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1、第十二讲 狭义相对论基础一、知识点击1力学相对性原理和伽利略变换 如图 12 一 1，S 系静止， 系相对 S 系平动，对应轴互相平行， 时，两坐标系原点重合，t 时0t刻在两参考系中观察同一事物。我们有0rt0a若 系相对 S 系做匀速直线运动， 系也是惯性参考系， ，则有S 0a又在两系中有 因为FmFma力学现象对一切惯性系来说，都要遵从同样的规律这是力学相对性原理，研究力学规律时，一切惯性系都是等价的，我们不能在一惯性系中做力学实验来判定这个惯性系是静止还是做匀速直线运动若 S系仅沿着 S 系 x 轴作匀速直线运动，其速度为 u，则我们有xutut或 yyz ztt这就是伽利略变换它描
2、绘了同一事物在两个不同参考系观察时的时空关系实际物体的低速运动都满足伽利略变换 2爱因斯坦假设 洛伦兹变换爱因斯坦假设：力学现象满足伽利略变换，但电磁现象、特别是光现象呢？当时人们把机械波必须在媒质中才能传播的思想引进光现象中，认为光只在以太中才能传播，光相对以太速度为 ，并且沿各个方向相同。伽利c略变换已经不能解释，为此爱因斯坦提出了两条基本原理：相对性原理：物理学定律在所有惯性系中都是相同的。光速不变原理：在所有惯性系中，自由空间中的光速具有相同的量值 C。以这两个原理为依据，可得到的坐标变换关系洛伦兹变换()xyut()xyut或 z z式中2()utyxc2()utyxc21yuc相应
3、的速度变换关系为21xuc21xuc或 2yu2yu21zc21zc3长度收缩 时间膨胀一刚性直尺沿 轴放置并随 系运动， 系中测得尺长 ，S 系观xS021lx察者观察到尺在运动，必须同时记下尺的两端的坐标 和 ，测得1，利用洛伦兹变换可得 ，相对物体为静止的惯性系中21lx201ullc测得物体长度是最长的，称为物体的固有长度。运动的物体在运动的方向上收缩。现分别在 S 和 系中观察两个事件的时间间隔 和 的关系。 t在 系中，两事件发生在同一地点，其时间间隔 ，S 系观察两S 2tt事件发生在不同地点，时间间隔 ，由洛伦兹变换可得 。同t21ttuc一地点发生两事件的时间间隔最小，称为固
4、有时间，即运动的钟变慢了，从其他电像有相对运动的惯性系测量的两事件时间间隔都延长了 4相对论力学相对论中，动量形式上仍可写为 ，但质量已不是一个恒量，而是随Pm物体运动速度不同而发生变化。 ， 为物体静止时的质量，于021c0是： 。这样得到的动量守恒定律是满足洛伦兹变换的很021mPc明显，当 时，它回原为经典力学中的形式相对论中运动物体的总能量表示为 ，物体静止时的能量称2201mcE为物体的静能 。那么物体的动能就为总能与静能之差：20Emc。当物体质量发生变化时，物体能量也要发生变化，那就有2kc。相对论中动量和能量之间的一个重要关系式 ，对应相对论中220EPc的质量和动量，相对论动
5、力学的基本方程可写成 ，应注意的是，()mFt这时 m 也是 的函数二、方法演练类型一、利用爱因斯坦原理推导洛伦兹变换的问题。例 1试推导洛伦兹坐标变换。分析和解：如图 122，对参考系 S 和 S，在 t=t=0 时， O和 O 重合。 考虑到同一事件在 S 和 S系中观察，其结果必须一一对应，这就要求变换关系呈线性。否则，在一惯性系中某时空出现的一事件，在另一惯性系中，这一事件将在几个不同时空出现，违反 S、S系的等价性及时空的均匀性。设想（x，t)与（x，t ）之间的变换形式为()ktk 是与 x，t 无关而与 有关的恒量，其值应根据爱因斯坦的狭义相对论的两个基本原则来确定。根据狭义相对
6、论的相对性原理，惯性系 S和 S 的物理方程应有同样的形式，所以，逆变换应为()xkt括号中 前面的负号只表示 S 系相对 S系的速度沿 x 轴的负方向。设想 S 和 S系坐标原点重合时，从原点发出一个沿 x 轴方向传播的光脉冲，按光速不变原理，对 S 和 S系的观察者来说，光速都是 c，光脉冲波前所在点的空间坐标，对 S 系为 ，xct对 S系为 xct将上述两式分别代人式和式得 ()()ctktktc上列两式相乘得 2()ctkt由此得 221()cc由此、两式即可写成 ；21()xtc21()xtc从这两个式子中消去 x或 x，便可得到时间的变换式。若消去 x得221()()xtxcc由
7、此求得 t为 21()xtc同样，消去 x 后求得 t 为 21()xtc类型二、不同参考系中的相对论时空计算的问题。例 2在 h0=6000m 高层大气中产生一 子， 子以 0. 998c 的速率向地面飞来，静止的 子的平均寿命为 ，问在 子衰变以前，能否到达6210s地球表面？分析和解：地面上的观测者按经典理论计算， 子走过的距离为8610.93120598.dt m，因此，按 子的平均寿命，它似乎不可能到达地面。实际上 h子的速率 与光速 c 可以比拟，必须考虑相对论效应。 子相对地面运动，在地面上的观测者看来，它的平均寿命为 6622103.10.981()tt sc地地面上的观测者所
8、计算的 子可飞行的距离为8620.931.0941dt m地。因此，按 子平均寿命，它能够到达地面。h类型三、在不同参考系中的相对论时空计算的洛伦兹变换问题。例 3在地面上有一跑道长 100 m，运动员从起点跑到终点，用时 10 s，现从以速度 0. 8c 向前飞行的飞船中观测：（1）跑道有多长？（2）运动员跑过的距离和所用的时间为多少？分析和解：以地面参考系为 S 系，飞船参考系为 S系。（1）跑道固定在 S 系中，原长 。由于 S系相对 S 系高速运动，因而01lm在 S系中观测，跑道长度为 20()1.6lc（2） ，21()xtc21()txc将 ， 和 代入以上两式，计算得0xm0t
9、s.8c8910.3240.6.6m计算结果中的负号表示在 S系中观测，运动员是沿 x负方向后退。820.110(3)6.6.t s例 4封闭的车厢中有一点光源 S，在距光源 处有一半径为 r 的圆孔，其圆心l为 O1，光源一直在发光，并通过圆孔射出。车厢以高速 沿固定在水平地面上的 x 轴正方向匀速运动，如图 12 一 3 所示。某一时刻，点光源 S 恰位于 x 轴的原点 O 的正上方，取此时刻作为车厢参考系与地面参考系的时间零点。在地面参考系中坐标为 xA 处放一半径为 R(Rr)的不透光的圆形挡板，板面与圆孔所在的平面都与 x 轴垂直。板的圆心 O2、S、O 1 都等高，起始时刻经圆孔射
10、出的光束会有部分从档板周围射到挡板后面的大屏幕（图中未画出）上。由于车厢在运动，将会出现挡板将光束完全遮住，即没有光射到屏上的情况。不考虑光的衍射，试求：（1）车厢参考系中（所测出的）刚出现这种情况的时刻。（2）地面参考系中（所测出的）刚出现这种情况的时刻。分析和解：（1）相对于车厢参考系，地面连同挡板以速度 趋向光源 S 运动。由 S 发出的光经小孔射出后成锥形光束，随着离开光源距离的增大，其横截面积逐渐扩大。若距 S 的距离为 L 处光束的横截面正好是半径为 R的圆面，如图 12 一 4 所示。则有 rRlL可得 设想车厢足够长，并设想在车厢前端距 S 为 L 处放置一个半径为 R 的环，
11、相对车厢静止，则光束恰好从环内射出，当挡板运动到与此环相遇时，挡板就会将光束完全遮住。此时，在车厢参考系中挡板离光源 S 的距离就是 L。在车厢参考系中，初始时根据相对论，挡板离光源的距离为 21()Axc故出现挡板完全遮住光束的时刻为 21()Lct由、式得21()Rlctr（2）相对于地面参考系，光源与车厢以速度 向挡板运动。光源与孔之间的距离缩短为 21()lc而孔半径 r 不变，所以锥形光束的顶角变大，环到 S 的距离即挡板完全遮光时距离应为 21()RlLrc初始时，挡板离 S 的距离为 xA，出现挡板完全遮住光束的时刻为21()AAxltrc类型四、用反证法论证相对论中的能量计算的
12、问题。例 5试从相对论能量和动量的角度分析论证：（1）一个光子与真空中处于静止状态的自由电子碰撞时，光子的能量不可能完全被电子吸收。（2）光子射到金属表面时，其能量有可能完全被吸收并使电子逸出金属表面，产生光电效应。分析和解：（1）设电子处于静止状态时的质量为 m0，光子的频率为 ，假定电子能完全吸收光子的能量，吸收光子后，电子以速度 运动，则这一过程应遵循动量守恒定律，有 021()hc碰撞后系统的总能量为 220()mEc由、式消去 ，得 2420h碰撞前电子与光子的总能量为 200Ehmc由、式有 2242 20 0Echc（ ） （ ）这表明，所假设的过程不符合能量守恒定律，因此这一过
13、程实际上不可能发生。（2）束缚在金属中的电子和射入金属的光子二者构成的系统在发生光电效应的过程中动量不守恒，只需考虑能量转换问题。设电子摆脱金属的束缚而逸出，需要对它做功至少为 W（逸出功） ，逸出金属表面后电子的速度为 ，入射光子的能量为 ，电子的静止质量为 m0，若能产h生光电效应，则有 22001()mch逸出电子的速度 一般都比光速小很多，故有221()c忽略高阶小量，只取式中的前两项，代入式，可得到201hmW可见，只要 式就能成立，光电效应就能产生。类型五、有关相对论中的能量和动量计算的问题。例 6一原子核基态的静质量为 M，激发态比基态的能量高 E，已知EMc 2，以致 项可以略
14、去。2()Ec（1）试求下列两种情况下光子的频率：（a）该核处在基态且静止时吸收一个光子；（b）该核处在激发态且静止时辐射一个光子。（2）试论证：处在激发态的静止核所辐射光的光子，不能被处在基态的同类静止核吸收。分析和解：（1） （a ）设光子被吸前的动量为 ， 为一单位矢量，光1khec子被吸收后原子核的动量为 ，则由动量守恒定律得 ，1P 1khPec即 2211Pch由能量守恒定律 2221 1()PcMEhc两边平方 21 1()(代入 ，可得2ch22)cc于是得到所求光子频率为 12(Eh（b）设发射的光子动量为 ，发射后原子核的动量 ，则由动量守恒定2kec2P律得 ，即20khPec22P由能量守恒定律 22()()EMhc由以上两式得 22E于是求得所求光子频率为 2(1)hc（2）由上面的结果可见。处在激发态的静止核所辐射出的光子能量为，而处在基态的同类静止核所吸收的光子的能量为2(1)hEMc，因 ，故 不能被吸收。21h2h三、小试身手1在 2004 年 6 月 10 日联合国大会第 58 次会议上，鼓掌通过一项决议。决议摘录如下：联合国大会，承认物理学为
