发展战略石墨烯的性质及其发展

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1、发展战略石墨烯的性质及其发展发展战略石墨烯的性质及其发展 目 录目 录 一、概述 .2 （一）基本概念与内涵 .2 （二）军事需求分析 .10 二、国内外研究概况、水平和发展趋势 .22 （一）国外研究现状及发展趋势 .22 （二）国内研究发展情况 .29 （三）国内外对比分析 .31 三、项目研究总目标 .32 （一）本项目总体目标 .32 （二）关键科学问题 .32 四、重点研究课题和主要内容 .33 （一）研究课题及主要内容 .33 （二）经费预测 .46 （三）风险分析 .47 五、与相关计划的关系 .50 六、应用前景分析 .51 七、政策措施 .51 八、 项目论证组成员 .52

2、一、概述一、概述 （一）基本概念与内涵（一）基本概念与内涵 石墨烯概念石墨烯概念 石墨烯是由单层 sp2 杂化碳原子组成的六方点阵蜂窝状二维结构，包含两 个等价的子晶格 A 和 B。它的单层厚度为 0.35 nm，C-C 键长为 0.142 nm，其独 特的稳定结构使之具有不同于其它材料的优良性能。 石墨烯是一种零带隙半导体 材料， 超高的载流子迁移率， 是商用 Si 材料迁移率的 140 倍， 达到 200000cm2/Vs， 高于目前已知的任何半导体材料。在典型的 100nm 通道晶体管中，载流子在源和 漏之间传输只需要 0.1ps，因此可应用于超高频器件，为提供一种扩展 HEMT 频 率

3、到 THz 成为可能。在石墨烯上，整流栅电极可以相隔几纳米放置，这样沟道更 短而且传输更快。导热性能优良，热导率是金刚石的 3 倍，达到 5000 W/mK；超 大的比表面积，达到 2630m2/g； 此外，它非常坚硬，强度是钢的 100 多倍，达到 130 GPa。研究人员甚至将石墨烯看作是硅的替代品，能用来生产未来的超级计 算机。 材料热导率(W/cmK) 电子迁移率 (cm2/Vs) 饱和电子漂移速度 (107cm/s) Si1.512001.0 InP0.684600 SiC4.96002.0 GaN1.515002.7 Graphene5020000010 有关专家认为，石墨烯很可能

4、首先应用于高频领域，是超高功率元器件的 潜质材料。石墨烯特殊的结构，使其具有完美的量子隧道效应、半整数的量子霍 尔效应、从不消失的电导率等一系列性质，引起了科学界巨大兴趣，掀起了一股 研究的热潮。 安德烈海姆和康斯坦丁诺沃肖洛夫因其在石墨烯二维材料方面的 原创性杰出工作被授予 2010 年诺贝尔物理学奖。 石墨烯和主要半导体材料的迁移率 尽管长期以来物理学界普遍认为严格的 2D 晶体在自由状态下不可能存在 （热扰动使原子在第三个维度上的涨落大于晶格常量，2D 晶体熔化），但是关 于 Graphene 的理论工作一直在进行。 早在 1947 年 P .R.Wallace 通过理论计 算给出了 G

5、raphene 的能带结构，并以此为基础构建石墨 (graphite)，获得了 关于晶格中电子动力学信息，预言了 Graphene 中相对论现象的存在。虽然当时 人们并不相信二维晶体的存在，但是 Wallace 的工作对于石墨的研究起了引导 性的作用。石墨 (graphite)作为一种半金属性 (semi metal)材料，在布里渊区 边界能带发生交叠，使电子能在层与层之间传输，当 graphite 的层数减少到仅 有单层(Graphene)时，能带变为单点交叠的方式 (如下图（a）所示 )，而且由 电子完全占据的价带和由空穴完全占据的导带对于这些交叠点 (K 和 K )完全 对称。 ( a)

6、理论计算给出的 Graphene 的能带结构，在狄拉克点处，能带发生交叠; ( b)低能量处 (狄拉克点附近 )的能带结构采用圆锥形近似，具有线性近似。 单层 Graphene 中电子在高对称性的晶格中运动，受到对称晶格势的影响， 有效质量变为零 (即无质量粒子) 。这种无质量粒子的运动由狄拉克方程而非传 统的薛定谔方程描述。由狄拉克方程给出新的准粒子形式 (狄拉克费密子 )，能 带的交叠点 K 和 K点也被称为狄拉克点。 在低能处 ( K 和 K点附近 )，能 带可以用锥形结构近似 (见上图 ( b) )，具有线性色散关系。在狄拉克点附近， 准粒子哈密顿量形式为： 其中为二维自旋泡利矩阵，

7、k 为准粒子动量， vF =106m / s 为费米速度， 近似为光速的 1 /300，该哈密顿量给出的色散关系为 E = hkvF。 值得注 意的是 Graphene 中能量 E 与动量 k 间为线性关系，使得单层 Graphene 表现出 许多不同于其他传统二维材料的特性。在狄拉克点处 (K 和 K等 )，波函数属 于两套不同的子晶格，需要用两套波函数描述，类似于描述量子力学中的自旋态 (向上和向下 )的波函数，因此称为赝自旋。 由于准粒子采用“2 + 1”维低能 狄拉克方程描述，模拟量子电动力学表述，在 Graphene 中引入手性。手性和赝 自旋是 Graphene 中两个重要参量，正

8、是由于手性和赝自旋的守恒，使 Graphene 出现了许多新奇的性质。 对于双层 Graphene，哈密顿量为： 可以看出，此哈密顿量虽然不是严格的狄拉克形式，但是只有非对角项不为 零，具有较特殊的形式，类似单层石墨中的哈密顿量形式，仍然给出的是一种准 粒子。这种准粒子同样具有手性，但是有效质量不为 0，m0.05m0 (m0为电子质 量)。双层 Graphene 的结构和低能量处的能带如下图 ( a)所示，双层 Graphene 不再具有线性色散关系，而是近似抛物线状能带结构，如下图 ( b)所示。 (a)双层 Graphene 结构示意图与低能量处的能带图; (b)理论计算能带图，导 带

9、(价带)中能量较高 (较低 )的子能带未画出。 在低能量处，色散关系不再满足线性关系，而是抛物线形式。 石墨烯作为理想的二维材料，说它是所有石墨碳元素结构形态的基础也不 为过，它可以包裹起来形成零维的富勒烯，卷起来形成一维的碳纳米管，也可层 层堆积形成三维的石墨，石墨烯的能带结构在理论上已经被研究了几十年，它可 以认为是一种零禁带半导体材料，能带交叠为一点，而且由电子完全占据的价带 和由空穴完全占据的导带关于这些交叠点( K 和 K)完全对称。在 K 和 K点附 近，石墨烯中的电子由于受到周围对称晶格势场的影响，电子的有效质量变为 0，传统的描述电子运动的薛定谔方程被狄拉克(Dirac)方程所

10、取代，因此 K 和 K 点也被称为狄拉克点。 在狄拉克点处， 需要用两套波函数来描述两套的子晶格， 类似于描述量子力学中的自旋的波函数，因此称为赝自旋。在狄拉克点附近，能 量与波矢成线性的色散关系 E =hkvF，费米速度是光速的 1/300，呈现相对 论的特性，因此石墨烯为我们研究量子电动力学现象提供了最直接的实验平台。 模拟量子电动力学表述，可以在石墨烯中引入手性。手性和赝自旋是石墨烯的两 个重要参量，正是由于手性和赝自旋导致的简并，使石墨烯出现了许多新奇的性 质。 石墨烯作为一种半金属材料，内部载流子浓度高达 1013cm-2。实验表明，石 墨烯的迁移率几乎与温度无关， 即使在室温下迁移

11、率也主要受杂质或缺陷的影响， 所以可以通过提高晶体质量来提高载流子的迁移率。最近，理论和实验均已证实 石墨烯具有双极场效应，通过门电压的调制，它的载流子可以在电子和空穴间连 续地过渡， 使其显现出 n 型、 p 型特性。 由于石墨烯特殊的晶体结构和能带结构， 通过控制其几何构型及边缘的手性可以使其呈现金属或半导体特性。 石墨烯在室 温条件下也可以观察到它的量子霍尔效应，这与通常的半导体、金属材料完全不 同。不过，石墨烯的电子输运不符合薛定谔方程的描述，而符合狄拉克相对论方 程，所以其量子霍尔效应异于传统的二维电子气体：单层石墨烯的量子霍尔效应 的量子序数相对于标准的量子霍尔效应的量子序数移动了

12、 1/2，而双层石墨烯的 量子霍尔效应相对于标准的量子霍尔效应丢失了量子序数为 0 的第一个平台。 在凝聚态物理领域，材料的电学性能常用薛定谔方程描述。而石墨烯的电 子与蜂窝状晶体周期势的相互作用产生了一种准粒子， A.Qaiumzadeht 等根据 GW 近似值计算了石墨烯在无序状态下在朗道费米子液体内的准粒子特性， 即零质量 的狄拉克-费米子（mass less Dirac Fermions)，具有类似于光子的特性，在低 能区域适合于采用含有有效光速(vF=106m/s)的(2+1)维狄拉克方程来精确描述。 因此，石墨烯的出现为相对论量子力学现象的研究提供了一种重要的手段。 在石墨烯的电学

13、性能研究中发现了多种新奇的物理现象，包括两种新型的 量子霍尔效应（整数量子霍尔效应和分数量子霍尔效应） ，零载流子浓度极限下 的最小量子电导率， 量子干涉效应的强烈抑制及石墨烯 p-n 结界面的电流汇聚特 性等， 石墨烯表现出异常的整数量子霍尔行为， 其霍尔电导=2e2/h， 6e2/h， l0e2/h 为量子电导的奇数倍，且可以在室温下观测到。这个行为已被科学家解释为“电 子在石墨烯里遵守相对论量子力学，没有静质量(massless electron)”。2007 年， 先后 3 篇文章声称在石墨烯的 p-n 或 p-n-p 结中观察到了分数量子霍尔行为。 理论物理学家已经解释了这一现象。

14、石墨烯的合成方法主要有微机械分离法、 取向附生法、 化学分散法、 加热 SiC 法等。 最普通的是微机械分离法，直接将石墨烯薄片从较大的晶体上剪裁下来。 2004 年，K.S.Novoselov， A.K.Geim 等人通过使用简单的胶带解理体石墨，轻 松地获得了单层自由状态的 Graphene。Novoselov 等利用胶带将石墨逐渐撕薄， 在得到的小片石墨薄层的边缘出现单层、双层、三层等 Graphene 薄片，采用传 统光刻工艺，可以将 Graphene 分离，得到自由状态的 Graphene (见下图)。目 前，在大部分有关 Graphene 的研究中，使用的样品是采用此类方法制备。 Graphene 薄膜( a)光学显微镜下观测到的大尺度的 Graphene 薄片；( b)在薄片 边缘的 AFM 图像， 2m 2m； ( c)单层 Graphene 的 AFM 图像，深棕色为 SiO2 基底，棕红色为单层 Graphene 取向附生法是利用生长基质原子结构 “种” 出石墨烯， 首先让碳原子在 1150 下渗入钌，然后冷却到 850后，之前吸收的大量碳原子就会浮到钌表面，镜 片形状的单层的碳原子“孤岛” 布满了整个基质表面，最终它们可长成完整的一 层石墨烯。采用这种方法生产的石墨烯厚度不均匀，且石墨烯和基质