第七章薄膜材料的表征方法D教材课程

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1、第六章 薄膜材料的表征方法,较为广泛的方法:,薄膜的厚度测量 薄膜的形貌和结构的表征 薄膜成分的分析 薄膜附着力的测量,6.1.1 薄膜厚度的光学测量方法,光学方法可被用于透明和不透明薄膜 使用方便，测量精度高 多利用光的干涉现象作为测量的物理基础,6.1.1.2 不透明薄膜厚度测量的等厚干涉法,6.1.1 薄膜厚度的光学测量方法,台阶上下沉积一层高反射率的金属层 覆盖半反射半透明的平板玻璃片 单色光照射，玻璃片和薄膜之间光的反射导致干涉现象 光干涉形成极大的条件为S=1/2(N-1) 在玻璃片和薄膜的间距S增加S/2时，将出现一条对应 的干涉条纹，间隔为0。 薄膜上形成的厚度台阶也会引起光程

2、差S的改变，因而它会 使得从显微镜中观察到的光的干涉条纹发生移动。 条纹移动所对应的台阶高度应为h=/(20) 测出0和，即测出了薄膜的厚度,6.1.1.2 不透明薄膜厚度测量的等色干涉法,6.1.1 薄膜厚度的光学测量方法,使用非单色光源照射薄膜表面 采用光谱仪测量玻璃片、薄膜间距S引起的相邻两个干涉极大 条件下的光波长1、2，以及台阶h引起的波长差 由下式推算薄膜台阶的高度,等色干涉法的厚度分辨率高于等厚干涉法，可以达到小于1nm,6.1.1.3 透明薄膜厚度测量的干涉法,6.1.1 薄膜厚度的光学测量方法,原理： 在薄膜与衬底均是透明的，且折射率分别为n1、n2时，薄膜对垂直入射的单色光

3、的反射率随着薄膜的光学厚度n1h的变化而发生振荡。 当n1 n2（n21.5，相当于玻璃）时，反射极大的位置： h = (2m+1)/4n1 对于n1 n2，反射极大的条件变为： h = (m+1)/2n1,6.1.1.3 透明薄膜厚度测量的干涉法,第一种，变角度干涉法（VAMFO） 在样品角度连续变化的过程中，在光学显微镜下可以观察到干涉极大和极小的交替出现。当衬底不透明，且具有一定的反射率时，光的干涉条件为： h=N/(2n1cos) 由干涉极值出现的角度和已知的n1，可以拟合求出N和薄膜厚度h。 缺点：必须已知波长时薄膜的n1。否则，就需要先由一个假设的折射率出发，并由测量得到的一系列干

4、涉极值时的入射角（）去拟合它。,6.1.1.3 透明薄膜厚度测量的干涉法,第二种，等角反射干涉法（CARIS）。 使用非单色光入射薄膜表面，在固定光的入射角度的情况下，用光谱仪分析光的干涉波长。 干涉极大或极小出现的条件与上同，但此时N与均在变化，而不变， h=N11/(2n1cos)N22/(2n1cos) h= -N12/2n1(1-2)cos 前提条件是已知薄膜的折射率n1，且不随波长变化。,6.1.2 薄膜厚度的机械测量方法 6.1.2.1 表面粗糙度仪法 直径很小的触针滑过薄膜表面，同时记录触针在垂直方向的移动情况并画出薄膜表面轮廓。 可测量表面粗糙度，也可测量特意制备的薄膜台阶高度

5、，得到薄膜厚度的信息。 垂直位移的分辨率最高可达1nm。 方法简单，测量直观 缺点在于： （1）容易划伤较软的薄膜并引起测量误差； （2）对于表面粗糙的薄膜，其测量误差较大。,6.1.2 薄膜厚度的机械测量方法 6.1.2.2 称量法 精确测定薄膜的A、和m，由h=m/A可计算薄膜厚度h。 缺点：精确度依赖于薄膜的密度以及面积A的测量精度；在衬底不很规则时，准确测量薄膜的面积也较难。 可用于薄膜厚度的实时测量。 采取将质量测量精度提高至10-8g，同时加大衬底面积并降低其质量的方法，甚至可以将薄膜厚度的测量精度提高至低于一个原子层的高水平。,6.1.2 薄膜厚度的机械测量方法 6.1.2.2

6、石英晶体振荡器法 基于适应晶体片的固有振动频率随其质量的变化而变化的物理现象。 使用石英晶体振荡器测量薄膜厚度需要注意两个问题: 一，石英晶体的温度变化会造成其固有频率的漂移； 二，应采用实验的方法事先对实际的沉积速度进行标定。 在大多数的情况下，这种方法主要是被用来测量沉积速度。 将其与电子技术相结合，不仅可实现沉积速度、厚度的检测，还可反过来控制物质蒸发或溅射的速率，从而实现对于薄膜沉积过程的自动控制。,电子束与固体样品作用时产生的信号,散射 当一束聚焦电子沿一定方向射到样品上时，在样品物质原子的库仑电场作用下，入射电子方向将发生改变，称为散射。 原子对电子的散射还可以进一步分为弹性散射和

7、非弹性散射。 在弹性散射中，电子只改变运动方向，基本上无能量变化。 在非弹性散射中，电子不但改变方向，能量也有不同程度的衰减，衰减部分转变为热、光、X射线、二次电子等。,6.2 薄膜形貌的表征方法,电子束与固体样品作用时产生的信号,6.2 薄膜形貌的表征方法,二次电子：外层价电子激发(SEM) 背散射电子：被反弹回来的一部分入射电子 (SEM) 透射电子（TEM） 俄歇电子：内层电子激发(AES，表面层成分分析),6.2 薄膜形貌的表征方法,6.2.1 SEM (scanning electron microscope)-电镜的发展简史,1935年，Knoll提出扫描电镜的设计思想 1942年

8、，Zworykin等人通过反复研究，设计了第一台用于观察厚试样的扫描电镜，并提出形貌反差主要是由二次电子发射所致，获得了50nm的分辨率。并且建立了现代扫描电镜的基本理论的。 第一台商品扫描电镜于1965年研制成功（英国剑桥科学公司Mark型）。 以后直到70年代末，美、英、法、荷兰、日、德等十多家厂商生产和出售了6000多台扫描电镜，这些公司积极发展新的改进型仪器，但直到现在，扫描电镜的基本结构与1942年的仪器仍相差不大。 后来扫描电镜的发展主要表现在，电子光源如LaB6阴极、场发射电子源，反差机理研究及图像处理功能等方面。,6.2 薄膜形貌的表征方法,6.2 薄膜形貌的表征方法,6.2.

9、1 SEM 可提供清晰直观的形貌图像，分辨率高（最佳分辨率可达5nm左右）、观察景深长，可以采用不同的图像信息形式，可以给出定量或半定量的表面成分分析结果。 主要工作模式之一：二次电子像。 二次电子是入射电子从样品表层激发出来的能量最低的一部分电子，用被光电倍增管接收下来的二次电子信号来调制荧光屏的扫描亮度。由于样品表面的起伏变化将造成二次电子发射的数量及角度分布的变化。因此，通过保持屏幕扫描与样品表面电子束扫描的同步，即可使屏幕图像重现样品的表面形貌。而屏幕伤图像的大小与实际样品上的扫描面积之比即是扫描电子显微镜的放大倍数。,6.2.1 SEM,二次电子像 几乎任何形状的样品都可被直接观察，

10、不需要抛光处理。 样品需具有一定的导电能力，对于导电性较差的样品，则可采取喷涂一层导电性较好的C或Au膜的方法。 金刚石薄膜的表面形貌的图像。,6.2.2 TEM特点与应用：,同时具备两大功能：组织形貌分析和物相分析。 能够以原子尺度的分辨能力，同时提供物理分析和化学分析所需全部功能的仪器。特别是选区电子衍射技术的应用，使得微区形貌与微区晶体结构分析结合起来，再配以能谱或波谱进行微区成份分析，得到全面的信息。,6.2 薄膜形貌的表征方法,透射电镜成像原理,阿贝光学显微镜衍射成像原理同样适合于透射电子显微镜。即平行入射波受到有周期性特征物体的散射作用在物镜的后焦面上形成衍射谱，各级衍射波通过干涉

11、重新在像平面上形成反映物的特征的像。 不仅可以在物镜的像平面获得放大的电子像，还可以在物镜的后焦面处获得晶体的电子衍射谱。,6.2 薄膜形貌的表征方法,透镜的成像过程,第一个过程是平行电子束遭到物的散射作用而分裂成为各级衍射谱，即由物变换到衍射的过程； 第二个过程是各级衍射谱经过干涉重新在像平面上会聚成诸像点，即由衍射重新变换到物(像是放大了的物)的过程。,6.2 薄膜结构的表征方法,6.2.2 TEM,电子束固定地照射在样品中很小的一个区域上。使被加速的 电子束穿过厚度很薄的样品，并在这一过程中与样品的原子 点阵发生相互作用，从而产生各种形式的有关薄膜的结构和 成分的信息。 晶体点阵对电子具

12、有很大的散射能力，而且这种散射能力随 着样品原子序数的增加而提高。因而，透射电子显微镜所用 的样品需要减薄到很薄的厚度。,6.2.2 TEM 样品制备,透射电子显微镜利用穿透样品的电子束成像，这就要求被观察的样品对入射电子束是“透明”的。 电子束穿透固体样品的能力主要取决与加速电压和样品的物质原子序数。通常加速电压越高，样品原子序数越低，电子束可以穿透样品的厚度就越大。 透射电镜常用100kV电子束，样品的厚度控制在100-200nm。 对于块体样品表面复型技术（表面形貌观察）和样品减薄技术（内部结构观察）是制备的主要方法。 对于粉体样品，可以采用超声波分散的方法制备样品。,6.2 薄膜形貌的

13、表征方法,碳纳米管显微形貌,晶体中的原子是如何排列的以及这种排列方式的表示方法 这种排列方式的不同给X射线的衍射结果带来什么样的影响? X射线在晶体上的衍射过程： X射线照到晶体上，晶体作为光栅产生衍射花样，衍射花样反映了光学显微镜所看不到的晶体结构的特征。 利用衍射花样来推断晶体中质点的排列规律,6.3 薄膜结构的表征方法,6.3.1 X射线衍射法 讨论的问题,物质对X射线散射的实质是物质中的电子与X光子的相互作用。当入射光子碰撞电子后，若电子能牢固地保持在原来位置上（原子对电子的束缚力很强），则光子将产生刚性碰撞，其作用效果是辐射出电磁波-散射波。这种散射波的波长和频率与入射波完全相同，新

14、的散射波之间将可以发生相互干涉-相干散射。X射线的衍射现象正是基于相干散射之上的。 当物质中的电子与原子之间的束缚力较小（如原子的外层电子）时，电子可能被X光子撞离原子成为反冲电子。因反冲电子将带走一部分能量，使得光子能量减少，从而使随后的散射波波长发生改变。这样一来，入射波与散射波将不再具有相干能力，成为非相干散射。作为晶体衍射的背底 。,6.3 薄膜结构的表征方法,6.3.1 X射线衍射法,6.3 薄膜结构的表征方法,6.3.1 X射线衍射法,特定波长的X射线束与晶体学平面发生相互作用时会发生X射线的 衍射。 衍射现象发生的条件即是布拉格公式： 2dsin=n 上式表明，当晶面与X射线之间

15、满足上述几何关系时，X射线的衍 射强度将相互加强。因此，采取收集入射和衍射X射线的角度信息 及强度分布的方法，可以获得晶体点阵类型、点阵常数、晶体取 向、缺陷和应力等一系列有关的材料结构信息。 X射线对物质的穿透能力较强，要产生足够的衍射强度，所需样品 数量较多。这一方面决定了用X射线衍射方法确定材料结构时，其 空间分辨本领较低；同时也限制了这一技术在薄膜结构研究中的 应用范围。,6.3.1 X射线衍射法 物相定性分析,材料的成份和组织结构是决定其性能的基本因素，化学分析能给出材料的成份，金相分析能揭示材料的显微形貌，而X射线衍射分析可得出材料中物相的结构及元素的存在状态。因此，三种方法不可互

16、相取代。 物相分析不仅能分析化学组成，更重要的是能给出元素间化学结合状态和物质聚集态结构。 原理：不同的物相衍射图不同 物相分析包括定性分析和定量分析两部分。,6.3 薄膜结构的表征方法,定性分析鉴别出待测样品是由哪些“物相”所组成。 分析原理：由各衍射峰的角度位置所确定的晶面间距d以及它们的相对强度I/I1是物质的固有特性。每种物质都有特定的晶格类型和晶胞尺寸，而这些又都与衍射角和衍射强度有着对应关系，所以可以象根据指纹来鉴别人一样用衍射图像来鉴别晶体物质，即将未知物相的衍射花样与已知物相的衍射花样相比较。 既然多晶体的衍射花样是被鉴定物质的标志，那么就有必要大量搜集各种已知物质的多晶体衍射花样。Hanawalt早在30年代就开始搜集并获得了上千种已知物质的衍射花样，又将其加以科学分类，以标准卡片的形式保存这些花样，这就是粉末衍射卡片（PDF）。,6.3 薄膜结构的表征方法,6.3.1 X射线衍射法 物相定性分析,NaCl晶体的衍射全图,6.3.1 X射线衍射法,解决薄膜衍射强度偏低问题的途径可以