，!/%/F “ 3 4 -） ? = * 7 + *：N4 : 6 1 0 1 - : 6 1 R . GU , - . / , 01 . / - . G 8 1 0 1 . / 4 P - 2 2 . GE 1 / P 1 1 . / P 72 - 3
6、 4 7 9 E 3 G 6 /% J #7 2 / : - 8 E 1 - 0 4 4 / 6 1 7 3 1 / : - 8 8 2 3 7 2 7 4 1 F * 5 P 72 - 3 4 7 9 : 7 6 1 3 1 . /% J #E 1 - 0 4 - 3 12 3 7 F , : 1 F 9 3 7 0/ P 7 . F 1 2 1 . F 1 . /. 7 . F 1 G 1 . 1 3 - / 17 2 / : - 82 - 3 - 0 1 / 3 :- 0 2 8 9 1 3 4 *5 6 11 . / - . G 8 1 0 1 . /4 P - 2 2 . G 4F
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